Работа постоянной силы на прямолинейном

РАБОТА ПОСТОЯННОЙ СИЛЫ НА ПРЯМОЛИНЕЙНОМ ПЕРЕМЕЩЕНИИ [c.129]

Работа силы. Работой постоянной силы на прямолинейном перемещении называется скалярное произведение векторов силы и перемещения, т. е. работа равна произведению модуля силы на модуль перемещения и на косинус угла между ними [c.272]

ILL Работа постоянной силы на прямолинейном участке пути s [c.357]

Работа постоянной силы на прямолинейном пути. Произведение модуля силы Р на длину пути s, пройденного точкой приложения этой силы, и косинуса угла между направлениями силы Р и скорости точки называют работой, обозначаемой А, т. е. [c.238]

Пользуясь установленным в предыдущем параграфе понятием работы постоянной силы на прямолинейном пути, [c.280]

Т. е. работа постоянной силы на прямолинейном пути равна скалярному произведению силы на перемещение. [c.50]

Работа постоянной силы при прямолинейном перемещении ее точки приложения равна произведению модуля силы на длину пути, пройденного ее точкой приложения, и на косинус угла между направлением силы и направлением движения ее точки приложения. [c.278]

На основании этой теоремы при вычислении работы постоянной силы на криволинейном перемещении криволинейное перемещение можно заменить прямолинейным. При ы = О, т, е. в случае замкнутого контура, работа постоянной силы равна нулю. [c.399]

Рассмотрим сначала вычисление работы постоянной по модулю и направлению силы на прямолинейном перемещении ее точки приложения. Предположим, что точка приложения постоянной силы [c.158]

Как определяется работа постоянной по модулю и направлению силы на прямолинейном перемещении [c.189]

Работа постоянной силы Г на прямолинейном участке пути 5, пройденном точкой приложения силы, определяется по формуле [c.301]

Работа и изменение скорости тела. Установим связь между работой постоянной силы и изменением скорости тела. Рассмотрим случай, когда на тело массой т действует постоянная сила Р (она может быть равнодействующей нескольких сил) и векторы силы F и перемещения s направлены вдоль одной прямой в одну сторону. В этом случае работу силы можно определить как А —Fs. Модуль силы по второму закону Ньютона равен F = та, а модуль перемещения s при равноускоренном прямолинейном движении [c.44]

Найдем, в качестве примера, работу постоянной силы Р на прямолинейном участке пути, считая, что линия действия силы и прямая, по которой движется точка ее приложения образуют некоторый угол а, не равный 0 или я (рис. 1.138). В этом случае Рх — Р os а, и для работы имеем [c.146]

Как вычисляется работа постоянного вектора силы на прямолинейном отрезке пути [c.152]

Работа на участке пути Sj—Sj постоянной силы при прямолинейно поступательном движении (фиг. 17, а) Л = Р ( 3 — Sj) os а [c.34]

Работа постоянной силы Р при прямолинейном движении точки ее приложения равна произведению модуля силы Р на расстояние 3 и на косинус угла между направлением силы и направлением перемещения, т. е. [c.152]

Итак, работа постоянной силы, приложенной к прямолинейно движущейся материальной точке, равна произведению силы на перемещение точки и на косинус угла между ними. [c.160]

В элементарном курсе физики понятие работы вводится следующим образом. Пусть материальная точка М движется по прямой линии ВС и Р — некоторая постоянная по модулю и направлению сила, приложенная к точке М. Будем считать, что точка М движется в одном направлении от положения М1 до положения М . Обозначим наименьший угол между силой Р и скоростью V точки М через а (рис. 3.4). Тогда работой постоянной силы Р на прямолинейном отрезке называют произведение модуля силы на величину [c.76]

Работа силы. Работа постоянной силы F на прямолинейном перемещении г, образующем с направлением силы угол а, определяется формулой [c.117]

Задача 331. Колесо радиуса г катится без скольжения по прямолинейному горизонтальному рельсу под действием приложенной в центре тяжести С колеса постоянной силы Р, параллельной рельсу, и постоянного вращающего момента т. Вычислить сумму работ всех внешних сил, если ось колеса С переместилась на 5. Трением пренебречь. [c.280]

Работа W силы F, имеющей постоянные величину и направление, на прямолинейном перемещении и определяется как про- изведение величины F силы на величину и перемещения и на косинус угла а между ними, т. е. (рис. 307) [c.196]

Применим уравнение количества движения к прямолинейной струйке постоянного сечения F. Проведем торцовые части контрольной поверхности нормально к направлению потока, причем пусть образующая боковой поверхности струйки параллельна оси X. Скорость потока w направлена в сторону положительной оси X. Составим уравнение количества движения в направлении потока. На контрольную поверхность действуют силы давления, нормальные к ней. Поэтому проекции на ось х сил давления, приложенных к боковой поверхности, равны нулю. Изменение давления на участке между торцовыми сечениями струйки пропорционально силе, действующей на выбранный элемент жидкости. Эта сила, параллельная оси х, равна (pi — p2)F. К боковой поверхности приложена сила трения, направленная параллельно потоку, против него —Ртр. Кроме того, между торцовыми сечениями струйки может находиться какая-либо машина, получающая от газа техническую работу. Пусть проекция на направление движения силы, с которой действует машина на газ, равна —Р ). Итак, сумма проекций всех сил на ось х равна [c.38]

Прямолинейное перемещение. Если сила постоянна по величине и направлению и, сверх того, перемещение прямолинейно и направлено пэ силе, то полная работа равна произведению модуля силы на модуль перемещения и будет положительна или отрицательна в зависимости от того, перемещается ли точка в сторону действия силы или в противоположную сторону. [c.149]

Теоремы о работе. Работа, произведенная постоянной силой Р при прямолинейном движении, равна произведению величины силы на длину S пройденного пути и на косинус угла между ними (рис. 2,37) [c.83]

Работа переменной силы. Если траектория движения не прямолинейна, а сила не является постоянной (рис. 6.2), то при расчете работы надо весь путь I разбить на такие малые элементы, чтобы каждый из них можно было считать прямолинейным, а силу на нем постоянной. Тогда работу на элементарном участке пути А/ мол<но подсчитать по формуле (6.1) [c.134]

При прямолинейном движении тела на пути s под действием постоянной силы F работа определяется по формуле [c.38]

В качестве второго примера рассмотрим материальную точку в виде маленького шарика с массой т, помещенную в гладкую прямолинейную трубку, вращающуюся с постоянной угловой скоростью ш вокруг оси, перпендикулярной к центральной линии трубки. С точки зрения наблюдателя, движущегося вместе с вращающейся системой отсчета, на шарик действует прежде всего центробежная сила, поэтому шарик будет двигаться ускоренно вдоль трубки по направлению от центра вращения. Кроме того, на шарик действует кориолисова сила 2ти У, где V есть относительная скорость шарика в рассматриваемый момент времени кориолисова сила прижимает шарик к стенке трубки, которая, в свою очередь, действует на шарик с равной, но противоположно направленной силой. Кинетическая энергия шарика с точки зрения наблюдателя, движущегося вместе с вращающейся системой отсчета, все время возрастает за счет работы, совершаемой центробежной силой. Кориолисова сила перпендикулярна к пути шарика и поэтому не совершает никакой работы. В абсолютной системе отсчета шарик в радиальном направлении совершенно свободен, тем не менее его кинетическая энергия все время возрастает, но на этот раз за счет работы той силы реакции, с которой стенка трубки действует на шарик эта сила, вызывающая в абсолютном движении [c.458]

Для определения работы переменной силы разделим путь MiM% на бесконечно малые части Д5, которые можно принять за прямолинейные отрезки на этих малых прямолинейных участках пути Д5 значения силы Р можно брать постоянными. Величина работы силы Pi на элементарном пути ASi будет выражаться по формуле [c.106]

Работа, которую Декарт называет силой, зависит от двух переменных от того, что мы теперь называем силой, и от проекции пройденного пути на направление силы. Эти переменные можно рассматривать как прямолинейные координаты, и тогда работа, производимая постоянной силой, будет изображаться посредством прямоугольника. Сам Декарт в письме к Мерсенну воспользовался подобной графической схемой. В этом смысле Декарт говорил, что сила, служащая для подъема груза на какую-либо высоту, имеет всегда два измерения, тогда как сила, служащая для поддержания груза, имеет всего лишь одно измерение, и, таким образом, обе эти силы отличаются друг от друга настолько же, насколько поверхность отличается от линии . [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...