Закон Уравнение

В п. 6.4 отмечалось, что большинство сварочных источников теплоты, строго говоря, не сосредоточенные, а обладают распределенностью теплового потока по нормальному закону [уравнение (5.33)]. Если источник теплоты обладает высокой концентрацией теплоты, то его можно рассматривать как сосредоточенный. Для некоторых источников теплоты, таких, как газовое пламя, а иногда и дуга, оказывается необходимым учет их распределенности. [c.196]

Основные определения. Траекторией точки называется линия, описываемая движущейся точкой в пространстве. Траектория может быть плоской или пространственной кривой. Движение точки определяется заданием закона движения. Закон (уравнение) движения точки устанавливает зависимость положения точки в пространстве от времени. [c.216]

Приняв этот закон, уравнение (9-6) можно записать в виде = 0,00655 [c.405]

Это, например, происходит, когда некоторая точечная масса движется по поверхности, которая в свою очередь перемещается по заданному закону. Уравнение такой поверхности записывается в виде [c.54]

Уравнения (6.3.1) и (6.3.3) эквивалентны друг другу. Следует отметить, что эти уравнения не отражают какого-либо физического закона. Уравнения (6.3.1) являются просто определением импульса, а в уравнениях (6.3.3) это определение переписано таким образом, чтобы скорости были выражены через импульсы, а не импульсы через скорости. [c.196]

Если (х, у, z) — координаты одной из точек системы, имеющей массу т, относительно прямоугольной неподвижной системы координат, то аналитически можно выразить оба закона уравнениями [c.93]

Пульсация функции p (t) по гармоническому закону (уравнение Матье). Пусть [c.148]

Если механическую характеристику двигателя считать изменяющейся по параболическому закону уравнения (9), то задача об определении угловой скорости звена приведения машинного агрегата может быть решена при заданном постоянном приведенном моменте сил сопротивления. Пусть величина этого момента равна Мс и постоянная величина приведенного момента инерции масс звеньев механизма равна /, тогда для динамического исследования машинного агрегата можно воспользоваться следующим уравнением [c.54]

Датчиком температуры пара служит термометр сопротивления Ri, включенный в одно из плеч моста Afi. Питание моста осуществляется напряжением, пропорциональным давлению и изменяющимся по закону уравнения (2-9а). Такой закон изменения напряжения можно получить первоначальным смещением плунжера диф-трансформаторного преобразователя датчика давления 1 типа МЭД или включения напряжения смещения с помощью задающего преобразователя 2 последовательно с преобразователем датчика давления, как это выполнено в схеме на рис. 2-6,а. Конденсатор С служит для подгонки фаз напряжений. Напряжение на измерительной диагонали аб моста Mi равно [c.54]

И все-таки большинство данных отклоняется от модели Вагнера из-за того что упомянутые выше вагнеровские допущения неприемлемы для тех или иных реальных систем. Это особенно проявляется, когда нарушено допущение 2, так что рост окалины не отвечает простому параболическому закону уравнений (11.2) или (11.3). Тем не менее, константы параболического уравнения скорости удобно использовать для сравнения относительных скоростей окисления в тех многочисленных случаях, когда поведение системы хотя бы приблизительно следует параболическому закону (рис. 11.1). [c.10]

Уравнение (5) характеризует реологическое состояние среды, в которой при постоянной деформации напряжение релаксирует до нуля по экспоненциальному закону. Уравнение (6) описывает деформацию среды с последействием. В этой среде при мгновенном снятии напряжений деформация экспоненциально убывает до нуля. Уравнение (7) соответствует деформации сложной среды с релаксацией напряжения и последействием. Следует отметить, что в литературе деформацию упругого последействия часто называют эластической. Если она достигает очень высоких значений, ее общепринято именовать высокоэластической. Аналогично уравнениям (5)—(7) можно составить уравнение модели вязко-упругого тела с любым (конечным или бесконечным) набором времен релаксации и последействия. Естественным обобщением модельной теории вязко-упругой среды является интегральная теория вязко-упру-гости, в которой спектры времен релаксации и последействия могут быть как дискретными (тогда реологическое поведение тела можно описать соответствующей моделью), так и непрерывными. Изложение этой теории описано, например, в монографии Д. Бленда Теория линейной вязкоупругости (Издательство Мир , М. 1965). [c.16]

Вернемся к рассмотрению цепи, изображенной на рис. 7.4. Будем считать, что длина дуги увеличивается по линейному закону. Уравнения для расчета такой цепи имеют вид [c.212]

Рассмотрим, например, изотермическое расширение идеального газа, который находится в тепловом контакте с источником теплоты при температуре Т. Так как энергия газа зависит только от температуры, а температура не изменяется во время процесса, то мы должны иметь Д 7 = 0. Из первого закона [уравнение (15)] получаем затем, что L — Q, т. е. работа L, совершенная при расширении газа, равна теплоте Q, которую он поглощает из источника. Имеется, таким образом, полное превращение теплоты Q в работу L. Но это не противоречит постулату Кельвина, так как превращение Q в L пе является единственным конечным результатом процесса. В конце процесса газ занимает объем больший, чем занимал его вначале. [c.33]

Рассмотрим совершаемый идеальным газом цикл Карно (для большей простоты возьмем один моль газа). Пусть и — температуры, соответствующие двум изотермам цикла Карно, измеренные газовым термометром (см. рис. 7). Подсчитаем сначала количество теплоты Qg, поглощенное при температуре Гз во время изотермического расширения АВ. Применяя первый закон [уравнение (15)] к процессу АВ и обозначая индексами А я В величины, относящиеся к состояниям А ж В, имеем [c.42]

По коэффициенту вариации можно оценить закон распределения, который имеет данная случайная величина. Если знать среднюю наработку ср на отказ и среднее квадратическое отклонение сг наработки на отказ (по предыдущим испытаниям), то по коэффициенту вариации можно определить закон распределения отказов (или наработки) данного автомобиля. Используя известные для этого закона уравнения для плотности вероятности величин, можно вычислить вероятность безотказной работы автомобиля. В табл. 51 приведены выражения для определения вероятности безотказной работы применительно к часто встречающимся законам распределения отказов полноприводных автомобилей. Интенсивность отказов [c.300]

Законы, уравнения и расчетные формулы гидравлики применимы для любого вещества, находящегося в жидком состоянии,—для воды, расплавленной стали, жидкого воздуха и т. д. Во многих случаях эти законы можно применять и для газов. [c.5]

Прн распределении скорости по степенному закону [уравнение (11-6)] эти функции имеют выражения [c.391]

В гл. 2 говорится о газовых законах, уравнении состояния идеальных газов как следствии этих законов, об определении газовой постоянной, графическом представлении изменения состояния газа, работе и ее вычислении, теплоемкости газа. [c.98]

В первых семи параграфах этого учебника, являющихся как бы введением к основному курсу термодинамики, устанавливаются некоторые начальные понятия его. В них сначала говорится о температуре, теплоте, состоянии тела, его параметрах, а затем выводится из основных газовых законов уравнение Клапейрона. Дальше выводятся формулы работы и ставится вопрос о изображении в системе координат р—и состояния тела, процесса его изменения и полученной [c.128]

Часть механики, известная под названием теоретическая механика, содержит методы математического описания механического движения материальных объектов их основные законы, уравнения движения и равновесия. Уравнения теоретической механики позволяют полностью описать, например, движение абсолютно твердого тела. Но эти уравнения недостаточны для описания движения деформируемых тел и газов. [c.6]

В случае изменения давления р по адиабатическому закону уравнение интегрируется в квадратурах. Отыскание окончательного радиуса уплотненной зоны грунта сводится при этом к решению некоторого алгебраического уравнения. [c.530]

Таким образом, сведения об основных законах, уравнениях и краевых задачах теории пластичности и ползучести приведены во многих монографиях, статьях и других публикациях [4—37, 39—42, 50—290], Однако разрозненность этих сведений затрудняет их использование. Настоящее издание является первой попыткой изложения основных законов и уравнений, а также основных методов решения краевых задач теории пластичности и ползучести в одной книге, которую можно было бы использовать как справочное пособие. [c.12]

ЗАКОНЫ, УРАВНЕНИЯ И КРАЕВЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ ПЛАСТИЧНОСТИ [c.17]

ЗАКОНЫ, УРАВНЕНИЯ И ПРИКЛАДНЫЕ ЗАДАЧИ ЦИКЛИЧЕСКОЙ ПЛАСТИЧНОСТИ [c.235]

Из этого выражения следуют опять физический закон, уравнения равновесия, а также граничные условия в напряжениях на Л и в перемешениях на Аи- Если в функционале Рейсснера варьировать только а,-/ (т. е. принять бы, = 0), то из нега вновь будет следовать принцип стационарности дополнительной потенциальной энергии. [c.96]

Рассмотрим, каков должен быть этот закон. Уравнение (XI.46) справедливо и в этом случае. Пусть выполняется требуемое условие [c.385]

Отсюда видно, что напряжение 02 изменяется в зависимости от напряжений, возникающих под действием внешних сил, по весьма сложному закону. Уравнение (1.104) можно решить относительно только приближенно. Так как с увеличением напряжений модуль упругости связующего уменьшается, внешние сжимающие напряжения вызывают также уменьшение коэффициента температурного расширения. [c.46]

Хлор, бром и иод при температурах ниже точек плавления их соединений с медью разъедают медь со скоростью, описываемой параболическим законом [уравнение (1)]. При более высоких температурах реакция с хлором течет очень быстро [22]. Медь можно применять с газообразными H I и ]. при температуре ниже 225 и 260° соответственно. Пары соединений галогенов, особенно H I, ускоряют при высокой температуре 5 [c.719]

Отсюда тривиально следует степенной закон. Уравнение (9.34) дает ряд пиков, которые могут быть согласованы с экспериментальными данными с точностью до нескольких процентов [104] . [c.143]

Но масса не всегда постоянна например, она не постоянна в теории относительности, в которой ньютоновская формулировка закона [уравнение (1.3)] оправдалась прямо-таки пророчески. В 4 мы рассмотрим ряд примеров движения с изменяющейся массой, причем подробно разберем соотношения между формулировками (1.3) и (1.3а). Однако [c.14]

При распределегпш скорости по степенному закону [уравнение (10-3)] эти функции имеют выражения [c.299]

Р. Латовский ), Л. Гейзен ) и В. Шюле ) нашли распределения напряжений при различных формах поперечных сечений и различных значениях коэффициентов а и т. В случае заданного эмпирического выражения деформационного закона уравнения (17) можно решать графически или численно. Эти методы развиты А. Консидером ), Ф. Энгессером ) и Е. Мейером ). [c.583]

Классическая модель излучателя. Простейшей кларсической моделью излучателя является электрон, колеблющийся около положения равновесия по гармоническому закону. Уравнение свободных колебаний электрона имеет вид [c.63]

Во второй части учебника Применепие законов термодинамики к специальному исследованию газообразных тел рассматриваются основные газовые законы, уравнение состояния Клапейрона и выводится формула Майера. Затем даются формулы энтропии. Построение этого раздела довольно сложное, так как выводы осуществляются на основе общих дифференциальных уравненть Затем полученные общие соотнощения применяются для идеального газа. После этого рассматриваются основные процессы. При этом вывод уравнения адиабаты осуществляется следующим образом. Из формулы энтропии при независи.мых переменных v и Т и ds = Q получается соот- ошение [c.147]

Дело в том, что теория некоторых разделов термодинамики строится применительно к тому или иному уравнению состояния, а потому вытекающие из нее следствия носят частный характер и имеют ограничения при своем применении. В отличие от этого теория дифференциальных уравнений термодинамики, построенная на основе ее дзух начал, является общей термодинамической теорией. Из общих уравнений и формул этой теории могут быть получены при выбранных условиях соответствующие им частные решения. Так, например, если общие положения теории дифференциальных уравнений термодинамики применяются в сочетании с уравнением состояния Клапейрона—Менделеева, то при этом будем иметь основные законы, уравнения и положения термодинамики идеального газа если же данные этой теории применяются в соответствии с уравнением состояния Ван-дер-Ваальса, то будут найдены общие положения термодинамики вандерваальсовского газа и т. д. [c.417]

Как видно из графика, удельный расход пара с/е принимает минимальное значение йкпри мощности Действительный расход пара на участке АБ близок к линейному закону. Уравнение 5-61 (прямая ЛСг) с достаточной точностью отражает действительный часовой расход пара. [c.137]

Сера и ее газообразные соединения вызывают коррозию меди. Продукты коррозии, — окалина , — состоят из слоев Си5 и СпаЗ, толщина которых находится в отношении 3 5 [14]. Рост этих пленок вообще следует параболическому закону [уравнение (1)] [15—17]. Скорость роста пленок сильнее возрастает с повышением температуры, нежели при окислении в кислороде. [c.717]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...