Объединенные уравнения первого и второго законов термодинамики

Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики дает следующее соотношение для теплоты Qp, поглощаемой в процессе увеличения поверхности раздела фаз [c.80]

Первая из указанных задач решается с помощью дифференциальных уравнений термодинамики,. которые могут быть получены на основе объединенного уравнения первого и второго законов термодинамики, записанного для равновесного процесса [c.9]

Из общих курсов термодинамики известно, что объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики для простейших термодинамических систем имеет вид [c.16]

Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики [c.90]

Эти соотношения называются объединенными уравнениями первого и второго законов термодинамики. [c.90]

В предыдущей главе сформулировано объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики, имеющее следующий вид [c.109]

Действительно, при выводе был введен ряд ограничений. Во-первых, мы использовали объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики не в самом общем виде [c.132]

Из соотношений (1-1) и (1-3) очевидно, что объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики записывается Б виде [c.6]

Очевидно, что это соотношение представляет собой объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики для системы с переменным количеством вещества. [c.30]

Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики — уравнение (1-286) —для системы, находящейся в магнитном поле, записывается следующим образом [c.48]

Из объединенного уравнения первого и второго законов термодинамики (для системы, единственным видом работы которой является работа расширения), записанного в виде. [c.73]

Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики (1-28а) для этой системы в целом запишется в виде [c.89]

Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики применительно к рассматриваемой термодинамической системе записывается в виде [c.104]

Если рассмотреть теперь не двумерную, а обычную трехмерную систему, состоящую из чистого вещества, то объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики для такой системы с учетом поверхностных эффектов в соответствии с уравнениями (1-28а) и (6-2) запишется следующим образом [c.148]

Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики записывается для этого случая так же, как и для любой другой системы, способной произвести работу расширения против сил внешнего давления [c.192]

При термодинамическом рассмотрении упруго деформируемого стержня изменение объема стержня при его растяжении (сжатии) может быть учтено следующим образом. Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики для упруго деформируемого твердого тела (10-1) [c.218]

Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики для этого случая записывается в следующем виде [c.219]

Напомним, что объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики (1-7) [c.222]

Далее напомним, что в 2-1 рассмотрен вопрос о величине работы, которую можно получить в сложной системе объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики для такой системы имеет вид (1-27а) [c.222]

Из соотношений (2.2) и (2.19) следует объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики [c.113]

Влияние поверхностных явлений на термодинамические свойства системы. Если рассмотреть не двумерную систему (поверхность, не имеющую толщины), а обычную трехмерную, то объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики для такой системы с учетом поверхностного слоя записывается следующим образом [c.162]

Это уравнение называют объединенным уравнением первого и второго законов термодинамики для обратимых процессов. [c.61]

Для шести упомянутых величин можно получить 8,215-10 уравнений типа (4.59) в действительности используются и другие термодинамические параметры (например, уже упоминавшийся изобарный потенциал О), так что возможное количество уравнений гораздо больше. Это многообразие позволяет решать многие практически важные задачи по исследованию теплофизических свойств веществ, исходя из объединенного выражения первого и второго законов термодинамики. [c.128]

Выражение (10.26) есть объединенное выражение первого и второго законов термодинамики для многокомпонентной системы переменного состава. Такие выражения можно получить и для трех других термодинамических потенциалов, основываясь на формулах (10.18), (10.22) и (10.23). Применительно к обратимым процессам выражения типа (10.26) становятся уравнениями, их называют основными термодинамическими уравнениями Гиббса. [c.248]

Подобная постановка теории дифференциальных уравнений, ие обладая какими-либо достоинствами, имеет существенные недостатки. В этом случае теория дифференциальных уравнений дается не как нечто целое, объединенное общими задачами и методами исследования, а искусственно разбивается на две части, расположенные в разных разделах учебника. Заметим, что при такой постановке первая часть этой теории не имеет даже самостоятельного значения и, не являясь законченной, не имеет практического значения. Единс1-венной целью такой постановки является лишь стремление изложить в разделе, посвященном первому закону термодинамики, все вытекающие из него следствия. Такая постановка не может быть признана целесообразной, так как при ней проигрывают не только теории дифференциальных уравнений термодинамики, но и общая теория первого закона, так как она при этом перегружается дополнительными вопросами. При такой постановке нарушается основная сущность теории дифференциальных уравнений, предназначенной для аналитического обобщения первого и второго законов термодинамики. [c.420]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...