Уравнения первого закона термодинамики для процессов течения

Для рассматриваемого процесса течения газа через канал уравнения первого закона термодинамики для G кг газа имеет вид [c.125]

Уравнение процесса. Третьим независимым уравнением для нестационарного течения газа может быть принято уравнение первого закона термодинамики, которое, как и при стационарном течении, приводит к уравнению процесса. При нестационарном течении газа процесс изменения его состояния, как и для стационарного течения, определяется уравнением состояния. Различие состоит только в том, что при стационарном течении уравнение состояния распространяется на все частицы газа в рассматриваемом объеме, а для не-установившегося потока оно должно характеризовать изменение состояния каждой данной частицы газа еще и при изменении времени. [c.35]

Рис. 1.7. К выводу уравнения первого закона термодинамики для процессов течения

Уравнения первого закона термодинамики для процессов течения [c.21]

Скорость б 1 можно определить в них 1 будет представлять собой энтальпию в конце действительного процесса расширения. Это справедливо, так как указанные формулы получены из общего уравнения первого закона термодинамики для процессов течения, справедливого как для обратимых, так и для необратимых процессов. [c.94]

Уравнения первого закона термодинамики для адиабатного обратимого и для адиабатного с трением процессов течения запишутся соответственно в виде [c.94]

Несмотря на кажущиеся большие отличия принципа действия объемных н лопаточных компрессоров, процессы в компрессорах динамического сжатия характеризуются теми же термодинамическими соотношениями, что и процессы в компрессорах статического сжатия. Если использовать уравнение первого закона термодинамики для газового потока (2.10) = г + + Лля процесса течения [c.134]

При адиабатном процессе течения газов без совершения внешней работы, на основании первого закона термодинамики, полная энергия газового потока равна сумме полных энергий отдельных потоков, составляющих смесь [уравнение (13-3)1 [c.228]

Аналогичные процессы. Уравнение теплопроводности является прямым следствием закона сохранения, представленного первым законом термодинамики, и пропорциональности плотности потока градиенту температуры [см. (3.1)]. Существует множество других физических процессов, при которых соответствующая плотность потока некоторой величины пропорциональна градиенту этой величины и для которых существует закон сохранения. Отсюда следует, что эти процессы будут описываться дифференциальными уравнениями, аналогичными (3.2). К подобным процессам можно отнести диффузию химических компонент, движение заряженных частиц в электромагнитном поле, течение в пористых материалах, потенциальные течения, перенос тепла и влаги в почве, а также полностью развитые течение и теплообмен в каналах. Построив вычислительную процедуру для решения уравнения (3.2), мы сможем применить ее и для любого аналогичного процесса, просто придавая новый смысл величинам Т, к, Sfj и др. Например, можно интерпретировать Т как концентрацию, к как коэффициент диффузии, как скорость химической реакции и т.п. Удобнее работать с таким обобщенным дифференциальным уравнением, так как уравнение теплопроводности и другие аналогичные уравнения станут его частными случаями. В дальнейшем будем основываться на подобном обобщенном дифференциальном уравнении. [c.66]

Уравнения (1.24)—(1.28) являются аналитическим выражением первого закона термодинамики для процессов течения. Они справедливы для обратимых и необратимых процессов. [c.22]

Уравнения пожара описывают изменения среднеобъемных параметров состояния с течением времени (в процессе развития пожара). Эти уравнения вытекают из основных законов физики закона сохранения массы и первого закона термодинамики (закона сохранения энергии). [c.10]

Формулировка основ частно релятивистской термодинамики, данная в 7. 0, 7.11, может быть непосредственно перенесена в ОТО. Первый закон термодинамики содержится в уравнениях (10.223), где Т определяется по формуле (10.246). Из рассуждений 7.10 следует, что 4-импульс тепла, подведенного к инфинитезимальной части материи в течение инфинитезимального процесса, происходящего в области бЙ 4-пространства в окрестности точечного события Р х ), есть 4-вектор [c.295]

Вернемся после сделанных замечаний к отысканию скоростного поля движущейся жидкости. Течение подчиняется пяти законам 1) сохранения массы (неразрывности), 2) изменения количества движения (закон импульсов), 3) сохранения энергии (первый основной закон термодинамики), 4) уравнению состояния, связывающему термодинамические параметры жидкости с ее температурой (термическое уравнение состояния), 5) уравнению процесса, при котором происходит изменение термодинамических параметров жидкости в потоке (калорическое уравнение состояния). [c.165]

Третье издание учебника имеет следующее построение курса. Часть первая Основные законы термодинамики . Гл, 1 Введение гл, 2 Первое начало термодинамики гл. 3 Второе начало термодинамики (сущность второго начала термодинамики интегрирующий делитель для выражения элементарного количества тепла энтропия аналитическое выражение второго начала термодинамики полезная внешняя работа термодинамические потенциалы и характеристические функции тепловая теорема Нернста дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных статистическое толкование второго начала термодинамики) гл. 4 Термодинамическое равновесие гл. 5 Термодинамические процессы гл. 6 Газы и их смеси гл. 7 Насыщенные влажные и перегретые пары гл. 8 Течение газов и паров гл. 9 Общий термодинамический метод анализа циклов тепловых двигателей . Часть вторая Рабочие циклы тепловых двигателей . Гл. 10 Сжатие газов и паров гл. 11 Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания гл. 12 Циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей гл. 13 Циклы паросиловых установок гл. 14 Циклы холодильных машин гл. 15 Термодинамические принципы получения теплоты гл. 16 Термодинамика химических реакций . [c.349]

Пусть по каналу переменного сечения течет газ или пар (рис. 1.7). Течение принимается неразрывным и установив иимся, т. е. таким, при котором через все сечения канала протекает одна и та же постоянная во времени масса рабочего тела . Рассмотрим детально уравнение первого закона термодинамики в применении к процессу течения на участке канала, ограниченном сечениями О—О и 1—1. [c.21]