Газа энергия

Рассмотрим, например, процесс сжатия газа в цилиндре. Если время смещения поршня от одного положения до другого существенно превышает время релаксации, то в процессе перемещения поршня давление и температура успеют выравняться по всему объему цилиндра. Это выравнивание обеспечивается непрерывным столкновением молекул, в результате чего подводимая от поршня к газу энергия достаточно быстро и равномерно распределяется между ними. Если последующие смещения поршня будут происходить аналогичным образом, то состояние системы в каждый момент времени будет практически равновесным. [c.10]

Р и в к и II С. Л. Термодинамические свойства газов. Энергия , 1964. [c.551]

Как связаны между собой в адиабатическом процессе температура и объем идеального газа, энергия которого зависит от температуры по закону U = jT, где j — некоторое число [c.118]

Найти термический КПД цикла Отто, считая, что рабочим телом является многоатомный идеальный газ, энергия молекул которого и = ЗТ. Степень сжатия горючей смеси в цилиндре 112/ 1 8- [c.118]

Применение законов термодинамики ограничено высокими плотностями, где энергия плазмы и ее давление определяются не электрическим взаимодействием, а явлением вырождения. При этом если энергия вырождения (энергия Ферми) велика по сравнению с тепловой и электростатической энергией, то энергия и давление плазмы будут определяться энергией и давлением вырожденного электронного газа. Энергия и давление вырожденного электронного газа находятся методами статистической физики. [c.232]

Для многоатомного газа энергия падающих молекул складывается из энергий поступательного движения молекул и их внутренней энергии пад- [c.398]

Газы обладают линейчатым спектром излучения и поглощения. Поглощение и излучение газов имеет объемный характер. Количество поглощаемой (а следовательно, и излучаемой) газом энергии зависит от толщины газового слоя и концентрации поглощающих (или излучающих) молекул. Концентрацию молекул удобно оценить парциальным давлением газа р. Так как толщина газового слоя и парциальное давление газа в одинаковой мере влияют на число участвующих в теплообмене молекул, то степень черноты газа и его поглощательную способность можно выбирать в зависимости от параметра р1, где I — средняя длина луча в пределах газового слоя. Величина I подсчитана для различных форм газового объема и приводится в справочниках. Например, для куба с ребром а величина I = 0,6 а. [c.434]

Излучаемая газом энергия пропорциональна абсолютной температуре в степени меньше четырех, поэтому при использовании для оценки излученной энергии формулы [c.434]

На границе газ—жидкость энергия увеличивается на о(/ - /) = = ad/. На границе твердое тело—жидкость энергия увеличивается на На границе твердое тело—газ энергия уменьшается на r dx. [c.86]

Можно представить и другую простую модель магнитогидродинамического устройства (рис. XV.22, б), в которой к жидкости, движущейся н магнитном поле, подводится энергия внешнего электрического поля. Это осуществляется присоединением к пластинам источника электрического тока. Подводя к жидкости или газу энергию электрического поля извне, можно ускорить поток. Таков насосный режим работы рассматриваемой нами модели. [c.453]

Количество поглощаемой газом энергии зависит от толщины газового слоя и концентрации поглощающих (или излучающих) молекул. Концентрацию молекул удобно оценить парциальным давлением газа р. Так как толщина газового слоя и парциальное давление газа в одинаковой мере влияют на число молекул, то степень черноты газа и его поглощательную способность можно выбирать в зависимости от параметра р1, где I — средняя длина луча в пределах газового слоя, которая может быть определена из формулы 1=2>, У1Р (здесь V — газовый объем Р — площадь поверхности оболочки). [c.416]

Если диэлектрическим материалом в конденсаторе служит диэлектрик с газовыми включениями, то при росте напряжения в них начинается ионизация газа. Энергия, затрачиваемая на ионизацию, называется потерями на ионизацию. Потери на ионизацию Яд и можно рассчитать по приближенной формуле Раи = Af U — [c.161]

Рассмотрим более подробно величину сопротивления с учетом изменения давления торможения и температуры торможения в далеких сечениях впереди и сзади тела, т. е. того, что Ра Ч= р1> 2 Ф Изменение температуры торможения может происходить за счет химических реакций и, в частности, горения в газовом потоке или за счет работы внешних сил, сообщающих газу или отбирающих у газа энергию. Предположим, что на далеких от тела расстояниях движение адиабатическое, [c.78]

При прохождении с тонов через объем газа некоторая их часть поглощается молекулами газа. Энергия фотонов передается молекулам, вследствие чего газ нагревается, происходит поглощение лучистой энергии в объеме газа. При этом поглощаются только те фотоны, энергия которых /tv отвечает частотам v (или, что то же, длинам волн X = /v), соответствующим полосам поглощения газа. Фотоны других энергий пролетают через газовый объем без поглощения. [c.183]

Весьма популярная в свое время идея создания под землей с помощью термоядерных взрывов огромных искусственных хранилищ горячих газов, энергия которых отдавалась бы турбинам и другим ПЭ, рассматривается пока как трудно реализуемая и малоэффективная. [c.166]

И совсем недавно,— видимо, всего лет пятнадцать назад — мы узнали о новом источнике энергии, на этот раз находящемся в верхних слоях атмосферы. Оказывается, молекулы газов там разбиты на атомы непрерывными потоками космических и солнечных лучей. Осколки молекул — ионы — стремятся соединиться в молекулы и при этом соединении может выделиться большое количество энергии. Ученые забросили на высоту 90 километров ракету с веществом, способствующим соединению ионов. И над землей вспыхнуло светящееся облако диаметром в несколько километров. Это и была та энергия, что выделилась при соединении ионов в молекулы газов. Энергия ночного неба... [c.247]

Из уравнения (7,5) видим, что молекулярно-кинетическая теория материи, так же как и термодинамика, дает для идеального газа энергию как функцию только температуры [c.31]

Таз бледно-жёлтого цвета, с резким запахом, сильно ядовит. Во всех агрегатных состояниях состоит из молекул р2, межъядерное расстояние 141,31 пм (в газе), энергия связи атомов 159,6 кДж/моль. =—219,699 С, [c.378]

Нетрудно усмотреть определенную (разумеется, чисто внешнюю) аналогию между равновесным излучением и газом и излучение, и газ обладают давлением и у излучения, и у газа энергия зависит [c.191]

Был решен также ряд задач о развитии волны детонации при концентрированном подводе к газу энергии. При этом за начальное распределение параметров принималось, в частности, то, которое соответствует известному решению задачи о сильном взрыве. Известно, что в предположении о мгновенном тепловыделении на фронте волны детонации при таких начальных условиях волна сильной детонации постепенно ослабевает и выходит на нормальный режим распространения. В случае плоских волн этот режим достигается лишь асимптотически, а в случае цилиндрических и сферических волн — за конечное время. [c.138]

В отличие от идеальных газов, энергия которых не зависит от объема, энергия идеальных стержней является квадратичной функцией деформации. [c.69]

Рассмотрим вначале правую часть (49.2) и найдем химические постоянные газов нейтральных атомов, ионов и электронов. Мы будем считать все три газа одноатомными, так что имеются только поступательные степени свободы. Поэтому химические потенциалы всех трех газов могут быть найдены по формуле (40.5). Мы, однако, добавим к выражениям для химических потенциалов атомов и ионов дополнительное слагаемое о,, понимая под о,- энергию основного состояния электронной оболочки /-го атома (иона). Пока мы рассматривали чистый газ, энергия основного состояния могла быть выбрана в качестве начала отсчета в смеси газов это уже невозможно, так как для разных газов величины о, различны. [c.235]

На рис. 2.12 показаны типичные примеры генерации спектрального континуума импульсами длительностью 2 пс и 70 фс в газах (энергия W 0,5 мДж, длина волны Х=0,6 мкм) [50]. Поведение спектров в голубой области одинаково для разных газов и давлений и различных максимальных интенсивностей. В противоположность этому спектральная плотность в красной области изменяется в зависимости от состава газа, давления и интенсивности импульса. Во всех случаях генерация континуума имела четкий порог. Для фемтосекундных импульсов произведение давления газа на пороговую мощность импульса оставалось практически постоянным при изменении мощности в 30 раз. [c.91]

В методе NM кластер рассматривают как и-атомную молекулу идеального газа, энергия которой слагается из энергии тр трансляционного движения и внутренней энергии Ецп движения атомов относительно центра масс. В свою очередь, вн можно разложить на независимые вращательную и колебательную кол части, если пренебречь влиянием вращения кластера на его колебательные энергетические уровни. Следовательно, гамильтониан Н и статистическая сумма (полное число состояний) Z n, Т) кластера приобретают вид [165] [c.38]

Отчетливо прослеживается неожиданный результат газ, энергия (или температура) которого задана, не может быть в равновесии в любом [c.127]

Закон Дальтона (см. 2) устанавливает, что давление смеси (идеальных) газов составляет сумму парциальных давлений компонент смеси (парциальное давление компоненты — это давление, которое компонента оказала бы, если бы она одна занимала все пространство, занятое смесью). Этот закон указывает, что на каждую компоненту не воздействует присутствие других компонент и свойства компоненты в смеси не меняются. Теперь обобщим закон Дальтона, полагая, что для смеси идеальных газов энергия и энтропия также равны сумме энергий и энтропий (парциальных энергий и парциальных энтропий), которые каждая компонента имела бы, если бы она одна занимала весь объем, занятый смесью, при той же температуре, что и смесь. [c.95]

В практике теплотехнических расчетов наиболее распространенными трехатомпыми газами являются СОд и Н3О, В отличие от твердых тел газы излучают энергию лишь в определенных интервалах длин волн А)1, называемых полосами спектра. Для лучей других длин волн вне этих полос газы прозрачны и их энергия излучения равна нулю. Таким образом, излучение и поглощение газов носит избирательный характер. Количество поглощаемой газом энергии зависит от числа находящихся в данном объеме молекул газа. Это число пропорционально толщине газового слоя, характе- [c.238]

При расширении газа, когда лоршень перемещается вверх, ближайшие к поршню молекулы газа отдают часть своей кинетической энергии поршню, а при движении поршня вниз, наоборот, получают некоторую избыточную кинетическую энергию по сравнению с молекулами внутренних слоев. Вследствие этого в слое газа под движущимся поршнем кинетическая энергия молекул, а следовательно, и температура и давление, а также плотность газа будут иметь иные значения, чем внутри цилиндра, т. е. газ окажется неоднородным. Возникновение неоднородности вызовет внутри газа ноток энергии в таком направлении, при котором эта неоднородность уменьшается. Действительно, молекулы газа постоянно сталкиваются, причем каждые две сталкивающиеся молекулы в результате соударения обмениваются кинетическими энергиями. Благодаря соударениям молекул, находящихся под движущимся вверх поршнем, с молекулами более глубоких слоев, обладающими большей энергией, энергия первых молекул будет возрастать. Наоборот, молекулы, находящиеся под движущимся вниз поршнем, будут при столкновении передавать избыточную энергию другим молекулам, в результате чего подводимая от поршня к газу энергия будет постепенно распределяться между всеми молекулами газа. [c.19]

Однако на заключит, стадиях эволюции звёзд плотность вещества в их центр, областях сильно возрастает и электронный газ становится вырожденным (см. Вырожденный газ). Энергия вырожденных электронов достигает такой величины, что они уже могут, несмотря на энергетич. барьер, захватываться атомными ядрами. Начинаются процессы т. н. обратного бета-распада, посредством к-рых протоны превращаются внутри атомных ядер в нейтроны. Именно этот процесс множеств, захвата электронов атомными ядрами, соп-ровождаюпщйся испусканием нейтрино V, наз. н е й-тронизацией. [c.270]

При прохождении электронного пучка через газ возникает пучковая плазма. Обычно для её создания используются пучки электронов с энергией в неск. сотен кэВ. Такие электроны свободно проходят через тонкие фольги и поэтому могут транспортироваться из электронной пушки в лаб. установку, содержащую газ при более высоких давлениях. Осе. процесс взаимодействия быстрых электронов с атома.ми или молеку-лалш газа — ионизация атомов или ионов. Образуемые при этом вторичные электроны имеют энергию, в неск. раз превышающую потенциал ионизации атомов или молекул. Т. о., при прохождении пучка электронов через газ энергия быстрых электронов преобразуется в энергию вторичных электронов (к-рая далее и используется) с высоким коэф. преобразования. Поэтому кпд устройств, возбуждаемых электронным пучком, достаточно велик. Напр., кпд молекулярных, хим. и эксимеркых лазеров, возбуждаемых электронным пучком, > 10%. Однако осн. достоинство возбуждения плазмы электронным пучком — возможность быстрого подвода энергии. Характерные времена возбуждения плазмы электронным пучком 10 с. Благодаря этому электронный пучок используется не только для создания импульсной Н. п., но и для предионизации. В мощных лаб. устройствах электронный пучок создаёт однородную первичную плазму, к-рая далее развивается под действием электрич. импульсного разряда. [c.352]

Др. тип структур в газоразрядной плазме — страты — чередующиеся светя1циеся и тёмные области разряда эта правильная полосатая структура может перемещаться и бежать к электроду, а может быть неподвижной. Страты существуют в определ. области токов и давлений механизмы их возбуждения и характер проявления различны для атомных и молекулярных газов. Страты возникают при таких параметрах разряда, при к-рых существенна ступенчатая ионизация газа, так что скорость ионизации зависит от плотности электронов нелинейно. Возникновение страт обусловлено тем, что с увеличением плотности электронов повышаются скорость ионизации и ср. энергия (темп-ра) электронов, а это в свою очередь вызывает возрастание плотности электронов. Страты как осциллирующая структура распределения электронов в разряде выгоднее однородного распределения, ибо при таком распределении более эффективно используется вводимая в газ энергия. Амплитуда осцилляций плотности электронов и размер страт определяются механизмом возникновения неустойчивости и конкретными параметрами плазмы. [c.354]

Упругое С. а. на малые углы может влиять на характер переноса эл.-магв. излучения в газе. Энергия проходящей через газ эл.-магн. волны ооглоща-ется и затем переизлучается атомами или молекулами газа. При этом даже слабое взаимодействие излучающей частицы с другими (окружающими её) частицами искажает испускаемую волну, т. е. сдвигает её фазу или частоту. При нек-рых условиях оси. характеристики распространяющейся в газе эл.-магв. волны определяются упругим рассеянием взаимодействующих с ней атомов или молекул на окружающих частицах, причём существенным оказывается рассеяние на малые углы. [c.691]

При / =0 электроны в сильно сжатой плазме, когда Г( I. представляют собой слабо неилеальный газ. Энергия основного состояния в расчёте на один электрон, выраженная в Ry (ридберг равен энергии ионизации атома водорода), имеет вид [c.89]

Ткг бледно-жёлтого цвета, с резким запахом, сильно ядовит. Во всех агрегатных состояниях состоит из молекул Fj, межъядерное расстояние 141,31 пм (в газе), энергия связи атомов 159,6 кДж/моль. г =-219,699 X, жип= - 188,200 "С. При -227,60 С тв. Ф. претерпевает фазовый переход и существующая при более высоких темп-рах кубич. модификация превращается в моноклинную. Плотность газообразного Ф. при нормальных условиях 1,695 г/дм . Ml- теплоёмкость = 37,34 ДжДмоль К). Ml. теплота плавления 0,5104 кДж/моль, уд. теплота испарения [c.376]

Покажем теперь, что решение А(0) 0 соответствует сверхпроводящему состоянию электронного газа. Энергия квазичастицы (о(к,0) = е к)+ А (0) уменьшается по мере приближения к поверхности Ферми и на поверхности Ферми достигает минимального значения А(0). Таким образом, имеем и>(к,0)> А(0). Это значит, что первое возбужденное состояние системы отделено от основного состояния областью запрещенных энергий — энергетической щелью. Так как [c.380]

В практике лабораторных исследований широкое распространение получили баллистические ударные трубы (БУТ), в которых ударник плавно разгоняется потоком расширяющегося газа, находящегося первоначально при высоком давлени Г Обзор конструкций БУТ и их особенностей содержится в [18]. Основными элементами конструкций БУТ, работающих на сжатом газе, являются камера высокого давления, содержащая рабочий газ (воздух, азот, гелий), диафрагма, отделяющая камеру высокого давления от ствола, ствол, ударник (рис. 8.3). Мишень, как правило, размещается в дульной части ствола. Поскольку скорость ударника заданной массы со/( у — 1), где со — скорость звука в сжатом газе, в качестве рабочего тела целесообразно выбирать газ с малой величиной и высокой начальной скоростью звука [18]. Для получения высоких параметров рабочего газа разработано большое количество методов (например, сжатие газа поршнем, нагрев газа энергией электрического разряда и т. д.), чем объясняется многообразие разработанных конструкций БУТ. [c.269]

Основным дополнительным элементом таких аппаратов является стационарный струйный диспергатор (рис. 6.4.8), в который жидкость подается выносным циркуляционным центробежным насосом, а газ подсасывается за счет инжекционного эффекта или вводится принудительно. Струйный диспергатор можно встроить как в барботажную колонну, так и в барботажный газлифтный реактор. Если реактор работает при давлении, близком к атмосферному, то струйный диспергатор может сообщить газу энергию, достаточную для проведения барботажа газа. [c.639]

Мы получили другой известный закон для идеальных газов — энергия зависит только от температуры. Для бесструктурных частиц ffli Т) = 0] этот результат В 1ожно интерпретировать следующим образом каждая из 3 степеней свободы частицы дает в энергию вклад, равный Ч к Т. Такой результат представляет собой частный случай так называемого принципа равнораспределения, справедливого только для классических систем. Как будет показано в разд. 5.3, в случае, когда учитываются внутренние степени свободы, принцип равнораспределения можно сформулировать следующий образом. В классическом пределе каждому квадратичному члену в гамильтониане соответствует вклад в энергию, равный yj gT. Вычислим в заключение теплоемкость при постоянном объеме в расчете на одну частицу [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...