Закон энергии. Уравнение притока тепла

В сжимаемой среде уравнение неразрывности (т. е. бюджета массы) и уравнения динамики (т. е. бюджета трех компонент импульса) имеют вид (1.2) и соответственно (1.4). Поскольку эти четыре уравнения содержат пять неизвестных функций, для получения замкнутой системы к ним надо добавить еще пятое уравнение— уравнение притока тепла, выражающее закон сохранения энергии. В самом общем виде это уравнение может быть записано следующим образом [c.48]

Вычитая последнее равенство из уравнения энергии (2.9), получим другую форму записи первого закона термодинамики, которую часто называют уравнением притока тепла [c.122]

В отличие от механики материальной точки и абсолютно твердого тела, в механике сплошной среды нельзя, вообще говоря, обойтись без понятия температуры. Выражение для внешнего притока тепла dq > входит в уравнение притока тепла и в закон сохранения энергии, поэтому необходимо изучить механизм передачи тепла, а следовательно, и ввести понятие температуры. Подробное и глубокое изучение понятия температуры связано с привлечением молекулярно-кинетической теории. В связи с этим следует, однако, отметить, что весьма совершенное понятие о температуре и методах ее измерения было уже давно введено в науку независимо от углубленного понимания температуры в рамках статистической физики. [c.215]

Рассмотрим систему декартовых прямоугольных координат н составим Уравнение энергии для частицы жидкости в виде элементарного параллелепипеда. Это уравнение выражает закон сохранения энергии, в соответствии с которым изменение за время dt полной энергии, состоящей из кинетической и внутренней энергий частицы, равно работе приложенных к частице внешних сил плюс приток тепла извне. [c.117]

Напомним, что уравнения (2.9) и (2.10), выражающие закон сохранения энергии, эквивалентны, если принять во внимание теорему живых сил. Точно также при использовании уравнений состояния (2.13) будут эквивалентными уравнения (2.10) и (2.11). Подчеркнем, что эквивалентность уравнения энергии (2.9) или притока тепла (2.10) уравнению для энтропии (2.11) имеет место только для непрерывных гладких движений среды. [c.125]

Вследствие изменения объема, занимаемого газом, изменения давления или температуры газ переходит из одного состояния в другое. Такой процесс называется термодинамическим. Для описания термодинамического процесса уравнение состояния газа должно быть дополнено уравнением сохранения энергии. В общем случае для решения этих уравнений необходимо еще использовать законы притока тепла, что, как уже отмечалось, может значительно усложнить задачу. Поэтому часто принимаются дополнительные допущения, при которых заранее устанавливаются виды некоторых идеализированных термодинамических процессов. К ним относятся изотермические и адиабатные процессы. [c.179]

Для уравнения сохранения внутренней анергии на основании известного в термодинамике закона изменения внутренней энергии за счет притока тепла (за вычетом работы внутренних сил) запишем [c.405]

Уравнения (3.1.10), (3.1.11) — суть законы сохранения энергии для газовой и конденсированных фаз, записанные в дифференциальной форме, где (2л —приток тепла ог излучения. [c.91]

Здесь 5 - массовая плотность внутренней энергии, - интенсивность массовых источников тепла, - вектор теплового пото -ка. С уче а1 теоремы (6.14) закон анериш (7.1) приобретает форму уравнения притока тепла [c.17]

Пусть имеется оболочка замкнутой полости объема V, за1п0№ненн ая лучистой эне,ргией в количестве Е.,. Согласно П1брвому закону термодинамики приток тепла на оболочку полости изменит состояние л-учистой энергии в ней так, что можно написать уравнение [c.230]

О выборе величин, входящих в эту таблицу, нужно сделат несколько замечаний. Внешняя объемная сила f (например, сила тяжести) предполагается непрерывной на поверхности ст(/), Мы предполагаем, что нет ни внутреннего спина, так что Ф в уравнении импульсов состоит только из орбитального момента импульса г X V, ни поверхностных пар, так что электрические квадрупольные моменты, эффекты электричества и ферри-магнетизма выбрасываются. Рассмотрение, например, эффектов ферромагнетизма требует другой формулировки, которая будет дана в гл. 6. Приток тепла за счет излучения, например по закону Стефана — Больцмана, может быть включен как в вектор потока тепла я, так и в вектор Пойнтинга, входящий в уравнение для да . Мы предпочитаем включить этот приток тепла за счет излучения в член р/г, исключив, тем самым, из электромагнитных членов в балансном уравнении для энергии электромагнитные величины, связанные с этим типом излучения. Поэтому электромагнитные поля не содержат высокочастотных компонент, существующих при излучении тепла. Однако некоторые авторы включают эту часть излучения в я. Наконец, надо сказать, что, за исключением обсуждавшегося слагаемого в р/г, как объемные, так и поверхностные электромагнитные источники энтропии считаются отсутствующими. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...