Основное уравнение первого закона термодинамики

Подставляя значение du = dT в основное уравнение первого закона термодинамики (5-8), имеем в общем случае для обратимого [c.71]

Основное уравнение первого закона термодинамики (5-2) при dl = О принимает вид [c.90]

Отсюда следует, что теплота, подведенная к движуще муся рабочему телу, расходуется не только на увеличение его энтальпии, но и на возрастание кинетической энергии. Это выражение является основным уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [c.107]

Часть теплоты, превращаемая в цикла в работу, определяется основным уравнением первого закона термодинамики, в котором для циклов полная теплота (Q = Qi Ч2) равняется разности теплоты j, полученной рабочим телом, и теплоты q , отданной им в холодильник, а Ли = О, так как в циклах не происходит изменения внутренней энергии рабочего тела, являющейся функцией его состояния. Тогда для циклов [c.52]

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.26]

Основное уравнение первого закона термодинамики 27 [c.27]

Поэтому основное уравнение первого закона термодинамики примет вид [c.89]

Адиабатный процесс истечения газа включает в себя понятие о располагаемой работе, поэтому предварительно рассмотрим эту работу. В параграфе 12. 1 отмечалось, что в основе теории газового потока лежит первое начало термодинамики. Как известно, основное уравнение первого закона термодинамики (4. 5) или (4. 6) выражает равенство энергий для процессов, в которых тело не имело видимого движения в пространстве и, следовательно, не обладало кинетической энергией. Для процессов, в которых тело перемещается в пространстве с некоторой переменной скоростью хю, а следовательно, обладает кинетической энергией видимого движения, уравнение [c.241]

Уравнение первого закона термодинамики для газового потока и понятие об энтальпии газа. Основные уравнения первого закона термодинамики (2.3) и (2.4) были выведены для процессов, в которых работа расширения газа затрачивалась на преодоление внешних сил и была равна их работе. Изменение кинетической энергии газа при расширении не учитывалось ввиду его незначительности. Такое расширение происходит, например, в поршневых двигателях внутреннего сгорания. В турбинах, реактивных двигателях и других установках, в которых газ перемещается с большой скоростью, пренебрегать изменением кинетической энергии движущихся масс газа нельзя, так как оно является основным слагаемым в энергетическом балансе рабочего тела, и поэтому уравнения первого закона термодинамики (2.3) и (2.4) в этом случае принимают иной вид. Предположим, что по каналу переменного сечения под действием давления движется поток газа (рис. 2.2). При этом будем считать, что [c.27]

Основные цели изучения термодинамических процессов следующие установить уравнение процесса, т. е. связь между термодинамическими параметрами, определить работу, совершаемую газом, а также количество теплоты, сообщаемое газу или отводимое от него в процессе. При определении теплоты и работы процесса следует исходить из уравнения первого закона термодинамики. [c.132]

Как получить основное уравнение термодинамики нагнетания из уравнения первого закона термодинамики для потока [c.103]

Теория лопаточных машин базируется на основных уравнениях движения газа уравнении неразрывности, уравнении сохранения энергии, уравнении первого закона термодинамики, уравнении Бернулли и уравнениях Эйлера. [c.12]

В следующей работе Теоретические основы исследования динамики тепловыделения (глава монографии Индикаторная диаграмма, динамика тепловыделения и рабочий цикл быстроходного поршневого двигателя . Изд-во АН СССР, 1960) дается наиболее полное изложение вывода и интерпретации уравнения Б. С. Стечкина. Впервые указывается, что является, подобно 1/Т, интегрирующим множителем уравнения первого закона термодинамики и функция f v dQ, подобно энтропии, есть однозначная функция состояния. Использование этой функции для анализа термодинамического цикла поршневых двигателей особенно удобно, так как объем рабочего тела — основной его внешний параметр (параметр, изменение которого определяется внешней средой). [c.311]

В первых двух главах говорится о принципе эквивалентности, первом законе термодинамики и его основном уравнении. Здесь записано ... при всяких переходах тепла в работу и обратно 1 кал оценивается одним и тем же числом килограммометров. Это и будет первый принцип термодинамики . Эти главы изложены очень обстоятельно и строго. В основу вывода уравнения первого закона термодинамики положено уравнение Лагранжа. [c.233]

Раздел, посвященный первому началу термодинамики, в книге Ван-дер-Ваальса излагается обстоятельство, в основном обычным для тоге вре.менн методом. Наряду с основным уравнением первого закона тер.модинамики выводится также уравнение [c.250]

Это уравнение является основным выражением первого закона термодинамики для потока газа. Из него следует, что тепло, сообщаемое газу, расходуется на изменение его энтальпии и внешней кинетической энергии. [c.123]

В разд. 1-1 было показано, что первый закон термодинамики (т. е. уравнение баланса энергии) является одним из основных уравнений, необходимых для того, чтобы иметь возможность решить — по крайней мере в принципе — любую проблему механики жидкости. Оно рассматривается наряду с уравнениями баланса массы и импульса. Одновременно с этим необходимо совместно рассматривать три уравнения состояния одно — для полного напряжения (которое можно разложить на давление и девиаторную часть напряжения), другое — для теплового потока (которое не обязательно выражается в виде простой формы закона Фурье) и третье — для внутренней энергии (см. табл. 1-2). [c.149]

Аналитическое выражение первого закона термодинамики или основное уравнение теплоты в дифференциальной форме для любого тела [c.53]

Основным ее исходным положением является известная формула эпохи различаются не тем, что производится, а тем, как производится, какими средствами труда. Далее логически выводятся и аналитически записываются, как и в обычной термодинамике, два закона. Однако в уравнении первого закона (сохранения энергии, как известно) слева вместо количества тепла записаны... полные затраты труда при расширенном воспроизводстве , справа же вместо изменения внутренней энергии — прирост затрат труда на выпуск продукции , к которому прибавляются вместо работы действительные затраты общественно необходимого труда . Затем записываются по аналогии с уравнением состояния идеального газа уравнение состояния экономического производства и, наконец, вырах<ение энтропии экономического производства как отношение приращения полных затрат труда к абстрактной численности персонала, участвующего в выпуске данной продукции. [c.182]

Основными параметрами, характеризуюш,ими установившееся движение вязкого сжимаемого газа в каждом сечении двигателя, являются осредненные (в соответствии с принятым допущением) значения скорости с, плотности Q, давления р и температуры Т. Так как уравнение состояния позволяет исключить один параметр, то необходимо иметь еще три независимых уравнения, чтобы получить замкнутую систему уравнений относительно параметров, характеризующих движение газа. Одним из них является уравнение неразрывности. В качестве же остальных недостающих уравнений мог>т быть использованы любые два из трех рассмотренных энергетических уравнений — сохранения энергии, первого закона термодинамики и обобщенное уравнение Бернулли. Их выбор определяется только удобством решения задачи. Чаще он приходится на уравнение сохранения энергии и обобщенное уравнение Бернулли. [c.26]

Б. С. Стечкин впервые изложил свою систему основных уравнений движения газа в лопаточных машинах в 1945 г. на лекциях по теории реактивных двигателей. В литературе тех лет не было четкого представления об этих уравнениях, например была путаница в понимании уравнения сохранения энергии и первого закона термодинамики. Он показал, что путем простого преобразования из этих двух уравнений в строгом их виде можно получить обобщенное уравнение Бернулли с учетом машинной работы сжимаемости и трения. Важное значение имел также вывод уравнения Эйлера о количестве движения. Переосмысление и упорядочение основных уравнений движения сыграли исключительно важную роль в развитии теории реактивных двигателей прим. ред.). [c.81]

Если обозначить через Q подведенное к газу в каком-либо процессе (фиг. 3.3) тепло, через и — изменение внутренней энергии газа, а через L — внешнюю работу, то основное уравнение, выражающее первый закон термодинамики, можно написать в следую- [c.58]

Изменение внутренней энергии реального газа при условиях, когда нельзя пренебречь потенциальной энергией молекул или энергией колебательного движения атомов, можно подсчитать по таблицам или специальным диаграммам. В любом случае при самых различных состояниях реального газа изменение внутренней его энергии можно определить по количеству тепла и работы, отданных газом внешней среде или воспринятых от нее, т. е. согласно основному уравнению, выражающему первый закон термодинамики (3.3). [c.64]

Основная система уравнений динамики сжимаемого газа появилась примерно в середине прошлого века, когда к системе уравнений Эйлера и уравнения неразрывности было присоединено уравнение баланса энергии, выведенного из первого закона термодинамики, а также уравнение состояния газа. [c.115]

В теме Основное уравнение термодинамики , кроме уравнения первого закона [c.76]

В 1 учебника говорится о законе эквивалентности в 2 дается приложение уравнения живых сил к обоснованию уравнения первого принципа термодинамики. Основы этого метода были изложены также в учебнике Радцига. В этом параграфе говорится также о внутренней энергии тела, ее основных свойствах и показывается, что йи представляет собой полный дифференциал. [c.114]

Основное уравнение первого закона термодинамики при Т = onst получает простой вид [c.94]

Уравнение (49) — основное уравнение первого закона термодинамики для стационарного течения двухфазной жидкости. Во многих практических расчетах дозвуковых течений при подводе тепла или охлаждении смеси можно пренебречь работой сил свободного падения и средней энергией пульсационного движения. Тогда (49) приобретает известный в термогидродинамике вид [c.32]

Энтальпией особенно целесообразно пользоваться тогда, когда в качестве основных параметров принимают р и Г. Это наглядно можно видеть, если энтальпию i сравнить с внутренней энергией и. При V onst уравнение первого закона термодинамики dq = = du + pdv превращается в = du, или q 2— ь а при р = onst q , t2 — i I- [c.66]

Нетрудно найти характер изменения основных термодинамических величин в каждой из отмеченных областей. Для этого достаточно воспользоваться уравнением первого закона термодинамики (2.2.6) и соотношением (2.3.15). В качестве примера рассмотрим эволюцию основных термодинамических величин для области 1 в случае расширения газа. Имеем 6В >0, поскольку (1У>0. Из фор1дулы (2.3.15) следует, что 1-> О (пс 1) Ql2/Wl2 >l. Нако- [c.38]

Для того чтобы вывести уравнение обратимого политропного процесса идеального газа и, воспользовавщись им, проанализировать основные свойства этого процесса, напишем общее уравнение первого закона термодинамики, выражающее затрату тепла в любом процессе [см. уравнения (2-3") и (4-5)], т.е. [c.42]

В 1960 г. вышла в свет книга Индикаторная диаграмма, динамика тепловыделения и рабочий цикл быстроходного поршневого двигателя , в которой дано наиболее полное изложение и интерпретация уравнения Стечкина. Постоянная величина, входяш,ая в формулу, является интегрируюгцим множителем уравнения первого закона термодинамики, а подынтегральная функция, подобно энтропии, есть однозначная функция состояния. Использование этой функции для анализа термодинамического цикла поршневых двигателей особенно удобно, так как она содержит основной внешний параметр — объем рабочего тела, изменение которого определяется внешней средой. В частности, показано, что известные уравнения термодинамического к. п. д. различных циклов получаются непосредственно из уравнений Стечкина и известных термодинамических соотношений между законом ввода тепла и изменением состояния рабочего тела. [c.413]

Предыдущие главы курса были посвящены в основном исследованию незамкнутых процессов, т. е. процессов расширения и сжатия. Основой для исследования уравнений процессов и их особенностей служили уравнение первого закона термодинамики и уравнение состояния газа. При этом не рассматривались вопросы, связанные с возвращением рабочего тела после процесса расширения в первоначальное состояние. Между тем совершенно очевидно, что нельзя осуществить тепловую машину, в которой происходило бы лишь одно непрерывное расширение газа. Для этого необходимо было бы иметь, например, для поршневых двигателей бесконечно длинный цилиндр, в котором под действием подводимого тепла газ мог бы расширяться и совершать полезную работу. Работа всех тепловых машин основана на том принципе, что рабйчее тело, закончив процесс расширения (рабочий ход) и совершив при этом внешнюю работу, должно возвратиться в свое первоначальное состояние, чтобы снова повторить процесс расширения. При возвращении рабочего тела в первоначальное состояние (процесс сжатия) необходимо затратить внешнюю работу на осуществление этого процесса. Поскольку работа является функцией процесса, т. е. при одних и тех же начальных и конечных состояниях рабочего тела работа будет иметь различную величину в зависимости от процесса, протекающего с газом, то всегда можно выбрать процесс возвращения газа в первоначальное состояние таким, чтобы работа, затраченная внешней системой на осуществление этого процесса, была меньше, чем работа газа в процессе расширения. Разность между работой, отданной внешней системе газом при его расширении, и работой, затраченной внешней системой на сжатие газа, может быть использована внешним потребителем. [c.140]

Гл. 1 рассматриваемого сочинения, не имеющая, как и следующие главы, наименования, отвечающего его содержанию, посвященная первому закону термодинамики, не содержит чего-либо оригинального — она изложена на уровне других учебников рассматриваемого периода. При этом надо сказать, что изложение этой основной темы термодинамики в учебнике Мостовича проведено значительно менее глубоко и обоснованно, чем в учебниках Радцига, Мерцалова, Саткевича и Грузинцева. В этой главе после основных уравнений первого закона даются дифференциальные уравнения теплоты при различных независимых переменных. Затем выводятся формулы теплоты в изохорной и изобарной реакциях. После этого посредством. [c.179]

Интеграл Коши-Лагранжа. Основная особенность модели безвихревого изэнтропического движеиия состоит в том, что в ней уравнение импульсов может быть проинтефировано. Действительно, в силу определения удельной энтальпии (2.19), при S —- onst уравнение первого закона термодинамики (2.1) превращается в соотношение [c.102]

Пользуясь первым законом / термодинамики, характеристическим уравнением состояния газов и тёорией теплоемкости, можно провести исследование основных термодинамических процессов, рабочим телом которых является идеальный газ. [c.39]

В 1864 г. на основе первого закона термодинамики А. Резаль получил одно из основных уравнений внутренней баллистики — уравнение расширения пороховых газов. В дальнейшем оно было использовано Сарро для разработки метода приближенного решения основной задачи внутренней баллистики. Этот метод получил широкое распространение в ряде стран, хотя и базировался на неточном допущении Пиобера о постоянстве скорости горения пороха. [c.409]

Величина изменения энтропии 1 кг идеального газа в обратимых процессах определяется по основным уравнениям первого и второгэ законов термодинамики, а именно [c.75]

В следуюш,их И параграфах, посвященных первому закону термодинамики, его аналитическому выражению и некоторым его при- тожеппям, рассматриваются следующие темы о некоторых свойствах движения системы масс троякое действие, производимое теплотой понятие об энергии тела о количествах, определяющих состояние тела единицы для измерения энергии тела и внешней работы первая основная теорема механической теории теплоты один простой пример вычисления энергии заметка о дифференциальных уравнениях, не могущих интегрироваться в обыкновенном значении этой операции другое аналитическое выражение первой теоремы термодинамики для случая, когда состояние тела оиределяется двумя независимыми переменными и изменение совершается оборотным образом применение формул предыдущего параграфа к газам применепие первой основной теоремы термодинамики к газам отно-ш ение теплоемкости газа при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме перечисление свойств совершенного газа, выведенных из гипотезы о его строении . [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...