Кельвина постулат

Карно цикл 33, 35, 36, 41—47 Кельвина постулат 32, 33, 35, 36, 38, 46 [c.135]

Указанные структуры приводят к утверждению, прямо противоположному постулату Кельвина — Оствальда Полное превращение тепла в работу и превращение природного тепла в работу осуществимы . Если постулат Кельвина—Оствальда по его физическому содержанию может быть назван законом диссипации тепла, то данное утверждение с учетом его физического содержания можно условно именовать законом круговорота тепла. [c.206]

Мы можем теперь установить второй закон термодинамики в следующей форме невозможен процесс, единственным конечным результатом которого будет превращение в работу теплоты, извлеченной из источника имеющего всюду одинаковую температуру (постулат Кельвина). [c.33]

Однако следует доказать эквивалентность постулатов Клаузиуса и Кельвина. Для этого нужно доказать, что если постулат [c.33]

Рассмотрим, например, изотермическое расширение идеального газа, который находится в тепловом контакте с источником теплоты при температуре Т. Так как энергия газа зависит только от температуры, а температура не изменяется во время процесса, то мы должны иметь Д 7 = 0. Из первого закона [уравнение (15)] получаем затем, что L — Q, т. е. работа L, совершенная при расширении газа, равна теплоте Q, которую он поглощает из источника. Имеется, таким образом, полное превращение теплоты Q в работу L. Но это не противоречит постулату Кельвина, так как превращение Q в L пе является единственным конечным результатом процесса. В конце процесса газ занимает объем больший, чем занимал его вначале. [c.33]

Клаузиуса несправедлив, то несправедлив и постулат Кельвина, и наоборот. [c.34]

Предположим, что постулат Кельвина несправедлив. Тогда можно было бы совершить процесс, единственным результатом которого являлось бы полное превращение в работу теплоты, взятой от единственного источника при температуре Тогда путем трения можно было бы превратить работу снова в теплоту и благодаря этому поднять температуру тела, независимо от того, какой была его начальная температура 2- В частности, температуру 2 можно было взять такой, чтобы она была выше, чем tl. Таким образом, единственным результатом этого процесса был бы переход теплоты от одного тела (источника при температуре tl) к другому телу с более высокой температурой что было бы нарушением постулата Клаузиуса. [c.34]

Согласно постулату Кельвина, невозможно превратить в работу теплоту, полученную от источника однородной температуры, не производя при этом других изменений в системе, включающей источник. Поэтому, чтобы совершить такой процесс, необходимы, по крайней мере, два источника с различными температурами и 3. Имея два таких источника, можно превратить теплоту в работу в ходе следующего процесса, который называется циклом Карно. [c.34]

Первым применением цикла Карно будет окончание доказательства эквивалентности постулатов Клаузиуса и Кельвина. Покажем, что если бы постулат Клаузиуса был не верен, то не верен был бы и постулат Кельвина. [c.36]

Допустим сначала, что С 0. Это означало бы, что машина поглощает во время цикла от источника с температурой теплоту (З1. Тогда можно было бы привести два источника в тепловой контакт и позволить теплоте самопроизвольно переходить от более горячего источника с температурой 2 к более холодному с температурой до тех пор, пока последний не получит такое же количество теплоты, какое он передал машине во время цикла. Так как источник с температурой остался бы неизменным и машина снова была бы в своем начальном состоянии, то единственным конечным результатом процесса было бы превращение в работу Ь теплоты, поглощенной из одного источника, который повсюду имел одинаковую температуру 2- Поскольку это противоречит постулату Кельвина, то должно быть Q > 0. [c.37]

Так как весь процесс составлен из циклов ка/кдой из машин, то по окончании его обе машины вернутся к своим начальным состояниям. Из этого вытекает, что общ не может быть положительной, так как если бы опа была положительной, то единственным конечным результатом всего процесса должно было быть превращение в работу общ теплоты —С1.общ поглощенной из источника, который повсюду имеет температуру 1. Но это противоречит постулату Кельвина. Следовательно, мы должны получить [c.39]

Одна из важных формулировок второго закона — постулат Кельвина, подчеркивающий ограниченность возможности превращения тепла в работу невозможно построить такую циклически работающую машину, единственным результатом действия которой было бы извлечение тепла из резервуара и совершение равного ему количества механической работы. [c.109]

Оба вывода — принципы существования и возрастания энтропии — получаются в классической термодинамике на основе яспользования любого из приведенных постулатов (Р. Клаузиуса, В. Томсона-Кельвина, М. Планка и др.). Однако принципы существования и возрастания энтропии между собой ничего общего не имеют. Принцип существования энтропии характеризует термодинамические свойства систем и используется вместе с вытекающими из него следствиями для изучения физических свойств вещества. Принцип возрастания энтропии характеризует только наиболее вероятное направление течения реальных процессов в физических явлениях и, следовательно, имеет несомненно меньшую общность, чем принцип существования энтропии. На основании этого проф. Н. И. Белоконь в 1954 г. совершенно справедливо предложил рассматривать эти принципы раздельно и математические выражения для них получать на основе различных постулатов. [c.57]

Допустим, вопреки постулату Клаузиуса, что можно передать некоторое количество теплоты Q2 от источника с температурой к источнику с более в дсокой температурой так, чтобы не произошло больше никаких других изменений в состоянии системы. Тогда при помощи цикла Карно можно было бы поглотить это количество теплоты Q2 и произвести количество работы Ь. Так как источник при температуре а получает и отдает то же самое количество теплоты, то в конечном итоге оказывается, что он не изменился. Таким образом, единственным конечным результатом описанного процесса было бы превращение в работу теплоты, извлеченной из источника, имеющего всюду температуру но это противоречит постулату Кельвина. [c.36]

Следовательно, в результате сложного цикла система, состоящая из 5 и Сх,. . . , ползгчает некоторое количество теплоты Со от источника с температурой Т . Но мы уже видели, что при циклическом процессе выполненная работа равна общему количеству полученной системой теплоты. Таким образом, поскольку 3, Сх, > Сп возвращаются к своим начальным состояниям в конце сложного цикла, то его единственный конечный результат — это превращение в работу теплоты, полученной от источника температуры Гц. Если бы Со было положительным, этот результат противоречил бы постулату Кельвина. Значит, Со < О или из (63) [c.47]

Можно за исходное принять положение о том, что невозможно передавать тепло от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой (постулат Клаузиуса ). Часто считают основополагаюпдим утверждение, что невозможно отнятое у системы тепло полностью превратить в работу без того, чтобы в системе не произошли изменения (постулат Кельвина — Томсона). [c.264]

Постулат В. Томсона-Кельвина получил известность как принцип исключенного Perpetuum mobile II рода, т. е. как утверждение [c.65]

Если Ц. с. равна пулю по любому контуру, проведенному внутри жидкости, то течение жидкости — безвихревое, или потенциальное течение, и потенциал скоростей — однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с, по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости — либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенциального течения в многосвязной области Д. с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твердые границы, имеет одно и то же значение. Д, с, широко иснользуется как характеристика течений идеальной (без учета вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Д. с, по замкнутому жидкому контуру остается постоянной во все время движения, если 1) жидкость является идеальной, 2) давление (газа) жидкости зависит только от плотности и 3) массовые силы — потенциальны, а нотенциал однозначен. Для вязкой жидкости Д. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляционном обтекании контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется но Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., плотности жидкости и значению скорости потока на бесконечности. При плоском обтекании идеальной жидкостью крыла с острой задней кромкой величипа Д. с. определяется Чаплыгина — Жуковского постулатом. При обтекании крыла конечного размаха, хорда к-рого в плане меняется, Д. с. вдоль размаха крыла также меняется. [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...