Единица внутренней энергии

Единица внутренней энергии U, количества теплоты Q и работы L — джоуль (Дж). [c.16]

Единицу внутренней энергии найдем из первого начала термодинамики для адиабатического процесса, при котором система совершает работу А против внешних сил только за счет убыли своей внутренней энергии AU [c.55]

Внутренняя энергия в системе единиц СИ измеряется в Дж, кДж и т. д. В прежней системе единиц внутренняя энергия измеряется обычно в ккал. [c.14]

Принцип сохранения энергии, т. е. первый закон термодинамики, можно записать следующим образом. Пусть V — внутренняя энергия, приходящаяся на единицу массы, а gz — потенциальная энергия на единицу массы g z = — g). Тогда имеем [c.50]

Второй член в левой части представляет собой приращение энтропии среды, окружающей рассматриваемый элемент объема, на единицу массы последнего. Таким образом, левая часть описывает полное приращение энтропии, а т Vy представляет собой диссипацию энергии, т. е. скорость ее необратимого превращения во внутреннюю энергию. [c.52]

Классическое представление о внутренней энергии частично подтверждено эмпирическими данными по теплоемкости. Термин теплоемкость первоначально использовали для определения количества теплоты, необходимой для изменения температуры единицы массы какого-либо материала на один градус. Однако было найдено, что теплоемкость является функцией условий, при которых происходит нагревание. Например было найдено, что количество теплоты, необходимое для нагревания единицы массы газа на один градус, значительно больше, если газ расширяется при постоянном давлении в процессе нагревания, чем то количество теплоты, которое потребовалось бы для нагревания газа при постоянном объеме. Кроме того, имеет значение температурный интервал, в котором происходит нагревание. Поэтому существует несколько различных видов теплоемкости, каждый из которых характерен для какого-либо процесса нагревания. [c.32]

Энергия за вычетом этих слагаемых называется внутренней энергией (U). Она сосредоточена в массе вещества и в электромагнитном излучении, т. е. это сумма энергии излучения, кинетической энергии движения составляющих вещество микрочастиц, потенциальной энергии из взаимодействия и энергии, эквивалентной массе покоя всех этих частиц согласно уравнению Эйнштейна. При термодинамическом анализе ограничиваются каким-либо определенным уровнем энергии и определенными частицами, не затрагивая более глубоко лежащих уровней. Для химических процессов, например, несущественна энергия взаимодействия нуклонов в ядрах атомов химических элементов, поскольку она остается неизменной при химических реакциях. В роли компонентов системы в этом случае могут, как правило, выступать атомы химических элементов. Но при ядерных реакциях компонентами уже должны быть элементарные частицы. Внутренняя энергия таких неизменных в пределах рассматриваемого явления структурных единиц вещества принимается за условный уровень отсчета энергии и входит как константа в термодинамические соотношения. [c.41]

Выделим из полной энергии Е пл )тность (на единицу массы) кинетической энергии de d . Оставшаяся часть полной энергии называется внутренней энергией и обозначается U. Таким образом, [c.27]

Выражение (6,3) показывает, что каждая единица массы жидкости как бы переносит с собой при своем движении энергию W 4- v /2. Тот факт, что здесь стоит тепловая функция w, а не просто внутренняя энергия е, имеет простой физический смысл. Подставив ш = е р/р, напишем полный поток энергии через замкнутую поверхность в виде [c.27]

Нерелятивистскому случаю соответствуют малые скорости и <С с и малые скорости внутреннего (микроскопического) движения частиц в жидкости. При совершении предельного перехода следует иметь в виду, что релятивистская внутренняя энергия е содержит в себе также и энергию покоя птс составляющих жидкость частиц (т—масса покоя отдельной частицы). Кроме того, надо учесть, что плотность числа частиц п отнесена к единице собственного объема в нерелятивистских же выражениях плотность энергии относится к единице объема в лабораторной системе отсчета, в который данный элемент жидкости-движется. Поэтому при предельном переходе надо заменить [c.693]

Если ei и б2 — внутренние энергии единицы массы гелия при температурах Г, и Гг, то условие механического равновесия (условие минимума энергии), осуществляемого сверхтекучим перетеканием жидкости, будет [c.710]

Условимся относить в дальнейшем все такие термодинамические величины, как энтропия S, внутренняя энергия и т. п., к единице объема тела (а не к единице массы, как это принято в гидродинамике) и обозначать их соответствующими большими буквами. [c.19]

Бесконечно малое изменение di внутренней энергии равно разности полученного данной единицей объема тела количества тепла и произведенной силами внутренних напряжений работы dR. Количество тепла равно при обратимом процессе TdS, где Т — температура. Таким образом, Т dS—dR взяв dR ИЗ (3,1), получим [c.20]

Подчеркнем, что относится к заданному (единичному) объему, а переменным является число N частиц (молекул) в этом объеме. В V химический потенциал везде относился к одной частице, т. е. определялся как ц = dE/dN. Поскольку N = р/т (т — масса молекулы), то принятое здесь определение отличается от определения в V лишь множителем т. Во избежание недоразумений при сравнении с термодинамическим соотношением (3,2а), напомним, что здесь Е есть внутренняя энергия единицы объема в точном смысле этого слова, между тем как в 3 величина S определена как энергия количества вещества, заключенного в единице объема недеформированного тела. [c.211]

Рекомендуемая кратная единица молярной внутренней энергии — кДж/моль. [c.211]

Если и, Q, А, S суть внутренняя энергия, количество тепла, работа внешних сил и энтропия, соответственно отнесенные к единице объема тела, то в случае малых деформаций по первому и второму законам термодинамики имеем [c.63]

Собственная внутренняя энергия единицы объема диэлектрика U, T,D =U(T,D)- = (e-l + Tp-], (10.27 ) [c.191]

Внутренняя энергия падающих в единицу времени на единицу поверхности молекул определяется по формуле [c.398]

Теплота, количество теплоты Q — часть внутренней энергии, которая самопроизвольно, без внешнего воздействия переходит от тел более нагретых к телам менее нагретым посредством теплопроводности или лучеиспускания dim Q = L MT-2, единица — джоуль (J Дж). [c.12]

Для выражения каждой из упомянутых в этой формулировке величин обозначим через U внутреннюю энергию единицы массы жидкости q — количество теплоты, подводимое к единице массы жидкости за единицу времени обозначения остальных величин оставим прежними. [c.113]

Из уравнения (5.80) следует, что изменение внутренней энергии за единицу времени обусловлено диссипацией механической энергии (превращением ее в тепловую) и притоком теплоты извне за то же время. Процесс диссипации зависит только от вязкости и для идеальной жидкости (ц = 0) не имеет места. Из уравнения (5.81) следует, что изменение полной энергии складывается из изменения кинетической энергии, тепловой энергии, полученной от диссипации и притока теплоты извне. [c.116]

Для сложной системы она определяется суммой энергий отдельных частей, т. е. обладает свойством аддитивности. Величина u=U/M, называемая д ельной внутренней энергией (Дж/кг), представляет собой внутреннюю энергию единицы массы ве-щества. jj [c.11]

Примеры 7—9 также иллюстрируют, что внутренняя энергия реального газа уменьшается по мере изотермического возрастания давления до тех пор, пока фактор сжимаемости меньше единицы во всей области условий. Если начальные условия для углекислого газа 20 °С, 1 атм, а конечные 100 С, 1000 атм, закон идеального газа должен предсказать возрастание энтальпии 746 кал моль при повышении температуры на 80 °С в действи- [c.177]

Для более конкретного понимания величины HiFji-(vj—v ) рассмотрим частный случай движения двух вязких фаз при отсутствии других воздействий на смесь, кроме их вязкого взаимодействия. Тогда около межфазной границы скорости фаз совпадают и равны v = = 21- Если под Рц и щ, понимать среднемассовые скорости и удельные внутренние энергии фаз, то уравнения импульса и энергии фаз, отнесенные к единице объема смеси, имеют вид [c.38]

Параметры первого типа назьтают интенсивными. К ним относятся, например, температура, давление и плотность числа частиц, т.е. число частиц, содержащихся в единице объема. Параметры второго типа называют экстенсивными. К ним относятся, например, внутренняя энергия, объем и само число частиц. [c.12]

В 4.1 мы отмечали, что в силу принятого определения температуры, внутренняя энергия тел всегда растет с повышением температуры. Поэтому всегда положительна. При этом ее численные значения оказываются порядка единицы. В самом деле, если воспользоваться формулами (7.17) и (7.18) для внутренней энергии, соответственно, одноатомного идеального газа и таердого тела, получим = 3 / 2 в первом случае и = 3 во втором. Более подробно о величине теплоемкости и ее зависимости от температуры мы поговорим в следующих параграфах. [c.170]

Для предельного перехода от уравнения адиабаты (135,5) к нереля-тивисткому уравнению (85,10) такое приближение недостаточно надо положить W = птс + птй + р (в — нерелятивистская внутренняя энергия, отнесенная к единице массы) и, разделив уравнение (135,5) на с , перейти к пределу с оо. [c.701]

При адиабатическом движении каждый элемент жидкости переносит свое постоянное значение энтропии s (отнесенной к единице массы) если в какой-либо начальный момент времени энтропия S была постоянна по всему объему среды, она останется постоянной и в дальнейшем. Поскольку условие s = onst справедливо именно для энтропии единицы массы, будет удобным относить сначала к единице массы также и внутреннюю энергию среды обозначим ее через е. Для деформированного смектика эта величина выражается формулой, аналогичной (44,1) [c.238]

Предположим, что излучающее тело окружено идеально отражающей, непроницаемой для излучения оболочкой. Тогда излучение, испускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь спота стенками, сохраняется в пределах полости, падая вновь на излучающее тело и в большей или меньшей степени вновь им поглощаясь. В таких условиях никакой потери энергии наша система — излучающее тело и излучение — не испытывают. Однако это еще не значит, что испускающее тело и излучение находятся в равновесии между собой. Энергия нашей системы содержится частично в виде энергии излучения (электромагнитных волн), частично в виде внутренней энергии излучающего тела. Состояние системы будет равновесным, если с течением времени раепределение энергии между телом и излучением не меняется. Поместим внутрь полости нагретое тело (твердое, жидкое или газообразное — безразлично). Если в единицу времени тело больше испускает, чем поглощает (или наоборот), то температура его будет понижаться (или повышаться). При этом будет ослабляться или [c.683]

Полная энергия единицы массы Е1 состоит из кинетичес -кой , потенциальной и внутренней энергий У/А [c.10]

Допустим, что в полость, окруженную оболочкой с идеально отражающими стенками, помещено тело. Излучение, иепускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь от стенок, сохраняется в полости, падая вновь на тело и частично поглощаясь в нем. В таких условиях никакой потери энергии в системе тело — излучение не происходит. Однако это еще не означает, что тело и излучение находятся в равновесии между собой. Энергия такой системы содержится частично в виде энергии излучения, т. е. электромагнитных волн, а частично — в виде внутренней энергии тела. Состояние системы будет равновесным, если с течением времени распределение энергии между телом и излучением не меняется. Поместим внутрь полости нагретое тело (твердое, жидкое или газообразное). Если в единицу времени тело испускает больше, чем поглощает (или наоборот), то температура его понижается (или повышается). При этом испускание [c.130]

Процесс превращения внутренней энергии в энергию излучения происходит во Есем объеме твердого тела, но энергия излучения частиц, расположенных далеко от поверхности, поглощается самим телом, а в окружающую среду попадает только энергия, испускаемая тонким поверхностным слоем. Поэтому излучение тела оценивается поверхностной плотностью потока собственного излучения Е, которая представляет собой количество энергии излучения, испускаемое единицей площади поверхности в единицу времени. Плотность потока собственного излучения учитывает излучение во всех направлениях и при всех длинах волн (Я = О оо ). [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...