Плотность энергии излучения

Энергия излучения Объемная плотность энергии излучения Поток излучения Поверхностная плотность потока излучения Энергетическая светность, энергетическая освещенность Энергетическое количество освещения [c.14]

Рис. 7.1. Отклонение плотности энергии излучения в кубе со стороной Ь от плотности, вычис.пенной по формуле Планка. 117=27,Д, где % — длина волны [3].

Ограниченность области применимости частной формулы Вина и формулы Рэлея — Джинса. Обе формулы как (2.1.9), так и (2.1.12), вызвали справедливую критику. Предложенная Вином формула (2.1.9) приводила к странному результату при любой фиксированной частоте испускательная способность черного тела, а значит, и плотность энергии равновесного излучения должны были при возрастании температуры стремиться к некоторому пределу. Это противоречило здравому смыслу, подсказывающему увеличение плотности энергии излучения с ростом температуры. Разумеет- [c.41]

В формуле Рэлея — Джинса нет эмпирических постоянных. Однако и эта формула вызывала критику. Если при любой фиксированной температуре проинтегрировать (2.1.10) по всем частотам — от нуля до бесконечности, то получится физически бессмысленный результат плотность энергии излучения окажется бесконечно большой. Эго обстоятельство известно как ультрафиолетовая катастрофа . [c.42]

Поскольку плотность энергии излучения в полости всюду одинакова, то на единицу площади поверхности каждого тела падает в 1 с одно и то же количество энергии Ф с1у . Если г.у — испускательная способность абсолютно черного тела, то при равновесии Ф с1у = р. (1у и [c.210]

Законы Вина. Закон Стефана — Больцмана дает выражение для полной плотности энергии и равновесного излучения, оставляя открытым вопрос о функции Mv для спектральной плотности энергии излучения. Однако закон Стефана — Больцмана совместно с интегральным выражением (10.59) для и позволяет установить структуру функции Mv. Действительно, если в формуле [c.211]

Структурные формулы закона Вина (10.69) и (10.70) определяют плотности энергии излучения, приходящиеся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Применение термодинамики, следовательно, не решает полностью задачи по определению спектральной плотности равновесного излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и Т к задаче определения функции /(v/Г) одной переменной, термодинамика позволила получить достаточно большую информацию о свойствах излучения. [c.212]

Таким образом, при температуре полной ионизации плазмы (Г 10 К) плотность энергии излучения в ней становится преобладающей. Это приводит к весьма важному, практически нежелательному при термоядерных реакциях следствию — трудности адиабатной изоляции такой плазмы. [c.216]

Показать, что если бы спектральная плотность энергии излучения V зависела от вещества стенок полости, то можно было бы осуществить вечный двигатель второго рода. [c.221]

В гравитационном поле вертикально расположен высокий цилиндр с зеркальными стенками, заполненный равновесным излучением при температуре Т. Давление внизу, равное /з плотности энергии излучения, должно быть больше, чем наверху, на величину отнесенного к единице площади веса всех вышележащих слоев излучения. Но, с другой стороны, по закону Стефана Больцмана, плотность излучения всюду пропорциональна четвертой степени температуры, что приводит к равенству плотностей энергии излучения на всех уровнях гравитационного потенциала. Разъяснить возникшее противоречие. [c.221]

По формуле Планка, плотность энергии излучения d , приходящаяся на спектральный состав v v + dv или Х X + dJ , равна [c.357]

Из (14.101) следует также закон Стефана—Больцмана для полной плотности энергии излучения и выражение для постоянной Стефана—Больцмана [c.254]

Диапазон Плотность энергии излучения, эВ/см Плотность числа фотонов. см = [c.1228]

Тепловое излучение воздействует на поле потока высокотемпературного газа через давление излучения (которое порождает тензор радиационных напряжений), плотность энергии излучения и поток излучения. Учет первых двух факторов в уравнениях осуществляется добавлением составляющих тензора радиационных напряжений к составляющим обычного тензора напряжений [c.22]

Поскольку равновесное излучение изотропно, нетрудно найти плотность энергии излучения (см. (4.1.7)) [c.153]

Обтекание тела при наличии сильного вдува 427 Объемная плотность энергии излучения 143 [c.459]

При температурах от 1337,58 до 6300 К температура определяется по зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры (опорной точкой здесь является точка затвердевания золота) [c.77]

В пирометрах полного излучения или радиационных пирометрах используется закон Стефана — Больцмана — закон пропорциональности интегральной (для всех длин волн) плотности энергии излучения абсолютной температуре в четвертой степени. [c.114]

Температурная шкала пирометра микроволнового излучения, основанная на пропорциональной зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры Т в микроволновом диапазоне излучения, устанавливается для диапазона температур от 6300 до 100 000 К [20]. Отношение спектральных плотностей энергий при двух температурах — измеряемой Т и базовой То равно отношению этих температур для длин волн, больших 1 мм. В качестве базовой выбирают температуру затвердевания золота 70 = 1337,58 К. [c.114]

Для измерения высоких температур обычно применяют пирометры. Принцип действия пирометров основан на формуле Планка — зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры и длины волны. Измерив плотность энергии черного тела при двух температурах — измеряемой Т и температуре затвердевания золота Го= 1337,58 К (табл. 3.1)—при одной и той 8-488 ИЗ [c.187]

Объемное излучение характеризуется также объемной плотностью энергии излучения и, Дж/м [c.367]

Для условий термодинамического равновесия объемную плотность энергии излучения можно выразить по закону Стефана — Больцмана (16-48) [c.428]

Сказанное означает, что мощность излучения, поглощаемая газом при переходах п т, должна равняться мощности, излучаемой при обратных — вынужденных и спонтанных — переходах. Выполнение этого условия обеспечивает неизменность и спектральной плотности энергии излучения (для частоты сотя), и среднего числа атомов в состояниях т, п. Итак, в состоянии термодинамического равновесия должно выполняться равенство [c.735]

Плотность энергии излучения р(со, Т) связана с испуска-тельной способностью абсолютно черного тела ф(ю, Т) известным соотношением (его вывод можно найти в курсах общей физики) [c.41]

Коэффициент Эйнштейна для поглощения Bjj — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния i в состояние J, сопровождаюгцегося поглощением энергии, и спектральной объемной плотностью энергии излучения, вынуждающего переход (dim5i, = LM , Г5,Л = = 1 м ж-с )). [c.194]

Таким образом, при температурах полной ионизации плазмы Т = 100 000 К, плотность энергии излучения в ней становится преобладающей. Это приводит к трудностям адиабатной изоляции плазмы при температурах термоядерных реакций (Т 1 ООО 000° К). Если интенсивность излучения абсолютно черного тела определяется однозначно его температурой (закон Стефана—Больцмана), то плазма термически равновесна. Но плазма в редких случаях излучает как черное тело и лучистое равновесие нарушается из-за наличия холодных стенок. Стенки не только поглош,ают лучистую энергию, но н оказывают каталитическое и электрическое воздействие на процессы в плазме. Наличие градиента температуры у стенок вызывает концентрационную диффузию и местное равновесие может восстановиться лишь тогда, когда скорость реакции велика по сравнению со скоростью диффузии. И, наконец, нерав-новесность может быть вызвана и наличием магнитно-гидродинамических эффектов, обусловленных наличием заряженных частиц. [c.233]

Объемная плотность энергии излучения иц г, 1) харак теризует количество энергии излучения, заключенное и единичном объеме, Спектральную объемную плотность энергии излучения гivR (V, г, О определяют как отношение объемной плотности энергии излучения, соответствующе г бесконечно малому интервалу частот (длин волн), включающему заданную частоту (длину волны), к этому интервалу [c.143]

Из формул (4.1.11), (4.1.12) следует, что Р (Ру) есть среднее значение спектральной плотности энергетичешюй яркости излучения, идущего вправо (влево). Для объемной плотности энергии излучения и облученности в заданном направлении справедливы соотношения [c.144]

Диффузионное приближение. Дальнейшее развитие дифференциальных методов расчета процесса переноса излучения привело к. созданию диффузионного приближен ия (В. А. Фок, С. Росселанд). В рамках указанного приближения можно показать, что связь вектора лучистого потока энергии qR с полной объемной плотностью энергии излучения аналогична известному соотношению между диффузионным потоком и градиентом концентрации. Далее сформулирован метод расчета поля излучения в рамках диффузи энного приближения с учетом селективности излучения и п эо-извольной формы индикатрис рассеяния [20]. [c.168]

Учитывая (4.5.46), из уравнения (4.5.38) легко получгть путем интегрирования по й уравнение, содержащее только объемную плотность энергии излучения ыд (г) [c.177]

Сто = и — постоянная, которая х арактеризует плотность энергии излучения. [c.193]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность энергии излучения : [c.418] [c.59] [c.327] [c.778] [c.139] [c.51] [c.84] [c.173] [c.175] [c.181] [c.181] [c.209] [c.356] [c.357] [c.173] [c.23] [c.70] [c.154] [c.77] [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...