Термическое уравнение состояния рабочего тела

Состояние однородного рабочего тела однозначно определено, если заданы любые два из указанных выше трех основных параметров. Любой третий параметр является однозначной функцией двух заданных параметров. Следовательно, можно написать, что v = f(p, Т), T=параметров рабочего тела однозначно связаны между собой уравнением /(р, и, Т) = 0, которое называется термическим уравнением состояния рабочего тела. Оно характеризует термодинамическое состояние вещества, находящегося в равновесии, т. е. когда во всей его массе устанавливается постоянство термодинамических параметров состояния. Равновесное состояние рабочего тела или термодинамической системы можно изобразить графически в координатах любых двух параметров состояния. Так, в координатах р, v любая точка будет однозначно определять давление и удельный объем. Значение же температуры определится из уравнения состояния. Естественно, что в равновесном состоянии не происходит никаких превращений энергии. [c.8]

Уравнения (53) и (54) являются калорическим и термическим уравнениями состояния рабочего тела. Невозможность отнесения этих уравнений к состоянию рабочего вещества следует из того факта, что переменная состояния / (вес рабочего тела) не может быть сопряжена с элементами рабочего тела. [c.54]

Пользоваться уравнениями (6.17), (6.18) и (6.19) можно, если известны свойства данного рабочего тела, термическое уравнение состояния или теплоемкость с Т, v). [c.75]

Задачей анализа любого термодинамического процесса является установление закономерностей изменения параметров состояния рабочего тела и выявление особенностей превращения энергии. Порядок выполнения анализа следующий выводится уравнение процесса в /1 — о-координатах устанавливается зависимость между изменяющимися термическими параметрами процесса определяется изменение удельной внутренней энергии Ап рабочего тела определяются удельные работа и теплота в процессе, необходимые для осуществления процесса устанавливаются изменения удельных энтальпии Ай и энтропии Аз между начальным и конечным состояниями процесса. [c.44]

Физическим обоснованием термического уравнения состояния являются законы Бойля-Мариотта и Гей-Люссака, основанные на рассмотрении независимых контурно-механического и контакт-но-теплового способов изменения состояния рабочего вещества. При осуществлении этих способов изменения состояния в чистом виде изменение давления в первом способе достигается только за счет изменения объема тела при сохранении значения температуры, а во втором случае — за счет изменения температуры от контактного подвода тенла при неизменном объеме тела (в обоих случаях вес тела был постоянным). [c.64]

В частности, показано, что известные уравнения термического к. п. д. различных циклов получаются непосредственно из уравнения Стечкина и известных термодинамических соотношений между законом ввода тепла и изменением состояния рабочего тела. [c.311]

Предположим обратное. Пусть имеется другая обратимая машина Карно, работающая в том же интервале температур, но с другим рабочим телом (реальный газ с уравнением состояния Р (р, и, 7) = 0) или другим численным значением отношения оь/оа и по этой причине с другим термическим коэффициентом полезного действия т) о- Поскольку обе машины — с идеальным газом и с произвольным рабочим телом — обратимы, то любая из них может работать как в прямом направлении (тепловой двигатель), так и в обратном (холодильная машина). При работе машин в различных направлениях [c.52]

Возможная схема ЯРД изображена на рис. 10-43. Рабочее тело, находящееся в жидком состоянии в баке 1, с помощью насоса 2 прокачивается через активную зону ядерного реактора 5, где к нему подводится тепло. Процесс подвода тепла в реакторе происходит при постоянном давлении рабочего тела. Из реактора газообразное рабочее тело поступает в сопло 4, в котором расширяется и затем истекает в окружающую среду. Из изложенного ясно что с термодинамической точки зрения цикл ЯРД аналогичен циклу ЖРД следовательно, термический к. п. д. цикла ЯРД, как и цикла ЖРД, определяется уравнением (10-95). [c.354]

Для элементов рабочего тела переменной массы при неизменном однородном химическом его составе справедливы термическое и калорическое уравнения состояния в удельных величинах (для идеального газа). [c.52]

В большинстве типов тепловых машин в качестве рабочего тела используются смеси реальных газов. Однако современные тепловые машины работают при сравнительно невысоких давлениях и высоких температурах. Поэтому в технических расчетах достаточно учесть зависимость теплоемкости от температуры при использовании для каждого компонента и всей смеси в целом уравнения состояния идеального газа. При расчетах целесообразно вместо термических параметров состояния р, V, Т использовать калорические и, i, s. Эти параметры состояния обладают свойством аддитивности (изменение энтропии при смешении обычно не учитывается), а их значения для отдельных компонентов находятся по таблицам (табл. 17 и 18). При определении энтальпии пользуются соотношением (15). [c.412]

Величину ф будем именовать относительным тотальным теплообменом. Используя термическое и калорическое уравнения состояния рабочего тела и уравнение работы (36), из первого уравнения основного закона термодинамики тела иеременной массы при переменных теплоемкостях получаем [c.55]

Обратимые и необратимые процессы. Рассмотренное уравнение вида ф (/ , V, Т) есть уравяение равновесного состояния, т. е. такого, при котором параметры состояния (давление, удельный объем и температура) по всей массе газа имеют одинаковое значение и равны соответствующим параметрам окружающей среды. Одинаковость давления обусловливает механическое равновесие, а одинаковость температуры — термическое равновесие. Из такого равновесного состояния рабочее тело может выйти только под влиянием механического или теплового воздействия окружающей среды. [c.14]

Методически более правильно определять выражение термического к. п. д. с помогцью уравнения Стечкина, а не на основе уравнений состояния для различных процессов, ибо первичным является сообш ение тепла рабочему телу, а изменение его состояния, в результате чего совершается индикаторная работа, является вторичным. Это последнее обстоятельство неоднократно подчеркивал Б. С. Стечкин в своих работах. [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...