Распределение Сложение

Рис. 5. Балка на двух опорах весом 500 даН со сосредоточенной нагрузкой Р 2500 и F 1500 даН и нагрузкой Q — 2000 даН, равномерно распределенной на длине 2 м. Диаграмма общих изгибающих моментов получается в результате сложения соответствующих координат диаграмм от сосредоточенных и распределенной нагрузок, а также от силы веса балки. Изгибающий момент, например в сечении D, равен тт 6.

Распределение частиц по размерам. Понятие о распределении частиц по раз.мерам. можно проиллюстрировать следующим образом вообразим колонну, сложенную из сит разных номеров, указанных в табл. 1.1, с ситом, и.меющим наиболее крупные отверстия [c.18]

Квадратичное сложение в (7.63) допустимо при симметричном расположении полей допусков z и в диапазоне разброса Я, относительно соответствующих значений, а также для нормальных законов распределения случайных значений Zn н Н,. В случае систематической несимметричности допуска на Zn возникает систематическое смещение АН jo, которое можно учесть соотношением [c.232]

Настоящий параграф посвящен решению следующей задачи в каждый данный момент времени при различных частных предположениях о характера относительного и переносного движений найти вид того результирующего сложного движения, которому соответствует распределение абсолютных скоростей точек тела в этот момент. Таким образом, здесь будет идти речь о сложении мгновенных (бесконечно малых) перемещений тела. Так как распределение скоростей точек твердого тела в данный момент зависит от его поступательной и угловой скорости в этот момент, то рассматриваемую задачу можно еще назвать задачей о сложении мгновенных поступательных и угловых скоростей тела ). Заметим, что если мы имели бы в виду сложение не мгновенных, а конечных перемещений тела, то соответствующие теоремы получили бы в общем случае совершенно иную формулировку. [c.139]

Как бы ни поворачивали тело и ни изменяли его положение по отношению к Земле, силы тяжести его отдельных частиц останутся вертикальными и параллельными между собой. Относительно тела они будут поворачиваться вокруг своих точек приложения, сохраняя параллельность между собой. При этом линия действия равнодействующей параллельных сил будет проходить через одну и ту же точку — центр тяжести. Отсюда следует, что центр тяжести твердого тела не изменяет своего положения относительно этого тела при изменении положения самого тела. Положение центра тяжести в теле зависит только от формы тела и от распределения в нем материальных частиц. Отыскивать центр тяжести какого-либо тела методом последовательного сложения векторов сил тяжести его частиц нецелесообразно из-за громоздкости вычислений. Мы выведем общие формулы ( 26), позволяющие сравнительно легко [c.226]

Вектор, годограф, проекция, уравнение, направление, квадрат, производная, модуль, вычисление, определение, составляющая, аналог, понятие, векторная природа, функция, единица, масштаб, конечность. .. скорости. Отношение, сумма, сложение, план, распределение, начальные возмущения. .. скоростей. [c.83]

Итак, результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты зависит от соотношения между их фазами. При сложении большого числа N колебаний одинаковой частоты с произвольными фазами результат будет, конечно, зависеть от закона распределения фаз. Предполагая для простоты, что все колебания имеют одинаковые амплитуды, равные а, найдем, что результирующая интенсивность может заключаться между и нулем. Как показал Рэлей ), при распределении фаз, которые подвергаются вполне случайным изменениям, средняя энергия суммы таких колебаний за время, охватывающее достаточно большое число изменений фаз, равна т. е. в данном общем случае имеет место сложение интенсивностей. Этот вывод имеет самое непосредственное отношение к реальным источникам света. Результирующее колебание от отдельных испускающих центров (атомов), составляющих источник, создает освещенность, величина которой в данный момент и в дайной точке зависит от соотношения фаз между колебаниями отдельных центров. Но наш глаз воспринимает лишь среднюю освещенность за некоторый достаточный для восприятия интервал времени и на некоторой достаточной по величине освещенной площадке. Это обстоятельство приводит к полному усреднению фазовых соотношений, в результате чего воспринимаемая освещенность окажется просто суммой освещенностей, создаваемых каждым светящимся центром нашего источника. Поэтому мы вправе сказать, что две одинаковые свечи дают освещенность вдвое большую, чем одна. [c.65]

Кривая рис. 9. И показывает распределение интенсивностей. Пунктирная кривая соответствовала бы сложению интенсивностей обеих щелей, например, в том случае, если бы обе щели освещались некогерентными между собой световыми пучками. Сплошная кривая дает действительное распределение интенсивностей. Общие свето [c.192]

Измерение распределения фаз можно осуществить с помощью интерференционных явлений (см. гл. IV—VII). Сущность интерференции заключается в том, что при сложении когерентных колебаний разность их фаз обусловливает изменение амплитуды суммарного колебания, иными словами, происходит преобразование фазовых соотношений волн в амплитудную структуру интерференционной картины. Следовательно, если на приемник излучения, помимо интересующей нас волны, послать другую, пробную волну с относительно простой формой фронта, например, плоскую или сферическую, то возникшая интерференционная картина полностью охарактеризует закон изменения разности фаз этих двух волн на поверхности приемника. Таким способом мы получим возможность составить представление о фазовой структуре изучаемой волны. [c.236]

В зависимости от характера переносного и относительного движений твердого тела задача определения мгновенного распределения скоростей точек тела, т. е. определения мгновенного составного движения этого тела, сводится к задаче сложения или поступательных движений, или вращательных движений, или вращательного и поступательного движений. [c.418]

Это объясняется тем, что в каждой точке волнового поля происходит сложение колебаний частиц среды, обусловленных каждой из волн в отдельности, создающее устойчивую пространственную периодичность в распределении амплитуд результирующих колебаний [c.212]

При контакте двух деталей по цилиндрической поверхности (например, заклепочное соединение) закон распределения напряжений смятия по поверхности контакта сложен (рис. 19.13, а), поэтому при расчете на смятие цилиндрических отверстий в расчетную формулу подставляют не площадь боковой поверхности полуцилиндра, по которой происходит контакт, а значительно меньшую площадь диаметрального сечения отверстия (условная площадь смятия) тогда [c.204]

Таким образом, комбинируя решения (9.61) и (9.65) и пользуясь принципом сложения действия сил, мы можем получить любое симметричное относительно оси цилиндра распределение нормальных и касательных сил на его боковой поверхности. При этом на торцах цилиндра могут возникнуть некоторые силы, распределенные симметрично относительно оси цилиндра. Налагая на эти силы осевую растягивающую или сжимающую силу, всегда можем добиться того, чтобы равнодействующая всех сил обращалась в нуль. Согласно принципу Сен-Венана влиянием этих сил на напряженное состояние на некотором расстоянии от торцов можно пренебречь. [c.239]

Закон распределения скоростей по живому сечению такого потока весьма сложен и зависит от режима движения и формы поперечного сечения русла. Обычно течение жидкости в открытых руслах имеет турбулентный характер. Многочисленные измерения в реках и каналах показывают, что максимальная скорость потока находится не на поверхности, а на глубине, равной (0,2-т-н-0,3) к от свободной поверхности, а средняя скорость потока соответствует величине скорости на глубине, приблизительно равной 0,6/г, причем гг о (0,9н-0,95) а (0,75н-0,8) н ах- На [c.110]

В результате взаимодействия с атомным электроном заряженная частица, движущаяся в веществе, изменяет направление своего движения. В единичном акте взаимодействия угол отклонения, как правило, очень мал, но статистическое сложение углов отклонения при большом числе столкновений с атомными электронами приводит к тому, что параллельный пучок частиц пройдя некоторую толщу вещества, становится расходящимся пучком. Угловое распределение в пучке, т. е. зависимость потока от угла отклонения относительно первоначальной оси пучка, хорошо описывается распределением Гаусса [c.1167]

При протекании через местное сопротивление в потоке возникают деформации эпюры скоростей, отрывы и вихревые зоны, которые могут распространяться как вверх, так и вниз по течению. В связи с этим, если величины вычисляют по формулам, установленным для изолированных местных сопротивлений, то применение принципа сложения потерь согласно (6-9) будет правомерным лишь в том случае, когда местные сопротивления не влияют друг на друга, т. е. разделены участками движения со стабилизированным распределением скорости В противном случае два или более местных сопротивления следует рассматривать как одно сложное, и для него должны быть установлены специальные расчетные зависимости. [c.153]

Процесс теплоотдачи весьма сложен. Для его расчета, как уже отмечалось, необходимо знать как распределение температуры T = f y) в тепловом пограничном слое, так и распределение скорости w — f y) в динамическом пограничном слое (рис. 18.2). [c.175]

Метод сложения (его еще называют методом наложения или суперпозиции) потерь напора применим только в том случае, если на прямом участке трубопровода поток стабилизирован, т. е. кривая распределения скоростей приобретает нормальный вид, соответствующий равномерному движению воды. Длина стабилизирующего прямолинейного участка составляет от 10 до 30 , где й — диаметр трубопровода. [c.69]

Закон распределения скоростей по живому сечению такого потока весьма сложен и зависит как от режима движения, так и от формы [c.106]

Как мы уже сказали, реальные свойства электрона (а также любой другой элементарной частицы) не соответствуют ни свойствам частицы классической механики, ни свойствам волны. Пользуясь представлением о частицах, Е том виде как его дает классическая механика, нельзя объяснить явление дифракции. Предположим, что наблюдается дифракция от двух щелей. Опыт показывает, что она возникает лишь в тех случаях, когда обе щели открыты одновременно. В случае, например, дифракции света свет должен одновременно проходить через обе щели. Если попеременно пропускать свет то через одну, то через другую щель, то на экране, расположенном за щелями, не возникнет дифракционной картины. Суммарное распределение света в этом случае будет соответствовать простому сложению освещенностей, возникающих при прохождении света через каждую из щелей в отдельности. Следовательно, в случае волны получается существенно различное действие, в зависимости от того, проходит ли волна одновременно через обе щели или попеременно то через одну, то через другую щель. В случае же потока частиц их распределение за щелями должно получиться одним и Tf M же независимо от того, будут ли щели открыты одновременно или поочередно. Каждая из частиц пролетает лишь через одну щель, и ее движение не может зависеть от того, открыта ли в это время вторая щель или нет. Таким образом, самое представление о частице, движущейся по определенной траектории, не позволяет объяснить явление дифракции. [c.89]

Мгновенная винтовая ось. Касательное винтовое движение. Значения скоростей различных точек твердого тела таковы, как если бы тело совершало либо одно вращательное Ош и одно поступательное движение ОУ , либо три одновременных вращения вращение Ош и два вращения ш и —ш , образующих пару с вектором моментом ОУ . Согласно правилу, установленному в теории сложения вращений, это распределение скоростей будет в то же время таким, как если бы тело совершало одно винтовое движение вокруг центральной оси системы вектора ш, ш°, —ш°. Уравнения этой центральной оси получатся, если искать геометри- [c.72]

Более сложен расчет распределения потенциалов в рельсовой сети с большим количеством пересечений и разветвлений. В принципе всегда может быть применен подвод токов отдельных участков пути описанным выше способом к сетке сопротивлений по рис. 16.4. Лй Q Для центральной части (ядра) о—i сети с п узлами обычно мож- ) /у но составить и—1 линейных Jj / h уравнений с п—1 неизвестными, поскольку потенциал одного из узлов устанавливается [c.323]

Как видим, качественная картина сил упругости Р12 и Р23 в связях различна. Сила упругости Р12 в шатуне представляет результат сложения колебаний двух форм с частотами Рг и Рг, тогда как Ргз в колене накладку высокой частоты Рг содержите малой степени. Объясняется это, по-видимому, тем, что коэффициенты распределения по низкой частоте [c.44]

На основании этой формулы и теоремы сложения вероятностей распределение al (и с) ошибки настройки вычисляется следующим образом [c.216]

Распределение по закону Симпсона встречается, в частности, при сложении двух случайных величин, подчинённых закону равной вероятности с одинаковыми [c.297]

Скольжение удельное движущихся деталей — Построение диаграмм 459 Скорости 379, 382, 385, 386 — Распределение 386, 387, 389 — Сложение 384 ----в сложном движении — Определение 385 [c.585]

Ускорения 379, 382, 384—387 — Распределение 388, 390 — Сложение 384 ----в сложном движении — Определение 385 [c.589]

Композицию законов распределения, которая соответствует сложению самих величин, не следует смешивать со случаем объединения не величин, а их распределений, например при объединении (механическом смешении) нескольких партий деталей. В последнем случае закон распределения, получаюш,ийся в результате объединения распределений, относительные мош,ности (объемы) которых равны вычисляется по формуле [c.51]

Распределение Симпсона (распределение по равнобедренному треугольнику) встречается, в частности, при сложении двух случайных величин, подчиненных закону равной вероятности с одинаковыми параметрами /о (например, в ошибках при отсчете длины, угла или промежутка времени с округлениями до ближайшего целого делений на обоих концах и т. п.). [c.76]

Каждая клетка таблицы соответствует определенным интервалам л и у, и в нее вписывается соответствующее число случаев. Числа, вписываемые в таблицу, будем обозначать Пц, где i — номер интервала х, а / — номер интервала у. В нижней строке вписываются суммы чисел Пц по графам эта строка дает эмпирическое частное распределение величины х, т. е. рассматриваемой отдельно (при любых г/) эти числа будем обозначать Числа крайней правой графы получаются сложением чисел Пц по строкам эта графа дает эмпирическое частное распределение величины у, т. е. взятой отдельно (при любых х) эти числа обозначим По,-. [c.234]

Суммарное несимметричное распределение ф , (х) может быть получено графическим или графо-аналитически путем взвешенного сложения нескольких распределений ср (у). Его можно построить и аналитически, применяя формулу (3.175). [c.458]

Емкостный метод, разработанный в МЭИ В. А. Головиным, основан на измерении изменений емкости поверхностного конденсатора при наличии на его электродах пленки. В этом случае образуется некоторое распределение плотностей силовых линий напряженности электрического поля между пленкой и паровой фазой. Большая плотность соответствует среде с большей диэлектрической проницаемостью (пленке). При росте толщины пленки все большее число силовых линий входит в пленку, увеличивая плотность поля, поэтому емкость датчика возрастает с увеличением толщины пленки. Расчет изменения емкости датчика в зависимости от толщины пленки довольно сложен, однако такую зависимость легко получить моделированием. В МЭИ применялись две основные схемы измерения емкостным методом. Электронная аппаратура (рис. 2.28,а), состоящая из высокочастотного измерительного генератора с частотой 12 МГц, с поверхностным емкостным датчиком и частотного детектора, позволила измерять толщины непрерывных пленок воды при 20 °С в диапазоне О—1,5 мм с точностью до 0,01 мм, причем линейный участок находился в диапазоне О—0,5 мм. [c.62]

При расчете однородного диска вычисленные напряжения получены путем сложения рабочих напряжений, вызванных полезной нагрузкой, и термических напряжений, обусловленных неравномерным распределением температуры по радиусу диска (верхняя кривая). Расчет композитного диска проводился с учетом и третьей составляющей напряжений, вызванных разностью коэффициентов линейного расширения перлитного центра и аустенитного обода. Эти напряжения были вычислены исходя из предположения, что при нагреве диска до температуры отпуска (в данном случае до 650°) диск не будет напряжен (п. 3, глава III). [c.128]

Каждое из распределений//(j ) характеризуется своим средним значением т . и дисперсий Для разбивки произвольного закона распределения на нормальные составляющие удобнее всего использовать простой графический способ (20, 42]. Для этого заданную кривую распределения разбивают на равнобедренные треугольники таким образом, чтобы при сложении соответствующих им абсцисс получалась бы кривая, как можно ближе к заданной (рис. 16). Треугольное распределение, как известно, довольно точно может быть заменено нормальным законом с равной дисперсией. Дисперсия распределения по равнобедренному треу- [c.47]

Таким образом, при /юбэм движении одних систем отсчета относительно других (при сложении любых движений) скорости результирующего движения в любое мгновение могут быть распределены по одному из перечисленных выше четырех простейших законов. Это отнюдь не противоречит тому факту, что движения могут быть весьма сложными и разнообразными — разнообразие движений получается за счет разнообразного изменения распределения скоростей (в пределах перечисленных четырех простейших) при переходе от одного момента времени к другому. [c.364]

Рис. 7.5, Конфигурация линий тска Рис. 7.6. Распределение скоростей течения, получаемого сложением рав- в потоке, обтекающем круглый цилиндр номерного потока и диполя

Чтобы получить общее уравнение для изгибающих моментов при действии сжимающей силы и различных сосредоточенных или распределенных внещних нагрузок, можно применить метод начальных параметров. Действительно, уравнение (20.55) составлено с учетом одновременного действия продольной силы и поперечных нагрузок, и, значит, здесь может быть применен принцип независимости и сложения действия сил. [c.581]

Процесс теплопередачи в скважинах осуществляется, как правило, теплопроводностью, свободной и вынужденной конвекцией и излучением. Точное описание нестационарного процесса теплопередачи в многослойной цилиндрической стенке многоколонной скважины и решение системы уравнений, описывающей этот процесс, представляют большие трудности. Имеющиеся решения получены при упрощающих исходных предпосылках и конструкций скважин. В связи с этим представляет интерес получение такой системы расчетных уравнений, которая давала бы необходимую точность, в большей мере соответствовала бы физике процесса и реальным конструкциям скважин. Эту задачу можно упростить и решить путем замены реальной многоколонной скважины эквивалентной цилиндрической полостью, расположенной в неограниченном массиве, сложенном из однородного материала. В этом случае распределение температуры в радиальной плоскости массива описывается уравнением (16.1). Температура внутренней поверхности стенки участка эквивалентной скважины (г = го) принимается постоянной (0 = 0п = idem). Температура массива на каком-то удалении от оси скважины в невозмущенной части постоянная и равна 0о- В этих условиях температуру массива в радиальном сечении в зоне прогрева можно определить [20] по уравнению [c.269]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

Показано, что в случае произвольных распределений наработок и времени восстановления в матрицу Гб) вводятся ооответствувщие вероятности переходов, а вместо сложения интенсивностей осуществляется умножение вероятностей независимых событий. [c.15]

Если потери при забраковании одного экземпляра равны Сь часов, частный показатель потерь V равен для одного МП V = дсь-Но распределение а (v ) при неизменности v на протяжении МП и без проверок выходных отклонений у. и. (в чем нет надобности, так как является не чем иным, как распределением ошибок настройки г ) (у с)- Последнее (см. рис. 2), в свою очередь, зависит от распределения ошибок регулировки р (Ург), являющегося статистической закономерностью, и от плана I выборочной проверки. При жестком плане П уменьшаются вероятности больших отклонений угрожаюш,их браком, а следовательно, уменьшаются потери на браке и показатель V. Следует напомнить, что жесткий план I увеличивает вероятность настроек и, следовательно, расходов на них, отраженных в показателе i . Вот почему вопрос оптимизации комплекса решений довольно сложен даже в таком простом случае, как операции с износостойкой настройкой. [c.52]

Каждая клетка таблицы соответствует определённым интервалам х и у, ив неё вписывается соответствующее число случаев. Числа, вписываемые в таблицу, буде.м обозначать п/у, где I— номер интервала х, а у — номер интервала у. В нижней строке вписываются суммы чисел rijj по графам эта строка даёт распределение величины х, рассматриваемой отдельно (при любых у) эти числа будем обозначать л ,,. Числа крайней правой графы получаются сложением чисел по стро- [c.316]

Воздействие среды на тело сводится к силам, непрерывно распределенным по поверхности этого тела. Аэродинамические поверхностные силы могут быть охарактеризованы величинами нормального р и касательного х напряжений в каждой точке поверхности тела. В общем случае при геометрическом сложении 8ТИХ сил по всей поверхности получается главный вектор аэродинамических сил и главный момент М. Векторы и М можно разложить по скоростным осям координат или по связанным. В скорост- [c.680]

Как правило, пульсация температуры стенки трубы при прочих равных условиях больше в коридорных пучках, чем в шахматных. Так, для шахматного пучка s/d = 1,2 6tlAtx л 4—5%, для такого же коридорного б /Д л 60% [20]. Это обстоятельство связано с тем, что характер обтекания труб в коридорных пучках более сложен и менее стабилен, чем в шахматных. Распределение пульсации температуры по периметру калориметра также более упорядочено в шахматных пучках, чем в коридорных. На рис. 7.12 в координатах 8tl/S.t = =/(ф) приведена зависимость амплитуды пульсаций температуры стенки от угла набегания погока для шахматного и коридорного пуч1 , по данным работы [20]. Здесь Ы — амплитуда пульсаций, — средний во времени температурный напор стенка — жидкость при фиксированном угле ф. [c.162]

Приближенное графическое построение суммарного распределения (см. рис. 13.2) получается сложением четырех мгновенных распределений(ft. (у). Во всех случаях, когда а (f) = = = onst и Ь (t) Ф onst, а мгновенные распределения подчиняются закону Гаусса, суммарное распределение получается островершинным. [c.456]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...