Свойства частиц

Рез льтаты экспериментальных исследований переноса излучения в концентрированных дисперсных системах позволяют сделать вывод, что при описании радиационного теплообмена в этих системах необходимо исследовать допустимость аддитивного представления различных процессов переноса и условия, при которых оно применимо, а также зависимость излучательных характеристик системы от свойств частиц и распределения температуры. Независимость степени черноты от структуры дисперсной среды позволяет выбрать достаточно простую модель систе.мы, [c.140]

В работах [163, 171] была предложена специальная модель для расчета оптических характеристик порошкообразного слоя. В этой модели дисперсная среда рассматривается как набор плоскопараллельных отражающих, пропускающих и поглощающих излучение пластин — стопа. Существенными в этом случае являются характеристики составляющих стопу пластин в зависимости от свойств частиц. Применительно к слою порошка было принято, что каждая из образующих стопу пластин имеет толщину, равную диаметру частиц, а оптические характеристики такие же, как и материал частиц. В дальнейшем было показано, что эту модель наиболее целесообразно использовать в случае частиц с небольшим показателем преломления и без полного внутреннего отражения [172]. [c.147]

Для определения характеристик элементарного слоя по свойствам частиц и их концентрации необходимо принять некото рую геометрическую модель такого слоя. Из-за приближенного характера модели и в результате неточности вычислений параметры rt и xt могут быть рассчитаны с некоторой погрешностью. Проверка показала, что рекуррентные формулы (4.13) и пределы (4.14) корректны и их применение не приводит к значительному накоплению ошибок. [c.149]

На рис. 4.6 приведены результаты расчета функции ерд(г),.) при различных свойствах частиц и их концентрации. Наибольшее изменение Врэ происходит в плот- [c.159]

Рнс. 4.6. Зависимость эффективной излучательной способности частицы в засыпке от свойств частиц I 1/р = 1,01 2 — 1,2 3 — 1,5 4 — 9,5 5 — Ур = °° [c.160]

Рис. 4.8. Зависимость распределения температуры от свойств частиц и их концентрации в слое при радиационном переносе / — ур = = 1,01 2-i/p=9,5 (/-ер=0,1 II —ОХ ///—0,5 IV-tp=0,9)

Рис. 4.10. Зависимость профилей температуры в разреженном слое от свойств частиц в случае сложного теплообмена а — мелких, rf= = 0,5 мм б — крупных, rf=2 мм (/, 3 — вр=0,1 2, 4 — 8р = = 0,9 1, 2 —Гот = 0,1 3, 4 —Гст=0,9)

В подпараграфе 4.4.3 была рассмотрена задача об излучении частицы в дисперсной среде и получены зависимости величины брэ от свойств частиц и их концентрации (см. рис. 4.6). Зная измеренные значения ера, можно определить действительную степень черноты ер. [c.175]

Если погруженная в слой поверхность обладает высоким коэффициентом отражения, влияние теплопроводности и свойств частиц более существенно. При радиационном обмене функция еэ сильно зависит в этом случае от излучательных свойств частиц (при переходе от сильно отражающих к сильно поглощающим частицам величина еэ изменяется почти в 2 раза при Тст = 0). Сложный теплообмен приводит к ослаблению влияния параметра ер. Кроме того, функция ез практически не отличается от аналогичной зависимости для черной поверхности (гст = 0,1) (рис. 4.14, а). [c.178]

Волновые свойства частиц. Изучение свойств света показало, что он обладает сложной природой, сочетающей в себе волновые и корпускулярные свойства. [c.336]

Свойство волновой функции преобразовываться при инверсии с = + 1 или с — 1 зависит от внутренних свойств частиц (систем), описываемых данной волновой функцией. Частицы, которые описываются волновыми функциями, удовлетворяющими соотношению (III.32), являются частицами с положительной внутренней пространственной четностью, частицы же, которые описываются волновыми функциями, удовлетворяющими соотношению (111.33), являются частицами с отрицательной внутренней пространственной четностью. Протоны и нейтроны имеют одинаковую относительную четность. [c.103]

Электрический заряд е выражает свойство частицы создавать расходящееся электрическое поле и определяет ее взаимодействие [c.341]

Магнитный момент частицы ц выступает как характеристика магнитных свойств частицы, определяющая взаимодействие ее с магнитным полем F = p,yS. [c.341]

Частицы зернистой структуры можно условно разделить на наиболее парамагнитные, значительно реагирующие на силовое воздействие центров, и менее парамагнитные. Частицы первого типа формируют "каркас" спиральных витков кристаллита, а частицы второго типа заполняют промежутки между витками. В реальности, конечно же, существует непрерывная градация свойств частиц, но введение такого допущения не должно сильно исказить модель. [c.188]

Аналогичные результаты получаются и для второй реакции, приводящей к образованию Это не должно казаться удивительным, так как обе реакции являются результатом взаимодействия близких по свойствам частиц — протонов и нейтронов с одним и тем же ядром зО . [c.468]

Однако описанный метод пригоден только в тех случаях, когда можно измерить остаточный пробег частицы, т. е. когда частица останавливается в эмульсии. Для частиц, не останавливающихся в эмульсии, понятие остаточного пробега теряет смысл. В подобных случаях для анализа свойств частицы наряду с плотностью зерен используется третья характеристика следа — степень его прямолинейности. [c.562]

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я°-мезона приблизительно равна массе заряженного я-мезона. Каково точное значение массы я°-мезона Выше были описаны некоторые способы, позволяющие найти точное значение масс заряженных частиц. В этих способах используются свойства частиц, обусловленные наличием у них заряда. Но как быть [c.578]

В соответствии с этим обобщением для /(-мезонов и гиперонов (в процессе их рождения) предполагается выполнение закона сохранения изотопического спина, причем так же, как в случае нуклонов и л-мезонов, частицы с данным значением полного изотопического спина представляют собой мультиплет тождественных (по ядерным свойствам) частиц с разными зарядами. Однако в отличие от нуклонов и п-мезонов, для которых 2 = [c.608]

Легко видеть, например, что продольно поляризованные нейтрино должны иметь массу, тождественно равную нулю. Действительно, если бы масса нейтрино (антинейтрино) была отлична от нуля, то оно должно бы было двигаться со скоростью V < с. Тогда, рассматривая его движение из системы координат, движущейся в том же направлении со скоростью Ui > и, мы увидим, что оно двигается в обратную сторону, сохраняя прежнее направление спина. Но это означает, что внутреннее свойство частицы — ее спиральность зависит от системы координат, чего не должно быть. Спиральность нейтрино и антинейтрино не будет зависеть от системы координат только в том случае, если скорость И Х движения равна скорости света, т. е. массы покоя нейтрино и антинейтрино тождественно равны нулю. [c.645]

В оригинальной работе Тода было получено решение в терминах эллиптических функций. Впоследствии на основе метода обратной задачи рассеяния была построена полная теория. В частности, получены Л -солитонные решения и показано, что солитоны обладают свойствами частиц — после встречного столкновения сохраняют первоначальную форму [70]. [c.151]

Замечания о невырожденных и вырожденных коллективах. Сделаем некоторые общие замечания, касающиеся статистических свойств частиц. Пусть коллектив частиц есть идеальный газ, находящийся в термодинамическом равновесии он характеризуется термодинамическими параметрами— температурой Т и химическим потенциалом ц. Обозначим через g число каким-либо образом выделенных состояний частицы для определенности можно говорить о [c.81]

Зависимость скорости электронов от величины ускоряющего напряжения изображена сплошной кривой на рис. 49 (пунктиром изображена зависимость, которая получилась бы, если бы масса не росла со скоростью, а оставалась постоянной, равной массе покоя). Полученный результат, говорящий о том, что невозможно сообщить скорость, равную скорости света, электрически заряженной частице при ее ускорении в электрическом поле, не связан с какими-либо специфическими свойствами частиц или механизма ускорения, а носит всеобщий характер. Инерционные свойства всех тел, выражающиеся в найденной нами зависимости массы от скорости, приводят к тому, что при скорости V с сообщаемое телу конечными силами ускорение / О, вследствие чего скорость не может достичь с. Таким образом, скорость света играет в механике принципиальную роль она является предельной для всех механических движений. [c.103]

В квазиклассическом приближении, когда все величины медленно изменяются на расстояниях порядка длины волны частицы (т. е. когда состояние частицы определяется координатой и импульсом, но ее импульс и энергия дискретны, частицы квантово неразличимы и удовлетворяют принципу Паули), можно пользоваться кинетическим уравнением Больцмана. Как мы увидим в следующей главе, учет квантовых свойств частиц в этом случае состоит в использовании для приближенного вычисления члена столкновений равновесной функции распределения Ферми — Дирака или Бозе — Эйнштейна. [c.135]

Наиболее совершенной в настоящее время является фотометрическая методика, различные варианты которой описаны в [139, 151 —154]. Сущность этой методики — в кино- или фотосъемке через прозрачное окно частиц слоя одновременно с укрепленной на внешней поверхности визира и погруженной в дисперсную среду моделью абсолютно черного тела. По отношению оптических плотностей изображений слоя либо отдельных ча стиц и модели а. ч. т. можно определить при известной температуре системы степень черноты слоя и образующих его частиц (чего не допускают все другие методы). С помощью киносъемки можно измерять динамические характеристики. Например, при известных свойствах частиц определять температуру отдельных частиц и скорость их остывания [154]. Исследования, выполненные с использованием этой методики, позволили одновременно проследить изменения структуры псевдоожи-жепного слоя вблизи.поверхности и лучистого потока при поочередной смене пакетов частиц и пузырей газа [139, 152]. [c.138]

Рис. 4.12. Зависимость степени черноты поверхности псевдоочижен-ного слоя от свойств частиц /, II — эмпирические формулы (4.28) и (4.29) из [139] соответственно III — данные табл. 4.1 IV — данные [152] расчет (/ — расширенный слой 2 — плотный)

Рис. 4,13. Зависимость степени черноты поверхности псевдоожи-женного слоя от свойств частиц / — эмпирическая формула (4.27) из [139] 2, 3—расчет для расши-зенногр и плотного слоя. Данные 152] с учетом зависимости ера (бр) / — расширенный слой // — плотный

Здесь Епр—приведенная степень черноты системы стенки канала— дисперсный поток Чс — ъкспернментально определяемый средний коэффициент облученности дисперсной среды, зависящий от истинной концентрации и радиационных свойств частиц, учитывающий эффект переизлучения лучистой энергии в массе движущих-с я частиц и поэтому зависящий от режима течения дисперсного потока в целом еэ.т — эффективная степень черноты частиц, экспериментально определяемая на основе истинных радиационных свойств частиц бет — степень черноты материала стенок канала в лучепрозрачной среде, определяемая по известным таблицам при Гст D/rfi—отношение диаметров капала и ч астиц т=йэ/ , где [c.272]

Влиянием угла наклона днища (менее 60°), угла естественного откоса г , а также других физико-механических свойств частиц при истечении в большинстве случаев пренебрегают. Так, например, влияние -ф отмечено лишь Раушем (ijj = 26- 43 ). Кенеман [Л. 156] получил, например, одну закономерность для таких сильно различных по свойствам сыпучих сред, как свинцовая дробь (f=l, = Yt=11 400 кг м об = 6 670 кг/м ) и шероховатые частицы дробленого кокса (f>l, il7 = 36°, Yt = 1 860- 2 060 /сг/лз, уоб = 600 830 кг м ). Поэтому, полагая для упрощения газовую среду неизменной [c.308]

Модзалевская М. Л., Радиационные свойства частиц в дисперсных средах. Материалы Всесоюзной межвузовской научной конференции по процессам в дисперсных сквозных потоках, ОТИЛ, Одесса, 1967. [c.410]

СВОЙСТВ частиц материн (масса —в ньютоновом, заряд —в кулоно-вом поле). Поэтому, измеряя эффект рассеяния, можно определить свойства рассеиваемых частиц. Это обстоятельство использовал Резерфорд в своих опытах. [c.94]

Казалось бы, изучать свойства частицы, не имеющей заряда,. да к тому же еще распадающейся на два у-кванта, фотографическим методом совершенно невозможно. Однако точное значение времени жизни я°-мезона было определено именно фотометодом.. Больше того, ввиду чрезвычайно малой величины времени жизни [c.581]

Выше были описаны некоторые способы, позволяющ ие найти точное значение масс заряженных частиц. В этих способах используются свойства частиц, обусловленные наличием у них заряда. Но как быть с я°-мезоном, который не имеет заряда В этом случае так же, как при определении точного значения массы нейтрона, были использованы законы сохранения энергии и импульса, с помощью которых проанализировали опыт по изучению взаимодействия я -мезонов с водородом. [c.150]

Заметим, что основная особенность античастиц (антипротона, антинейтрона, позитрона), заключающаяся в свойстве быстрой аннигиляции при попадании их в вещество, объясняется не какими-то специфическими свойствами античастиц по сравнению со свойствами частиц (как те, так и другие в равной степени обладают свойствами аннигилировать при встрече со своим зарядовосопряженным партнером), а несимметрией устройства нашего мира. [c.216]

Интерпретация соотношения неопределенностей. Соотношение неопределенностей - это математическое выражение Hajm4HH у частиц как корпускулярных, так и волновых свойств. Поэтому оно является объективной закономерностью, отражающей объективные свойства частиц, и [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...