Скорости 379, 382, 385, 386 — Распределение 386, 387, 389 — Сложение

Настоящий параграф посвящен решению следующей задачи в каждый данный момент времени при различных частных предположениях о характера относительного и переносного движений найти вид того результирующего сложного движения, которому соответствует распределение абсолютных скоростей точек тела в этот момент. Таким образом, здесь будет идти речь о сложении мгновенных (бесконечно малых) перемещений тела. Так как распределение скоростей точек твердого тела в данный момент зависит от его поступательной и угловой скорости в этот момент, то рассматриваемую задачу можно еще назвать задачей о сложении мгновенных поступательных и угловых скоростей тела ). Заметим, что если мы имели бы в виду сложение не мгновенных, а конечных перемещений тела, то соответствующие теоремы получили бы в общем случае совершенно иную формулировку. [c.139]

Вектор, годограф, проекция, уравнение, направление, квадрат, производная, модуль, вычисление, определение, составляющая, аналог, понятие, векторная природа, функция, единица, масштаб, конечность. .. скорости. Отношение, сумма, сложение, план, распределение, начальные возмущения. .. скоростей. [c.83]

В зависимости от характера переносного и относительного движений твердого тела задача определения мгновенного распределения скоростей точек тела, т. е. определения мгновенного составного движения этого тела, сводится к задаче сложения или поступательных движений, или вращательных движений, или вращательного и поступательного движений. [c.418]

Закон распределения скоростей по живому сечению такого потока весьма сложен и зависит от режима движения и формы поперечного сечения русла. Обычно течение жидкости в открытых руслах имеет турбулентный характер. Многочисленные измерения в реках и каналах показывают, что максимальная скорость потока находится не на поверхности, а на глубине, равной (0,2-т-н-0,3) к от свободной поверхности, а средняя скорость потока соответствует величине скорости на глубине, приблизительно равной 0,6/г, причем гг о (0,9н-0,95) а (0,75н-0,8) н ах- На [c.110]

При протекании через местное сопротивление в потоке возникают деформации эпюры скоростей, отрывы и вихревые зоны, которые могут распространяться как вверх, так и вниз по течению. В связи с этим, если величины вычисляют по формулам, установленным для изолированных местных сопротивлений, то применение принципа сложения потерь согласно (6-9) будет правомерным лишь в том случае, когда местные сопротивления не влияют друг на друга, т. е. разделены участками движения со стабилизированным распределением скорости В противном случае два или более местных сопротивления следует рассматривать как одно сложное, и для него должны быть установлены специальные расчетные зависимости. [c.153]

Процесс теплоотдачи весьма сложен. Для его расчета, как уже отмечалось, необходимо знать как распределение температуры T = f y) в тепловом пограничном слое, так и распределение скорости w — f y) в динамическом пограничном слое (рис. 18.2). [c.175]

Метод сложения (его еще называют методом наложения или суперпозиции) потерь напора применим только в том случае, если на прямом участке трубопровода поток стабилизирован, т. е. кривая распределения скоростей приобретает нормальный вид, соответствующий равномерному движению воды. Длина стабилизирующего прямолинейного участка составляет от 10 до 30 , где й — диаметр трубопровода. [c.69]

Закон распределения скоростей по живому сечению такого потока весьма сложен и зависит как от режима движения, так и от формы [c.106]

Мгновенная винтовая ось. Касательное винтовое движение. Значения скоростей различных точек твердого тела таковы, как если бы тело совершало либо одно вращательное Ош и одно поступательное движение ОУ , либо три одновременных вращения вращение Ош и два вращения ш и —ш , образующих пару с вектором моментом ОУ . Согласно правилу, установленному в теории сложения вращений, это распределение скоростей будет в то же время таким, как если бы тело совершало одно винтовое движение вокруг центральной оси системы вектора ш, ш°, —ш°. Уравнения этой центральной оси получатся, если искать геометри- [c.72]

Скольжение удельное движущихся деталей — Построение диаграмм 459 Скорости 379, 382, 385, 386 — Распределение 386, 387, 389 — Сложение 384 ----в сложном движении — Определение 385 [c.585]

Скалярные функции—Градиенты 23 Скорость 370, 373, 376, 377,— Распределение 378, 380 — Сложение 375 [c.561]

Характеристику многоступенчатого компрессора можно получить сложением характеристик его отдельных ступеней. Такой метод наиболее достоверен, позволяет учесть конкретное распределение работы между ступенями, их тип и все другие особенности данного компрессора. Однако практическое применение этого метода, помимо необходимости знания детальных характеристик всех ступеней, осложняется недостаточной изученностью дефор.мации полей скоростей и других форм влияния отдельных ступеней друг на друга при их совместной работе в компрессоре. [c.175]

Направим на крыло одновременно два потока один —перпендикулярно к передней кромке со скоростью Va, другой — параллельно ей со скоростью Vb (рис. 3.15, в). Тогда распределение давлений будет таким же, как при обтекании одним потоком со скоростью VА. При сложении скоростей Vа и Vb получается суммарная скорость потока V, не перпендикулярная к размаху (обтекание со скольжением). При набегании на крыло одного потока со скоростью V под косым углом р (угол скольжения) к передней кромке эту скорость можно разложить на составляющие Va и Vb, распределение давлений будет таким, как будто крыло обтекается только одной составляющей этого потока со скоростью Va, перпендикуляр- [c.88]

Так как тензор напряжений Рейнольдса в изотропном движении совершенно симметричен и условия в точке почти всегда известны, основными изучаемыми параметрами в изотропной турбулентности становятся корреляции или осредненные произведения компонентов скорости в двух точках. Следует особо подчеркнуть, что этот выбор двух точек (и, конечно, трех обычных компонентов ы, у и ш) представляет совершенно частный случай общей статистической теории непрерывной случайной переменной. В самой общей постановке средние значения случайной функции (в данном случае, поле скоростей) определяются распределением вероятности значений функции в п различных точках, и чем меньше должна быть возможная ошибка в средних величинах, тем больше должна быть величина п. Если придерживаться этой общей постановки, то, очевидно, анализ будет настолько сложен, что чрезвычайно замедлит развитие вопроса. Только при рассмотрении простейшего частного случая и использовании ми-нимального числа точек оказа- [c.257]

В общем случае, чтобы воспользоваться формулой (б) для определения расхода потока, надо знать закон распределения скоростей по живому сечению, который очень сложен или вообще неизвестен. Поэтому для практических расчетов вводится понятие средней скорости потока. [c.61]

При турбулентном- режиме закон распределения скоростей по живому сечению более сложен в большей [c.86]

Сложение мгновенно-поступательных и мгновенно-вращательных движений твердого тела. В общем случае движение твердого тела является сложным движением. Оно задается движением относительно некоторой системы отсчета, которая в свою очередь совершает движение относительно какой-то другой системы отсчета. Последняя тоже может совершать некоторое относительное движение и т. д. Рассмотрим некоторые конкретные случаи сложного мгновенного движения и распределение скоростей в этих случаях. [c.70]

При этом вычисления не представляют затруднений, но сложен результат, и это, разумеется, не облегчает решения задачи. Кроме того, не следует придавать особого значения форме распределения, так как индуцированная скорость в каждой точке несущей линии обусловлена [c.310]

Учет инерциальных сил довольно сложен в общем случае пространственного нестационарного обтекания тела, так как при подсчете массы газа в данном сечении возмущенного слоя и распределения продольных скоростей в нем необходимо следить за траекториями частиц, зависящими, по крайней мере, от двух переменных координат и времени. Поэтому ограничимся формулой Ньютона, основанной на тождественном переносе давления с ударной волны на тело (формы последних совпадают при ko—>a). Если тело обтекается стационарным потоком со скоро- [c.159]

Какой вид имеют распределения скоростей при ламинарном течении в каналах и трубах переменного сечения, впервые вычислил Блазиус ) в предположении, что наклон стенок относите ьно оси, т. е. расширение, незначителен. Тогда вследствие уменьшения скорости происходит увеличение давления, которое складывается с падением давления, происходящим вследствие треиия. Если в результате этого сложения получается увеличение давления в направлении течения, то, как мы увидим ниже н № 48 и 5 , возникает возможность для возвратного движения частиц жидкости вблизи стенок. Если у у х) есть уравнение контура расходящихся стенок двухмерного течения, то услов.ем для такого возвратного движения по Блазиусу будет [c.61]

Теоретический анализ нестационарного теплообмена в турбулентном потоке даже приближенными методами весьма сложен. Отсутствуют данные о распределении по сечению канала турбулентных коэффициентов переноса импульса и тепла в нестационарных условиях. Поэтому в теоретических работах изучается только нестационарный теплообмен при неизменном профиле скорости и стационарном распределении турбулентных параметров по сечению потока. [c.80]

Скорлупчатые формы литейные 5 — 29 Скорость 1 — 370, 373, 376, 377 — Распределение 1 —378, 380 — Сложение [c.471]

Так, на фиг. 4.27 схематически представлен подшипник со вкладышем, образованным из качающихся секторов. Относительный наклон каждого сектора определяется необходимостью, чтобы соответствующая равнодействующая давлений проходила через точку качания. Другим типом подшипника с очень хорошими свойствами устойчивости, является, наконец, подшипник со вкладышем, образованным из свободных секторов (фиг. 4.28). Этот подшипник объединяет преимущества подшипника с качающимися секторами и уменьшения трений при больших скоростях, уменьшением относительных скоростей. В этом смысле подшипник, указанный выше, является вариантом подшипника с промежуточным кольцевым вкладышем (фиг. 4.29). Каждый сектор. Кроме возможности Качания, еще и вращается с промежуточной скоростью. Однако, расчет этого типа подшипников довольно сложен и трудоемок, так как требуется осуществлять равновесие распределения давлений на обеих гранях каждого сектора. В то же время промежуточная скорость вращения (от которой зависят сами давления) получается из равновесия сил трения на обеих гранях сектора, которые, в свою очередь, зависят от распределения давлений. [c.167]

Теоретический расчет калорифера довольно сложен, так как количество требуемого тепла зависит, помимо типа автомобиля, также и от качества кузова и в особенности от системы отопления и способа подвода тепла. Наиболее целесообразно устанавливать величину калорифера для автомобилей отдельных типов экспериментальным путем. При этом одновременно исследуют распределение потоков тепла в кузове. Система отопления должна обеспечивать быстрое нагревание воздуха внутри автомобиля примерно до 18—20° С при равномерном его распределении этот нагрев должен достигаться при температуре окружающего наружного воздуха от —15° до —20° С и соответствующих скоростях автомобиля. [c.683]

Отметим, что наиболее сложен анализ для промежуточного случая, когда. Для волн с такой длиной волны имеет место дисперсия (фазовая скорость гармонической волны зависит от ее частоты). Распределение амплитуды волны в поперечном сечении стержня вдоль осей 2 и Х3 аналогично распределению амплитуды для шнура длиной Ь со свободными концами при нормальном колебании. Стержень в этом случае выполняет роль волновода. При его плавном изгибании волна распространяется вдоль его оси. [c.87]

Наличие амплитудно-фазовых распределений позволяет управлять параметрами Г. а., и в первую очередь её характеристикой направленности. Известно, напр., что падение амплитуды к краям Г. а. уменьшает уровень добавочных максимумов и расширяет основной максимум. Уменьшение амплитуды колебательной скорости в центральной части Г. а., наоборот, обостряет основной максимум характеристики направленности, увеличивая добавочные. Среди различных известных фазовых распределений наибольшее распространение получили такие, к-рые обеспечивают синфазное сложение создаваемых отдельными преобразователями звуковых сигналов в нек-ром заданном направлении, т. е. [c.78]

Анализ оптимального распределения масс по ступеням ракеты при параллельном соединении ступеней не более сложен, чем при последовательном, если эффективные скорости истечения для всех двигателей принять одинаковыми это допущение вполне оправдано, поскольку степени уширения сопел двигателей будут примерно одинаковыми. [c.729]

Одним из важнейших факторов, влияющих на локальную однородность состава кристалла, является неравномерное распределение потоков жидкости в расплаве, омывающем фронт кристаллизации. В результате этого толщина диффузионного слоя ё в расплаве у поверхности фронта кристаллизации в разных его точках различна, что приводит к неоднородному распределению примеси по сечению растущего кристалла, так как К = Ко/[Ко + (1 - Ко)гхр -Уё/0)]. Эти процессы наиболее ярко проявляются в тех методах выращивания кристаллов, где объем расплава велик, например, в методе Чохральского. На практике для того, чтобы избежать подобного явления, как правило, производят одновременное вращение тигля и кристалла в противоположных направлениях (рис. 6.10). Вращение тигля необходимо для того, чтобы обеспечить осевую симметрию теплового поля в области расплава, так как практически трудно выставить на одну ось нагреватель, тигель и затравку кристалла. При одновременном вращении тигля и кристалла характер движения потоков в расплаве очень сложен и зависит от таких факторов, как направление вращения тигля и кристалла, число оборотов, конфигурация тигля, соотнощение диаметров тигля и кристалла и т.д. Тем не менее, как показывает опыт, для повыщения однородности кристалл необходимо вращать с максимально возможной скоростью (частотой), а тигель — с [c.245]

Примесь, содержащаяся в маточной среде, входит в состав кристалла. Отношение концентраций примеси в кристалле и в среде наз. коэфф. распределения примеси. Кол-во захваченной примеси зависит от скорости роста кристалла. Разные грани захватывают при К. разные кол-ва примесей. Поэтому кристалл оказывается как бы сложенным из пирамид, имеющих основаниями грани кристалла и [c.321]

Таким образом, при /юбэм движении одних систем отсчета относительно других (при сложении любых движений) скорости результирующего движения в любое мгновение могут быть распределены по одному из перечисленных выше четырех простейших законов. Это отнюдь не противоречит тому факту, что движения могут быть весьма сложными и разнообразными — разнообразие движений получается за счет разнообразного изменения распределения скоростей (в пределах перечисленных четырех простейших) при переходе от одного момента времени к другому. [c.364]

Рис. 7.5, Конфигурация линий тска Рис. 7.6. Распределение скоростей течения, получаемого сложением рав- в потоке, обтекающем круглый цилиндр номерного потока и диполя

Воздействие среды на тело сводится к силам, непрерывно распределенным по поверхности этого тела. Аэродинамические поверхностные силы могут быть охарактеризованы величинами нормального р и касательного х напряжений в каждой точке поверхности тела. В общем случае при геометрическом сложении 8ТИХ сил по всей поверхности получается главный вектор аэродинамических сил и главный момент М. Векторы и М можно разложить по скоростным осям координат или по связанным. В скорост- [c.680]

Н. излучателей зависит от амплитудно-фазового распределения колебат. скорости их активной поверхности. Так, напр., уменьшение амплитуды колебат. скорости от центра к краям плоского излучателя приводит к расширению оси. максимума характеристики Н. и уменьшению добавочных, а увеличение амплитуды от центра к краям — к уменьшению ширины осн. максимума и увеличению добавочных. Козф. концентрации при введении неравномерного амплитудного распределения несколько уменьшается. Среди разл. фазовых распределений следует отметить распределение, обеспечивающее синфазное сложение давлений от отд. участков излучателя в нек-ром направлении пространства Ug, т. е. компенсацию антенны в зтом направлении. В случае плоской или линейной антенны в виде отрезка прямой распределение, обеспечивающее т. н, компенсацию, является линейным. Введение фазовой задержки сигнала возбуждения элемента линейной антенны с координатой х на величину (2n/ ,)a sinai приводит к повороту гл. максимума характеристики Н. на угол а. Меняя величину задержки, можно обеспечить сканирование характеристики Н. внутри нек-рого угла в пространстве. [c.244]

Действительный процесс в лабиринтном уплотнении сложен. При истечении через каждую щель, которая представляет собой кольцевое непрофилированнос отверстие, реализуется неравномерное распределение скоростей [c.222]

Значение этого множителя получается из следующих соображений. Если бы движение энергии осуществлялось в одйом измерении и плотность потока энергии распределялась одинаково между двумя направлениями, то плотность потока энергии в одном направлении была бы равна W(u 2. Однако в трехмерном пространстве при изотропном распределении плотностей потоков энергии поток в заданном направлении образуется в результате сложения проекций плотностей потоков во всех направлениях на данное, причем необходимо учитывать только потоки с положительной проекцией. Поэтому плотность потока энергии в направлении, например оси Z, равна < у. > w , /2, где < у, > — феднее значение положительной проекции скорости потока на ось Z. Обозначая через 6, ф полярный и аксиальный углы в сферической системе координат, находим [c.303]

Когда источник и сток расположены в разных точках, тогда поверхность потока, окружающая жидкость с этими особенностями, имеет скорее овальную, чем сферическую форму эта общая группа тел известна под названием твердых тел Ренкина. Однако диапазон кривизны, которая может быть воспроизведена простыми источниками, ограничен, так что менее округленные формы доллсны быть образованы линейным или поверхностным распределением источников или диполей. Например, приемлемое приближение дирижабля или корпуса подводной лодки может быть получено объединением равномерного потока с точечным источником и стоками, распределенными вдоль оси непосредственно вниз по течению от источника. Для данной конфигурации хорошо подходит цилиндрическая система координат, а функция тока для объединенного потока получается путем сложения их для равномерного двилсения со скоростью и в направлении оси г, для источника напрял<енкем М в точке возбуждения и для стоков равного напрялсения, распределенных на расстоянии I от точки возбуждения вдоль оси л" [c.91]

Какой вил имеют распределения скоростей при ламинарном течении каналах и трубах переменного селения, впервые вычис.1нл Блазиус ) предположении, что наклон стенок относитеиио оси, т. е. расшире-ие, незначителен. Тогда вследствие уменьшения скорости происходит величенне давления, которое складывается с ладенпем давления, пронс-. Если в результате этого сложения получается [c.61]

Приведенные оценки горизонтального рассеяния в приземном слое воздуха открывают новые нозможности для математического анализа распространения примесей от мгновенных источников. Однако такой анализ довольно сложен, поэтому в практических приложениях широкое применение получили различные простые приближенные приемы описания атмосферной диффузии. В частности, в Англии и США при расчетах диффузии примесей в атмосфере в течение многих лет нередко использовались приближенные формулы, предложенные Саттоном (1932, 1949, 1958). В них распределение примеси от мгновенного точечного источника предполагается имеющим гауссовскую форму (11.12) (в системе координат, перемещающейся со средним ветром с постоянной скоростью и), но с дисперсиями /)гг(т), растущими быстрее, чем первая степень т (в соответствии и с формулами (11.108 ), и с тем, что убывание наземной концентрации, отвечающее дисперсиям Оц[х)—2Кит, в реальных приложениях оказывается слишком медленным). Чтобы определить функциональную форму дисперсий Z)ii(t), Саттон воспользовался формулой Тэйлора (10.31) для Оц(х) (строга получающейся лишь в предположении об однородности турбулентности), приняв,. [c.582]

Сложение двух типов движения. Часто атомы участвуют в движениях двух типов, например в обычном, тепловом и ми-кротурбулентном. Микротурбулентность — это хаотическое движение так называемых турбулентных элементов, размер которых макроскопический, но значительно меньший размеров области, в -которой существенно изменяется поле излучения. Естщ оба движения описываются распределениями Максвелла по скоростям, то повторяя почти дословно приведенное выше рассуждение, обнаружим, что результирующий профиль будет сверткой двух доплеровских. [c.143]

Ламинарный нограначнын слой внутри турбулентного пограничного слоя. Когда мы говорили о распределении скоростей или о скорости в какой-нибудь точке турбулентного течения, мы подразумевали, как на это было указано на стр. 55, -среднее значение скорости в рассматриваемой точке. Действительная скорость, которая в каждый момент времени различна и колеблется около указанного среднего значения, получается сложением этого среднего (во времени) значения и колебания скорости. Эти колебания составляют примерно гЬ 5 ,0 средней скорости. Однако, если рассматривать явления все в большей и большей близости от стенки, то колебания скорости вследствие близости стснки будут очень быстро убывать. Правда, колебания скорости и будут все же значительны и вблизи стенки, в процентном отношении, южeт быть, даже тем больше, чем ближе к стенке. Но нормальная составляющая скорости убывает во всяком случае очень быстро, и непосредственно у стенки для среднего во времени значения получается опять соотношение [c.98]

Уравнение (3) имеет бесконечно большое число корней, которые можно найти, приняв v за tg О, так что tgm/=tg26. Результат сложения всех соответствующих частных решений, каждое из которых содержит по две произвольные постоянные а и S, необходимо является самым общим решением, какое вообще возможно для данной задачи, и поэтому в состоянии представить движение, возникшее в результате произвольного начального распределения смещений и скоростей. Мы приходим, таким образом, к заключению, что любая функция от х может быть разложена между д = 0 и х 1 в ряд членов [c.223]

В режиме излучения Г. а. работает совместно с генераторным устройством, в общем случае состоящим из задающего генератора и многоканального усилителя мощности, причём каждый канал подключается к одному или нескольким преобразователям Г. а. В каждом канале имеется устройство, позволяющее регулировать амплитуду и фазу подводимого к преобразователю напряжения и таким образом регулировать колебательную скорость его рабочей поверхности. В режиме приёма напряжения, развиваемые отдельными преобразователями, поступают на вход многоканального усилителя, в каждом канале к-рого также имеется устройство, способное изменять амплитуду и фазу напряжения выходные сигналы всех каналов суммируются и поступают на индикатор. Т. о., имеется возможность введения, вообще говоря, произвольного амплитудно-фазового распределения напряжений в отдельных каналах до их сложения. [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...