Основные Движение плоско-параллельное

При таком рассмотрении остается, конечно, в стороне вопрос о влиянии, которое может иметь на устойчивость пограничного слоя кривизна обтекаемой поверхности Имеется также и определенная непоследовательность, связанная с делаемыми пренебрежениями. Дело в том, что единственными плоско-параллельными течениями (с профилем скорости, зависящим только от одной координаты), удовлетворяющими уравнению Навье — Стокса, являются течения с линейным (17,1) и параболическим (17,4) профилями (в то время как уравнение Эйлера удовлетворяется плоско-параллельным течением с произвольным профилем). Поэтому рассматриваемое в теории устойчивости пограничного слоя основное течение не является, строго говоря, решением уравнений движения. [c.238]

Зацепление, в котором оба звена совершают плоское движение, параллельное одной и той же неподвижной плоскости, называется плоским. Для плоского зацепления вместо сопряженных поверхностей можно рассматривать сопряженные профили, т. е. кривые, получаемые в сечении сопряженных поверхностей плоскостью, параллельной плоскости движения. Мгновенный центр вращения в относительном движении звеньев плоского зацепления, как уже указывалось в 18, принято называть полюсом зацепления. Относительная скорость точки контакта профилей перпендикулярна радиусу-вектору, соединяющему эту точку с полюсом зацепления. Поэтому основная теорема плоского зацепления принимает следующий вид [c.405]

В механизмах для передачи вращения между параллельными осями ось зацепления совпадает с мгновенной осью вращения в относительном движении звеньев, т. е. с прямой, которая проходит через полюс зацепления параллельно осям вращения звеньев. Это утверждение следует непосредственно из основной теоремы плоского зацепления. [c.406]

Основные уравнения плоского движения. Предположим теперь, что структурные и динамические условия, при которых движение твердого тела оказывается параллельным неподвижной плоскости, выполнены в этом случае, как мы видели в п. 12, можно прямо обратиться к изучению движения твердого диска 5 в его плоскости тг. [c.28]

В основных задачах теории фильтрации нефти в пористой среде (песке), начиная с Дюпюи [92], Форхгеймера [93], Н. Е. Жуковского [3], слабо изогнутый пласт принимается за горизонтальный, ограниченный двумя непроницаемыми горизонтальными плоскостями. Если скважина совершенная, т. е. проходит через всю толщу нефтяного пласта, то можно считать, что движение является плоско-параллельным. Скважина принимается за источник. Если имеется п скважин в точках %,. . ., с интенсивностями. . ., то комплексный потенциал течения имеет вид [c.313]

Далее будут рассматриваться в основном установившиеся течения несжимаемых жидкостей, удовлетворяющие уравнениям движения и неразрывности для медленных течений (2.6.1) и (2.6.2). Как уже отмечалось, исследование некоторых одномерных течений (например, течений в канале с плоскими параллельными стенками) может быть сведено к решению уравнения Лапласа (2.5.12), причем имеются решения для ряда течений такого типа. [c.76]

Для плоско-параллельного установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости без учёта массовых сил основное уравнение в проекции на ось х представляется в виде [c.221]

Для вывода основных уравнений теории пограничного слоя рассмотрим лишь плоско-параллельное установившееся движение вязкой несжимаемой жидкости без учёта действия массовых сил. Будем полагать радиус кривизны рассматриваемой твёрдой стенки (рис. 67) [c.254]

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ о ПЛОСКО-ПАРАЛЛЕЛЬНОМ ДВИЖЕНИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.89]

Рассмотрим составляюш ую скорости какой-либо точки этой поверхности, направленную параллельно оси враш ения тела. Эта скорость отличается на величину от соответствующей скорости основного движения. Так как в основном движении не происходит искажения плоских границ пластины, то, если знак Uz совпадает со знаком возмущения С, (г), это возмущение имеет тенденцию к увеличению и, обратно, при разных знаках этих величин имеет место тенденция к известному сглаживанию возмущенной границы. [c.654]

На фиг. 34 показано видоизменение мерного стержня Девиса, использованное автором [73] для определения зависимости напряжение— деформация в образцах, имеющих форму дисков, когда они проходят цикл напряжений за время порядка 20 мксек. Импульс давления возбуждался здесь детонатором, который прикреплялся к сменной стальной наковальне на ударяемом конце стержня. Импульс распространяется по стержню и сжимает образец между основным стержнем и наставным стержнем, причем плотно подогнанный хомутик удерживает образец и наставной стержень в нужном положении. Плоские поверхности образцов смазываются тонким слоем масла, чтобы обеспечить свободное поперечное движение. Амплитуда импульса, перед тем как он достигает образца, измеряется с помощью цилиндрического конденсаторного микрофона, сигнал от которого усиливается и подается на агрегат отклоняющих в направлении пластинок двухлучевого катодного осциллографа. Сигнал от плоско-параллельного конденсаторного микрофона, помещенного на конце наставного стержня, также усиливается и подается на другой агрегат У — пластинок осциллографа. Инерционный выключатель, подобный тому, который описан Девисом, служит для включения [c.142]

Общие положения. Допустим существование движений, возбуждаемых, например, источниками и стоками, и рассмотрим набегание на них плоско-параллельного потока. При этом всасываемая или выбрасываемая масса жидкости должна отделяться от основного потока жидкости некоторыми разделительными поверхностями. Эти поверхности могут быть как замкнутыми, так и расходящимися в бесконечности, но так или иначе они должны существовать, так как частицы потенциальных потоков теоретически движутся без взаимного перемешивания. [c.414]

Тот факт, что мы получили для плоско-параллельного турбулентного потока логарифмический закон распределения скоростей формально во всём пространстве, связан с тем, что рассматривалось течение вдоль стенки, площадь которой бесконечна. При течении же вдоль поверхности реальных конечных тел логарифмическим профилем обладает лишь движение на небольших расстояниях от поверхности — в пограничном слое ). Отметим уже сразу, что турбулентный пограничный слой может существовать как под жидкостью, движущейся в основном потоке турбулентным образом, так и под ламинарным потоком. [c.206]

Основные ПОНЯТИЯ. Плоскопараллельным (или плоским) движением абсолютно твердого тела называется такое движение, при котором все точки тела движутся параллельно какой-нибудь неподвижной (основной) плоскости. Из геометрических соображений ясно, / что при плоскопараллельном движении всякая прямая, скрепленная с телом (рис. 85) и перпендикулярная к основной плоскости, будет двигаться поступательно, т. е. параллельно самой себе (само же тело будет двигаться [c.100]

Проведем теперь общее доказательство независимости вращения фигуры от выбора полюса. Пусть произвольная плоская фигура движется в своей плоскости относительно основной системы координат хОу (рис. 139). Сначала выберем за полюс точку Е и построим систему координат х Еу, которая будет двигаться вместе с фигурой. Переносное поступательное движение будет характеризоваться движением точки Е, а относительное вращательное движение — изменением угла ф между осями Ох и Ex. Затем повторим то же самое движение фигуры, но за полюс выберем какую-либо другую точку, например точку L, и построим на фигуре систему координатных осей xf Ly", параллельных осям х Еу. Тогда переносное поступательное движение фигуры будет характеризоваться движением точки L, отличающимся от движения точки Е, а относительное вращательное движение фигуры будет характеризоваться изменением угла между [c.218]

Из определения плоскопараллельного движения следует, что любая прямая АВ, проведенная в теле перпендикулярно основной плоскости, движется поступательно (рис. 12.1). Для определения движения тела на каждой прямой, перпендикулярной основной плоскости, надо знать движение только одной точки. Взяв эти точки в одной плоскости Q, параллельной основной, получим сечение 5, движение которого определяет движение тела. Но плоское движение сечения 5 вполне определяется движением двух любых его точек С к О или отрезка СО. Таким образом, вопрос о плоскопараллельном движении тел сводится к вопросу о движении отрезка прямой в плоскости, параллельной основной. [c.115]

В частности, теория волн Римана непосредственно применима в нелинейной теории упругости для движений с плоскими волнами, перпендикулярными к оси х, когда перемещения параллельны оси X. В этих приложениях нет необходимости использовать плотность как основную неизвестную величину, вместо плотности можно взять в качестве искомой величины любой другой параметр, связанный известным способом с плотностью. Соответствующие видоизменения решения Римана очевидны. [c.227]

Поле зацепления. До сих пор, в сущности, рассматривалось только зацепление плоских шаблонов, имеющих форму сечения цилиндрического колеса плоскостью, параллельной торцовой. Прямые зубья реальных цилиндрических колес, образующих передачу, соприкасаются не в точке, а по контактной линии, параллельной осям вращения колес, которая проецируется в точку С на торцовую плоскость. При вращении колес эта контактная линия перемещается в пространстве вместе с точкой С. След ее движения образует плоскость, или поле зацепления (рис. 9.11), ширина которого Ь равна ширине колес, а длина ga — длине активного участка линии зацепления. Активный участок ограничивают точки пересечения окружностей вершин (с радиусами Гах, Газ) с линией зацепления NyN . Как было показано на рис. 9.7, расстояние между двумя соседними эвольвентными профилями, измеренное по общей нормали к ним (а линия зацепления NiN и есть такая общая нормаль), равно pi,i — шагу зубьев по основной окружности. Так как шаг ры = л /2, то с учетом формулы (9.8) [c.245]

СКОСТИ как это имеет место, в частности, в случае неизменяемой плоской фигуры, движущейся в своей плоскости. Если прямо приложенные импульсы имеют результирующую, параллельную плоскости л, а результирующий момент относительно какой-нибудь точки этой плоскости перпендикулярен к ней, то основные уравнения импульсивного движения свободного твердого тела (17), (18) покажут, что и состояние движения после удара будет также параллельным тс. Если примем эту плоскость за плоскость координат г— О, то три скалярные характеристические величины движения после удара (проекции скорости Dq центра тяжести на оси х, у vi угловая скорость) будут однозначно определены уравнением (17), рассматриваемым как векторное уравнение в плоскости тг, и третьим из уравнений (18 ), т. е. двумя уравнениями [c.475]

Силы вязкости, или силы внутреннего трения, возникают при относительном движении слоев жидкости (газа). Они приложены к слоям жидкости и действуют по касательной к ним. Два слоя, движущихся друг относительно друга, взаимодействуют вдоль поверхности раздела с равными по модулю и противоположными по направлению силами внутреннего трения. Физические причины появления таких сил различны для жидкостей и газов. В жидкостях эти силы обусловлены главным образом сцеплением между молекулами, принадлежащими разным слоям. В газах сцепление между молекулами мало, а их подвижность, наоборот, велика. Поэтому образование сил внутреннего трения в газах происходит в основном за счет обмена молекулами между движущимися слоями. Одиако опыт показывает, что в жидкостях и газах силы внутреннего трения подчиняются одному и тому же закону. Поясним его на примере течения, при котором плоские слои движутся параллельно друг другу с разными скоростями. [c.286]

Основное стационарное течение. Рассмотрим стационарное конвективное течение жидкости в плоском вертикальном слое между параллельными изотермическими плоскостями, нагретыми до разной температуры (рис. 1). При таких условиях подогрева механическое равновесие, очевидно, невозможно, и при сколь угодно малой разности температур возникает движение, интенсивность которого растет с увеличением разности температур. Будем считать, что слой замкнут сверху и снизу (закрыт непроницаемыми торцевыми перегородками). Поэтому происходит конвективная циркуляция - жидкость поднимается у нагретой стенки и опускается у холодной. Течение, таким образом, состоит из двух встречных потоков. [c.8]

Одномерное течение между двумя параллельными плоскими стенками. В предыдущем разделе мы вывели основные уравнения гидромеханики вязкой жидкости в различных формах и установили ряд свойств, присущих либо всем движениям вязкой [c.420]

Как следует из изложенного, между процессом движения жидкости и процессом конвективного теплообмена существует тесная физическая связь — поле температуры в жидкости связано с полем скорости с одной стороны, а с другой определяет интенсивность теплоотдачи, отражаемую коэффициентом теплоотдачи а и являющуюся основным фактором, от которого зависит поверхность теплообмена и, следовательно, размеры тепло-об менных устройств. Из расчетных формул для теплоотдачи при течении жидкости вдоль плоской поверхности и при течении в трубе видно, что чем больше скорость потока, тем теплоотдача выше. Однако здесь есть и отрицательный эффект с увеличением скорости растет градиент скорости в поперечном направлении и связанная с этим сила вязкости трения. Возрастает, следовательно, и сила давления, которая должна преодолеть силу трения. Поэтому параллельно с расчетом теплоотдачи всегда ведут расчет падения давления в трубе — это необходимо для правильного проектирования теплообменных устройств. [c.278]

Образцы должны быть ориентированы так, чтобы основная плоская поверхность была параллельна направлению потока воды и чтобы один образец не заслонял собой соседний от потока воды и не создавал значительного турбулентного движения вверх по течению от него. [c.592]

В работе изучается задача о движении тела в таком силовом поле, при котором линия действия силы, приложенной к телу, не меняет своей ориентации относительно тела, а лишь может смещаться параллельно самой себе в зависимости от фазовых переменных. Подобные условия возникают при движении пластины, так сказать, с большими углами атаки, в среде при струйном обтекании [64, 162, 183, 184] (М. И. Гуревич, Л. И. Седов, С. А. Чаплыгин) или при отрывном [172, 173] (В. Г. Табачников). Таким образом, основным объектом исследования является семейство тел, часть поверхности которых имеет плоский участок (пластину), обтекаемый средой по законам струйного обтекания. При этом поток среды предполагается однородным, в том смысле, что если движущееся тело свободное, то среда на бесконечности покоится, а если (частично) закрепленное (в частности, вращается вокруг неподвижной точки), то скорость набегающего потока на бесконечности постоянна. В данном случае содержательным примером является упомянутая выше основополагающая в рамках данной работы задача С. А. Чаплыгина о движении пластины бесконечной длины. [c.18]

Предположим, что пласт - неограниченный, горизонтальный, имеет постоянную мощность и непроницаемые подошву и кровлю. Пласт вскрыт множеством совершенных скважин и заполнен однородной жидкостью или газом. Движение жидкости -установившееся, подчиняется закону Дарси и является плоским. Плоское движение означает, что течение происходит в плоскостях, параллельных между собой, и картина движения во всех плоскостях идентична. В связи с этим разбирается течение в одной из этих плоскостей -в основной плоскости течения. [c.87]

Во всех параграфах настоящей главы рассматривается плоское движение жидкости (газа) в пористой среде. Это значит, что изучается движение, происходящее в плоскостях, параллельных между собой и что картина движения во всех плоскостях представляется одинаковой. Будем разбирать движение в одной из этих плоскостей — в основной плоскости течения. [c.117]

Установка образцов в камере. Так как коррозия усиливается при оседании тумана, то желательно, чтобы поверхность всех образцов имела одинаковый наклон. Образцы должны укладываться рядом, но не перекрывать друг друга. Плоские образцы устанавливают с наклоном в 15° к вертикали, параллельно основному направлению движения тумана. Вертикальное подвешивание, применявшееся прежде, дает менее сильную и менее равномерную коррозию. Образцы поддерживаются неметаллическими подставками или крючками (из дерева, стекла) или же вощеным шнуром. Они не должны непосредственно соприкасаться друг с другом или с камерой, а оседающий на них раствор не должен капать с одного образца на другой. [c.373]

Выбор типа захватного механизма в основном определяется формой и размерами транспортируемых деталей, условиями их захвата и особенностями зажима. Наибольшее распространение получили механические конструкции захватов. В их основе лежат разнообразные исполнения рычажных, клиновых, винтовых и других механизмов. Для зажима цилиндрических деталей чаще всего используют захваты типа клещей (рис. 235, а, б, г), в которых поступательное движение приводной тяги 1 преобразуется в качательное перемещение губок клещей 2, осуществляющих зажим или освобождение детали. Зажим плоских деталей возможен с помощью захвата, приведенного на рис. 235, в. Конструкция крепления губок 2 позволяет им параллельно сближаться или удаляться при поступательном перемещении клина 3. Удер- [c.259]

Все ранее рассмотренные зависимоети справедливы и для плоской кинематической пары, так как плоско-параллельное движение является частным случаем пространственного движения. Вектор у,2 = — 21 будет направлен по касательной к профилям 1 и 2 и перпендикулярен к общей нормали п — п Из теоретической механики известно, что мгновенный центр вращения при относительном движении двух звеньев лежит на линии их центров. Следовательно, точка пересечения W нормали п — п и линии центров 0,0а являет, н мгновенным центром вращения звеньев / и 2 и называется полюсом. Геометрические места мгновенных центров вращения W, связанные с плоскостями профилей 1 и 2, образуют центроиды. Очевидно, центроиды будут соответствовать сечению плоскостью (uji — 12) аксоид поверхностей. Sj и 2, которым принадлежат профили. Для плоской кинематической пары математическое выражение основной теоремы зацепления также имеет вид и 2 Пц = 0. [c.93]

В задачу раздела теории точности механизмов, изучающего теоретически неизбежные для неко-торь х схем механизмов отклонения получающегося движения от заданного движения, входит определение основных размеров механизма (метрический синтез) из условия получения наименьших отклонений на интересующем пас участке движения. И настоящее время объектами исследования являются плоские механизмы с одними только низшими парами. Эти механизмы благодаря разнообразию движения шатуна дают возможность приближенно воспроизводить практически почти любое плоско-параллельное движение. [c.462]

Конвекция при вынужденном движении воздуха. Значения величины При вынужденном движении воздуха у плоской стенки иллюстрируются результатами экспериментальных исследований Юргеса и Франка Основным недостатком этих исследований является то, что они производились на образцах небольших размеров и лишь при движении воздуха параллельно поверхности образца. [c.14]

Пусть основная неподвижная плоскость, параллельно кото рой происходит движение точек тела, будет плоскостью я (фиг. 45). Проведем вторую плоскость сг, Пересе кающую движущееся тело и параллельную основной плоскости я. Докажем, что для изучения движения твердого тела достаточно изучить движение сечения ЛВСО в плоскости сг (фиг. 45). В самом деле, из определения плоскопараллельного движения следует, что плоская фигура (сечение ЛВС1)), перемещаясь вместе с телом, будет во все время движения оставаться в плоскости а. Любая прямая РНЕ, проведенная в теле пер пендикулярно к основной неподвижной плоскости я, будет двигаться параллельно самой себе, т. е. поступательно. Если мы будем знать движение точек сечения АВСЬ, то будем знать и движение любой точки твердого тела, так как для определения движения поступательно движущейся прямой РНЕ достаточно знать движение одной точки этой прямой, а за такую точку можно принять точку Н, лежащую в плоскости ог. [c.113]

Для полного исследования этих проблем необходимо отказаться от простого допущения идеальной жидкости и определить влияние вязкости или внутреннего трения однако можно получить некоторое понятие о лобовом сопротивлении, не усложняя явления. При развитии теории подъемной силы было целесообразно рассматривать такие тела, которые давали большую подъемную силу при относительно малом лобовом сопротивлении, так что можно было пренебречь последним, не изменяя основных условий задачи. Подобно этому, при исследовани лобового сопротивления целесообразно в первую очередь рассмотреть тела больших поперечных размеров, симметричные относительно направления движения, для кото-рых подъемная сила равна нулю при большом лобовом сопротивлении. Как и раньше, будем рассматривать плоско-параллельный поток жидкости. [c.72]

Останови.мся на основной для кинетостатики плоских меха ипзмов задаче о плоском движении твердого тела, уже рассмот репной ранее ( 134) другим способом. Пусть твердое тело со вершает плоское движение параллельно плоскости, являющейся [c.347]

Зацепление, в котором оба звена соверщают движение, параллельное одной и той же неподвижной плоскости, называется плоским. Для плоского зацепления вместо сопряженных поверхностей можно рассматривать сопряженные профили, т. е. кривые, получаемые в сечении сопряженных поверхностей плоскостью, параллельной плоскости движения. Относительная скорость точки контакта профилей перпендикулярна радиусу-вектору, соединяющему эту точку с мгновенным центром вращения в относительном движении звеньев, который принято называть полюсом зацепления. Кроме того, по условию (23.1), эта скорость должна быть перпендикулярна общей нормали к сопряженным профилям. Отсюда следует, что для плоского зацепления основная теорема принимает вид для того чтобы профили были сопряженными, общая нормаль к ним в точке контакта должна проходить через заданный полюс зацепления. [c.180]

Полное теоретическое исследование описанной пространственной схемы вихревого движения встречает, однако, большие трудности. Линеаризация этой схемы (рис. 147, в), обычная для теории индуктивного сопротивления крыла, основана на предположении о малости скоростей вторичного потока по сравнению со скоростями основного потока. Действительный поток рассматривается при этом как сумма основного потока, в котором движение происходит в плоскостях, параллельных торцовым стенкам, и вторичного потока, возникающего в поверхностях, перпендикулярных к линиям тока основного потока. За решеткой в основном потоке все линии тока тоже считаются параллельными. Вторичный поток в перпендикулярной к ним плоскости можно рассматривать как плоское вихревое движение идеальной несжимаемой жидкости. При линеаризации задачи интенсивность вихревой пел ны, сходящей с кромок лопаток, не зависит от вторичных течений, в озникающих в межлопаточном канале, а определяется только изм не.шем циркуляции в зависимости от заданною изменения скорости вдоль лопатки перед решеткой. [c.435]

В заключение Тэйлор указывает на то, что теория турбулентности на основе переноса вихрей согласуется с теорией турбулентности на основе переноса количества движения для того случая, когда поле скоростей пульсаций является плоским и перпендикулярным к вектору скорости осреднённого течения (составляющая, параллельная скорости основного потока, отсутствует). Такой именно случай будет иметь место для течения вблизи неподвижных стенок. Если же осреднённое течение и пульсационное движение будут происходить в одной и той же плоскости, то обе теории будут приводить к разным результатам. [c.471]

Все типы подшипников, рассмотренные в предыдущих главах, имеют ту общую характеристику, что равнодействующая давлений пайравлена перпендикулярно к оси вращения шипа, а смазываемые поверхности в основном являются круглыми цилиндрическими поверхностями. Но, кроме упомянутых радиальных подшипников, в различных конструкциях используются еще и другие типы подшипников, а именно, упорные подшипники. У этих подшипников равнодействующая давлений параллельна оси вращения смазываемых поверхностей. Наконец, с точки зрения работы, можно включить в эту категорию и плоские подшипники с переменным движением (ползун—скользун, крейцкопф и т.п.), у которых одна из поверхностей находится в прямолинейном движении, а другая неподвижна. Действительно, такой подшипник может рассматриваться как предельный случай упорных подшипников (так как ползун эквивалентен подушке упорного подшипника, у которого средняя скорость подушек бесконечно велика). [c.195]

Механизм — такая кинематическая цепь, в которой при заданном законе движенйя одного или нескольких звеньев относительно. неподвижного все остальные звенья совершают определенное движение. Звенья, закон движения которых задан, называются ведущими, звенья, движение которых определяется законами движения ведущих звеньев — ведомыми. Основным признаком механизма является определенность движения всех его звеньев при заданных законах движения ведущих звеньев. В процессе работы звенья могут совершать либо движение, параллельное плоскости — в этом случае механизм носит название плоского, либо движение в про- странстве — тогда механизм называется пространственным. В технике наибольшее распространение получили плоские механизмы, поэтому ]в дальнейшем будет pa мaтpивiaть я только теория плос ких механизмов. [c.7]

Чтобы получить уравнения движения для акустических течений в пограничном слое, надо сделать ряд упрощений в общих уравнениях (УП1.1.3), (VIII.1.4). Предположим, что плоская граница обтекаемого тела совпадает с плоскостью X, 2 декартовой системы координат, причем ось х направлена параллельно основному обтекающему потоку и11у от координаты л не зависят, т. е. движение является двумерным. Общие уравнения, записанные в компонентах, имеют вид [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...