Поток плоско-параллельны

О форме струи при современных средствах анализа можно сказать лишь очень мало. Это неудивительно, так как уже в случае, когда силы не действуют, можно найти форму струй единственно только в предположении, что поток плоско-параллельный. Предположим, что размеры поперечного сечения струи бесконечно малы тогда можно рассматривать давление, которое на поверхности струи, вообще, равно атмосферному, как постоянное для всей струи, кроме части, лежащей бесконечно близко к отверстию, где компоненты скорости изменяются бесконечно быстро. Возьмем часть струи, ограниченную двумя бесконечно близкими поперечными сечениями тогда отсюда можно заключить, что она движется как свободная материальная точка под действием силы тяжести, т. е. по параболе с вертикальной осью. Если рассматривать движение как установившееся, то струя есть траектория, которую описывают все частицы, т. е. парабола. [c.289]

Тот факт, что мы получили для плоско-параллельного турбулентного потока логарифмический закон распределения скоростей формально во всем пространстве, связан с тем, что рас- [c.251]

Полученные равенства представляют собой уравнения взаимно перпендикулярных прямых, показанных на рис/ VII.2, б. Если комплексный потенциал W (г), представляющий собой плоско-параллельный поток, умножить на мнимое число i, то линии тока и эквипотенциальные линии поменяются местами. [c.163]

Формула (VI 1.22) является частным случаем формулы Жуковского, пригодной для любого контура, обтекаемого плоско-параллельным потоком. Вывод более общей формулы Жуковского будет приведен далее Рис. VH.9 [c.173]

Рассмотрим плоское прямолинейное и равномерное установившееся течение несжимаемой невязкой жидкости с одинаковой во всем потоке скоростью, параллельной оси Ох. [c.83]

Плоско-параллельный поток имеет постоянную, одинаково направленную скорость [c.391]

Обследование овальных тел производится помещением на одной оси плоско-параллельного потока источника и стока с одинаковыми расходами (фиг. 16, а), и этот овал обращается [c.392]

Отсутствие метода определения циркуляции скорости вокруг крыла затрудняло использование формулы Жуковского для практических расчетов. Эту принципиально важную задачу решил ученик и последователь Жуковского С. А. Чаплыгин [40] и почти одновременно с ним В. Кутта [41]. Начиная с 1910 г. Чаплыгин проводит цикл работ по теории крыла. В статье О давлении плоско-параллельного потока на преграждающие тела (к теории аэроплана) (1910 г.) Чаплыгин сформулировал положение (постулат Чаплыгина — Жуковского ), согласно которому при безотрывном обтекании профиля крыла потоком идеальной жидкости хвостовая точка профиля (точка заострения) является точкой схода потока с верхней и нижней поверхностей крыла. Этот постулат позволил вычислить циркуляцию скорости по замкнутому контуру, охватывающему профиль крыла, и тем самым определить подъемную силу по формуле Жуковского. В этой работе Чаплыгин изложил основы плоской задачи аэродинамики и дал формулы для расчета сил давления потока на различные профили крыла. Он впервые вывел общие формулы для силы и аэродинамического момента указал на наличие значительного опрокидывающего момента, действующего на самолет, и вследствие этого опасность потери устойчивости [c.287]

Обычный интерферометр Майкельсона имеет много степеней свободы (линейных и угловых) и неудобен из-за высокой чувствительности к разъюстировке [113]. Поэтому вместо плоских зеркал часто используются уголковые отражатели (трехгранная уголковая призма) или отражатели типа кошачий глаз , устраняющие две угловые степени свободы. Работа интерферометра с такими отражателями не нарушается при их наклоне до тех пор, пока хоть какая-либо часть пучка отражается в сторону расщепления пучка, поскольку отраженный световой поток остается параллельным падающему и сохраняется постоянство длины пути, проходимого излучением в самой призме при ее угловых разворотах относительно оси падающего светового пучка. Указанные обстоятельства особенно важны при технических измерениях, всегда предполагающих некоторую непрямолинейность направляющих, по которым перемещается подвижной отражатель. Смещение луча с помощью уголковых отражателей может обеспечить еще одно преимущество — отсутствие обратного влияния излучения на лазер (рис. 141, а). [c.241]

Результаты экспериментального исследования теплоотдачи на плоской пластине в колеблющемся потоке, направленном параллельно пластине, приведены в работе [331. Опыты были проведены для случая высокочастотных колебаний воздуха в диапазоне частот от 7 до 18 кГц при числах Мо = 0,003- -0,03. Колебания создавались посредством звукового источника с интенсивностью колебаний до 160 дБ. Закон [c.124]

Характер перемешивания плоско-параллельных потоков аналогичен перемешиванию концентрических потоков. Интенсивность перемешивания, характеризуемая степенью перемешивания на заданном расстоянии в калибрах по осям обоих потоков, не зависит от абсолютных скоростей и абсолютных толщин соответствующих потоков, а только от соотношения скоростей а толщин обоих потоков. Чем больше относительная скорость и толщина спутного потока, тем быстрее идет перемешивание по оси рассматриваемого потока, и наоборот. [c.53]

Соотношение между скоростью и температурой, выраженное формулой (1), не включает в себя задачу о смешении плоских параллельных потоков (в частном случае, когда один из потоков неподвижен,—задачу о крае струи). Для последней расчет по схеме асимптотического слоя дает связь относительных профилей температуры и скорости в виде [c.83]

Потеря устойчивости системы двух плоско-параллельных невязких потоков разной плотности [c.321]

На основании этих соображений будем рассматривать модель взаимодействия двух плоских параллельных потоков с различными средними скоростями — в потоке, — в камере (рис. 101). Применительно к этой модели движения найдем в зоне взаимодействия потоков распределение скоростей, а затем определим потери энергии. [c.240]

В настоящей работе делается попытка экспериментального изучения вполне развитого равновесного потока в плоском диффузоре с достаточно малым углом раствора. Величина угла раствора подбирается, с одной стороны, такой, чтобы предотвратить отрыв, и, с другой — чтобы поток отличался от потока в параллельном канале [4]. Подробное описание эксперимента и полученных результатов приведено в работе [5]. [c.373]

Основные отличия потока в плоском диффузоре с половиной угла раствора 1° от потока в параллельном канале заключаются в следующем [c.377]

Теорема Жуковского формулируется так при обтекании тела плоско-параллельным безграничным потоком идеальной сжимаемой жидкости на тело действует сила, равная произведению циркуляции скорости на скорость с и на плотность невозмущенного потока [c.129]

В 1910 г. С. А. Чаплыгин начинает цикл работ по теории крыла. Результаты исследования аэродинамических сил, действующих на крыло самолета, Чаплыгин изложил в работе О давлении плоско-параллельного потока на преграждающие тела (к теории аэроплана) (1910), а также в докладе Результаты теоретических исследований о движении аэропланов , сделанном в ноябре 1910 г. на заседании Московского общества воздухоплавания и изданном в 1911 г. Применение теории струй позволило оценить величину сил, действующих на простейшее крыло — пластинку. Чаплыгин ссылается на соответствующие работы Релея, Жуковского и на свою работу О газовых струях , в которой он дал формулы для [c.276]

Воспользуемся полученными соотношениями для расчета сил, действующих на единицу длины цилиндра, помещенного в плоско-параллельный поток. Схема разложения силы давления на горизонтальную и вертикальную составляющие показана на рис. 4.12. Интегрируя эти составляющие по всей окружности, получаем [c.90]

Рассмотрим теперь случай Л/-лопастного винта. Как и ранее, двумерная модель пелены вихрей будет состоять из ряда плоских параллельных вихревых слоев, расположенных под лопастью на расстоянии h друг от друга. Но теперь пелене, сошедшей с рассматриваемой лопасти, соответствует лишь каждый N-H слой. Пусть, как и ранее, п обозначает номер оборота винта, а через m = О, 1, 2,. .., N обозначим номер лопасти (рис. 10.11). Заметим, что при п = 0 каждая из вихревых поверхностей начинается выше по потоку от лопасти, что в плоской [c.459]

В частном случае плоской трубы с расстоянием между параллельными плоскостями 2к будем иметь на единицу длины в поперечном к потоку и параллельном плоскостям направлении [c.387]

Для нахождения распределения скоростей в напорном турбулентном потоке необходимо раскрыть выражение длины пути перемешивания Г. При использовании выражения Прандтля l =ks h—у ) для расчетов в напорном потоке по трубе с плоскими параллельными стенками, отстоящими друг от друга на расстоянии, равном 2Л, получаем [c.237]

Так как мы рассматриваем плоско-параллельный поток, то достаточно изучить движение в одной плоско- [c.111]

Прошедшая волна становится практически плоской при 2 < —Х/2. Это следует из того, что линии постоянной фазы параллельны оси Оу, линии потока энергии параллельны оси Ог и равномерно распределены по [c.47]

Для возбуждения стержневого излучателя на ультразвуковых частотах необходимо немного уменьшить длину ячейки струи, например путем уменьшения зазора между соплом и стержнем. Когда этот зазор составляет менее 10% от диаметра сопла, поток воздуха, вытекающий из кольцеобразной щели, можно рассматривать как плоско-параллельный. Такой вариант излучателя применительно к конструкции акустической форсунки был рассмотрен в работах [81, 82], где приведена методика его расчета. [c.100]

В точной теории сопротивления тел, движущихся со сверхзвуковой скоростью, сопротивление, соответствующее следу от ударной волны, не всегда может быть легко отделено от волнового сопротивления. Рассмотрим, например, крыловой профиль в плоско-параллельном потоке и предположим, что на острой передней кромке имеется присоединенная ударная волна. Легко видеть, что линии Маха, выходящие из поверхности профиля, пересекают ударную волну. Линии Маха, выходящие из поверхности профиля, представляют собой волны расширения, указанные ранее при рассмотрении потока сжимаемой жид кости, обтекающего угол. Такие волны иногда называют волнами Прандтля-Мейера этими авторами был впервые дан математический анализ процесса расширения. Так как волны расширения пересекают ударную волну сжатия, то они уменьшают ее интенсивность и могут также создать бесконечно малые волны сжатия, отра- [c.56]

Наложим плоский, параллельный оси ji однородный поток со скоростью Коо (Усо — действительная положительная величина) и комплексным потенциалом [c.239]

Иногда приходится иметь дело с обтеканием цилиндра плоско-параллельным потоком, скорость которого направлена под некоторым углом Ьоо к оси Ох. [c.241]

Теорема Кутта —Жуковского ). Если неподвижный профиль крыла обтекается с циркуляцией К равномерным плоско-параллельным потоком воздуха со скоростью V в бесконечности, то на крыло действует подъемная сила, равная КяУ и направленная перпендикулярно скорости V. Направление вектора подъемной силы получается поворотом вектора V на прямой угол в сторону, противоположную направлению циркуляции. [c.188]

Применим уравнения пограничного слоя к обтеканию плоской полубесконечной пластинки плоско-параллельным потоком жидкости (Я. Blasius, 1908). Пусть пластинка совпадает с полуплоскостью XZ, соответствующей д > О (так что передним краем пластинки является линия > = 0). Скорость основного потока в этом случае постоянна U = onst. Уравнения (39,5—6) принимают вид [c.226]

Рассмотрим плоско-параллельный турбулентный [югок жидкости, текущий вдоль неограниченной плоской поверхности (когда мы говорим о плоско-параллельности турбулентного потока, то подразумевается, конечно, усредненное по времени движение [c.243]

Если в каком-нибудь месте стац онарно движущийся газ подвергается слабому возмущению, то влияние этого возмущения распространяется затем по газу со скоростью (относительно самого газа), равной скорости звука. Скорость же распространения возмущения относительно неподвижной системы координат складывается из двух частей во-первых, возмущение сносится потоком газа со скоростью v и, во-вторых, распространяется относительно газа со скоростью с в некотором направлении п. F a -смотрим для простоты однородный плоско-параллельный поток газа с постоянной скоростью v. Пусть в некоторой (неподвижной в пространстве) точке О газ подвергается малому возмущению. Скорость V + распространения исходящего из точки О возмущения (относительно неподвижной системы координат) различна в зависимости от направления единичного вектора п. Все возможные ее значения мы получим, отложив из точки О вектор V, а из его конца, как из центра, построив сферу радиуса с векторы, проведенные из О в точки этой сферы, и определят [c.442]

Определим общий вид решений уравнений стационарного плоского сверхзвукового движения газа, описывающих течения, при которых на бесконечности имеется однородный плоско-параллельный поток, в дальнейшем своем течении поворачивающий, обтекая искривленный профиль. С частным случаем такого решения нам уже приходилось иметь дело при изучении движения вблизи угла, — при этом мы по существу рассматривали пл ско-параллельный поток, текущий вдоль одной из сторон угла и поворачивающий вокруг края этого угла. В этом частном решении все величины — две компоненты скорости, давление, плотность — были функциями всего лишь от одной переменной — от угла ф. Поэтому каждая из этих величин могла бы быть выражена в виде функции одной из них, Поскольку это решение должно содержаться в виде частного случая а искомом общем решении, то естественно искать зто последнее, исходя из требования, чтобы и в нем каждая из величин р, р, Vx, v,j (плоскость двил<ения выбираем в качестве плоскости х, у) могла быть выражена в виде функции одной из них. Такое требование представляет собой, конечно, весьма существенное ограничение, налагаемое на решение уравнений движения, и получающееся таким образом решение отнюдь не является общим интегралом этих урхвнений. В общем случае каждая из величин р, р, Vx, v,j, являющихся функцией двух координат х, у, могла бы быть выражена лишь через две из них. [c.601]

В эти годы появились новые работы Жуковского, имеющие важное значение для самолетостроения О контурах поддерживающих поверхностей аэропланов (1910 г.) и Определение давления плоско-параллельного потока жидкости на контур, который в пределе переходит в отрезок лрямой (1911 г.). Ученый предложил ряд теоретических профилей крыльев и рулей (рули Жуковского, крылья типа инверсии параболы, крылья типа Антуанетт) и дал расчетные формулы для определения подъемной силы и линии ее действия для этих профилей. Профили, полученные инверсией параболы, были независимо исследованы Чаплыгиным, вследствие чего они названы профилями Жуковского — Чаплыгина. [c.288]

Пусть поток воздуха протекает через плоско-параллельную щаяь, одна из стенок которой (см. рис. 1, изображающий разрез щели) [c.103]

Для уяснения физического смысла числа Рейнольдса может бьггь использован следующий опьгг. В поток жвдкости перпендикулярно направлению движения поместим плоскую пластину бесконечно малой толш,ины (рис. 4.2, а). Силу, с которой поток воздействует на эту пластину, будем счрггать пропорциональной Затем установим эту же пластину в тот же поток, но параллельно направлению движения (рис. 4.2, б). Силу, с которой поток воздействует на пластину в этом случае, будем считать пропорциональной F . Подставив эти силы в (4.2), получим величину, пропорциональную числу Рейнольдса Re. [c.33]

Из формулы для напряжения трения и длины перемешивания Карман нашел распределение средних KOipo -тей в турбулентных потоках вдоль плоских параллельных стенок [c.230]

Особенностью сферического эталона является независимость изменения разности хода от увеличения расстояния между зер калами, т. е. при возрастании расстояния между зеркалами световой поток увеличивается по сравнению с потоком в плоско параллельном эталоне. При этом реализация сферического эта лона и его юстировка в отличие от 11Лоскопараллельного эталона сопряжены с меньшими трудностями. В качестве поверхностей можно использовать параболические зеркала, в которых интерференционная картина возникает вследствие аберраций четвертого порядка. По своим характеристикам параболический эталон не уступает сферическому, однако его изготовление более сложно и дорого. [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...