Подъёмная сила при больших

Принцип действия прибора основан на изменении перепада давлений у поплавка при изменении скорости прохождения мимо него жидкости. Чем больше будет эта скорость, тем большая сила будет действовать на поплавок и тем на большую высоту он поднимется в конической трубке с тем, чтобы при увеличившейся кольцевой площади для прохода жидкости подъёмная сила, действующая на поплавок, осталась прежней. [c.387]

При одинаковом характере течения в пограничном слое поверхностное трение приблизительно пропорционально квадрату скорости. Исходя из этого соображения, было бы выгодно создавать большую часть подъёмной силы за счёт повышения давления (избыточного давления) на вогнутой стороне профиля, так как при этом подъёмная сила увеличивалась бы за счёт уменьшения скорости пара. Однако в действительности большая подъёмная сила может быть достигнута только за счёт сильного понижения давления (разрежения) на выпуклой поверхности лопатки, в силу чего главные потери энергии возникают именно вблизи этой поверхности лопатки. [c.138]

Из сказанного следует, что характер обтекания профиля при больших углах атаки в значительной мере зависит от конструкции передней кромки, поэтому её толщина оказывает влияние на максимальную подъёмную силу и на лобовое сопротивление. Вдоль толстого профиля обычно происходит более значительное изменение давления при нулевом угле атаки, чем вдоль тонкого, что вызывает относительное увеличение как местных скоростей у профиля, так и сопротивления давления. С другой стороны, обтекание профилей с толстой входной кромкой меньше зависит от изменения угла атаки, чем обтекание профилей с тонкой входной кромкой, вследствие чего толстые профили имеют большой диапазон углов атаки, в котором лобовое сопротивление изменяется сравнительно мало. [c.139]

При вычислении подъёмной силы крыла бесконечно большого размаха (см. Жуковского теорема] это крыло можно заменить П. в. с прямолинейной осью, к-рый ссв-даёт в окружающей среде ту же циркуляцию скорости, что и действит. крыло. Интенсивность П. в. (циркуляция скорости по контуру, охватывающему крыло) определяется на основе Чаплыгина — Жуковского по-с ту лата. [c.118]

Рассмотренные примеры показывают, что движение взвешенной частицы в ламинарном потоке может быть как устойчивым, так и неустойчивым в зависимости от значения числа Рейнольдса потока. Следовательно, по исследованию устойчивости движения одной взвешенной частицы можно в какой-то мере судить об устойчивости всего потока в целом, как это и делалось в некоторых опытах. На основании неравенства (6.23) предельное значение числа Рейнольдса основного потока, при превышении которого должна наступить неустойчивость движения взвешенной частицы в потоке, будет пред определяться 1) квадратом отношения характерного размера основного потока к характерному размеру частиц, 2) отношением характерного размера потока к расстоянию частицы от стенки в момент ее ввода в поток и 3) внешней формой поверхности взвешенной частицы, влияние которой должно отражаться значениями коэффициентов сопротивления и подъёмной силы Из этой формулы, в частности, следует, что для частиц большего размера неустойчивость наступает раньше, чем для частиц с меньшими размерами для частиц, вводимых в поток ближе к стенке, неустойчивость наступает раньше, чем для частиц, вводимых ближе к средней линии ( Уо = 0). [c.432]

Заметим, что число М , при котором начинается резкое возрастание С , и число Му, соответствующее началу падения Су, неодинаковы это объясняется различной природой влияния скачков уплотнения на лобовое сопротивление и подъёмную силу. Очевидно, что оба эти числа больше критического [c.394]

Для большинства конфузорных решёток имеют место о < О и X > 1, поэтому коэффициент подъёмной силы конфузорной решётки больше, чем у единичного профиля. В случае диффузорной решётки обычно 8 > О (фиг. 206), следовательно, в практическом диапазоне углов атаки при любом значении х коэффициент подъёмной силы в диффузорной решётке меньше, чем у единичного профиля. [c.405]

Подбор электрогидравлических толкателей производится согласно их техническим данным. Ход штока, указанный в каталоге, является максимально возможным ходом штока — от крайнего нижнего до крайнего верхнего положения. Рабочий ход штока, устанавливаемый при регулировке тормоза, Должен составлять примерно 2/3 максимального хода. При этом 1/3 хода резервируется на компенсацию износа фрикционных накладок тормоза и на компенсацию зазоров в шарнирах и упругих деформаций элементов рычажной системы тормоза. Коэффициент запаса толкателей по подъёмной силе равен примерно 1,15— 1,3, т. е. фактически они развивают усилие на 15— 30% больше номинального, приведенного в каталоге. ,. [c.158]

Как и при исследовании ламинарного следа в 21, обозначим посредством U скорость натекающего на тело потока и выберем её направление в качестве оси х. Усреднённую же по турбулентным пульсациям скорость жидкости в каждой точке будем писать в виде U- -u. Обозначив посредством а некоторую поперечную ширину следа, мы определим зависимость а от х. Если при обтекании тела подъёмная сила отсутствует, то на больших расстояниях от тела след обладает аксиальной симметрией и имеет круговое сечение величиной а может являться в этом случае радиус следа. Наличие [c.169]

При обтекании хорошо обтекаемого крыла, наклонённого под малым углом к направлению потока (а на рис. 26, так называемый угол атаки ), развивается большая подъёмная сила Fy, при этом сопроти- [c.215]

Определить подъёмную силу, действующую на плоское крыло бесконечного размаха, наклонённое к направлению движения под малым углом атаки а, при больших значениях числа Mj (Mj > l/a). [c.574]

Результаты обобщения большого количества экспериментов НИИЖТ п[зи торможении товарного вагона подъёмной силой в 50 т при таре в 21 m выражаются следующей формулой [c.136]

Подъёмная сила (грузоподъёмность) каждого электромагнита не остаётся постоянной. В большей степени зависящая от формы и размеров поднимаемых грузов, а также от формы и размеров воздушных промежутков между грузовыми частицами, она резко снижается при работе с чугунным литьём, листовым прокатом, мелкими стальными изделиями и стальной стружкой. Равным образом грузоподъёмность электромагнитов уменьшается по мере ухудшения магнитных свойств поднимаемых грузов (например, при повышении процентного содержания марганца и никеля в стали). Кроме того, величина грузоподъёмности их снижается при подъёме горячих грузов, магнитная проницаемость (ма-гнитопроводимость) которых в интервале от - -200 до - -700° С постепенно падает почти [c.817]

Уравнения движения тела в атмосфере (1.19)-(1.22) являются достаточно сложными для проведения каких-либо аналитических исследований и поиска решений, поэтому для частного в некотором смысле случая целесообразно построить новую систему уравнений. Тела, предназначенные для спуска в атмосферу с орбиты искусственного спутника планеты, как правило, являются осесимметричными. Из-за конструктивных особенностей, технологических погрешностей при изготовлении и неравномерного обгара теплозаш,итного покрытия возникает малая асимметрия, поэтому есть смысл использовать это обстоятельство для упрош,ения уравнений движения. Будем пренебрегать влиянием подъёмной силы на изменение угла наклона траектории , поскольку на достаточно большом промежутке времени, равном периоду полного оборота продольной оси аппарата по конусу [c.28]

Рассмотрим физическую схему обтекания крыла, при которой появляется подъёмная сила, т. е. сила давления жидкости на крыло, направленная перпендикулярно к скорости невозмущённого потока. Как мы видели, в потоке около крыла возникает циркуляция, в результате наложения которой на набегающий поток скорости над крылом становятся больше, а нод крылом меньше скорости невозмущённого потока, вследствие чего давление над крылом понижается, а под крылом повышается этот перепад давления и даёт подъёмную силу. Возникновение циркуляции жидкости вокруг крыла в свою очередь объясняется следующими причинами. В начальный момент обтекание крыла является бесциркуляционным, но при этом в области между точкой схода струй (на верхней поверхности крыла) и задней острой кромкой крыла получается застойная зона потока. Жидкая поверхность раздела (граница между застойной зоной и потоком, стекающим с задней кромки), как показывают наблюдения, сворачивается в вихрь, который увлекается потоком. [c.363]

В начале экспериментальной кривой С (а) имеется значительный прямолинейный участок, как это пол5гчалось и в потенциальном обтекании при критическом значении угла атаки а р коэффициент подъёмной силы достигает максимума (С = Сутах)> после чего наблюдается падение величины Су с увеличением угла атаки. Резкое отклонение зависимости С (а) от линейной при больших углах атаки вызывается отрывом пограничного слоя, который с увеличением угла атаки распространяется на всё большую часть верхней поверхности профиля (фиг. 193). [c.385]

В движущейся среде, лишённой вязкости (идеальная жидкость), вихри не могли бы самопроизвольно появиться, а будучи созданы, не могли бы затухать. В средах с малой вязкостью (вода, воздух) В. д. возникает в тех областях течения, где вязкость всего сильнее проявляется в слое вблизи обтекаемого тела, в т. н. пограничном слое, заполненном сильно завихрённой средой. Вихри пограничного слоя сбегают с поверхности обтекаемого тела и создают за этим телом след в форме тех или иных образований (вихревых слоёв или вихревых дорожек). Вихри, возникающие при движении тела в среде, определяют значит, часть подъёмной силы и силы лобового сопротивления, действующих на него. Поэтому изучение В. д. имеет большое значение для расчёта и конструирования крыльев самолётов, возд. винтов, лопаток турбин и т. д. [c.79]

Отметим некоторые особенности движения спускаемых аппаратов, имеющих форму сферы или тонкого конуса, восстанавливающий момент которых пропорционален sino [15]. Поступательное движение сферического тела не зависит от вращательного движения, лобовое аэродинамическое сопротивление не зависит от угла атаки, а подъёмная аэродинамическая сила равна нулю и, следовательно, рассеивание точек посадки весьма незначительно. С другой стороны из-за большого лобового сопротивления время спуска сферы существенно превышает время спуска тонких, заострённых тел, что в некоторых практических задачах может иметь определяющее значение. Кроме того, сферические тела обладают весьма малым аэродинамическим демпфированием, что при определённых начальных условиях может приводить к возникновению колебаний тела относительно центра масс с большими амплитудами и значительным поперечным перегрузкам в процессе спуска. Отсюда ясно, что для описания движения сферического тела вокруг центра масс в полной мере не пригодны ни линейные, ни квазистатические математические модели. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...