Вывод основных уравнений

Рис. 1.7. Схема для вывода основного уравнения гидростатики

При выводе основного уравнения теплопередачи (24-6) принималось, что температуры горячей и холодной среды в теплообменном аппарате не изменяются. В действительности температуры рабочих жидкостей при прохождении через аппарат изменяются, причем на изменение температур большое влияние оказывают схема движения жидкостей и величины условных эквивалентов. [c.487]

Уравнение Мещерского ри выводе ОСНОВНОГО уравнения Дви- [c.163]

Резюмируя, можно утверждать, 4jo введение понятия эйконала и вывод основных уравнений (для А —> О позволили строго обосновать взаимосвязь геометрической оптики и электромагнитной теории света. Выявилось также, что постулаты, часто используемые для обоснований построений и законов геометрической оптики (например, принцип Ферма), могут рассматриваться как прямые следствия общей теории распространения электромагнитных волн и целесообразность их применения определяется лишь удобством решения тех или иных задач. [c.277]

Первые две главы посвящены выводу основных уравнений теории упругости для пространственной и плоской задач. В качестве приложения плоской задачи приводится расчет толстостенных цилиндров с днищем от внутреннего и внешнего давления и вращающихся дисков. Исследуются напряжения при действии силы на острие клина и полуплоскость. В пособии рассматриваются контактные напряжения и деформации при сжатии сферических и цилиндрических тел, дан расчет тонких пластин и цилиндрических оболочек, рассматривается кручение стержней прямоугольного, круглого постоянного и переменного сечений, дается понятие о задачах термоупругости, приводятся расчет цилиндров и дисков на изменение температуры, общие уравнения теории пластичности, рассматривается плоская задача, приводятся примеры. [c.3]

Сравнив уравнение (6) с уравнением (1), мы приходим к следующему выводу основное уравнение динамики относительного движения точки (6) можно составить так же, как и основное уравнение динамики абсолютного движения точки (I), если только к действующим на точку силам (Р я М) присовокупить переносную и кориолисову силы инерции (Ф и Ф . [c.502]

Учебник посвящен механике стержней — одному из разделов механики твердого деформируемого тела. Некоторые разделы механики стержней рассматриваются в ряде учебных дисциплин строительной механике, теории колебаний, теории аэроупругости, теории устойчивости. Эти дисциплины и близкие к ним по содержанию входят в программу многих технических специальностей вузов страны. Отсутствие учебника, где с единых теоретических позиций рассматривались бы необходимые для читаемых дисциплин разделы механики стержней, приводит к повторениям и большому расходу лекционного времени на вывод основных уравнений. [c.3]

Для исследования колебаний стержней необходимо иметь соответствующие уравнения движения. Поэтому первые параграфы данной главы посвящены выводу основных уравнений малых колебаний пространственно-криволинейных стержней. Остальные параграфы главы посвящены частны.м случаям уравнений малых колебаний. [c.53]

Вывод основных уравнений. Получим уравнения малых колебании стержня относительно состояния равновесия для нестационарного потока жидкости. Полагая = [c.261]

Изложены основы теории упругости после ознакомления с основополагающими понятиями приводятся анализ напряженного и деформированного состояния, вывод основных уравнений, плоская и температурная задачи, элементы теории пластин и оболочек. Особое внимание уделено численным методам решения прикладных задач теории упругости помимо достаточно распространенных вариационных и разностных методов подробно освещается сравнительно новый структурный метод, хорошо зарекомендовавший себя при исследовав НИИ объектов сложной формы. Для понимания затронутых вопросов достаточно знаний обычного курса математики технического вуза. [c.40]

Рис. 2.5. Схема к выводу основного уравнения гидростатики

ВЫВОД ОСНОВНЫХ УРАВНЕНИЙ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ БЕСКОНЕЧНО РАЗБАВЛЕННЫХ РАСТВОРОВ [c.54]

Рис. 3.6. К выводу основного уравнения равномерного движения

Приступим к выводу основных уравнений сохранения в интегральной форме. Выделим в газовой смеси объем V, перемещающийся со среднемассовой скоростью V среды (объем V будем называть субстанциональным). [c.7]

Далее, в отличие от предыдущих параграфов, дан вывод основных уравнений в лагранжевых переменных. Их использование позволяет проще реализовать численное решение одномерных задач о движении односкоростной среды с контактными границами. [c.141]

Приведем вывод основных уравнений теории осесимметричного изгиба круглых пластинок, рассматривая три стороны этой задачи уравнения статики, геометрические и физические зависимости. [c.510]

Для вывода основного уравнения гидростатики, устанавливающего зависимость давления в точке от характера действующих в жидкости массовых сил, рассмотрим равновесие элементарного прямоугольного параллелепипеда со сторонами dx, dy, dz, выделенного внутри покоящейся жидкости (рис. 1.2). [c.19]

При выводе основных уравнений законы сохранения могут применяться как для изолированных, так и для неизолированных объемов. [c.62]

Дальнейшее развитие теория упругости получила в трудах О. Коши (1789—1857), который ввел понятия деформации и напряжения, упростив тем самым вывод основных уравнений. [c.5]

На этом свойстве краевого эффекта строится приближенная теория его расчета. При дифференцировании функций, изображающих затухающие колебания с большим коэффициентом затухания, значение производной всегда больше значения самой функции на величину коэффициента затухания. Поэтому при выводе основных уравнений краевого эффекта возможно везде, где суммируются усилия, деформации и перемещения оболочки с их производными, принимать во внимание лишь производные [c.243]

Уравнение Бернулли широко применяется в различных разделах гидравлики для решения многих практических задач. Так, например, при помощи уравнения Бернулли выводятся формулы для определения расхода воды, проходящей через отверстия и водосливы, производится гидравлический расчет трубопроводов многих водомерных устройств, выводится основное уравнение неравно-, мерного движения жидкости и т. д. Короче говоря, в гидравлике почти нет разделов, где уравнение Бернулли не использовалось бы в той или иной степени. Поэтому ниже мы приведем несколько случаев применения уравнения Бернулли, ограничиваясь пока только теми задачами, где потерей напора при движении можно пренебречь. [c.90]

Для вывода основного уравнения лопастных машин воспользуемся законом об изменении момента количества движения для движущейся жидкости, который в этом случае можно сформулировать так изменение момента количества движения жидкости в единицу времени относительно оси вращения рабочего колеса равно сумме моментов всех внешних сил относительно той же оси, т. е. равно крутящему моменту. [c.231]

Второе допущение, которое было принято при выводе основного уравнения центробежного насоса, состояло в исключении из расчета гидравлических потерь энергии, которые имеют место при движении потока через насос. Эти гидравлические потери обусловлены вихреобразованием при движении жидкости в рабочем колесе, недостаточно плавным входом потока на рабочее колесо (потери на удар при входе) и, наконец, трением жидкости о лопасти. [c.241]

Рис. 4.10. К выводу основного уравнении равномерного движения жидкости в трубах

Рис. 7. К выводу основного уравнения гидростатики (16)

Так как прыжок имеет относительно малую длину, то падением дна русла на этой длине при малых значениях i часто можно пренебречь и считать, что дно русла в пределах прыжка — горизонтально, т. е. i = О (это положение следует рассматривать как первое допущение, делаемое при выводе основного уравнения прыжка). [c.326]

Рис. 5. к выводу основного уравнения гидромашин [c.21]

Уравнение движения. В гидродинамике для вывода основного уравнения движения жидкости используется второй закон механики Ньютона масса X ускорение = сумме сил, действующих на тело. [c.118]

Перейдем к выводу основных уравнений кручения круглого стержня. Выделим из закручиваемого стержня [c.136]

Такая форма исходных соотношений более удобна для вывода основного уравнения, удовлетворяемого введением функции напряжений Эри (см. раздел У,Б). [c.44]

Статистические методы нахождения эффективных модулей предлагаются в разд. VI. При этом приводится подробный вывод основных уравнений и указываются приближения, при которых можно решить эти уравнения. Выписываются и обсуждаются результаты для гранулированных композитов. Для волокнистых композитов подобные результаты не приводятся из-за их сложности и громоздкости. [c.67]

Теперь мы приступим к выводу основных уравнений для того случая, когда оси движутся совершенно произвольным образом. [c.154]

При выводе основных уравнений (см. 2 гл.1) уже отмена -лось, что реализация идеи "сосрецоточенная емкость" по мощности пласта эквивалентна принятию гипотезы о равенстве срецнеин-тегрвльной по мощности пластовой температуры температуре кров- [c.102]

Рис. 2.4. Схема к выводу основного уравнения гндро статики

Вывод основных уравнений механики, а также методы описания внутрифазных и межфазных процессов даны в гл. 1 на примере дисперсных смесей (газовзвесей, пузырьковых жндко-стей), а такн<е конденсированных упругопластических сред, претерпевающих полиморфный фазовый переход типа графит алмаз, а-железо е-железо и т. д. В других главах в зависимости от рассматриваемой среды и процесса эти уравнения обобщаются [c.5]

Как и в механике сплошных сред, в аэротермохимиг существуют два пути вывода основных уравнений аэроте )мо-химии феноменологический и кинетический. Мы будем в основном использовать кинетический подход, так как при использовании первого пути неизбежно приходится при зле-кать сведения из кинетической теории газов, т. е. послгдо-вательно первый подход никогда не удается реализовать. [c.4]

Методы расчета трехслойных балок из композиционцых материалов рассмотрены в ряде работ [23, 51, 69, 92], где на основе системы упрощающих гипотез выводятся основные уравнения движения. Однако вследствие сложности этих уравнений общее решение, как правило, получить не удается (за исключением балок со специальными условиями опирания). [c.143]

Распределение катодного процесса в полости типа полубесконеч-ний трубки, поляризуемой расположенным у начала этой трубки анодом, изучал А. Н. Фрумкин [157] для случая больших поляризаций, допускающих ряд приближений и упрощений и, в частности, позволяющих пренебрегать градиентом потенциала в трубке в радиальном направлении. В дальнейшем аналогичные задачи решались в теории пористых электродов, но исходные уравнения базировались на тех же допущениях. В этом случае цилиндрический капилляр может быть заменен тонкой щелью и при этом уравнения не изменят своего вида. Поэтому модель в виде цилиндрического капилляра наиболее приемлема для вывода основных уравнений. [c.191]

Теоретически можно представить себе задачу, в которой заданные импульсы и импульсивные связи прикладываются одновременно в момент t . (Зднако на практике чаще всего возникают задачи двух типов 1) задачи, в которых на систему действуют заданные ударные импульсы, а наложенные связи конечны (т. е. не импульсивные) 2) задачи, в которых на систему не действуют ударные импульсы активных сил, но имеются импульсивные связи. Однако при выводе основного уравнения движения системы мы для удобства будем считать, что заданные импульсы и импульсивные связи действуют [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...