Движение жидкости плоское

Если крыло обладает очень большим размахом (и постоянным вдоль размаха сечением), то, рассматривая его как бесконечно длинное вдоль оси г, можно считать движение жидкости плоским (в плоскости X, у). Из соображений симметрии ясно, что при этом скорость Vz = d(p/dz в направлении размаха будет вообще равной нулю. В этом случае, следовательно, мы должны искать решение, в котором испытывает скачок только сам потенциал при непрерывных его производных другими словами, поверхность касательного разрыва вообще отсутствует, и мы имеем дело просто с неоднозначной функцией ф(х,у), принимающей конечное приращение Г при обходе по замкнутому кон- [c.260]

Это движение жидкости плоское У = 0) и неустановившееся, так как составляющие скорости У У у зависят от координат точки и времени. Следовательно, в данном случае траектории и линии тоКа не совпадают. [c.47]

Если предполагать жидкость несжимаемой, пренебрегать действием массовых сил и считать движение жидкости плоско-параллельным, то дифференциальные уравнения (6.6) и (6.7) главы II в полярных координатах г и будут представляться в виде [c.326]

При решении задачи о заполнении гидромагистралей высококипящим компонентом топлива сложные гидравлические тракты ( рубашки охлаждения КС и ГГ и т. п.) представляют в виде эквивалентного трубопровода (рис. 2.3). Вводят допущение о том, что при заполнении фронт движения жидкости плоский и перпендикулярен оси заполняемого трубопровода. [c.42]

Если крыло обладает очень большим размахом (и постоянным вдоль размаха сечением), то, рассматривая его как бесконечно длинное вдоль оси Z, можно считать движение жидкости плоским (в плоскости х, у). [c.216]

Г. Напорная горизонтальная труба. Перепад восстановления. Аэрация напорного потока. Рассмотрим здесь, в порядке исключения, не круглую, а прямоугольную трубу весьма большой ширины. Будем считать, что с верховой стороны трубы установлен плоский затвор 3 (рис. 5-8), с низовой стороны устроен прямоугольный отводящий канал шириной, равной ширине трубы Ь, в связи с чем получаем так называемое плоское движение жидкости ( плоскую задачу см. стр. 76). [c.186]

Исследования показали, что при кольцевом (периферийном) вводе потока в аппарат движение жидкости значительно сложнее, чем при обычном боковом. Струя, поступая в кольцо и взаимодействуя со стенкой корпуса аппарата, разделяется на две части, обтекает эту стенку и устремляется по инерции в противоположный конец кольца. Отсюда через щели в стенке корпуса аппарата она выходит в его полость. При этом создаются условия для двойного винтового (вихревого) движения (рис. 8.8, а). В результате распределение скоростей по сечению рабочей камеры аппарата получается неравномерным (Ai = 1,8-н2, табл. 8.3). Закручивание потока столь значительное, что сохраняется даже после установки в начале рабочей камеры плоской решетки. Поэтому и за решеткой неравномерность распределения вертикальных составляющих скоростей не устраняется (Л = = 1,5- 2,0). Только после наложения на плоскую решетку спрямляющего устройства в виде ячейковой решетки, устраняющей закручивание потока, достигается практически полное выравнивание скоростей по всему сечению (М — 1,08ч-1,10). Опыты показывают, что установка одного спрямляющего устройства без плоской решетки неэффективна (см. рис. 8.8, б), так как вследствие малого сопротивления это устройство не может выравнять скорости по величине. [c.213]

Можно показать [24], что предположение о сферичности верхней поверхности практически всегда выполняется в системах газ—жидкость. Плоская часть поверхности пузырька является неустойчивой и совершает постоянные колебательные движения. [c.69]

Выведем уравнения движения жидкости в ламинарном пограничном слое. Для простоты вывода рассмотрим двухмерное обтекание жидкостью плоского участка поверхности тела. Эту плоскость выберем в качестве плоскости х, z, причем ось х направлена по направлению обтекания. Распределение скорости не зависит от координаты г г-компонента скорости отсутствует. [c.223]

Для определения движения жидкости, покрытой пленкой, надо добавить к уравнениям движения жидкости с граничным условием (61,14) еще одно уравнение соответственно тому, что мы имеем теперь на одну неизвестную величину (поверхностная концентрация у) больше. Этим дополнительным уравнением является уравнение непрерывности, выражающее собой неизменность общего количества адсорбированного вещества в пленке. Конкретный вид этого уравнения зависит от формы поверхности. Если поверхность плоская, то оно имеет, очевидно, вид [c.347]

Из (73а) следует, что безразмерный профиль скорости при слоистом движении жидкости в плоском канале не зависит ни от величины вязкости, ни от величины продольного градиента давления и представляет собой квадратичную параболу. [c.88]

Рассмотренное движение жидкости носит название безвихревого циркуляционного движения, а соответствующее ему поле скоростей называется полем скоростей плоского изолированного вихря. Если считать жидкость несжимаемой, то давление [c.107]

ПРИ ПЛОСКОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ [c.314]

Если движение жидкости имеет одинаковый вид во всех плоскостях, параллельных какой-нибудь одной и той же плоскости, то движение называется плоским. При таком движении жидкости достаточно изучить его в любой какой-либо из этих плоскостей, приняв ее, например, за плоскость ХОУ. [c.314]

Рассмотрим плоское движение жидкости, линии тока которого изображены на рис. 31-3 кривыми о—о, 1—/, 2—2 и т. д. [c.314]

Уравнение линии тока. Рассмотрим случай плоского движения жидкости. Обозначим уравнение линии тока в этом случае через [c.88]

Движение жидкости называется плоским, если траектории всех частиц являются плоскими кривыми. [c.109]

Сравним найденные выражения для ьа, и ад с точным решением уравнения движения жидкости в ламинарном пограничном слое плоской пластины. Последнее может быть получено путем перехода к новой переменной [c.378]

Соответственно этому уравнение движения жидкости в плоском ламинарном пограничном слое примет вид [c.379]

Чтобы получить осредненное уравнение движения жидкости в турбулентном пограничном слое плоской пластины, умножим уравнение неразрывности [c.398]

Чтобы найти значение А, воспользуемся уравнением теплового баланса и уравнением теплообмена на поверхности раздела паровой пузырек— жидкость . Если движение жидкости около пузырька ламинарное, то для теплообмена между жидкостью и паровым пузырьком можно применить уравнение (12.11) для теплопередачи при внешнем ламинарном обтекании пластины в случае Рг 1 (то обстоятельство, что поверхность парового пузырька на самом деле сферическая, а не плоская, приведет лишь к изменению числового коэффициента в правой части этого уравнения). [c.467]

Уравнение движения жидкости в пограничном слое. Предположим, что плоскопараллельный поток электропроводящей жидкости обтекает полубесконечно тонкую плоскую пластину, передний край которой совпадает с осью ОУ, а сама пластина совпадает с полуплоскостью ХОУ перпендикулярно к пластине, т. е. вдоль оси 02, действует поперечное магнитное поле Нд электрическое поле предполагается отсутствующим, т. е. = 0. [c.657]

Уравнение Бернулли является основным уравнением гидравлики, на базе которого выводятся расчетные формулы для различных случаев движения жидкости и решаются многие практические задачи. При этом нужно иметь в виду, что оно в виде (4.31)—(4.34) справедливо только для установившихся потоков с плоскими живыми сечениями. [c.57]

Обычно для решения задач на схеме потока проводят два сечения и горизонтальную плоскость — плоскость сравнения. Последнюю, чтобы было меньше неизвестных, проводят через центр тяжести одного или, если это возможно, двух сечений и тогда 2 или 22 (или оба) будут равны нулю. Сечения проводят нормально к направлению движения жидкости, а места их проведения выбирают так, чтобы сечения были плоскими, содержали неизвестные величины, подлежащие определению, и достаточное число известных величин. Обычно такими местами являются свободная поверхность жидкости, вход или выход из трубопровода, места подключения измерительных приборов и пр. Далее для выбранных сечений, которые нумеруются по ходу движения жидкости, за- [c.57]

Рассмотрим равномерное ламинарное движение жидкости в плоской щели (зазоре между двумя пластинками) длиной I, шириной а и высотой 5 (рис. 5.4). Обозначим разность давлений на входе и выходе из щели = Ар. [c.74]

Рассмотрим плоское движение жидкости между двумя непараллельными пластинами, нижняя из которых движется с постоянной скоростью Uq в направлении отрицательной оси х (рис. 8.8), а верхняя неподвижна. Пространство слева и справа от неподвижной пластины будем считать заполненным вязкой жидкостью, находящейся под одинаковым давлением ро- Тогда движение жидкости в клиновидном зазоре будет обусловлено только вовлекающим действием движущейся пластины. [c.308]

Неустойчивость движения жидкости может проявляться не только в переходе от ламинарного режима к турбулентному, но и в резком изменении макроскопической структуры потока. Например, при движении вязкой жидкости между соосными вращающимися цилиндрами линиями тока могут служить плоские кривые в виде концентрических окружностей (см. п. 8.4). Но при определенных условиях такой характер течения может нарушиться, и в зазоре между цилиндрами возникнут крупные кольцевые вихри с осями, параллельными окружной скорости. Сечения таких вихрей плоскостью, проходящей через ось вращения, показаны на рис. 9.4. [c.363]

Но вихревое движение не всегда сопровождается образованием визуально наблюдаемых вихревых шнуров. Например, при прямолинейном движении жидкости между неподвижными плоскими параллельными стенками (рис. 24) проекции скорости в системе координат, показанной на рисунке, имеют значения = I (у), Пу = и = О, где / (у) — непрерывная функция. [c.49]

Как было сказано выше, к таким емкостям относятся гидравлические магистрали, заполняемые высококипящими компонентами топлива. При описании таких процессов предполагается, что фронт движения жидкости плоский и перпендикулярен оси заполняемого трубопровода. Уравнения, описывающие запблнение таких гидравлических магистралей, были рассмотрены в разд. 2.2. [c.57]

Это движение жидкости плоское (Уг = 0) и неустановившееся, поскольку составляюшие скорости Ух, Уу зависят не только от координат точки, но и от времени. Следовательно, в данном случае траектории и линии тока не совпадают. [c.429]

Как уже отмечалось, с точки зрения воздействия решетки на набегаюищй поток принципиально безразлично, какова се конструкция или форма — будь то перфорированный лист, сито, ряды прутков, насыпной слой и др., — лишь бы она создавала движению жидкости определенное сопротивление, рассредоточенное по сечению. Различие заключается лишь в том, что в случае плоской (тонкостенной, а также толстостенной) решетки растекание потока по сечению происходит сразу по ее фронту, а в случае объемной решетки — постепенно, по мере продвижения жидкости. [c.136]

В настоящей главе предлагаются задачи установившегося ламинарного движения жидкости в плоских н кольцевых зазорах, а также в трубах различной формы поперечного сечения. Можно считать, что ламинарное течеи е в подобного рода трубопроводах и зазорах устанавливается всегда, когда число Рейнольдса Ре = vD/v меньше критического его значения, находящегося в интервале Ре, р 2000- -3000 (здесь —гидравлический диаметр поперечного сечения потока V — средняя по сечению скорость). [c.187]

Следовательно, при значениях x= onst + U3B плотность жидкости (а также Р, v и ф) неизменна. Это означает, что картина движения распространяется в жидкэсти вдоль оси X со скоростью звука и..,п. Таким образом, функция f i x—VaJ) представляет бегущую плоскую волну, которая распространяется в положительном направлении оси X. Аналогично функция fi x + VaJ ) представляет плоскую звуковую волну, которая распространяется в отрицательном направлении оси X. Скорость движения жидкости направлена в рассматриваемом случае вдоль оси X, т. е. вдоль распространения звуковой волны. Такие волны называют продольными. [c.275]

Бесконечный плоский диск, погруженный в вязкую жидкость, равномерно вращается вокруг своей оси. Требуется определить движение жидкости, приводимой в движение диском (Т. Кагтап, 1921). Выбираем плоскость диска в качестве плоскости 2 = 0 цилиндрических координат. Диск вращается вок )уг оси z с угловой скоростью й. Рассматриваем неограниченную жидкость с той стороны диска, где г > 0. Предельные условия имеют вид [c.112]

Требуется определить стационарное движение жидкости между двумя плоскими стенками, наклоненными друг к другу под углом (на рис. 8 изображен поперечный разрез обеих плоскостей) истечение происходит вдоль липни пересечения плоскостей (G. Hamel, 1917). [c.113]

Рассмотрим теперь общий случай колеблющегося тела про-иавольиой формы. В изучеииом выше случае колебаний плоской поверхности член (vV)v в уравнении движения жидкости исчезал тождественно. Для поверхности произвольной формы это, конечно, уже не имеет места. Мы будем, однако, предполагать, что этот член мал по сравнению с другими членами, так что ,м все же можно пренебречь. Необходимые для возможности такого пренебрежения условия будут выяснены ниже. [c.124]

Легко определить ход этого изменения. Рассмотрим какой-нибудь участок поверхности тела, размеры которого велики по сравнению с б, но малы по сравнению с размерами тела. Такой участок можно рассматривать приближенно как плоский и потому можно воспользоваться для него полученными выше для плоской поверхности результатами. Пусть ось л направлена по направлению нормали к расматриваемому участку поверхности, а ось у — по касательной к нему, совпадающей с направлением тангенциальной составляющей скорости элемента поверхности. Обозначим посредством Vy касательную компоненту скорости движения жидкости относительно тела на самой поверхности Vy должно обратиться в нуль. Пусть, наконец, есть значение [c.126]

Если длина размаха достаточно велика, то движение жидкости вокруг каждого сечсния крыла приближенно соответствует плоскому обтеканию бесконечно длинного крыла с таким профилем сечения. В этом случае можно утверждать, что распределение (2) циркуляции осуществляется при эллиптической в плане (в плоскости х, г) форме крыла с полуосями 1x14 и lj2. [c.266]

Основные соотношения для аэрогидродинами-ческих сил. На рис. 6.8 показан контур сечения стержня, находящегося в однородном плоском потоке жидкости или газа. При обтекании контура на него действует распределенное (по периметру контура) давление р. Если бы скорость потока была равна нулю, то эпюра давлений по контуру сечения стержня была бы равномерной и равнодействующая сила (и момент) от давления р, действующая на единицу длины стержня, была бы равна нулю. При движении жидкости или газа эпюра давлений р по контуру сечения становится неравномерной (рис. 6.8), что приводит к появлению отличного от нуля момента и равнодействующей силы с проекциями я в системе координат Эпюра давлений зависит от режима обтекания, который характеризуется числом Рейнольдса Re=vllv, где v — кинематическая вязкость [c.237]

Пример 2. Безвихревое циркуляционное движение. В качестве второго примера рассмотрим такое плоское движение жидкости, когда частицы жидкости движутся по концентрическим окружностям вокруг начала координат со скоростями, обратно пропорциональными расстояниям частиц от начала координат, так что скорость в каждой точке w = с/г, где с — по-стояиная. Здесь радиальная и окружная составляющие скорости равны Wr = О, и>и = и> = jr. Найдел величину вихря [c.106]

Примером неустановившетося напорного одномерного движения могут служить движение ударной волны в трубопроводе гидростанции при регулировании работы турбин, их пуске и остановке, а также колебательные движения жидкости, в системе напорный туннель (штольня)—уравнительный резервуар (башня) (рис. 14-1). Движение волн попусков в подводящих и отводящих каналах гидростанций во время регулирования тех же турбин служит примером плоского безнапорного неустановивщегося движения. Наконец, движением тех же волн попусков на закруглениях каналов можно иллюстрировать неустановившееся движение в пространстве. [c.134]

Теоретическое решение задачи о теплообмене в замкнутом пространстве между вращающимися дисками с различной температурой плоских поверхностей (рис. 8.6) получено В. М. Капиносом на основе теории осесимметричного пограничного слоя. Направление движения жидкости в пограничном слое показано на рис. 8.6 для случая t. > 2- [c.350]

Второе упрощейие уравнений движения жидкости в пограничном слое связано с тем, что при сравнительно малой кривизне обтекаемой поверхности (во всяком случае на достаточно малом участке этой поверхности) течение в пограничном слое можно считать плоским это озна чает, что тангенциальная компонента скорости намного больше нормальной компоненты Ы . [c.370]

Рассмотрим обтекание плоской поверхности (например, бесконечно тонкой пластины длины Ь) продольным плоскопараллельным потоком жидкости постоянной скорости о- в соответствии со сказанным в уравнениях (11.2) Навье-Стокса для двумерного движения жидкости можно пренебречь величиной д wJдx , малой по сравнению с д wJдz (здесь и в дальнейшем предполагается, что ось 02 направлена перпендикулярно обтекаемой плоскости, а поток жидкости направлен по оси ОХ). [c.370]

Коэффициент сопротивления трубы при поступательно-вращательном движении жидкости по трубе в случае сравнительно больших размеров воздушного вихря (/ Щ, т. е. при малой толщине слоя жидкости, может быть приближенно вычислен следующим образом. На начальном участке трубы, где толщина пограничного слоя меньше толщины слоя заполняющей трубы жидкости, а сам пограничный слой незначительно отличается от плоского, сопротивление движению будет в известной степени аналогично сопротивлению при обтекании плоской пластины потоком со скоростью, близкой к максимальной скорости Шо жидкости в трубе. Поэтому между коэферициентом сопротивления трубы и коэффициентом сопротивления плоской пластины в конце начального участка трубы, т. е. при /" ч, должно выполняться следующее приближенное соотношение [c.655]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...