Волны электромагнитные волновая

Процессы, происходящие в твердых телах, связанные с колебаниями атомов кристаллической решетки, выглядят особенно просто, если обратиться к одному из самых фундаментальных обобщений квантовой механики. В основе этого обобщения лежит идея французского физика Луи де Бройля о том, что каждой волне с частотой со и волновым вектором к можно сопоставить частицу с энергией E—Htd и импульсом p = ftk. Так, световые (электромагнитные) волны можно рассматривать как квантовые осцилляторы излучения или считать, что они состоят и частиц — квантов, называемых фотонами. Каждый фотон имеет энергию Й.0). Аналогично, если обратиться к формуле (5.70) для энергии квантового осциллятора, то звуковую волну с волновым вектором к и поляризацией s можно рассматривать как совокупность ге(к, s) квантов с энергией Йсо(к, s) каждый и плюс энергия основного состояния /2Й<в(к, s). Эти кванты (или частицы звука) звуковой волны называют фононами. Величина ft. o(k, ь), очевидно, представляет собой наименьшую порцию энергии возбуждения над основным уровнем АЛ (к, s). Так как фонон несет наименьшую энергию, его рассматривают как элементарное возбуждение. Сложное возбуждение есть просто возбуждение, содержащее много фононов. Коллективные движения атомов в кристалле представляют собой звуковые волны, а соответствующие им возбуждения — кванты звука, или фононы. [c.161]

Пакет волновой 57, 59 Параводород 312 Переходы 346 Плотность заряда 164 потока энергии волн электромагнитных 24 [c.437]

Дальнейшее упрощение соотношений (8.4) возможно, если предположить, что каждой частотной составляющей поля соответствует одно значение волнового числа. В изотропных средах это предположение выполняется всегда. В кристаллах, однако, его можно считать выполненным, лишь если эксперимент показывает, что электромагнитное поле определенной частоты распространяется либо в виде только обыкновенной, либо только необыкновенной волны с волновыми числами соответственно k°. [c.275]

Волновой пакет, образованный двумя волнами. Электромагнитные волны распространяются со скоростью света независимо от частоты только в вакууме. В среде скорость электромагнитной волны меньше скорости света и зависит от частоты. Зависимость скорости волны от частоты называется дисперсией. [c.75]

Для ТОГО чтобы применить механизм генерации удвоенной частоты к генерации суммарных и разностных частот, необходимо рассмотреть электромагнитные волны, распространяющиеся в произвольном направлении в среде. Вместо волн (56.10) и (56.11) в направлении оси Z возьмем волны,-характеризуемые волновыми векторами к] и кг [c.337]

Закон Планка. Интенсивность излучения абсолютно черного тела зависит от длины волны К и абсолютной температуры (Т). Планк, исходя из электромагнитной волновой природы излучения, дал [c.190]

Идея о световом давлении была высказана еще Кеплером для объяснения формы кометных хвостов. В рамках корпускулярных представлений о природе света такая гипотеза была естественной, так как световые частицы должны были бы передавать свой импульс поглощающим и отражающим телам, т. е. производить давление. Неудачи ранних попыток обнаружить световое давление иа опыте приводились Франклином и Юнгом как один из аргументов против корпускулярной теории. Волновая теория, рассматривавшая свет как поперечные упругие волны, отрицала световое давление. Однако пришедшая ей на смену электромагнитная волновая теория света дает объяснение возникновению светового давления и позволяет его рассчитать. Экспериментально световое давление было впервые обнаружено и измерено П. Н. Лебедевым в 1900 г. в исключительно тонких опытах. Измерения Лебедева, подтвердившие рассчитанное Максвеллом световое давление,- сыграли большую роль в становлении электромагнитной теории света. [c.167]

Для получения интенсивностей дифрагированных пучков какого-либо излучения воспользуемся удобным и общепринятым понятием волновой функции. Ни для одного из электромагнитных излучений или пучков частиц, которые мы будем рассматривать, наблюдать какое бы то ни было осциллирующее волновое движение невозможно. Волновая функция, т.е. комплексная функция пространственных координат [обозначим ее через г (г) ], — удобный математический прием для получения наблюдаемой величины, интенсивности или переноса энергии, даваемой величиной гр(г) По аналогии с волнами в воде или в струне можно представить себе волновую функцию с учетом понятий длины волны X, волнового вектора к (который дает направление распространения и имеет величину 2я/А.) частоты V или угловой частоты о) в радианах на секунду, фазовой скорости волны V и групповой скорости. [c.15]

По своей физической природе световые волны являются волнами электромагнитными. Поэтому волновая оптика непосредственно основывается на уравнениях Максвелла. [c.17]

Движение частиц происходит так, как это вытекает из распространения и сложения сопровождающих их волн, правда, не электромагнитных. Волновые явления, сопровождающие движение материальных частиц, подчинены аналогичным законам с той существенной разницей, что, следя за перемещением определенной фазы волны (напр, ее нулевого значения или максимума), мы получаем скорости, во столько раз превышающие скорость света, во сколько раз наблюдаемая нами скорость V частицы меньше скорости с света. Длина волны Д этих материальных волн равна (в см) [c.126]

В настоящее время разработаны методы расчета допусков для резонаторных систем магнетронов (исходя из обеспечения заданной длины волны электромагнитных колебаний), на параметры фокусирующих и замедляющих систем (исходя из качества фокусировки электронного потока), на пролетные клистроны и другие элементы электронных приборов. Разработаны также системы допусков на диаметры коаксиальных линий передач электромагнитной энергии, исходя из допусков на волновое сопротивление, определяющее к. п. д. линии, на детали и узлы приемно-усилительных ламп и др. Несмотря на это, методы расчета допусков, обеспечивающих функциональную взаимозаменяемость электроцепей, электротехнических и радиоэлектронных элементов и изделий, еще недостаточно систематизированы и проверены. Этим объясняется высокий удельный вес трудоемкости регулировочных работ в общей трудоемкости изготовления приборов. Поэтому разработка и внедрение методов расчета и обеспечения функциональной взаимозаменяемости в приборостроении является первоочередной задачей. [c.86]

Мы рассмотрим нормальные моды электромагнитных волн в конечных кристаллах ), чтобы получить закон дисперсии w(fe), т.е. зависимость частоты от волнового вектора k. Законы дисперсии дают полосы запрещенных значений к, которые удовлетворяют условию Брэгга — Вульфа 2k-G = G-. Для частот внутри запрещенной полосы волновые векторы не являются вещественными. Это означает, что электромагнитные волны, имеющие волновой вектор, удовлетворяющий условию Брэгга — Вульфа, не могут без затухания распространяться в кристалле. Мы воспользуемся могучим методом анализа Фурье. [c.717]

Теория рассеяния общего вида для тел, малых по сравнению с длиной волны, в которой рассеяние падающих волн, удовлетворяющих волновому уравнению, приближенно описывается с использованием свойств (подобных присоединенной массе) решения уравнения Лапласа, применяется и в других разд .лах физики. В электромагнитной теории известно релеевское рассеяние, при котором, однако, в рассеянном поле не возникает монополя. Релей обнаружил также, что амплитуда рассеянного поля увеличивается с частотой как со , и использовал это при [c.76]

Препятствие на пути плоской электромагнитной волны приводит к ее рассеянию. На расстояниях от рассеивающего центра, которые велики по сравнению как с длиной волны, так и с его собственными размерами (т. е. в волновой зоне ), поле состоит из плоской и сферической волн. Рассмотрим волновой пакет, состоящий из таких волн, [c.22]

В предыдущей главе мы столкнулись с тем, что плотность энергии и плотность потока энергии медленной волны пространственного заряда в электронном пучке отрицательны (см. (9.31), (9.32)). На первый взгляд это противоречит некоторым общим принципам. Действительно, например, на возбуждение электромагнитного волнового пакета в среде с дисперсией нужно затратить энергию поэтому, когда подкачка энергии извне прекращается, существующая в диспергирующей среде диссипация (хотя бы и малая) заставит перейти всю энергию [c.200]

Но та величина, которая в случае электромагнитной волны отвечает волновой функции фотона, есть пе электрическое поле, а векторный потенциал А, связанный с электрическим полем соотношением [c.33]

Вириальный коэффициент 225 Водород 244 Возврата теорема 236 Волновая функция 201, 207 Волны электромагнитные 139—141, 164, 272 Восприимчивость магнитная 349 Вырождение 203, 250, 270, 273, 275, 276, 301 [c.443]

Мы будем рассматривать здесь электромагнитные возмущения в плазме, представляющие собой совокупность плазменных волн с волновыми векторами, пробегающими непрерывный ряд значений в некотором интервале Дк. [c.244]

Способ, которым в квантовой механике описывается система, состоящая из нескольких частиц, имеет для этой теории фундаментальное значение и является для неё более всего характерным. Этот способ показывает, с одной стороны, плодотворность идеи Шредингера о введении функции ф, удовлетворяющей линейному уравнению, с другой стороны, показывает чисто символический характер этой функции, принципиально отличной от волновых функций классической теории (поверхностные волны в жидкостях, упругие волны, электромагнитные волны). [c.54]

Голография является двухступенчатым способом запоминания и восстановления (реконструкции) трехмерных волновых полей. Тип волн (электромагнитные или механические) в принципе не имеет значения. Этот способ основывается на том, что волновое поле, возникающее от объекта, при полном знании всех [c.313]

Другой проблемой XIX в. была природа светового излучения. Существовали две основные теории, подтвержденные надежными экспериментальными наблюдениями. Такое наблюдаемое свойство как дифракция, свидетельствовало о том, что свет подчиняется закону упругих волн и его почти полностью можно объяснить электромагнитной теорией Максвелла. Однако фотоэлектрический эффект чужд волновой теории света и мог быть объяснен только при условии допущения корпускулярной природы света. [c.71]

Как известно из курса электричества, колеблющийся диполь является источником сферической электромагнитной волны, векторы напряженности которой на больших расстояниях от источника , в так называемый волновой зоне, равны по величине и взаимно перпендикулярны. В этом легко можно убедиться , если воспользоваться сферической системой координат. Положим, что радиус-вектор R, проведенный из точки О в точку наблюдения М, составляет угол О с направлением дипольного момента р (рис. 2.5). Решая волновое уравнение для волновой зоны, можно получить следующие выражения для (t) и Н (t) [c.30]

Согласно волновой теории механизм рассеяния рентгеновского излучения объясняется возникновением вторичных электромагнитных волн в результате вынужденных колебаний электронов в атомах вещества под действием переменного электрического поля первичного пучка. При этом частота рассеянного рентгеновского излучения должна почти точно совпадать с частотой первичного излучения. Наблюдаемое же различие частот первичного и рассеянного излучений волновая теория объяснить не могла. [c.302]

В этой вводной главе прежде всего необходимо ввести основные определения и охарактеризовать свойства рассматриваемых волн оптического диапазона. Изложение начинается с анализа уравнений Максвелла и вытекающего из них волнового уравнения. При этом отмечается, что система уравнений Максвелла является следствием законов электрического и магнитного полей, обобщенных и дополненных гениальным создателем этой теории. Таким образом, сразу вводится понятие электромагнитной волны, возникающей в качестве решения волнового уравнения, и проводится рассмотрение ее свойств. При этом выявляется кажущееся противоречие между результатами экспериментальных исследований и решением волнового уравнения в виде монохроматических плоских волн. Данная ситуация может быть понята с привлечением принципа суперпозиции и спектрального разложения, базирующегося на теореме Фурье. В рамках этих представлений можно истолковать особенности распространения свободных волн в различных средах и определить понятия энергии и импульса электромагнитной волны, формулируя соответствующие законы сохранения. Рассмотрение излучения гармонического осциллятора, которым заканчивается глава, позволяет принять механизм возникновения излучения, облегчает модельные представления о законах его распространения и открывает возможность рассмотрения более сложных условий эксперимента, которое проводится в последующих главах. [c.15]

Основные свойства электромагнитных волн (поперечность и ортогональность векторов Е и Н) были получены в 1.1 из прямого анализа уравнений Максвелла, причем молчаливо предполагалось, что существование электромагнитной волны бесспорно. Для более строгого доказательства того, что электромагнитное поле распространяется в виде волны, покажем, что из уравнений Максвелла для однородной непроводящей среды следует волновое уравнение. [c.26]

Мы видим, что амплитуда z, t) представляет суперпозицию монохроматических составляющих с волновыми векторами Ak = = А — йо и частотами Лео =- oi — юо. Выражение (1.27а) описывает огибающую группы волн, закон движения которой мы хотим получить. Электромагнитные волны, образующие группу, описываемую выражением (1.27), и движущиеся со скоростью и = oj/k, имеют более высокую частоту (wq >> Aw), чем монохроматические составляющие С г, t). [c.48]

Разработаны методы расчета допусков для резонаторных систем магнетронов, исходя из обеспечения заданной длины волны электромагнитных колебаний [25], на параметры фокусирующих и замедляющих систем, исходя из качества фокусировки электронного потока, на пролетные клистроны [26] и другие элементы электронных приборов. Разработаны также системы допусков на диаметры коаксиальных линий передач электромагнитной энергии, исходя из допусков на волновое сопротивление, определяющее к. п. д. линии [27], на детали и узлы приемноусилительных ламп и др. Несмотря на это, методы расчета допусков, обеспечивающих функциональную взаимозаменяемость электроцепей, электротехнических и радиоэлектронных элементов и изделий, еще недостаточно систематизированы и проверены. Этим объясняется сравнительно высокий удельный вес трудоемкости регулировочных работ в общей трудоемкости изготовления приборов. Поэтому разработка и внедрение методов расчета и обеспечения функциональной взаимозаменяемости в приборостроении является первоочередной задачей. Опыт показывает, что внедрение функциональной взаимозаменяемости, например, электронных приборов дает значительный эффект. Так, долговечность сложных пролетных клистронов может быть увеличена до 30% путем соответствующего расчета и соблюдения допусков на функциональные параметры, определяющие их долговечность температуру катода, сопротивление подогревателя и др. [c.375]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

Перспективными датчиками ииерциалыгой информации являются лазерный Г. и волновой гвердоте-таный Г., принцип действия к-рых оспован на инерционности образующихся в них стоячих волн — электромагнитных в лазерном Г. и упругих в твердотельном. В лазерных Г. используют два луча света от источника коге-рентного излучения, распространяющиеся в противоположных иаиравлепиях по замкнутому кольцевому контуру. При вращении основания, на к-ром установлен Г., между луча.ми возникает разность фаз, что позволяет обнаружить это вращение и найти его угловую скорость или угол поворота. [c.488]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

Спектральные линии испускания регистрируются спектральными приборами как зависимость интенсивности (она прямо пропорциональна числу испущенных квантов) от длины волны или волнового числа (рис. 1,16, а). Последовательность спектральных линий, образующихся при различных однофотонных переходах молекул из возбужденных состояний в нижележащие и расположенных по длинам волн или волновым числам, называется спектром испускания (или эмиссионным спектром). Для перевода молекул в возбужденные состояния необходимы либо высокая температура, либо условия газового разряда, когда имеется много свободных электронов и ионов с большой энергией, либо электромагнитное излучение, либо экзотермическая химическая реакция. В последних двух случаях спектры спз скания называются спектрами люмииесценцни (иногда фотолюминесценций) и хемилюминесценции. Спектры люминесценции подразделяются в зависимости от времени жизни молекул в возбужденном состоянии на спектры фосфоресценции (времена жизни более чем 10-3—10 2 с) и спектры флуоресценции (времена л изни 10 — 10 с). Далее на рис. 1.29 приведен электронно-колебательновращательный спектр испускания молекулы ВО в условиях газового разряда, а на рис. 1.34 схема образования спектра флуоресценции. [c.45]

П образование амплиту ы и нормали плоской электромагнитной волны. Пусть волновой вектор плоской волны лежит в плоскости X У, Для напряженностей электрического поля и индукции магнитного поля можем написать [c.30]

Вояш морские, волны звуковые, волны электромагнитные — три разные стихии. Почему же во всех этих случаях говорят о волнах Вспомним рассуждения о маятнике и струне. Если какое-то явление подчиняется формуле, полученной для маятника, значит, это обязательно колебание и имеет смысл говорить о маятнике, или колебательной системе. Дпя описания волн тоже есть подобная формула — волновое уравнение. Ему послушны все волны, о которых мы говорим. [c.155]

Существуют методы расчета точности резонаторнЕ ьх систем магнетронов. Эти методы основаны на обеспечении заданной длины волны электромагнитных колебаний фокусирующих и замедляющих систем, исходя из качества фокусировки электронного потока пролетных клистронов и других элементов электронных приборов. Разработаны также системы допусков на диаметры коаксиальных линий передач электромагнитной энергии, в зависимости от допусков на волновое сопротивление, определяющего к. п. д. линии, на детали и узлы приемно-усилительных ламп и др. [83]. Имеются также работы по функциональной взаимозаменяемости некоторых типов электрических машин и приборов. Несмотря на это, методы расчета допусков для обеспечения функциональной взаимозаменяемости электрических и электронных элементов, блоков и изделий еще недостаточно систематизированы и проверены . Это объясняется большим объемом трудоемкости регулировочных работ в общей трудоемкости изготовления приборов. [c.19]

Мы видели, что волновые функции как для электромагнитных волн, так и для частиц представляют собой решения линейных дифференциальных уравнений подобных уравнению (1.3). Фундаментальным свойством решений таких уравнений является то, что сумма лю5ых двух решений также является решением. Это отвечает утверждению, что если в пространстве сосуществует какое-либо число волн, представленных волновыми функциями то результирующее возмущение будет представляться волновой функцией г]5 = Бгрд (принцип суперпозиции). Принцип суперпозиции [c.18]

ЛУЧИ СВЕТОВЫЕ, различные модификации света. Вещество может отдавать свою энергию в окружающее пустое пространство только двумя способами 1) в виде лучей корпускулярных (см.) или 2) в виде Л. с. Общими необходимыми признаками, объединяющими бесконечное множество видов Л. с. в единое понятие света, являются следующие свойства. 1) В пустом пространстве все виды Л. с. распространяются с одной и той же скоростью с = 299 796 km k. 2) Все виды Л. с. обнаруживают явления интерференции и дифракции, т. е. соответствуют волновому процессу. Один вид световой радиации отличается от другого длиной волны А. 3) Все световые волны — поперечные волны, что обнаруживается явлениями поляризации. 4) Природа световых волн — электромагнитная. 5) Энергия Л. с. излучается и поглощается веществом только в виде целых количеств — квантов hv, где v — частота световых колебаний и h — универсальная постоянная, равная 6,554 10 е-ск. В связи с атим возникло представление о световых квантах, т. е центрах, в к-рых сосредоточена энергия Л. с. при распространении их в пространстве (см. Кванты]. 6) В отличие от корпускулярных лучей Л. с. не обладают [c.129]

Единой теории, объединяющей все приведенные выше свойства света, до сего времени не существует. По современным представлениям природа Л. с. по внешним проявлениям двойственна при рассмотрении явлений распространения света последний приходится трактовать как непрерывное волновое движение наоборот, для, понимания действий света на вещество свет необходимо считать потоком корпускул-квантов. Столь же двойственна и природа корпускулярных лучей. Необходимо однако отметить принципиальное отличие волн и корпускул электронного и светового потока. В первом случае волны — ке электромагнитные, корпускула заряжена, и электрон можно мыслить неподвижным. В случае света волны — электромагнитные, корпускула не заряжена, и свет— по существу явление динамическое, т. е мы не знаем, что такое неподвижная световая корпускула. Астрофизические данные по вопросу об источниках энергии ввеад и солнца приводят к предположению о том, что внутри светил должны происходить процессы превращения вещества в свет, т. е. корпускулярных лучей в Л. с. В настоящее время экспериментально установлено, что вблизи атомного ядра световые кванты, энергия к-рых )№ > 2 тс (т — масса электрона, с — скорость света), могут превращаться в пару электронов (электрон и позитрон). Формальное математич. толкование это явление находит в теории Дирака. [c.129]

Оператор векторного потенццала А (г) электромагнитного поля, нормированного для каждой волны с волновым вектором к на один фотон энергии tim к) в объеме V кристалла (при кулонов-ской калибровке divy4 = 0), выражается через операторы а а с помощью формулы [c.350]

Волновой вектор к определяет направление, в котором происходит распространение колебаний Е п В л тиохро магической волне. Электромагнитные волны поперечны [c.179]

Для рассматриваемого случая рассеяния длинных по сравнению с Rkopp электромагнитных волн несложно получить также и фактор / q), стоящий в сечении рассеяния вместе с величиной Д Ля этого нужно, ИСХОДЯ ИЗ уравнений Максвелла, написать репгение для вектора электрического поля Ei (R, /), характеризующего рассеянную статистической системой электромагнитную волну в волновой зоне в низшем порядке по теории возмущений, полагая 1Е) <с1Ео (Ео — амплитуда вектора электрического поля падающей волны). В идейном и техническом отношениях эта программа сложной не является, однако аккуратное ее проведение превратилось бы здесь в непомерно затянувшийся вставной урок по электродинамике. Поэтому в решении этой задачи мы ограничимся полукачественньш подходом, основанным на тех физических условиях и соответствующих ограничениях, в рамках которых рассматривается данная проблема. [c.732]

Волновая передача основана на принципе преобразования параметров движения вследствие волнового деформироваиия одного из звеньев механизма. Этот принцип впервые был предложен Москвити-ным в 1944 г. для фрикционной передачи с электромагнитным генератором волн (см. ниже), а затем Массером в 1959 г. для зубчатой передачи с механическим генератором . [c.188]

С точки зрения волновой теории атом излучает электромагнитную волну, совершенно одана- [c.314]

Мы видим, что электромагнитная теория сразу привела к однозначному выяснению проблемы, представляющей чрезвычайные затруднения в старой волновой теории света. Действительно, опытами Френеля и Араго была экспериментально доказана по-перечность световых волн, но истолконание этих опытов в рамках представлений о распространении упругих волн в эфире было крайне трудно и потребовало введения искусственных предположений, чрезвычайно усложнивших теорию. Сейчас это совер-uieHHo не актуально, светоносный эфир неприемлем не только как конкретная среда, но и как абстрактная система отсчета (см. гл. 7), и отсутствие продольной составляющей свободной электромагнитной волны оказывается простым следствием уравнений Максвелла. Интересен вопрос о возможности экспериментального доказательства этого фундаментального свойства электромагнитных волн. На данном этапе имеет смысл указать на возможность эффектной иллюстрации их поперечности в опытах с современными источниками СВЧ (рис. 1.1). [c.22]

Вернемся теперь к выявлению тех ограничений, которые связаны с введенными вьипе упрощениями в постановке задачи. Выше уже указывалось, что закрепление направления колебаний векторов Е и Н соответствует переходу от эллиптической к линейной поляризации электромагнитной волны. Постановка одномерной задачи [Е = плоских волн, в этом случае излучению с плоским волновым фронтом соответствует в оптике параллельный пучок лучей. Отклонимся от вопроса о том, сколь реально экспериментальное осуществление плоской волны, и исследуем подробнее ее свойства. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...