Пространственный заряд

Ионизации частиц твердого тела при высоких температурах посвящены работы [15, 185, 714], авторы которых использовали аналогию с ионизацией газа. oy [728] изучал взаимодействие между электронами, испускаемыми нагретыми твердыми частицами и пространственными зарядами системы газ — твердые частицы. В соответствии с другими методами электризации частиц эта реакция называется термической электризацией. Показано, что при температурах порядка 10 К ионизация газа может быть незначительной, а термоэлектронная эмиссия, которой противодействуют пространственные заряды, становится доминирующим механизмом, так что время достижения равновесия чрезвычайно мало. [c.446]

Электропроводность смеси в условиях термической электризации была исследована oy [728]. Смесь состояла из твердых заряженных частиц (размером 1 мк или менее), электронов (образующихся только благодаря термической электризации) и атомов газа. Было установлено, что сечение столкновений между электронами (индекс е) и заряженными твердыми частицами (индекс р) при кулоновском взаимодействии намного превосходит сечение столкновений, скажем, между атомами гелия (индекс а) и электронами, взаимодействующими по закону одной пятой . Вследствие большого дебаевского радиуса в этом случае сочетание диффузного рассеивания и пространственного заряда обусловило более низкую электропроводность, чем в ионизованном газе с подобной концентрацией электронов. [c.466]

Отношение силы пространственного заряда к силе вязкости [c.473]

Основные закономерности течения газа с пространственным зарядом (электрогидродинамика) были исследованы Штуцером [769]. Поток пространственных зарядов с различными граничными [c.487]

Максимальная плотность тока, ограниченного пространственным зарядом в заряженной коллоидной струе 445 [c.528]

В самостоятельном разряде начиная с токов выше нескольких микроампер наблюдается неравномерное распределение электрического поля в межэлектродном пространстве, состоящем из трех зон (рис. 2.6) катодной 1, анодной 2 и столба разряда 3. На электродах часто наблюдаются пятна — анодное А и катодное К. Скачки потенциала и Ул обусловлены скоплениями пространственного заряда (рис. 2.7) и повышенным сопротивлением этих зон по сравнению со столбом. В длинной дуге можно отчетливо различить три указанные выше области, причем основные свойства столба мало зависят от процессов в катодной и анодной зонах. В связи с этим в дальнейшем отдельно рассмотрены явления в столбе дуги и в пограничных областях — катодной и анодной. Для коротких дуг, где влияние [c.37]

Влияние ускоряющего поля. Эффект Шоттки. В практических условиях на поверхности электрода-эмиттера всегда существует поле, тормозящее или ускоряющее электроны. Если, например, анодное напряжение Ua положительно, но не очень велико, то вблизи катода накапливается отрицательный пространственный заряд. Его поле тормозит электроны и часть их возвращается обратно на катод. [c.64]

Вблизи анода сказывается избыток отрицательного пространственного заряда и появляется анодное падение потенциала L/3, Его значение определяется в основном энергией, потребляемой для образования положительных ионов в анодной области. В большинстве случаев U [c.73]

Вблизи нити образуется большое количество положительных ионов, обладающих малой подвижностью, которые создают пространственный положительный заряд, окружающий нить. Действие этого заряда уменьшает напряженность электрического поля между электродами счетчика, и разряд прекращается. Через некоторый промежуток времени (за который положительные ионы пространственного заряда достигнут катода) напряжение на счетчике вновь достигнет прежней величины, и в счетчике может снова произойти разряд при прохождении через него новой заряженной частицы. [c.41]

II). Производная по времени от (I) является ротором от уравнения (II). Из уравнения непрерывности следует, что дивергенция от (II) равна нулю. Поскольку пространственный заряд в металле пренебрежимо мал, имеем [c.693]

Чтобы найти силу тока во внешней цепи, учтем, что из всех электронов, испущенных катодом, только те достигнут анода, кинетическая энергия которых больше или равна ф р — Ф/ электроны меньшей энергии не смогут преодолеть сил отталкивания, исходящих от пространственного заряда. [c.608]

Согласно уравнению (19.28) сила тока / резко падает с увеличением потенциала ф р пространственного заряда так как ф р при данной величине пространственного заряда тем меньше, чем меньше расстояние между электродами, то для того, чтобы получить практически приемлемую величину силы тока, необходимо сближать электроды до очень малых расстояний. [c.609]

Как видно из уравнения (8.32) сила тока / резко падает с увеличением потенциала (р р. обусловленного пространственным зарядом. Плотность и потенциал пространственного заряда тем меньше, чем меньше расстояние между электродами. Поэтому, для того чтобы получить практически приемлемое значение силы тока, электроды должны быть сближены до очень малых расстояний. [c.584]

Ламповые электрометрические усилители. Для построения ламповых электрометрических усилителей используются как специальные электрометрические лампы, так и некоторые обычные вакуумные лампы в электрометрическом режиме. Электрометрическая лампа имеет четыре электрода анод, катод, управляющую и катодную сетки последняя расположена между управляющей сеткой и катодом, катодную сетку называют также сеткой пространственного заряда. Катодная сетка, на которую подается положительный потенциал, создает положительное ускоряющее поле, [c.40]

При нагреве р-п-перехода в области пространственного заряда под действием тепла происходит тепловая генерация пары носителей заряда - электрона и дырки. Электрическим полем р-п- [c.74]

Плотность тока, проходящего через зазор с пространственным зарядом, значительно меньше, так как электроны должны преодолеть дополнительный потенциальный барьер. Она определяется выражением [c.422]

При облучении электронами с энергией 2 Мэе в толстых образцах боросиликатного стекла создавались относительно устойчивые пространственные заряды [97]. Бомбардировка электронами с энергией 2 Мэе до доз 2,5-101 эрг г не оказывала заметного влияния на химическую стойкость боросиликатного стек- [c.217]

В выражении (6.17) подразумевается, что t мало по сравнению с т, но достаточно велико по сравнению с временем t, необходимым для переноса носителя через область пространственного заряда (г = 10 сек). [c.313]

ТОКИ, ОГРАНИЧЕННЫЕ ПРОСТРАНСТВЕННЫМ ЗАРЯДОМ [c.278]

Энгелла— Хауффе Диффузия вакансий (пространственные заряды) Окислы п-типа (100— 1000 А) — — [c.82]

Электростатические явления обобщаются, согласно [745], введением турбулентного числа электровязкости для пространственного заряда [c.188]

При оценке параметров движения максимальная плотность тока J, ограниченного пространственным зарядом в заряженной коллоидной струе, определяется уравнением Чайлдса — Лэнгмю-ра [121] [c.445]

Электризация твердых частиц и ионизация путем термоэлектронной эмиссии и фотоэмиссии были исследованы Содха [718, 7191, который использовал метод Эйнбиндера [185], следуя кинетической теории, но пренебрег эффектом пространственного заряда. [c.453]

Поток в канале. Чтобы показать применение основных соотношений к электрогидродинаыическому потоку заряженных твердых частиц в заземленном канале с малой концентрацией частиц (меньше, скажем, 0,25 кг1м ), рассмотрим следующую задачу, для которой основные уравнения гл. 6 упрощаются двумерное движение в электрическом поле (г = 1,2) движение частиц не оказывает существенного влияния на движение непрерывной фазы все частицы имеют один размер s = 1). Рассмотрим случай движения множества заряженных твердых частиц с постоянной скоростью при постоянной продольной скорости Uq потока в двумерном канале шириной 2Ь с заземленными проводящими стенками, как показано на фиг. 10.15. Задача решается с учетом силы вязкости, преодолеваемой частицами, движущимися по направлению к стенкам (скорость и в направлении у). В этом случае электростатические силы, действующие на множество частиц, полностью обусловлены поляризованным зарядом проводящей стенки и пространственным зарядом множества частиц. [c.488]

Под действием света, падающего на поверхность полупроводника, в нем образуются пары л-р-носителей (электрон-дырка). Неосновные носители (дырки в полупроводнике л-типа и электроны в р-полупроводнике) диффундируют в область п-р-перехода, втягиваются в него и образуют пространственный заряд по другую сторону перехода. Таким образом, происходит накопление носителей тока разных знаков в двух противоположных частях полупроводника. Однако этот процесс не может продолжаться сколь угодно долго, так как в результате накопления зарядов возникает электрическое поле, препятствующее дальнейшим переходам. Таким образом, наступает динамическое равновесие между переходами электр01 0в (дырок) в одну и другую сторону. В результате образуется постоянная разность потенциалов (фото-э. д. с. ), не превьппающая ширины запрещенной зоны в полупроводнике, выраженной в вольтах. [c.443]

При более точной формулиропкс следует определить направление поляризации, связанное с данным х для атого необходимо учесть смещение электронов, обусловленное волной. Как указывалось раньше, мы будем упрощать задачу, предполагая, что волны могут быть либо продольными, либо поперечными и что электроны взаимодействуют лишь с продольными волнами. Это значит, что частоты поперечных волн определяются движением ионов в фиксированном отрицательном пространственном заряде. Из работы Фукса известно, что таким путем могут быть точно определены упругие константы сдвига (модуль сдвига) одновалентного металла. По-видимому, это приближение, хорошее для длинных волн, менее пригодно для коротких, которые имеют как продольную, так и поперечную компоненты. Поскольку в дальнейшем мы будем иметь дело лишь с продольными волнами, индекс а у Qx явно выписываться не будет. [c.759]

При лавинно-стримерном механизме на развитие пробоя существенно влияет совместное действие поля пространственного заряда лавины и фотоионизация в объеме газа. Благодаря этим вторичным процессам электронная лавина создает повышенную концентрацию носителей заряда, которая достаточна для непосредственного преобразования ее в стример - канал с повышенной проводимостью газа. Стример представляет собой скопление ионизированных частиц, сильно превосходящее лавину по степени ионизации. После распространения стримеров (отрицательного и положительного) на весь межзлектродш.ш промежуток происходит пробой газа. Рассмотрим этот процесс подробнее. [c.118]

Одновременно с ростом стримера, направленного от катода к аноду, начинается образование встречного лавинного потока положительно заряженных частиц, направленного к катоду. Положительный стример представляет собой канал газоразрядной плазмы. Это объясняется тем, что электронные лавины оставляют на своем пути большое число вновь образованных положительных ионов, концентрация которьк особенно велика там, где лавины получили свое наибольшее развитие, т. е. около анода. Если концентрация положительньк ионов здесь достигает определенного значения (близкого к 10 ионов в 1 см ), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотонная ионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом в головную часть положительного стргсмера и, в-третьих, вследствие ионизации концентрация положительных ионов на пути стримера увеличивается. Насыщение электронами пространства, заполненного положительными зарядами, превращает эту область в проводящую газоразрядную плазму. Под влиянием ударов положительных ионов на катоде образуется катодное пятно, излучающее электроны. В результате указанных процессов и возникает пробой газа. Обычно пробой газа совершается практически мгновенно длительность подготовки пробоя газа при длине промежутка 1 см составляет 10 - 10 с. Чем больше напряжение, пркближснпОс к газовому промежутку, тем быстрее может развиться прооой. Если длительность воздействия напряжения очень мала, то пробивное напряжение повышается. [c.119]

Иное положение получим при переменном напряжении вследствие периодического изменения полярности электродов. В изоляции будет все время наблюдаться ток добавочной миграционной поляризации, который будет соответствовать вектору /д на рис. 1-6. Возникновение и перераспределение пространственных зарядов на пограничном слое приведет к наличию ег остной составляющей этого тока, [c.38]

Высоковольтная поляризация. Всякая поляризация, связанная с образованием зар51дов, создает внутри диэлектриков некоторую противо-э. д. с. поляризации. В большинстве случаев эта противо-э. д. с. поляризации невелика. Однако в ряде случаев происходит образование сильно сосредоточенных пространственных зарядов, вызывающих появление весьма больших разностей поляризационных потенциалов, направленных противоположно потенциалам, приложенным к электродам. Эта разновидность поляризации получила название высоковольтной поляризации. Она была достаточно подробно изучена А. Ф. Иоффе, который показал, что высоковольтная поляризация устанавливается довольно медленно, иногда часами, что она практически не наблюдается при частотах выше звуковых, а также и при достаточно высоких температурах. [c.42]

Для уменьшения влияния пространственного заряда расстояние между электродами уменьшают до —Юмкм. Дополнительно нейтрализация пространственного заряда может быть осуществлена добавлением в находящееся под вакуумом межэлектродное пространство паров щелочных метал- j-лов (цезия н др.). В этом случае межэлектродное пространство начинает ионизироваться и эмиссия [c.471]

Одновременно с ростом стримера, направленного от катода к аноду, начинается образование встречного лавинного потока положительно заряженных частиц, направленного к катоду. Положительный стример представляет собой канал газоразрядной плазмы. Поясним это подробнее. Электронные лавины оставляют на своем пути большое число вновь образованных положительных ионов, кснцентрация которых особенно велика там, где лавины получили свое наибольшее развитие, т. е. около анода. Если концентрация положительных ионов здесь достигает определенного значения (близкого к ионов в 1 см ), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотонная ионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом в головную часть положительного стримера и, в-третьих, вследствие ионизации концентрация [c.61]

Рис. 10.7. Токи, ограниченные пространственным зарядом а — МДМ-структура с d>L, к которой приложено внешнее смещение V б —ВАХ МДМ-структуры для ндеального> (безловушечного) диэлектрика (непрерывная прямая) штриховой линией показан омический участок ВАХ, обусловленный существованием в диэлектрике свободных носителей ( неидеальный диэлектрик) а —ВАХ структуры о диэлектриком, содержащем в запрещенной зоне ловушки

Это так называемый квадратичный безловушечный закон, согласно которому ток, ограниченный пространственным зарядом, пропорционален квадрату напряжения, приложенного к МДМ-струк-туре. ВАХ такой структуры в логарифмических координатах показана на рис. 10.7, б сплошной линией. [c.280]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.360 , c.380 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.414 ]

Электронная и ионная оптика (1990) -- [ c.248 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.380 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.342 , c.360 , c.380 ]

Техническая энциклопедия Том 1 (0) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...