Волны медленные

Концы токового слоя разветвляются на две нары ударных волн медленной моды (см. Волны в пла -1Ме), к-рые остаются в установившемся потоке стоячими 255 [c.255]

J — продольная волна 2 — быстрая поперечная волна медленная поперечная волна [c.281]

В случае волн медленного и быстрого горения дополнительно к соотношениям, которыми вследствие законов сохранения связаны параметры газа с обеих сторон поверхности разрыва, необходимо задавать скорость распространения волны по газу (как уже говорилось, эта скорость не может быть произвольной, а является характеристикой среды, в которой происходит тепловыделение). При решении задач с волнами сильной дефлаграции (если такие задачи возникнут) требуется задавать два дополнительных условия. Лишь для волн сильной (и нормальной) детонации дополнительные условия к законам сохранения не требуются эти волны в одной и той же среде могут распространяться с любой сверхзвуковой скоростью, большей или равной скорости волны в режиме Чепмена—Жуге (определяемой начальным состоянием газа и величиной тепло- [c.117]

Когда коэффициент температуропроводности а материала стенки низкий, локальные падения температуры стенки, вызванные касанием ее гребней волн, медленно восстанавливаются. 292 [c.292]

О < сос/со < 0,5) зависимости коэффициента усиления (затухания) у и изменения фазовой скорости Дс/ r от и oj /w для рэлеевской волны более сглаженные, чем для поперечной. Максимальные значения у достигаются для рэлеевской волны при больших дрейфовых полях (большие Q по сравнению с соответствующими полями для поперечной волны, а стремление максимальных значений к пределу при росте o /w происходит для рэлеевской волны медленнее, чем для поперечной. Это означает, что и при наличии в кристалле дрейфового поля влияние диф- [c.230]

При и О эволюционные отрезки, ограниченные указанными точками Жуге, получаем в результате предельного перехода из общего рещения, представленного на рис. 4.6. Они выделены жирными линиями на рис. 4.9 для сред с х > О и заштрихованными линиями для X < 0. Когда Щ < О, в средах с X > О существуют только быстрые плоскополяризованные волны (отрезок AJ, 1/2 > П2 > — 1/2), в средах с х < О могут существовать три ударные волны медленная (отрезок АР [c.221]

По величинам характеристических скоростей ср будем различать волны медленные с = Сх и быстрые с = С2, С2 > сх. Очевидно, при выбранном на рис. 9.1 виде функции /(г) при г < г радиальные волны являются медленными (с° = Сх), вращательные - быстрыми (с° = Сг), при г > - наоборот. [c.368]

Здесь с = s или ср в зависимости от того, является ли волна медленной или быстрой. [c.320]

Из выражения (8.6) следует, что Ъ к — волна медленная к" О — распространение волны сопровождается затуханием. [c.344]

После того как источник звука в цилиндрическом помещении выключается, ф, 2-тангенциальные волны затухают скорее других, а г-аксиальные волны — медленнее всех других. Вследствие этого звук вблизи вогнутой стены исчезает прежде всего, и в результате остаётся одно только радиальное движение, которое приводит к фокусировке звука на оси затухает оно наиболее медленно. Этот эффект был уже упомянут выше в 32, когда мы разбирали классы и число стоячих волн в цилиндрическом помещении. [c.447]

В последние годы стал интенсивно развиваться метод, в котором используются специальные системы наблюдений в акустическом каротаже на базе несимметричных (дипольных) излучателей и приемников звука [4, 5]. Такое расположение позволяет получать параметры акустического поля в двух взаимноперпендикулярных направлениях и путем сравнения этих параметров идентифицировать трещиноватые интервалы. Этот методический прием позволяет регистрировать две поперечные волны медленную 8У волну с вектором смеще- [c.54]

Полученное выражение (2.24) для сложной волны можно приближенно считать уравнением монохроматической волны с частотой 0)1, волновым числом ki и медленно меняющейся (модулированной) амплитудой 2 о Нели такой модулированный по амплитуде импульс принимается спектральным прибором, то он будет регистрировать две частоты oi и СО2. [c.29]

Это уравнение плоской волны с частотой то и волновым числом ко, амплитуда которой С(г, <) будет медленно изменяться [c.48]

В случае медленных нейтронов, для которых длина волны [c.277]

В случае, когда волна не плоская, но геометрическая акустика применима, амплитуда а является медленно меняющейся функцией координат и времени, а фаза волны iji есть почти линейная функция (напомним, что в плоской волне ij == кг — + а с постоянными к и сй). В малых участках пространства и малых интервалах времени фазу т з можно разложить в ряд с точностью до членов первого порядка имеем [c.365]

Оно представляет волну, распространяющуюся с той же скоростью V, но форма этой волны медленно изменяется с координатой. Введем новые переменные л = рг, х = 1 — гУЬС , тогда [c.377]

В модели Петчека кроме диффузионной области имеется ещё и волновая четыре стоячие ударные волны (медленно движущиеся относительно плазмы), в к-рых осуществляется осн. перестройка магн. поля. Пересекая ударные волны, плазма отворачивает вправо или влево от области П., и магн. силовые линии лерезамыкаются в новые конфигурации. Это позволяет повысить темп П. до величины М 1/1пЛ т- Подобные модели [1] могут использоваться и в бесстолкновит. плазме, если толщина слоя настолько мала, что возможны развитие токовых неустойчивостей и возникиовение аномального сопротивления. [c.573]

Авторы проанализировали полученное дисперсионное соотношение для случая затухающих волн и показали, что в области низких частот в слое существует одна сдвиговая волна, медленно затухающая при удалении от границы контакта слоя с упругим полупространством. С уменьшением длины волны переносимая этой волной энергия уменьшается и при длинах волн, меньших толщины слоя, появляется вторая затухающая вглубь волна с максимальным смещением на свободной поверхности пьезоэлектрика. В области высоких частот скорость распространения второй волны соответствует волне Гуляева-Блюстейна, что вполне объяснимо физически. [c.592]

Хорошо изучена теоретически и экспериментально структура экзотермических волн, в которых тепло выделяется при химических реакциях и которые распространяются либо благодаря теплопроводности и диффузии (волны медленного горения), либо благодаря ударной волне, нагревающей газ и инициирующей химические реакции (волны сильной и нормальной детонации). Показано теоретически, что описанные механизмы тепловыделения и распространения волны могли бы приводить к образованию волн сверхзву- [c.116]

В случае лазерного горения имеются экспериментальные наблюдения самораспространяющихся волн сильной и слабой детонации и волн медленного горения, в небольшом числе случаев теоретически изучена их структура. При теоретическом рассмотрении внутренней структуры волн с тепловыделением при ядерных реакциях показана возможность распространения таких волн в зависимости от условий в режимах сильной и слабой детонации и в режиме медленного горения. [c.117]

При распространении экзогермической волны ее режим может измениться например, волна медленного горения может перейти в волну сильной детонации. Постановка газодинамических задач должна включать в таких случаях и критерии, определяющие смену режима распространения волны. [c.117]

Если немодулированные колебания воздействуют на систему, параметры к-рой непостоянны во времени, то в результате этого в системе возникает модуляция вынужденных колебаний. Пример появление М. к. в усилителях электрич. колебаний, если их коэфф. усиления не постоянен. Биения, возникающие при сложепии периодич. колебаний с близкими частотами, также можно рассматривать как модулированные колебания. М. к. наблюдается также и в волновых явлениях, в частности в световых, когда в результате внешних во.здействий илп процессов, протекающих в среде, где распространяются волны, медленно изменяется интенсивность период или длина волны (см. [c.277]

Если толщина слоя h такова, что А Q (например, 1/4 < ahlXn <. И2), то формулы (1.140), (1.141) описывают волну, распространяющуюся вдоль границы с фазовой скоростью с и слабо затухающую с расстоянием (1ш[/с1 V ). Эта волна состоит из продольной (члены с е ) и поперечной (члены с е ) волн. Амплитуда смещения в продольной I волне медленно спадает с глубиной (Reg — v ), т. е. продольная волна поверхностная. Поперечная I волна — объемная, она отходит от границы под углом 9 я/4 (рис. 1.30), и ее амплитуда ( v у поверхности) медленно меняется вдоль фронта (переменная толщина линий волновых фронтов на рис. 1.30 схематично изображает зто). [c.89]

В слабонеоднородных слабонелинейных средах комплексные амплитуды волн — медленно изменяющиеся в пространстве и во времени функции. Взаимодействие таких узких в ю- и /с-пространстве волновых пакетов можно описывать в рамках приближенных укороченных уравнений [8—11]. [c.16]

Рассмотрим атом, состоящий из ядра и периферических электронов (рис. 4), и попытаемся наблюдать рассеяние нейтронного пучка па этом атоме. Длина де-бройлевской волны медленных нейтронов порядка 2 10 см, т. е. имеет порядок величины линейных размеров атома ксенона (которые тоже порядка 2 10 ) обе эти величины гораздо больше размеров ядра, практически точечного его линейные размеры примерно в 20 000 раз меньше размеров атома и длины волны медленных нейтронов. Поэтому, если бы не сказывалось действие электронов (мы его на момент исключим) и если бы рассматривалось просто рассеяние волны на точечном ядре, получилась бы строгая сферическая симметрия, потому что длина волны во много раз больше размеров того препятствия, какое представляет ядро. Но па это действие ядра, являющееся главным, должен накладываться эффект от электронного облака, распределенного, как мы уже говорили, по области порядка длины волны. [c.67]

Но это начальное состояние несовместимо с требованием, что поперечная скорость на равняется —Уег. Именно волновое движение и разрешает эту начальную несовместимость. Полученная задача нелинейная. При конструировании нелинейного решения полезны вспомогательные линейные решения (полученные на основе бесконечно слабых разрывов или в рамках геометрической теории магнитоупругости) в том смысле, что, во-первых, они позволяют понять, какую комбинацию волн, медленных, промежуточных и быстрых, можно ожидать в нелинейном решении, и, во-вторых, помогают решить, являются ли волны из этой комбинации ударными волнами или простыми. [c.323]

В среде с диснерсионной характеристикой ш = ш к) создано начальное распределение поля вида f x) = A oskix + os/ 2 ), причем 1 1 21 ki,k2- Покажите, что поле в последующие моменты времени представляется в виде произведения двух синусоидальный волн медленно меняющейся амплитуды и быстро меняющегося заполнения. Пайдите длины волн и скорости распространения воли заполнения и огибающей. Выразите эти скорости через дисперсию со к). [c.25]

Особенность термического цикла многослойной сварки указанными методами состоит в том, что теплота второго и последующих слоев не позволяет металлу околошовной зоны 1-го слоя охладиться ниже определенной температуры. После сварки 2-го и последующих слоев околошовпая зона охлал<дается значительно медленнее, чем после сварки одного 1-го слоя (рис. 121, а). При налоп(епии 1-го слоя температура точки 1 резко возрастает, превышая температуру Ас , а затем резко надает. В момент, когда температура в точке 1 понизится до допустимого значения Т > > Гм)) тепловая волна от наложения 2-го слоя осуществит повторный нагрев металла околошовной зоны 1-го слоя, но до температуры более низкой, чем при сварке 1-го слоя. [c.241]

На рис. 7.1 приведены величины ДHv для значений 2Ь1к в области от 1 до 100. Наиболее поразительным на рис. 7.1 является наложение больших флуктуаций Ai/v на плавно меняющуюся функцию АПу. Величина этих флуктуаций обратно пропорциональна ширине полосы V, и поэтому флуктуации с увеличением частоты уменьшаются значительно медленнее, чем уменьшается Ai/v. Из рис. 7.1 ясно, что для встречающихся в практике оптической термометрии размеров полостей, длин волн и температур отличия от закона Планка малы. Например, для длины волны 1 мкм и размера полости 1 мм получаем Ai/v = 2,5 10 , что пренебрежимо мало. Однако, если используется очень малая ширина полосы, среднеквадратичная флуктуация (бi/v) перестает быть незначительной. В современной высокоточной оптической пирометрии использование ширины полосы в 1 нм и менее является обычным. Это приводит к значениям (6Н ) = 5 10 или 10 , которыми пренебречь [c.316]

Если амплитуда о (О и фаза ф (t) меняются во времени относительно медленно по сравнению с основными колебаниями с частотой со, то волны, вызванные колебанием типа (2.56), на-зьшаются квазимонохроматическими. [c.37]

В этом соотношеьп1и амплитуда Eo(t) и фаза tp(f) не постоянны, а относительно медленно (по сравнению с основными колебагги ями на несущей частоте (и) изменяются во времени. Другими словами, квазимонохроматическая волна имеет модулированную амплитуду и фазу. При описании некоторых оптических явлений можно пренебречь изменением о( ) и (p(f) и исследовать распространение монохроматической волны, т. е. считать Eq и ф постоянными. В других случаях необходимо допустить, что Eo(t) и ф( ) остаются постоянными лишь в течение известного промежутка времени х, длительность которого определяется физическими процессами в источнике свега [c.38]

Очевидно, что монохроматическая волна не может быть непосредственно использованной для передачи информации — она никогда не начиналась, никогда не кончается и любой приемник покажет К д- onst. Для того чтобы стало возможным использовать монохроматическую волну в этих целях, ее нужно закодировать, т. е. создать сигнал, который после регистрации и расшифровки будет содержать необходимую информацию. Наиболее простым способом кодирования является модуляция амплитуды волны, которая может осуществляться различными способами (в том числе н механическим прерыванием излучения по определенному закону). При этом возникает амплитудно-модулированж е колебание E(t) =-= Eq(1 ) oa(w< — <р), где Eo(t) — медленно изменяющаяся амплитуда (например, звуковой частоты (I) 10 Гц, в то время как несуп ая частота относится к оптическому диапазону 10 Гц). Модулированный сигнал регистрируется приемником света и после высоко- [c.43]

В этом равенстве Ь, о(0 медленно изменяющаяся амплитуда суммарной волны, которую мы называем квазимонохроматичес-кой. Действительно, за время т 2я/А(о произошло много колебаний периода Т = 2л/(1), и если бь( нам удалось проводить измерения в течение одного или нескольких таких периодов, то мы могли бы с больиюй точностью считать амплитуду этой волны постоянной. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...