Частицы цилиндрические

Углеродные нанотрубки. Углеродные нанотрубки — это частицы цилиндрической формы, образованные из одного или нескольких концентрических графитовых слоев [53]. Длина таких образований достигает нескольких десятков микрон и на несколько порядков превышает их диаметр, который составляет от одного до нескольких нанометров. Нанотрубки состоят либо из одного графитового слоя, либо из нескольких, вложенных один в другой, или навитых на общую ось. [c.40]

Вторая установка, состоящая из коллекторов с внутренней сеткой для поддержания навески частиц, цилиндрических стеклянных труб, общей осадочной камеры, шибера тонкой регулировки, вентилятора с ирисовой диафрагмой и микроманометра ЦАГИ, позволила проводить опыты с массой частиц, а не с отдельными частицами, как в первом случае (вес навесок изменялся от 1 до 50 г). Опыт с каждой навеской заключался в установлении минимальной скорости, при которой начинался унос наиболее мелких составляющих данной фракции, а затем в последовательном увеличении скорости воздуха и взвешивании соответствующего остатка навески. Наименьшая скорость уноса данной фракции определялась как средневзвешенная по формуле [c.137]

Предположим, что частицы рассматриваемой дисперсной среды имеют эллипсоидальную форму. Вводя коэффициенты асимметрии тела по осям 1 = а/с и 2=Ь1с, где с — наименьшая из осей эллипсоида, можно найти выражение для расчета параметра 0 (то же функции 0( 1, 2)). Указанное расчетное соотношение приводилось ранее в работах авторов [17]. На рис. 1.6 приведена функция П( 1 2) (мера симметрии) для эллипсоидальной частицы. Параметр т] быстро убывает по мере роста значений величин и что делает возможным применение методов теории возмущений к полидисперсным интегралам, рассматривая их как функционалы от распределения г] ( 1, 2) Кроме того, при 1 и 2 1 ( ь Ъ) также стремится к единице, и эллипсоидальная частица превращается в сферическую. Трудно ответить на вопрос, в какой мере было бы оправдано построение подобной теории возмущений для целей микроструктурного анализа атмосферных аэрозолей. В настоящее время существуют методы расчета характеристик светорассеяния частицами цилиндрической формы. Интересно оценить для них значения параметра 0. Нетрудно показать с помощью прямых вычислений, что [c.79]

Рис. 1.9. Измеренные значения коэффициента ослабления частицами цилиндрической формы при их различных ориентациях (вертикальные отрезки) и аппроксимирующая кривая, полученная по формулам Ми в предположении равенства объемов соответствующих частиц [54].

В связи с этим хотелось бы обратить внимание на то обстоятельство, что размеры частиц атмосферных дымок сопоставимы по порядку величины с длинами волн, используемыми в оптическом зондировании. В этой ситуации оказывается, что вполне приемлемо можно аппроксимировать факторы эффективности рассеяния (ослабления) несферических частиц соответствующими факторами сферических частиц, выбирая размеры последних из условия равенства объемов. Соответствующий пример для частиц цилиндрической формы приведен на рис. 1.9 [54]. Размер вертикальных линий соответствует разбросу фактора Кех для цилиндрических частиц при изменении их ориентации в пространстве освещенного объема. Важно отметить, что эти значения получены в соответствующих экспериментах. Подобные аппроксимации для полидисперсных факторов могут быть заметно улучшены, если использовать параметрические представления вида Рех( ), о которых речь шла выше. Как следствие, это повысит надежность результатов обращения за счет привлечения априорной информации об асимметрии частиц исследуемой дисперсной среды. К сожалению, подобной возможности для фактора обратного рассеяния Кл не существует. Его значения в этом отношении подвержены большей изменчивости при изменении геометрической формы рассеивающих частиц. [c.83]

Расстояние какой-нибудь частицы цилиндрической трубы от оси симметрии, когда внутренний радиус равен а, будем обозначать через г, а начальное расстояние той же частицы трубы, когда внутренний радиус равен uq,— через Tq. [c.80]

Например, при изучении процесса прядения и скручивания нити в прядильной машине в качестве системы отсчета можно выбрать пространство, неподвижное относительно стенок лаборатории. Таким образом, будут индивидуализированы скорость частицы и другие рассматриваемые векторы и тензоры. Для проведения определенных вычислений может оказаться удобным выбрать некую координатную систему, скажем декартову. Вследствие цилиндрической симметрии нити можно вместо этого выбрать цилиндрическую систему координат или из-за некоторых других причин можно выбрать какую-либо другую систему координат, но каждый такой выбор будет влиять только на компоненты векторов и тензоров, а не на сами векторы и тензоры. [c.37]

Округлые и цилиндрические частицы с шероховатой поверхностью (К—5) [c.35]

В предложенной модели слой состоит из двух областей 1 — область повышенной порозности в пределах половины диаметра частиц от цилиндрической теплообменной поверхности 2 — область за пределами первой. Основные допущения [c.77]

В псевдоожиженном слое крупных частиц практически обоснованно предполагать, что температурный перепад между поверхностью теплообмена и ядром слоя сосредоточен в основном на первом от поверхности ряде частиц. Можно также считать, что от поверхности к частице тепло передается теплопроводностью через газовую линзу, образованную поверхностями, теплообмена и частицы и условно ограниченную цилиндрической поверхностью диаметром, равным с1ц (для упрощения расчетов, как и ранее, частицу принимаем в виде цилиндра диаметром йц, а газовую прослойку — в виде диска того же диаметра и по объему, равному линзе), т. е. рассматривается задача по прогреву пакета из двух пластин (газ и частица) толщиной б и R = d соответственно с одинаковой начальной температурой to поверхность одной стороны пакета мгновенно приобретает температуру /ст, которая поддерживается постоянной, температура поверхности противоположной стороны также постоянна в про- [c.95]

Улучшение характеристик противоточной системы с помощью принципа механического торможения изучалось автором совместно с сотрудниками не только при каскадно расположенных вставках, рассмотренных выше. Представляется, что наиболее эффективным осуществлением этого принципа является применение винтовых сетчатых вставок (одно- или многозаходных). Экспериментальное изучение таких вставок проводилось методами меченых частиц, р-просвечивания и отсечек [Л. 21, 84]. В первом случае экспериментальная установка состояла из стенда торможенной газовзвеси и электронного блока для регистрации заряженных частиц. Стенд торможенной газовзвеси включал в себя прозрачную цилиндрическую камеру из органического стекла высотой 0,8 и диаметром 0,34 м, в которую вставлялись сменные винтовые сетчатые вставки. Источником излучения являлась частица алюмосиликата di = = 4,35 мм, меченная Со активностью 0,5 мг-экв. Для проверки методики вначале были проведены опыты по определению времени свободного падения одиночной меченой частицы, которое сопоставлялось с теоретически рассчитанной величиной. Время находилось по (2-45) при у = 0, Vo.a=VT,a=0. Многократное определение времени, в течение которого меченая частица проходила контрольный участок камеры, совпадало с расчетным с погрешностью 4%, что лежит в пределах точности эксперимента и служит частной проверкой [c.95]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде [c.238]

Брандт и Джонсон [701 рассматривали сопротивление , движению частицы при ее прохождении мимо другой частицы или около стенки сосуда вследствие контактного трения падение давления в потоке жидкости вызывает дополнительную массовую силу, подобную силе тяжести. В цилиндрической системе координат силы, действующие в движущемся слое (фиг. 9.21), вызывают три нормальных напряжения сжатия а , сгэ, Пг, перпендикулярных [c.428]

Осаждение заряженных частиц, взвешенных в газе, на одном цилиндрическом коллекторе, не имеющем заряда, изучалось в работах [508, 872]. Авторы указанных работ представили данные, характеризующие зависимость между эффективностью осаждения на фильтре в одно волокно и безразмерным параметром, определяемым как отношение поляризационной силы к силе сопротивления. Осаждение частиц аэрозолей под действием поляризационной силы (заряженная частица и нейтральное волокно) было исследовано для произвольно заряженных аэрозолей с частицами диаметром 0,1 и 1 мк. Были использованы два разных генератора [c.474]

При рассмотрении течения турбулентной взвеси твердых заряженных частиц в газе по цилиндрической трубе из электропроводного материала необходимо учитывать, что внутренняя стенка трубы образует замкнутую эквипотенциальную поверхность независимо от ее заряда. Частицы будут двигаться к стенке под действием взаимного отталкивания устойчивость смеси должна восстанавливаться благодаря турбулентной диффузии от стенки. Однако в трубе из диэлектрика возможно влияние неоднородности распределения заряда на стенке. [c.485]

Воспользуемся цилиндрической системой координат р, ф, 2, связав с частицей А (рис. 5.10) орты Ср, е , направленные в сторону возрастания соответствующих координат. В этой системе координат радиус-вектор г и импульс р частицы записывают так [c.138]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

В заключение необходимо отметить следующее формула (6-7а), справедливая в диапазоне изменений чисел Рейнольдса 10геометрической формы ири условии, что их размеры малы ( з < 0,52 мм). В этом случае частицы любой формы практически представляют собой идеальный шар. Формула (6-7), применяемая в диапазоне изменений чисел Рейнольдса 200коэффициент сопротивления за величину постоянную, равную 0,9. Казалось бы, что эта формула епригодна для частиц шаровой формы, поскольку коэффициент сопротивления при обтекании неподвижного шара меняется в пределах 0,4—0,7. Однако это не так. Коэффициент сопротивления частицы шаровой формы, находящейся в запыленном газовом потоке, в силу ее вращения и некоторого взаимодействия с окружающими частицами носит весьма сложный характер и, конечно, не равен 0,4—0,7. Уже в опытах [Л. 197], проведенных в аэродинамической трубе над шаром, вращающимся вокруг оси, параллельной направлению потока, было установлено, что влияние вращения на сопротивление носит весьма сложный характер с увеличением скорости вращения шара в одних случаях сопротивление увеличивалось, а в других, наоборот, уменьшалось. Проведенное нами изучение аэродинамики псевдоожи-женного слоя, состоящего из частиц как округлой, так и шаровой формы, показало (Л. 106], что для частиц шаровой формы, так же как и для частиц округлой формы, для вычисления скорости витания может быть использовано уравнение (6-7). Как видно из верхней кривой рис. 6-7, для частиц цилиндрической формы на- [c.343]

Рис. 86, Микрорельеф излома образца из сплава АК6 в перемычках между микротуннелями с частицами цилиндрической, эллипсоидной и сферической формы. Светлой стрелкой указано направление роста трещины в образце, испытанном на двухосное растяжение-сжатие. Темной стрелкой указано направление раскалывания цилиндрической частицы

Рис. 86, Микрорельеф излома образца из сплава АК6 в перемычках между микротуннелями с частицами цилиндрической, эллипсоидной и <a href="/info/373870">сферической формы</a>. Светлой стрелкой указано направление <a href="/info/188298">роста трещины</a> в образце, испытанном на <a href="/info/488556">двухосное растяжение-сжатие</a>. Темной стрелкой указано направление раскалывания цилиндрической частицы

Дальнейшие попытки были предприняты Артманом в его первой статье, где обсуждался случай частиц цилиндрической формы с m = оо (разд. 17.22) случай цилиндров с произвольным m (разд. 12.35) рассматривался Юнггре-иом [c.441]

В настоящее время на всех опытных реакторных установках используется керамическое ядерное горючее в виде сферических микротопливных частиц с многослойным защитным покрытием с максимальной температурой 1300° С, диспергированных в графитовой матрице топливного слоя твэла. Применяются три формы твэлов шаровая (реакторы AVR, THTR-300), стержневая (реакторы Драгой , Пич-Боттом ) и призматическая (реактор HTGR-330), а также два способа перегрузки твэлов непрерывный и периодический. В реакторах с шаровыми твэ-лами используется непрерывная замена выгоревших твэлов свежими без снижения мощности в реакторах с цилиндрическими стержневыми и шестигранными призматическими твэ-лами — периодическая замена выгоревшего топлива на остановленном реакторе. [c.4]

Адамс и Уэлти [89] сделали попытку аналитически рассчитать теплообмен между псевдоожиженным слоем крупных частиц и горизонтальной цилиндрической-поверхностью, исходя из модели, основанной на гипотезе о том, что крупные частицы в псевдоожиженном слое изотермичны и основной вклад вносят лучистая (речь идет [c.64]

Подобного рода значение NUm зачастую необоснованно распространяли на частицы с коэффициентом не-сферичности /5 1. В Л. 98, 99] на основе полуэмпириче-ского подхода было впервые показано, что Nut.mhh= = ф(/)<2. Теоретический вывод получим для цилиндрической и пластинчатой частиц при тех же допущениях, [c.154]

Тогда для шара, цилиндрической и прямоугольной частицы при одинаковом линейном размере основания,равном da, отношения коэффициентов несферичности составят 1,17 1,33 f, а = l,33fm, pT = ffm- Подставляя эти выражения в (б) и приравнивая зависимости (б) и (а), соответственно найдем [c.155]

В опытах были использованы пять типов теплообменных каналов цилиндрические, труба в трубе, оребренные, коаксиальные (с двухсторонним отводом тепла) и оребренные коаксиальные. Температура газовзвеси контролировалась с помощью перпендикулярно расположенных гребенок из девяти хромель-алюмелевых термопар, смонтированных попарно на входе и выходе из теплообменного участка. В большинстве случаев (рис. 6-2) имело место практически безградиентное температурное поле. Раздельное измерение температур твердых частиц в газовзвеси проводилось с помощью специально разработанного прибора [Л. 71]. Принцип действия его основан на периодическом наборе порции движущихся в потоке частиц в чашечку, несущую внутри термочувствительный датчик. Согласно рис. 6-3 для графитовых частиц с й(т<0,5 мм. температуры компонентов потока практически совпадают. Для dr<0,5 мм температура определялась как средневзвешенная величина [c.217]

Притирка служит для окончательной отделки предварительно отшлифованных поверхностей деталей. Притирка наружных цилиндрических поверхностей выполняется притиром, изготовляемым из чугуна, бронзы или меди, который обычно предварительно шаржируется абразивным микропорошком (величина зерна от 3 до 20 мк) с маслом или специальной пастой (под шаржированием, как уже упоминалось, понимают внедрение в поверхность притира абразивных частиц). Для изготовления абразивного порошка используют корунд, окись хрома, окись железа и др. Пасты состоят из абразивных порошков и химически активных веществ. Они имеют различный состав. Например, применяется паста из воска и парафина, смешанных с салом и керосином. Пасты ГОИ (Государственного оптического института) содержат в качестве абразива окись хрома и в качестве связки — олеиновую и стеариновую кислоты. Применяют и нешаржированные притиры. [c.199]

Идеально гладкий и абсолютно жесткий ва.ч, отделенный от такого же -подшипника масляным слоем, ни при каких условиях не может коснуться подшипника. Только отклонения вала и подшипника от правильной цилиндрической формы, вызванные неточностями обработки и упругой деформацией вала и подшипника под действием нагрузки, шероховатость по--вцрхностей вала и подшипника, а также присутствие металлической пыли и других твердых частиц в масле ограничивают величину наибольшего сближения вала и подшипника, а следовательно, и несущую способность его. [c.334]

Центральная часть закрученного потока газа вращается по закону твердого тела и вследствие малых окружных скоростей извлечение частиц влаги из нее затруднено. Установленные дополнительные закручиватели с уменьшающимися диаметрами создают дополнительную закрутку центральной части потока, уменьшая тем самым диаметр зоны квазитвердого вращения, а частицы, находящиеся в этой зоне, вследствие увеличения окружных скоростей отбрасываются к внутренней поверхности цилиндрической обечайки, что в конечном итоге повышает сепарацион-ную эффективность устройства. [c.256]

На рис. 2.6 [ 18] приведен ряд зависимостей относительной теплопроводности от пористости. Теоретическая зависимость I вьшедена В.В. Скороходом для статистической смеси сферических, эллипсоидальных и цилиндрических частиц с совершенным тепловым контактом между ними. [c.31]

В процессе адиабатического дросселирования нагретой жидкости сквозь пористый материал удается реализовать двухфазный поток в чистом виде без усложняющих его явлений, вызванных внутрипоро-вым теплообменом между структурой и потоком. Типичный пример этого представлен на рис. 4.1. Бронзовый цилиндрический образец пористостью 0 51 изготовлен спеканием в форме свободно засыпанного порошка сферических частиц фракции 63...100 мкм. Начало оси Z совпадает с входной поверхностью. Внутри образца установлено 7 термопар [c.77]

Влияние ускорения и замедления на коэффициент сопротивления исследовалось Лэпплем и Шефердол [465] результаты более поздних исследований приведены в работах [363, 822]. Нестационарные пограничные слои на вибрирующих сферических частицах изучались авторами работы [893]. Подробный обзор и широкое исследование влияния формы, турбулентности и ускорения на коэффициент сопротивления и движение цилиндрических частиц и чешуек представлены в работе [518]. [c.36]

Докинс [152] расширил работу Кремера на случай электростатического осаждения на цилиндрическом коллекторе. Натансон выполнил обзор работ других авторов и представил уравнения осаждения частиц аэрозолей под действием электрических сил. Были проведены экспериментальные исследования влияния заряда на эффективность фильтрации [281, 657, 707]. Гиллеспай [263] представил уравнение фильтрации, в котором учтены электрические и механические силы. Красногорская [436] проанализировала роль электрических сил в образовании атмосферных осадков. [c.474]

Действие облучений на покрытия определяется с помощью оценки их оптических свойств до и после облучения. Для этой цели в камеру вмонтировано устройство, которое включает в себя интегрирующую сферу, соединенную со спектрографом. Интегрирующая сфера оборудована специальны.м прнемнико.м и фотоумножнтелыюй детекторной систе.мой, что позволяет проводить оптические измерения, не вынося испытуемый образец из камеры. После проведения облучения столик, на котором закреплены образцы покрытий, с помощью специальной штанги подни.мается вверх по цилиндрической камере и устанавливается против оптической аппаратуры. После этого производится измерение степени черноты и отражательной способности покрытий. На установке. можно проводить как раздельное облучение заряженными частица.мп и ультрафиолетовым потоком, так и совместное. [c.183]

Проиллюстрируем расчет альбедной компоненты излучения Фал.пр на примере круглого цилиндрического канала, на входе которого расположен точечный изотропный источник, испускающий М о частиц или квантов с энергией Ео и единицу времени в полупространство в направлении канала (см. рис. 12.6, в). Дисковый источник, расположенный на входе в канал, для точки детектирования на оси канала, для которого можно рас- [c.149]

Ионизационная камера обычно работает в режиме тока насыщения, где нет газового усиления. В этом случае число пар ионов, возникающих под действием попадающей в ионизационную камеру заряженной частицы, относительно невелико и регистрация отдельных. частиц с помощью ионизационной камеры при отсутствии газбвого усиления связана с большими трудностями. В режиме газового усиления ионизационная камера может работать в качестве счетчика отдельных заряженных частиц. Поэтому ионизационные камеры обычно подразделяются на два вида счетно-ионизационные камеры, предназначенные для регистрации прохождения через камеру одной какой-либо заряженной частицы, и интегрирующие ионизационные камеры, применяемые для измерения интенсивности потока частиц. В зависимости от условий задачи ионизационные камеры по форме электродов имеют вид плоского, сферического или цилиндрического конденсатора. Размеры их могут быть весьма различными — от долей кубических миллиметров до сотен литров, в зависимости от их назначения. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...