Волновой след

Таким образом, если угол падения б р, то коэффициент ослабления пограничной волны равен нулю, а скорость распространения волнового следа вдоль границы раздела 2 = < i/sin бкр- Если угол падения близок к 90°, то вдоль границы раздела будет распространяться волна со скоростью, близкой к скорости в первой среде, при этом коэффициент ослабления по фронту волны наибольший и равен kiY — [c.188]

При угле падения, равном критическому, а/6 = 0 и волновой след представляет собой чисто продольную волну, распространяющуюся вдоль границы раздела. Наоборот, при угле падения, близком к 90°, отношение диаметров эллипсов достигает наибольшего значения и определяется формулой [c.189]

Из этого следует, что фазовая скорость Ст есть, по существу, фазовая скорость волнового следа для горизонтального направления распространения свободных волн, разрешенных дисперсионным уравнением. Эти рассуждения показывают, что дисперсия в идеальных волноводах определяется геометрическими свойствами волновода и не зависит от молекулярных и термодинамических свойств вещества. [c.324]

Волновое сопроти нйе. Твердое тело, такое, например, как корабль, движущийся по поверхности воды, оставляет за собой волновой след. Эти волны обладают энергией, которая уносится жидкостью и рассеивается. Эта энергия возникает за счет энергии движущегося тела, которое вследствие этого испытывает сопротивление/ . Если с — скорость тела и, следовательно, скорость волнового следа, то мощность, которая тратится на преодоление сопротивления Я, равна Яс. Если мы рассмотрим неподвижную плоскость, проведенную в нижнем бьефе потока (движение считается двумерным), перпендикулярно направлению движения тела, то скорость, с которой длина волнового следа увеличивается впереди этой плоскости, равна с, а, следовательно, скорость возрастания энергии впереди плоскости равна с- gQa , где а— амплитуда. Но мы знаем, что энергия переносится через неподвижную плоскость со скоростью, равной групповой скорости. Таким образом, получаем [c.378]

Так как скорость распространения волн не может превышать величину критической скорости, равной Удк, то, следовательно, если тело имеет скорость, большую критической скорости, то никакой волновой след не будет сопровождать тело и волновое сопротивление будет равно нулю. Это обстоятельство хорошо подтверждается наблюдениями. [c.378]

Другим важным аспектом стратифицированных сдвиговых течений являются двухслойные течения с разнонаправленными потоками в слоях. Для этих течений понятие восточного или западного теряет смысл. Тем не менее в этих течениях волновые моды также генерируются. В таких двухслойных течениях топографический вихрь формируется в виде вихревой линзы, сосредоточенной около поверхности раздела слоев. В одном из слоев волновой след может быть расположен против течения перед горой, а не по течению за горой. [c.624]

Волновой след в стратифицированных течениях [c.652]

В случае кинематически однородного по вертикали течения определение направления волнового следа не представляет труда — волны Россби [c.652]

Корректная формулировка условия излучения должна отражать факт отсутствия волн, приходящих из бесконечности. Волновой след будет располагаться в направлении излучения волной энергии, которое зависит от вектора групповой скорости. Итак, проблема сводится к нахождению дисперсионного соотношения для волн в таких течениях. Для того чтобы получить его, представим возмущение давления в (2.5) в виде [c.655]

Та же ситуация имеет место и в случае 3 на /-плоскости. Дисперсионная кривая для этого случая показана на рис. 20, из которого видно, что волновой след будет располагаться в положительном направлении, т. е. с подветренной стороны для течения в верхнем слое. Аналогично вблизи поверхности раздела слоев формируется вихревая топографическая линза. [c.660]

Для оценки значимости эффектов, обусловленных волновой природой света, необходимо определить характерные для данной системы диапазоны из.менения размеров частиц, длины волны излучения, расстояния между частицами. Для условий высокотемпературного псевдоожиженного слоя были выбраны следующие оценки границ изменения d, X, ур. [c.132]

Кинематические и силовые расчеты планетарных и волновых передач приведены в гл. 9 и 10 настоящего пособия. Расчеты ременных и цепных передач из-за недостатка места здесь не даны. Их следует выполнять по учебнику Детали машин [6]. [c.30]

Как и следовало ожидать, получены прежние зависимости (10.2), но не по методу Виллиса, а по методу скоростей волнового деформирования. В дальнейшем этот метод позволит учесть еще и другие особенности кинематики волновых передач — см., например, 10.4. [c.192]

На основе изложенного можно отметить следующие основные качества волновых передач. [c.206]

Большинство известных алгоритмов трассировки основывается на волновом алгоритме (алгоритм Ли). Основные принципы волнового алгоритма Ли заключаются в следующем. Плоскость трассировки разбивают на прямоугольные площадки — дискреты заданного размера. Размер дискретной площадки определяется допустимыми размерами проводников и расстояниями между ними. Задача проведения трасс сводится к получению последовательности дискретов, соединяющих элементы а и 6, соответствующие началу и концу проводимой трассы. [c.327]

Экспериментальные исследования показывают, что волновые передачи становятся неработоспособными по следующим причинам. [c.223]

Следует подчеркнуть, что не все задачи рассмотрены автором с необходимой полнотой. Так, например, вопросам кинетики фазовых переходов уделено недостаточное внимание. Схематично изложены вопросы, связанные с обтеканием деформируемой частицы, ее дроблением, а для множества частиц — с коагуляцией. Не уделено достаточного внимания сверхзвуковым двухфазным течениям и соответственно спонтанной (скачковой) конденсации, влиянию дискретной фазы на волновую структуру потока. [c.7]

Из вышесказанного можно отметить следующие особенности волновой зубчатой передачи [c.430]

В разделах 3.2 и 3.3 были рассмотрены необходимые условия экстремума величины волнового сопротивления в тех случаях, когда исходная характеристика не разрушается. Определены области, в которых течения с ударными волнами не допустимы. В задачах этого типа полезно дополнительно исследовать необходимое условие минимума волнового сопротивления. Следующий раздел будет посвящен этому вопросу. [c.107]

Здесь, как и всегда, следует сделать оговорку, что величина не может задаваться произвольно, а должна быть заключена в некоторых пределах. Это следует из того, например, что при фиксированном волновом сопротивлении х величина С должна иметь ограниченный максимум или минимум. [c.124]

Может оказаться, что при некоторых исходных данных вариационная задача имеет два решения, например, разрывное безударное и разрывное решение с ударными волнами, Предпочтение, конечно, следует отдать тому из этих двух относительных минимумов, который дает меньшую величину волнового сопротивления. [c.127]

В волновой передаче числа зубьев не определяют значения передаточного числа и и могут быть любыми в пределах условия (3.169). Передаточное число зависит только от б. Из формулы (3.168) следует, что и равно отношению делительного диаметра ведомого (гибкого) колеса к разности делительных диаметров колес. Эту разность диаметров можно выполнить малой и получить большое передаточное число, что невозможно достигнуть в обычных зубчатых передачах, в которых передаточное число равно отношению делительных диаметров колес. [c.372]

Как известно из курса электричества, колеблющийся диполь является источником сферической электромагнитной волны, векторы напряженности которой на больших расстояниях от источника , в так называемый волновой зоне, равны по величине и взаимно перпендикулярны. В этом легко можно убедиться , если воспользоваться сферической системой координат. Положим, что радиус-вектор R, проведенный из точки О в точку наблюдения М, составляет угол О с направлением дипольного момента р (рис. 2.5). Решая волновое уравнение для волновой зоны, можно получить следующие выражения для (t) и Н (t) [c.30]

Амплитуда этих волн (такие волны называют волновым следом) зависит от л . Она изменяется по закону 2Лх os (to os 6). Очевидно, что 2А os kx os 0) при [c.184]

В рамках бароклинной квазигеострофической модели на /- и /3-плоскости исследуется генерация топографических вихрей и спутных волновых следов над подводными горами малой высоты в зональных течениях с вертикальным и горизонтальным сдвигами скорости. Показано, что стратификация воды и вертикальный сдвиг скорости течения приводят к совместному эффекту бароклинности и сдвига скорости ( СЭБИССК ), который существенно трансформирует проявление /3-эффекта на /3-плоскости и может приводить к появлению псевдо /3-эффекта на /-плоскости. СЭБИССК играет существенную роль в генерации топографических вихрей над горами и спутных волновых следов аналогично /3-эффекту. Спектр оператора Штурма-Лиувилля для вертикальных мод может иметь отрицательные собственные значения в начале спектра для течений не только на /3-плоскости, но и на /-плоскости. Отрицательные собственные значения спектра порождают волновые моды в соответствующем горизонтальном операторе Гельмгольца. Волновые моды описывают спутные волновые следы за подводными горами. Захваченные волны Россби, появляющиеся всегда в однородном восточном потоке при обтекании подводной горы на /3-плоскости, могут отсутствовать в течениях с вертикальным сдвигом скорости, несмотря на то, что эти течения являются также восточными. В связи с этим показано, что некорректно использовать осредненные скорости в случае течений с вертикальным сдвигом для получения заключения о генерации волн, формирующих волновой след. Это одно из важных отличий течений со сдвигом скорости от однородных при обтекании подводных гор. [c.623]

В выражении (2.28) <т = / цk, г, полярные координаты. Ко — функция Макдональда, No — функция Неймана, функция S описывает волновой след. В классическом случае (U = onst) функция S находится из условия Лонга отсутствия волновых возмущений вверх по течению [9] [c.633]

Волновой след при обтекании подводной горы формируется за ней из-за генерации стационарных волн на течении, фазовые скорости которых равны нулю. Для кинематически однородных потоков по вертикали на -плоскости функция А(г) будет равна константе А(г) = b/U. Этот случай соответствует классической теории топографических вихрей. Из этой теории известно, что структура течений при обтекании подводной горы западным [Ь/и < 0) и восточным Ь/и > 0) зональными потоками существенно различаются — в восточных течениях за горой формируется россбиевский волновой след, а в западных потоках его нет. Это нетрудно видеть из структуры спектра задачи Штурма-Лиувилля (2.21)-(2.23). Действительно, когда [c.638]

Если существуют волновые моды для переменного по вертикали, но однонаправленного течения с профилем скорости II г), то, очевидно, волновой след будет возникать ниже по течению за горой. Однако, как мы видели на примере течений с профилями скорости типа (3.24) и (3.26), волновые моды возникают также и в двухслойных течениях с противоположными направлениями движения в слоях, для которых понятие вверх или вниз по течению для всего потока теряет смысл. В таких случаях осредненное по вертикали течение нельзя использовать для выяснения возможности генерации волнового следа, как мы видели на примере выше, когда обсуждался вопрос использования осредненной скорости для выяснения возможности генерации волновых мод. Условие Лонга [49], которое используется в классической теории, становится непригодным. [c.653]

U z) = onst, N z) = О p z) = onst) — баротропный случай. Топографический вихрь имеет форму цилиндрической колонки (колонка Тейлора). В восточных течениях генерируются баротропные волны Россби, которые формируют волновой след за горой ниже по потоку. [c.666]

Наконец, самый общий случай U z) ф onst, A (z) ф onst, который был рассмотрен в этой статье. Как было показано, ситуации в данном случае могут быть разнообразными. Чтобы узнать, генерируются ли волновые моды, мы должны решать задачу Штурма-Лиувилля для нахождения спектра. В противоположность баротропному случаю, в котором мы всегда имели волновой след в восточных течениях, в данном случае волновые моды могут отсутствовать вообще в восточном течении и подводная гора на /3-плоскости будет обтекаться как на /-плоскости. С другой стороны, на /-плоскости может возникнуть псевдо /3-эффект из-за СЭБИССК и могут генерироваться волновые моды. [c.667]

Рассмотренные здесь двухслойные течения с разнонаправленными потоками в слоях представляют большой интерес. В океане такая ситуация может появиться при наличии придонных противотечений. В этом случае топографический вихрь будет иметь форму вихревой линзы, сосредоточенной около поверхности раздела слоев. Для определения расположения волнового следа в этом случае необходимо знать направление вектора групповой скорости бароклинных волн Россби. В этом случае в одном из слоев волновой след будет располагаться не за горой по потоку, а перед ней вверх по потоку, т. е. в этом слое поток начинает реагировать на подводную гору до того, как достигнет ее. Для таких течений понятие восточного и западного течения теряет всякий смысл. В этом случае использовать средние значения скорости по вертикали U z) и частоты Вяйсяля-Брента N z) нельзя, т. к. можно получить неверные выводы. [c.667]

Как было указано Крейком [51], этот факт явился причиной некоторых парадоксальных результатов, полученных в работах [47, 48]. Действительно, не следует ожидать, что реологическое соотношение, лежащее в основе жидкости второго порядка, даст существенные результаты для больших волновых чисел, соответствующих малым временным масштабам возмущения. Поэтому, применяя линеаризованное уравнение состояния максвелловского типа, следует ожидать, что это также приведет к ситуациям, когда число Деборы возмущения не мало. С другой стороны, если не подвергать лР1неаризации член, описывающий напряжение, то окажется невозможным применение классической методики анализа устойчивости, поскольку основное уравнение становится нелинейным относительно переменных возмущения. [c.298]

Численные значения силовой постоянной и характеристические частоты свяли для ряда широко известных связей представлены в табл. 5 [22]. Силовая постоянная является непосредственной мерой величины силы связи. Следует заметить, что силовые постоянные для ординарных, двойных и тройных связей углерод — углерод очень близки к отношению 1 2 3. Вследствие весьма высоких численных значений частот молекулярных колебаний характеристические частоты связи, представленные в табл. 5, выражены через волновое число (ш), определяемого как частота (v), деленная на скорость света, или как величина, обратная длине волны [c.125]

Настоящее издание отличается от предыдущего следующим введены главы, посвященные методике расчета. убчазззх и червячных передач, модшинииков качения расчета и конструирования планетарных и волновых передач г-тава Выполнение чертежей деталей дополнен материалами по оформлению рабочих чертежей звездочек цепных передач и корпусных деталей. [c.3]

Преимущественное применение имеют масла. Принцип назначения сорта масла следующий чем вьвце окружная скорость колеса, тем меньше должна быть вязкость масла и чем выше контактные давления в зацеплении, тем большей вязкостью должно обладать масло. Поэтому требуемую вязкость масла определяют в зависимости от контактного напряжения и окружной скорости колес (табл. 11.1). По табл. 11.2 выбирают марку масла для смазьшания зубчатых и червячных передач. В табл. 11.3 приведены рекомендуемые сорта смазочных масел для волновых передач. [c.172]

В четвертое издание учебника по сравнению с предыдущим внесены следующие изменения. Все формулы представлены так, что остаются справедливыми для любой системы единиц физических величин. В справочных данных и примерах расчета используется только Международная система единиц. Расчеты на ресурс распространены на зубчатые (шлицевые) соединения в соответствии с ГОСТ 21425—75 и на клиноременные передачи — ГОСТ 1284.3—80. В расчетах на ресурс зубчатых передач и подшипников качения использована общая методика по типовым графикам нагрузки. Дана современная методика расчета конических передач с круговыми зубьями, Использована теория вероятности при расчетах прессовых соединений, подшипников скольжения и качения, также результаты современных исследований прочности волновых передач и передач Новикова. Внесены изменения в методику изложения некоторых разделов курса. Все эти изменения связаны с быстрым развитием отечественной науки в области машиностроения, которому уделяется первостепенное внимание в планах нашей партии и правительства, в решениях XXVI съезда КПСС. [c.3]

По сравпенню с обычными зубчатыми передачами волновые 1 меюг следующие преимущества 1) возможность получения в одной ступени большого передаточного числа 2) более высоьую несущую способность, что связано с большим числом пар зубьев, одновременно находящихся в зацеплении (30.,,50 % от обшего числа пар зубьев) 3) большую кинематическую точность, что также связано с большим числом зубьев, находящихся в зацеплении [c.196]

Третий и последний аспект акустической интерферометрии, который следует рассмотреть, связан с формой нормальных мод в процессе распространения акустических волн в трубе. Строго говоря, необходимо решить волновое уравнение для цилиндрического канала с жесткими стенками, на одном конце которого находится излучатель, являющийся источником гармонических колебаний, а на другом — отражатель. Метод Крас-нушкина [47], который в дальнейшем был развит Колклафом [c.107]

В дополнение к исследованиям Нуссельта академик П. Д. Капица показал, что движение пленки может иметь волновой характер и теплонроводимость такой пленки в среднем на 21% выше, чем пленки, имеющей ламинарное движение. Поэтому при практических расчетах рекомендуют следующие формулы определения среднего значения коэффициента теплоотдачи для вертикальной стенки [c.453]

В следующем. Перед экраном 3i располагается дополнительный экран Э с одной щелью S (рис. 4.10). Щели на экранах, согласно иршщипу Гюйгенса, играют роль вторичных источников. Так как волны, исходящие от и S.,, получены разбиением одного и того же волнового фронта, исходяилего из S, то они являются когерентными и в области перекрывания дают штерфереиционную картину. Щели Si и So, играющие роль когерентных источников, называются виртуальными когерентными источниками. [c.81]

Уравнения (10.19) и (10.20), как мы отметили, являются квадратичными соответственно относительно vn и v%. Это означает, что каждому направлению волновой нормали N соответствуют две скорости по нормали v n и v" , а каждому направлению луча S — две скорости по лучу Vs и v s, причем каждое из двух возможных значений скорости по нормали соответствует одной из двух линейно-поляризованиых плоских волн, которые могут распространяться по данному направлению /V. То же самое можно говорить и о скоростях по лучу, которые распространяются по данному направлению 5. Следует еще раз отметить, что упомянутые две волны по N (а также по S) поляризованы перпендикулярно друг другу. [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...