Длина рассеяния

Константа ао имеет размерность длины и называется длиной рассеяния. [c.34]

Длина рассеяния является важной характеристикой рассеяния. В рассмотренном приближении (использование простого решения задачи о дейтоне) длина рассеяния совпадает с радиусом дейтона [c.34]

Напомним, что наше рассмотрение теории рассеяния проводится в предположении, что взаимодействующие частицы не имеют спина (или что зависимостью взаимодействия от спина можно пренебречь). В 5, п. 2 мы увидим, что это пренебрежение недопустимо. Поэтому полученное значение длины рассеяния соответствует п—р)-рассеянию при параллельных спинах (так как спин дейтона равен единице). Это так называемая триплетная длина рассеяния OQi> [c.34]

При отсутствии взаимодействия между нейтронами реакция (5.20) идет как трехчастичный процесс, и спектр протонов должен быть оплошным. Если нейтроны, возникающие в этой ре-,акции, образуют связанное состояние, то спектр протонов должен содержать моноэнергетическую линию справа от границы сплошного спектра. Если же это состояние виртуальное, то максимум должен появиться на фоне сплошного спектра у его границы. В этом случае по ширине максимума можно судить о длине рассеяния. Из опытов по изучению реакции (5.20) и некоторых других процессов, сопровождающихся образованием двух нейтронов, для длины рассеяния были получены значения в пределах [c.52]

При пересечении детали кислородной струей происходит разделительная резка. Кислородная струя, прорезающая сталь, должна быть узкой и длинной рассеянная струя кислорода дает-искривленную поверхность разреза и замедляет резку. Для резки дается концентрированное нагревательное пламя. Излишне мощное пламя оплавляет [c.205]

Удобно ввести эффективный потенциал взаимодействия с той же длиной рассеяния а, но допускающий применение теории возмущений. Тогда в борновском приближении заменяют У (р) величиной АлА а/т. Условием слабой неидеальности Б,-г. служит неравенство [c.219]

Более сложен вопрос о величине электрич, (зарядового) формфактора Н. Geo- Из экспериментов по рассеянию на дейтроне можно сделать заключение, что Gga в интервале квадратов переданных импульсов (0—1) (ГэВ/с) . При о вследствие равенства нулю электрич. заряда Н. Оеп 0, однако экспериментально можно определить Эта величина наиб, точно находится из измерений длины рассеяния Н. на электронной оболочке тяжёлых атомов. Оси. часть такого взаимодействия определяется магн. моментом Н. Наиб, точные эксперименты дают длину пе-рассеяния a e —1,378(18)-10" см, что отличается от расчетной, определяемой магн. моментом Н. a g = —1,468-10 см. Разность этих значений даёт среднеквадратичный электрич. радиус Н. (г ) = = 0,088(12) Фили Оеп я )1 я = = —0)02 Ф . Эти цифры нельзя рассматривать как окончательные из-за большого разброса данных разл. экспериментов, превышающих приводимые ошибки. [c.268]

Длины рассеяния являются эмпирии, величинами, нерегулярно меняющимися от ядра к ядру (см. Дифракция нейтронов). Для среды, содержащей разл. атомные ядра, произведение МЬ в ф-ле (1) должно быть заменено на сумму по соответствующим сортам ядер г. [c.273]

Метод полного отражения. Взаимная компенсация амплитуд ядерного и магн. рассеяний нейтронов лежит также в основе метода получения П. н. путём полного отражения от намагниченных ферромагн. зеркал. Если Ьд и йц — ядерная и магн. длины рассеяния нейтронов (длины рассеяния отличаются от амплитуд знаком), то можно показать, что длина магн. рассеяния равна [c.71]

Параметры о и Гд наз. соответственно Уликой рассеяния н эффективным радиусом рассеяния. Их находят из опыта, и они являются важными характеристиками сил, действующих между частицами. Длина рассеяния равна по величине и противоположна по знаку амплитуде рассеяния при й = 0. Полное сечение рассеяния при А = 0 равно Од = 4яа . [c.272]

Это различие еще раз указывает на спиновую зависимость ядер-ного взаимодействия, а также приводит к заключению об отрицательном знаке у oos. Сравнение экспериментального результата (5.15) с формулой (5.14) и дополнительный квантовомеханический анализ позволили получить следующие уточненные значения длин рассеяния и эффективных радиусов для триплет-ной и спнглетной ям [c.45]

Знак длины рассеяния определяется по интерференции между ядерным и кулоиовским взаимодействиями. [c.52]

Этим открытием впервые было экспериментально показано, что симметрия в свойствах нуклонов и антинуклонов распространяется и на составные системы из этих частиц — атомные ядра и антиядра Очень интересно проследить экспериментально, как выражается и сколь далеко простирается эта сиМ метрия при сравнении различных свойств ядер и антиядер в области всех видов взаимодействий (сильных, электромагнитных, слабых). Каковы, например, магнитный и квадрунольный электрический моменты антидейтона, стабилен ли он относительно Р-распада, чему равны его энергия свйзи, длина рассеяния и эффективный радиус взаимодействия Важность получения ответов на эти вопросы очевидна хотя би из того, что возможность существования других антиядер определяется параметрами N—7V)-взаимодействия. [c.227]

Дирака теория электрона 97—99 Длина рассеяния 34, 45 U7-6030H 106, 115, 261—263 [c.333]

В этом пункте мы рассмотрим свойства ультрахолодных нейтронов. Скорости движения таких нейтронов не превышают четырех метров в секунду, а длины волн Я 1,5-10 см. Подставив к = 1,5-10 , а 0 т и N 5-10 " в формулу (10.23), находим, что показатель преломления ультрахолодной нейтронной волны является чисто мнимым. Это значит, что такие волны в веществе (разумеется, при длине рассеяния а >0) распространяться не могут и, следовательно, должны отражаться от поверхности вещества. Это свойство ультрахолодных нейтронов используется для создания нейтронных ловушек (Ф. Л. Шапиро и др., Дубна, 1971). Действительно, если впустить такие нейтроны в объем, ограниченный веществом с положительной длиной рассеяния (например, углеродом бС ), то они не могут уйти из этого объема, Сейчас уже имеются нейтронные ловушки, в которых в течение примерно 400 секунд [c.558]

Дифференц. сечение рассеяния определяется в области малых анер1 ий длиной рассеяния [c.703]

ДЛИНА РАССЕЯНИЯ — величина, характеризующая поведение амплитуды упругого рассеяния частиц при малых энергиях (импульсах). Введена Э. Ферми (Е. Fermi). Для короткодействующих потенциалов амплитуда fi рассеяния бесспиноеых частиц в состоянии с орбитальным моментом I при [c.703]

При низких энергиях (до 15 МэВ) рассеяние Н, на протоне изотропно в системе центра масс, т. е. взаимодействие определяется в осн. 5-волной (относит, движением с орбит, моментом Ь 0). Для 5-волнового взаимодействия сечение рассеяния может быть охарактеризовано двумя параметрами — эфф. радиусом потенциала взаимодействия и длиной рассеяния. Зависимость ОТ относит, направления спинов Н. и протона удваивает число параметров, т. к. длины рассеяния для сиаглетного (полный спин системы 0) и триплетного (полный спин 1) состояний различны (отличаются в неск. раз). Совр. значения длин рассеяния и эфф. радиусов (в Ф) а, = 5,39(3), а, = - 23,74(9) = 1,70(3), [c.268]

Особенностью взаимодействия Н. с большинством ядер является положит, длина рассеяния, что приводит к коэф, преломления < 1. Благодаря этому Н., падающие из вакуума на границу вещества, могут испытывать полное внутр. отражение. При скорости V < (5—8) м/с ультрахолодные Н.) Н. испытывают полное отражение от границы с углеродом, никелем, бериллием и др. при любом угле падения и могут удерживаться в замкнутых объёмах. Это свойство ультрахолодных Н. широко используется в экспериментах (напр., для поиска ЭДМ Н.) и позволяет реализовать нейтронооптич. устройства (см. Нейтронная оптика), [c.269]

Здесь N — число ядер-рассеивателей в единице объё ма, Ь — т. н. когерентная длина рассеяния нейтрона на закреплённом ядре. Длина рассеяния Ь связана с сечением упругого когерентного рассеяния медленных нейтронов соотношением [c.273]

В силу песохранения чётности в ядерных взаимодействиях длина рассеяния нейтрона на ядрах может зависеть от ориентации спина нейтрона относительно его импульса. Это приводит к специфач. двойному лучепреломлению, к-рое может быть обнаружено до вращению плоскости поляризации нейтронов с поперечной [c.275]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.492 ]

Экспериментальная ядерная физика. Т.2 (1974) -- [ c.34 , c.45 ]

Теория рассеяния волн и частиц (1969) -- [ c.287 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.300 , c.305 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.381 ]

Экспериментальная ядерная физика Кн.2 (1993) -- [ c.30 , c.41 , c.381 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...