Плазменная волна

Вывод о затухании плазменных волн получен из обратимого по времени кинетического уравнения Власова. Это затухание не сопровождается ростом энтропии, представляя собой термодинамически обратимый процесс. Оно может быть установлено непосредственно из уравнений механики. [c.134]

Рве. 9. Синусоидальный профиль плотности электронов в монохроматической плазменной волне. [c.598]

Пусть PQ — корень уравнения (90.18), имеющий наименьшую по абсолютной величине вещественную часть (Re pQ < 0). Тогда в формуле обращения преобразования Лапласа (90.11) мы можем сместить контур интегрирования с прямой Re / = а так, чтобы он обходил точку /70, а остальные вертикальные участки проходили бы по прямой Re /7 = —А, А Re ра (рис. ПО). Тогда интегралы по горизонтальным участкам уничтожаются, при больших временах интегралы по вертикальным участкам будут экспоненциально малы е , и в интеграле основной вклад даст вычет в полюсе pQ. Таким образом, потенциал (p t) при больших временах будет пропорционален = gi Re/>o g 1га/>о л мнимая часть pQ дает частоту плазменной волны й>о, а ее вещественная часть — коэффициент затухания у. [c.502]

Это означает, что такие частицы могут поглощать продольные плазменные волны. [c.111]

В. П. С и л п и. К кинетической теории взаимодействия плазменных волн. Прикладная механика и техническая физика, вып. 1 (1964). [c.336]

Энергия плазмона и энергетическая потеря падающего электрона обычно порядка 10—20 эВ. Длина плазменной волны обычно имеет порядок нескольких периодов элементарной ячейки, а угол рассеяния падающего электрона очень мал в сравнении с углами брэгговских отражений. [c.271]

По той же причине можно ожидать нестабильность и поперечных волн в тяжелой жидкости, о чем говорит уже спектр поперечных электромагнитных волн в среде ио = + о р, когда помимо полей колеблется плотность не заряда (как для плазменных волн), а тока. Поэтому справедливы и аргументы, связанные с известным правилом Ленца в электродинамике реактивный ток, вызванный изменением внешнего тока. [c.105]

При большой интенсивности плазменных колебаний, например, в условиях пучковой неустойчивости, происходит взаимодействие плазменных волн друг с другом. При этом две плазменные волны, являющиеся продольными электромагнитными волнами, могут испытать превращение в одну поперечную электромагнитную волну. Другими словами, возможен процесс перехода двух взаимодействующих плазмонов в один фотон [7]. Таким образом, должно существовать электромагнитное излучение кристаллов с плазменными частотами. [c.349]

Кроме частотной дисперсии, в ряде случаев обнаруживается пространств, дисперсия И. р. Она проявляется при распространении продольных плазменных-волн и является причиной аномального скин-эффекта в металлах при низких темп-рах. [c.70]

ЖИДКОСТИ, плазменные волны, волны в решетках, слабо нелинейные магнитогидродинамические волны. Широкая область применения этих уравнений является главной причиной того, что в течение последнего десятилетия они привлекали внимание математиков. [c.30]

В предыдущих главах рассматривались элементарные возбуждения в твердых телах, связанные с коллективными движениями нейтральных атомов, молекул или тяжелых ионов. Квантами этих элементарных возбуждений являются фононы. Рассмотрим теперь элементарные возбуждения, связанные с коллективным движением электронов относительно тяжелых ионов в твердых телах. Эти элементарные возбуждения обусловлены кулоновским взаимодействием между электронами п положительными ионами. Им соответствуют продольные волны, которые получили название плазменных волн. Кванты плазменных волн называют плазмонами. [c.90]

ПЛАЗМЕННЫЕ ВОЛНЫ В ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ 91 [c.91]

ПЛАЗМЕННЫЕ волны В ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ 95 [c.95]

Как видно из формулы (7.89), декремент затухания плазменных волн, имеющих длину волны (или экспонен- [c.134]

ВОЛНЫ В ПЛАЗМЕ (плазменные волны) — эл.-магн. волны, самосогласованные с коллективным движением зарнж. частиц плазмы. Специфика плазмы, в частности её отличие от нейтрального газа, связана с волновыми процессами. Существует много типов В. в п., определяемых её состоянием, зависящим от наличия или отсутствия внеш. магн. полей и от конфигурации плазмы и полей. Классификация В. в п. производится прежде всего по величине амплитуды. При больших амплитудах волновые движения паз. нелинейными волнами они могут быть регулярными, напр, солитоны, либо хаотическими, напр, бесстолкновителъные ударные волны. Общее решение задачи о нелинейных волнах огсутст- вует. Задачу о волнах малой амплитуды удаётся ре-ДХо шить до конца в общем виде, линеаризовав ур-ния, [c.328]

Д. п. учитывалась также при изучении ряда др. вопросов, таких, как аномальный скин-эффект в металлах [41, динамика кристаллнч. решёток (5], плазменные волны в изотропной и магнитоактивион плазме [6, 7], в теории черепковского и переходного излучений, в теории поверхностных эл.-магн. волн [8, 9] н т. д. Кро.мо того, учёт Д. п. существен также при рассмотрении рассеяния света п поведения нек-рых оптич. колебанлй кристаллов вблизи точек фазового перехода 2-го рода, [c.650]

Возможна интерференция между радиоволной и волной др. типа, напр, плазменной волной. Последнее имеет место, в частности, при трансформации радиоволны в нлазмепную и используется при возбуждении искусств. турбулентности в ионосферной плазме. [c.166]

Нач. стадия ускорения может быть также обусловлена взаимодействием частиц с электрич. полями плаз-менны.ч волн в областях с интенсивным турбулентным движением плазмы (см. Взаимодействие частиц с волнами). В отличие от регулярного ускорения в полях импульсного пли индукционного тииа, ускорение плазменными волнами имеет статистич. характер. К числу статистич. относится также модель Ферми, в к-рой ускорение происходит при столкновениях частиц с движущимися магн. неоднородностями ( об-лакамп ). Аналогична природа ускорения частпд при их взаимодействии с сильными ударными волнами, в частности при сближении двух ударных волн, образующих отражающие магн. стенки для ускоряемых частиц. [c.474]

МногокомпонентБость плазмы также приводит к дополнительным Н. п., наиболее важным среди к-рых является широкий класс дрейфовых Н. п. Источником свободной энергии здесь служит тепловая энергия плазмы, удерживаемой магн. полем. Вследствие неоднородности давления плазмы электроны и ионы дрейфуют в разные стороны со скоростью в г/гя раз меньшей, чем тепловая скорость ионов (гя — средний ларморовский радиус ионов), и т. о. создают слабый ток в плазме, возбуждающий т. н. дрейфовые волны. Как правило, характерные инкременты дрейфовых Н. п. по крайней мере в г/гя меньше идеальных МГД неустойчивостей. Многие диссипативные МГД 11. п. имеют свои аналоги в бесстолкновительной плазме, где диссипация энергии обусловлена взаимодействием плазменных волн с группой резонансных частиц. [c.347]

Если в среде возможно распространение неск. типов волн, то процесс рассеяния сопровождается трансформацией энергии волн одного типа в энергию волн др. пша. Так, эл.-магн. волна в неоднородной плазме порождает рассеянные плазменные волны (и наоборот). Золна с одним типом поляризации порождает волну с др. типом поляризации. В нерегулярных волноводах з-за рассеяния происходит трансформация энергии одних мод в энергию других. [c.277]

Рис. 2. СВЧ-разрпд в Диэлектрической трубке, поддерживаемый плазменной волной I — волновод 2 — плазма 3 — диэлектрическая трубка.

Трансформация II типа. При взаимодействии быстрой ЭЛ.-маги, волны, наз. 1акже модой холодной плазмы, с медленной плазменной волной, фазовая скорость с-рой существенно зависит от емп-ры плазменных электронов Т , 1[роисход гг резонансный назрев плазмы. В окрестное и слоя плазменною резонанса, где энергия ЭЛ.-магм, волны перекачивается н тепловую энергию электронов В магниюактивной плазме возможна линейная Т. в, вблизи слоев гибридного резонанса (ем. Взаимодействие вот и При этом если эл,- [c.161]

ЛСЭ используют ускорители электронных пучков высокой энергии ( > 10 МэВ), но небольших токов (/- 1—10 А). При этих условиях, как уже упоминалось выше, излучение света можно рассматривать как комптоновское рассеяние виртуальных квантов магнитного поля на отдельных электронах (комптонов-ский режим ЛСЭ). Были запущены также ЛСЭ, использующие электронные пучки низкой энергии Е = 1—2 МэВ) со значительно большими токами (/ 10—20 кА). В этом случае элек-трон-электронное взаимодействие становится столь сильным, что в электронном пучке во время взаимодействия с электромагнитной волной в ондуляторе возбуждаются коллективные колебательные движения (плазменные волны). Излучение теперь возникает вследствие рассеяния виртуальных квантов магнитного поля на этих коллективных движениях, а не на отдельных электронах. При этом частота излучения уже не дается выражением (6.58), а в действительности сдвигается в низкочастотную область на величину, определяемую этим коллективным движением. Это явление аналогично комбинационному (рамановско-му) рассеянию света на молекулярных колебаниях поэтому соответствующий лазер называется ЛСЭ в рамановском режиме. Вследствие более низкой энергии электронов, участвующих в работе лазера, все эти лазеры генерируют в миллиметровом диапазоне. [c.433]

Формула (31.16) может быть использована, в частности, для определения энергии, теряемой заряженной частицей на черенков-ское излучение плазменных волн. Для этого заметим, что энергия, теряемая частицей на единице ее пути, равняется работе на таком пути, производилшй силой тордюжения, действующей на частицу со стороны создаваемого заряженной частицей поля [c.115]

Выраисение (56.3) представляет собой интеграл столкновений Ландау и отвечает учету лишь парных соударений заряженных частиц. Формула (56,4) содержит вклад, обусловливаемый пла.-шенными колебаниями. Поскольку частота плазменных волн определяется из условия обращения в нуль действительной части диэлектрической проницаемости, то в условиях малости затухания плазменных колебапий в окрестности е = О, лшжно воспользоваться следующим соотношением [c.241]

Обратимся теперь к реальным металлическим кристаллам, в которых неизбежно имеются примеси. Если примеси заряжены, то их поле в металле заэкранировано с дебаевским радиусом порядка межатомного расстояния. Поскольку плазменные колебания соответствуют коллективной дальнодействующей части кулоновского взаимодействия [12], то, естественно, плазмоны не будут замечать примесных центров. Поскольку плазменные волны в металлах имеют длину намного больше межатомных расстояний (Яр>а), то вследствие дифракции они также должны плохо замечать и нейт- [c.348]

В выражении для 5 остается оценить плотность энергии плазменных колебаний в состоянии пучковой неустойчивости. Естественно предположить, что (Л /У)р /гсор (йг/йур) . Ю здесь неравновесная плотность числа плазмонов отличается от равновесной множителем 10 . Последнее обстоятельство мы связываем с разницей в величинах плазменного сопротивления в кристаллах в случае их термического возбуждения и возбуждения пучком. В соответствии для Ш полагаем Г —10°К, а для скорости плазмонов Vp u, исходя из условия резонансного взаимодействия плазменных волн с электронами пучка. [c.350]

Из теории плазменных колебаний следует, что П. можно считать квааичастицей при условии qD При нарушении этого условия, когда длина волны П. становится порядка D или меньше, плазменные волны сильно затухают. [c.28]

П. д. учитывалась также прн изучении целого ряда др. вопросов, таких, как аномальный скин-эффект в металлах [10], колебания кристаллич. решеток [7], плазменные волны в изотропной и магпитоактивпой плазме [5, 6], дискретные потери энергии в кристаллах [6] и т. д. Кроме того, учет П. д. существен также нри рассмотрении рассеяния света и новедения нек-рых оптич. колебаний кристаллов вблизи точек фазового нерехода второго рода (а — переход в кварце, сегнетоэлектрич. переходы). Подробнее см. 18, 9]. [c.225]

Следовательно, сор соас и дисперсия плазменных волн очень мала. Относительное изменение со (Л) в пределах первой зоны Бриллюэна менее 10 . [c.93]

Более детальное обсуждение вопроса о верхней границе юлновых векторов, при которых могут наблюдаться плазменные волны, проведено в монографии Бонч-Бруевича и Тябликова [39]. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...