Связи совершенные (идеальные)

Хотя условия равновесия материальной точки Р были определены нами в предположении, что односторонняя связь осуществляется первым способом, однако можно считать, что эти условия применимы в значительно более широких пределах. Действительно, при изучении статики произвольной материальной системы мы увидим (ер. гл. XV, 1), что, по крайней мере в идеальном случае, когда можно отвлечься от трения и всякого рода пассивных сопротивлений, механическое действие связей совершенно не будет зависеть от способа их осуществления. В действительности это следствие из основного принципа теоретической механики (принципа виртуальных работ), который будет сформулирован ниже, является лишь приближенным законом. Однако этот закон оказывается полезным, по крайней мере как руководящее правило, также и в реальных случаях, в которых приходится учитывать пассивные сопротивления. Все же в каждом отдельном случае необходимо заботиться [c.14]

Если сумма элементарных работ реакций связей, наложенных на систему, при любом возможном перемещении системы равна нулю, то такие связи называются совершенными (идеальными). Необходимое и достаточное условие равновесия системы с совершенными связями дает принцип возможных перемещений, который формулируется следующим образом для того чтобы рассматриваемое положение системы с совершенными связями являлось положением равновесия этой системы, необходимо и достаточно, чтобы сумма элементарных работ всех заданных (активных) сил, действующих на систему, при любом ее возможном перемещении из этого положения равнялась нулю. [c.385]

Процесс энергоразделения неотделим от процесса диссипации части механической энергии в тепло, возникающего из-за совершения работы по преодолению турбулентных напряжений. Вследствие энергетической изолированности течения в предположении незначительности абсолютной величины гидравлических потерь преодоление потоком турбулентного трения однозначно связано со снижением давления в потоке. Это снижение давления, трактуемое как потеря энергии, вызывает снижение эффекта температурного разделения в вихревой трубе по отношению к эффекту, который возникал бы в случае идеального течения без трения. Поэтому термодинамическая эффективность процесса энергоразделения в вихревой трубе может быть оценена внутренним адиабатным КПД [c.182]

Такие связи и называют идеальными, или совершенными. Следовательно, идеальными связями механической системы называют такие связи, при которых сумма элементарных работ сил реакций связей равна нулю на любом возможном перемещении системы. [c.329]

Понятие об идеальных связях не было известно автору Аналитической механики — Ж. Лагранжу. Рассматривая вопрос об обосновании и доказательстве принципа возможных перемещений, Ж. Лагранж отмечает, что этот принцип, хотя и очень прост по своему выражению, но не очевиден, чтобы его можно принять как аксиоматическое утверждение без доказательства. Ж. Лагранж отмечает, что принцип возможных перемещений основывается на двух принципах, установленных раньше. Один из них — принцип действия рычага, исследованный еще Архимедом второй — аксиома о параллелограмме сил. Если вспомнить геометрическую статику (ч. III т. I), то становится ясным, что эти два принципа содержат два основных понятия статики — понятие о силе, как о векторе, и к тому же скользящем в случае действия силы на абсолютно твердое тело, и понятие о моменте силы. Ж- Лагранж указывает сначала, что принцип возможных перемещений объединяет эти два понятия статики (принципы рычага и параллелограмма сил). Далее он предлагает доказательство, основанное на замене сил, приложенных к материальным точкам системы, реакциями подвижных блоков сложного полиспаста. Это доказательство не было признано достаточным, и Фурье предложил более совершенное. [c.108]

Таким образом, силы, действующие на точки системы, могут быть разделены, как уже ранее указывалось, на силы активные и реакции связей. При этом сами связи делятся на связи идеальные (совершенные) и неидеальные. [c.764]

Совершенно очевидно, что идеальных связей в чистом виде в природе не существует. В действительности реакция всякой поверхности или линии имеет всегда две составляющие нормальную У и силу трения Р р, которая направлена противоположно направлению возможного перемещения ог. Поэтому для такой негладкой поверхности или линии имеем [c.765]

Принцип Эйлера — Лагранжа, Из аксиомы идеальных связей непосредственно выводится основной принцип динамики. Действительно. Если связи заменены реакциями, то точки Шч можем мыслить как совершенно свободные и находящиеся под действием заданных сил Zv, Fv, и реакций связей -Rvz. [c.143]

Что касается скоростей в двух других направлениях, их величины могут быть произвольными, они связаны только условием несжимаемости со скоростью ез. Следует напомнить, что совершенно аналогичное положение было в теории идеальной пластичности при условии пластичности Треска — Сен-Венана. Условие равенства двух главных напряжений слишком частно, за него приходится расплачиваться допущением известной кинематической свободы. [c.633]

Как правило, отклонение от идеального континуума на поверхностях раздела (неполная и несовершенная связь) уменьшает эффективность упрочняющего действия более жесткой и прочной составляющей композита. Более того, менее совершенная связь на поверхности раздела приводит к значительно более быстрому ухудшению свойств композита, чем можно было бы ожидать на основе линейной зависимости свойств компонентов от объемной доли продукта их взаимодействия в реакционной зоне. [c.46]

Согласно существующим представлениям, идеальный композитный материал представляет собой совершенный механический континуум (что, как отмечалось выше, обеспечивается совершенством связи между компонентами композита) кроме того, у поверхности раздела должен существовать совершенный химический дисконтинуум. Иными словами, не должна происходить реактивная диффузия элементов, входящих в состав компонентов композита. Причины, по которым предпочтителен идеальный химический дисконтинуум, связаны с существом проблем, возникающих в отсутствие дисконтинуума. [c.46]

Это и будут уравнения Маджи [ ]. Они вместе с уравнениями (77) с аналитической точки зрения дают в дифференциальной форме полную постановку задачи о движении для системы 5 с двусторонними идеальными (в том числе и неголономными) связями. Действительно, если представим себе, что в уравнения (82) вместо величин q подставлены их выражения (77) через е и и выполнено дифференцирование по t, то будет очевидно, что после выполнения всех преобразований в уравнениях останутся, помимо q, е, t, только v производных ё от е, которые войдут в них линейно. Замечания, совершенно аналогичные тем, которые были сделаны в п. 36, приводят к выводу, что полученные таким образом из системы (82) v уравнений разрешимы относительно этих v производных е, так что мы заключаем, что уравнения (77) и (82) вместе составляют дифференциальную систему уравнений первого порядка, приводимую к нормальному виду относительно я-f-v неизвестных функций времени q VI е. Если конфигурация и состояние движения материальной системы в начальный момент заданы, т. е. заказаны произвольные численные начальные значения q (позиционных координат)и е (кинетических характеристик), то движение неголономной системы будет однозначно определено. [c.326]

Идеальные манипуляторы позволят человеку как бы сравнять масштабы, взглянуть на циклопические машины и установки глазами великана. Благодаря совершенным обратным связям человек быстро привыкнет к мощным лапищам манипулятора и будет воспринимать их, как собственные руки. [c.291]

При баротропном движении идеального термодинамически совершенного газа давление р и плотность связаны уравнением процесса (обобщенной адиабаты) [c.276]

Далее мы отметили, что для завершения всех естественных процессов требуется конечное время, что неизбежно приводит к некоторому отклонению системы от состояний истинного устойчивого равновесия. Так как все термодинамические данные связаны с устойчивыми состояниями, то оказалось удобным постулировать некоторые гипотетические квазистатические процессы, в ходе которых система должна плавно проходить через непрерывную последовательность квазистатических устойчивых состояний. Поскольку квазистатические процессы должны протекать бесконечно медленно, они являются идеализированными процессами, на которых основываются теоретические расчеты. Заметив, что на примере этих процессов мы впервые познакомились с чрезвычайно важным классом идеальных процессов, называемых обратимыми, мы завершили обсуждение установлением связи между необратимостью и отклонением от устойчивого равновесия. Была также отмечена связь между необратимостью и потерей возможности совершения работы (или большим потреблением работы по сравнению с идеальным случаем). Это обстоятельство, имеющее существенное значение с прикладной точки зрения, будет изучено в последующих главах, [c.48]

В идеальном случае процесс соединения двух металлических поверхностей можно представить следующим образом. При сближении двух совершенно чистых и идеально гладких металлических поверхностей на расстояние действия межатомных сил должно возникать самопроизвольное образование металлических связей. При этом, как показывают расчеты, процесс соединения [c.7]

В свою очередь эти обстоятельства позволили широко раздвинуть рамки наших знаний о распределении напряжений в инженерных конструкциях. Развитие экспериментальных методов анализа напряжений стимулировалось разнообразными мотивами. Прежде всего, большую роль здесь сыграло то обстоятельство, что теоретические формулы сопротивления материалов и теории упругости выводились в предположении, что материалы однородны, идеально упруги и следуют закону Гука. В действительности же технические материалы иногда весьма далеко отступают от совершенной однородности и идеальной упругости, в связи с чем проверка формул, выведенных для идеализированных материалов, приобретает большое практическое значение. Лишь в простейших случаях теория способна дать полное решение задачи о распределении напряжений. Большей же частью инженерам приходится довольствоваться приближенными решениями, точность которых нуждается в проверке непосредственными испытаниями. Основное требование, предъявляемое в настоящее время к инженерному проекту,—это наивысшая возможная экономия в весе материала, что может быть достигнуто повышением допускаемых напряжений и снижением коэффициентов запаса. Но то и другое можно признать безопасным лишь в том случае, если проектирующий инженер располагает точными данными о свойствах материалов и строгой методикой исследования напряжений. Обязательной предпосылкой такого исследования является детальное знание условий службы сооружения, в особенности всего, что касается характера воздействия на него внешних сил. Действующие на сооружение силы известны часто лишь приблизительно, так что для пополнения наших знаний в этой области приходится обращаться к исследованию напряжений в существующих сооружениях в условиях их эксплуатации. Из всех этих соображений явствует то значение, которое приобретают ныне успехи экспериментального исследования напряжений ). [c.459]

Наиболее важной системой, к которой применимо представление об идеальном фермионном газе, является электронный газ в металле. Как известно, электроны внешних оболочек (валентные электроны) очень слабо связаны, поэтому приближенно можно считать, что они движутся совершенно свободно внутри кристаллической решетки. Типичные порядки величин и Тр, которые получаются при использовании соответствующих численных данных, приведены в табл. 5.6.1. Видно, что параметр вырождения [c.197]

В качестве пояснения приведем такой пример предположим, что система состоит из точки А, соединенной с неподвижной точкой О посредством идеально твердого стержня О А длины г (рис. 73). При движении точка А, очевидно, должна находиться на поверхности шара радиуса г. Ее координаты х, у, % связаны между собой условием связи х у + = г , и потому приращения этих координат Ьх, Ьу, бг не могут быть совершенно произвольными. [c.317]

До сих пор мы предполагали, что имеем дело с идеальным интерферометром. При работе такого прибора интерферограмма получается совершенно симметричной относительно точки а-=0. Связь между нею и спектром определялась выражением [c.106]

К аналогичной оценке можно прийти следующим образом. Расчеты и опыты с весьма совершенными кристаллами показывают, что предшествующая разрушению упругая деформация Етах твердых тел в наиболее благоприятных условиях может достигать по порядку величины десятой доли исходных размеров. Используя характерное значение модуля упругости Е = = 10 дин/см , находим а ВтахЕ 10" дин/см . Однако прочность Ов реальных твердых тел и материалов в десятки, сотни, а иногда — во много тысяч раз ниже вычисляемых таким образом значений. Приведенный расчет относится к одновременному разрыву всех (п, = 10 ) связей на 1 см сечения. В определенных исключительных случаях это действительно имеет место, например, для нитевидных кристаллов, когда строение образца безукоризненно совершенно и все межатомные связи работают в одинаковых условиях. В этих условиях прочность действительно может приближаться к указанной величине сгг — теоретической прочности идеального кристалла. [c.233]

Наложенные на систему связи не являются идеальными и для того, чтобы применить общие теоремы, необходимо ввести в рассмотрение сплы, препятствующие поступательному перемещению диска. Введя в рассмотрение неизвестную силу реакции Р, направленную вдоль оси х, можно рассматривать рельс как совершенно гладкий. При этом среди возможных перемещений появляется поступательное перемещение диска вдоль оси х, что дает возможность применить теорему о движении центра масс, откуда [c.365]

Совершенно ясно, что абсолютная термодинамическая шкала является только чисто теоретической. Нельзя построить идеальную тепловую машину, работающую по идеальному циклу Карно. Таким образом, теоретическое построение универсальной термодинамической шкалы еще не открывает путей ее практического использования. Для этой цели нужна связь термодинамической шкалы с реальными измерителями температуры. Из них первостепенное значение приобретают газовые термометры, показания которых могут быть связаны с термодинамической шкалой посредством понятия идеального газа. [c.30]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Анализ выпучивания и устойчивости идеальных упругих и неупругих систем не является общим при решении вопроса об устойчивости конструкций и их элементов, поскольку последние обладают различного рода несовершенствами. Неустойчивость реальных конструкций и их элементов с несовершенствами наступает в предельных точках или точках бифуркации Пуанкаре точно так же, как и для идеальных систем с устойчивым послебифуркационным поведением, В связи с этим все начальные несовершенства формы и приложения нагрузок принимаются за возмущающие факторы с наложенными на них ограничениями, и об устойчивости исходного процесса нагружения идеальной системы судят по пребыванию системы с возмущенной формой в окрестности основного процесса. Следовательно, на процесс выпучивания системы с начальными несовершенствами, так же как на послебифуркационный процесс выпучивания идеальной системы, следует смотреть как на возмущенный процесс, с помощью которого исследуются устойчивость конструкции, которую стремятся всегда создавать как совершенную. Этот докритический процесс завершается потерей устойчивости в предельной точке (точке бифуркации Пуанкаре) и послекритиче-ским выпучиванием. [c.322]

Приведем примеры идеальных или, как их иногда еще называют, совершенных или гладких (т. е. без трсиия) связей. [c.308]

Примером квазичастиц другой группы служат электроны проводимости и дырки в полупроводниковых кристаллах (см. 6.2). Каждая такая квазичастица происходит (в одиночестве или в паре с другой квазичастицей) от реального электрона. Здесь налицо соответствие между квазичастицей и ее прообразом — реальной частицей. Однако и в этом случае движение квазичастиц имеет коллективный характер, хотя и не столь очевидный, как в случае фононов. Он проявляется в размазанности по пространству волновых функций электрона проводимости и дырки, в невозможности локализации их вблизи какого-либо узла решетки, т. е. в факте обобществления этих квазичастиц всем атомным коллективом, образующим кристалл. Заметим в этой связи, что если рассматривать действительно идеальный кристалл без каких-либо дефектов или примесей и, кроме того, исключить взаимодействие электронов с фононами, то в этом случае электроны проводимости и дырки будут распространяться по кристаллу беспрепятственно, совершенно не замечая атомов, сидящих в узлах кристаллической решетки. [c.147]

Определение идеальных удерживающих связей представляет собой обобщение известных физических фактов. Такие связи не рассеивают энергии на возможных перемещениях. Основной принцип статики для систем с идеальными удерживающими стационарными связями отсюда устанавливается легко. Действительно, дополним заданные силы Zv, Fv, всеми силами реакции i vi, R y, Rvz, тогда нашу механическую систему согласно аксиоме связей мы можем мыслить как систему сощершенно свободных точек, находящихся под действием сил X, + R,x, Yv + Rw, Zv + i v2. Для совершенно свободных точек имеем следующие уравнения равновесия [c.73]

Проекции реакции, действующей на точку т обозначим через Дхх, Hyyj Другими словами, если мы к заданным силам прибавим реакции, то на механическую систему мы можем смотреть как на систему совершенно свободных точек с массами т,, па которые действуют соответственно силы X, + й , Fv + / vy, Z, + i vz. Мы будем заниматься идеальными связями, для которых примем следующую аксиому сумма работ реакций идеальных связей на возможных перемещениях равна пулю, [c.143]

В тепловых двигателях теплота, отдаваемая более нагретыми телами, превращается в работу не полностью некоторая доля этой теплоты передается рабочим телом менее нагретым телам. Переход теплоты от более нагретых тел к менее нагретым в результате действия теплового двигателя и обусловленные этим переходом изменения состояния участвующих в процессе тел по сравнению с начальным и представляют собой те компенсационные эффекты, которыми согласно второму началу термодинамики обязательно сопровождается любой как обратимый, так и необратимый круговые процессы превращения теплоты в работу. Этот относящийся к круговым процессам результат выражают еще следующим образом превращение теплоты в работу всегда сопровождается компенсирующим переходом некоторого количества теплоты от более нагретого к менее нагретому телу. Подчеркнем, что сказанное относится к круговым процессам среди незамкнутых процессов с одним источником теплоты могут быть такие, в которых сообщенная телу теплота превращается в работу полностью. oшлe [ я в связи с этим на следующее высказывание Зоммерфельда .. . Планк приводит сам собой напрашивающийся пример полного превращения тепла в работу, а именно изотермическое расширение идеального газа с подведением тепла от источника с высокой температурой при полном использовании давления газа для совершения работы. В этом процессе энергия не будет обесцениваться , а наоборот, будет становиться ценнее (тепло полностью превращается в работу) . [c.47]

Связи между различными звеньями механизма могут осуществляться также нитями или шнурами, которые гассматривагот как идеально гибкие и нерастяжимые. Когда говорят, что нить идеально гибкая и нерастяжимая, под этим понимают 1° что нить совершенно не имеет жесткости, т. е. не оказывает никакого сопротивления обвертыванию ее вокруг цилиндра или блока 2 что длины элементарных дуг между двумя бесконечно близкими точками нити остаются неизменными при различных деформациях нити. Материальные точки нити, достаточно близкие для того, чтобы между ними могли действовать молекулярные силы, сохраняют при этом расстояния между собою неизменными. Это заключение может быть закон-Р1ЫМ, очевидно, лишь при том условии, если сечение нити достаточно мало, и им можно пренебречь по сравнению с радиусами кривизны, которые нить вынуждена иметь при наматывании ее на цилиндр. [c.299]

Нас интересует поток не идеальной жидкости, а реального газа или пара, текущего через сложные каналы проточной части. Для этого поставим и решим задачу нахождения поля скоростей рабочего агента с учетом его вязкости, с которой связана теплопроводность рабочего агента. Указанные явления обусловлены молекулярной структурой рабочего агента, причем основные закономерности, связывающие напряжение трения и количество переносимого тепла с распределением скоростей и температур, могут быть строго выведены из кинетической теории совершенной жидкости или газа (см. [15], стр. 431). С макроскопической точки зрения эти закономерности задаются вперед как некоторые дополнительные физические законы. В нашем случае воспользуемся общеизвестным законом Ньютона, выражающим касательное напря- [c.161]

Основное назначение любых технических условий — точное и квалифицированное определение желаемых результатов. В идеальном случае технические условия должны быть составлены просто и кратко, однако не за счет их полноты. Кроме того, совершенные технические условия должны обладать такими качествами, как одно-ЗЕ1ачность, реализуемость и информационная достаточность. Надежность не является предметом или свойством, которые можно описать независимо от других факторов. Она неразрывно связана с параметрами конструкции аппаратуры, процессами ее изготовления и другими оперативными аспектами, в том числе и с квалификацией и добросовестностью персонала, принимающего участие в выполнении этих функций. [c.205]

На первом этапе был создан простейший автомат, представляющий собой дешифратор кодов. Обучение этого автомата сводится к запоминанию в качестве эталонов семиразрядных двоичных кодов деталей всех классов, предварительно снятых в идеальных условиях эксплуатации конвейера. В этих условиях дешифратор, сравнивая код транспортируемой детали с эталонными кодами, обеспечивает безошибочное распознавание деталей. Однако реальные производственные условия зачастую сильно отличаются от идеальных. Это связано с нарушением технологических норм подвеса деталей и со значительными колебаниями деталей в процессе их транспортировки. В производственных условиях точность работы дешифратора снижается. Практически это проявляется в большом числе отказов и ошибок распознавания, вызванных непредсказуемыми преобразованиями (сдвигов, вращений и т. п.) деталей в поле зрения оптико-электронной системы. В подобных случаях возникает необходимость адаптации распознающего автомата к производственным возмущениям. Поэтому на втором этапе были разработаны более совершенные адаптивные автоматы, обеспечивающие инвариантность распознавания по отношению к указанным выше непредсказуемым преобразованиям названных деталей. [c.218]

Оболочка акалориметров, имеющих одну из изученных простейших форм (см. 8 и 9 этой главы), для которых К выражается аналитически, никогда не имеет совершенной формы например, реальный шар всегда в большей или меньшей степени отклоняется от идеального. Тогда возникают вопросы как отклонение формы от идеальной отражается на коэффициенте формы К] если форма не идеальная, что следует принять за длины / , Z и т. д. в расчетных формулах, чтобы, применяя их, получить К с наибольшей точностью. Ответа, общего для всех четырех случаев правильной формы, дано быть не может в каждом случае приходится вырабатывать свой особый прием. Однако одно для всех случаев общее условие, которому должны удовлетворять определяющие форму отрезки Lq, Z,j, L ,. ., ( 7 гл. I), может уже и тепгрь быть указано — они связаны уравнением объем V равняется известному числу. [c.252]

Выявляемая в процессе эксплуатации или во время специальных испытаний прочность металлов, назьтаемая фактической или технической, на 2—3 порядка ниже их теоретической прочности. Теоретической прочностью обладает совершенно бездефектный металл, имеющий идеально построенную, однородную во всех ее частях кристаллическую решетку. При его нагружении силой Р (рис. 1.3, а, б) возникающие касательные напряжения т задействуют, т. е. стремятся разорвать все совершенно одинаковые межатомные связи, пересекающие плоскость сдвига 5—5. [c.11]

Хотя в различных активных системах [180] процессы активации и ингибирования имеют совершенно различную природу, механизмы самоорганизации, действующие в этих системах, достаточно универсальны. Спонтанное образование диссипативных структур (автоструктур) в идеально однородных распределенных активных средах связано с тем, что в них по активатору 0 осуществляется положительная обратная связь, приводящая к его нарастанию. Процесс нарастания активатора контролируется ингибитором ф, по которому осуществляется отрицательная обратная связь. При этом стационарные диссипативные структуры образуются в том случае, если процесс ингибирования, по сравнению с активацией, является более дальнодействующим, т.е. характерная длина в рассматри- [c.116]

J a MOTpHM сначала применение теории больших прогибов к цилиндрическим оболочкам идеальной формы, в этом случае постоянная К из выражений (б.31и) равна единице, и при / = / = () 9Т0 уравнение совпадает с (6.17). Эта задача уже рассматривалась в связи с обсуждением последнего уравнения, но, не полно и для совершенно иных целе(й теперь дополним обсуждение этого вопроса. [c.496]

Покажем, что из этого соотношения следует баротропностъ адиабатического движения идеального совершенного газа, и найдем соответствующую связь между плотностью и давлением. Из равенства (40) и закона Клапейрона вытекает, что при дифференцировании вдоль траектории [c.97]

Поскольку в этом отношении закон Гиббса— Дальтона и закон Дальтона синонимичны, совершенно очевидно, что смесь идеальных газов, подчиняющихся закону Гиббса — Дальтона, удовлетворяет также закону Амага (этот закон относится к парциальным объемам, определенным в разд. 16.10), который был получен в разд. 16.11 из закона Дальтона. Для такой смеси идеальных газов также существует связь между парциальным давлением и мольной долей (см. разд. 16.9, где эта связь была установлена из закона Дальтона), когда парциальное давление определено через мембранное равновесие. Прямое доказательство этого приводится в следующем разделе. [c.390]

Совершенно аналогичная формула может быть получена для того случая, когда между идеально плоскими параллельными зеркалами находится среда с показателем преломления п = п(х). Действительно, проследим за траекторией луча, в своем движении поперек оси постепенно пересекающего слои с разными показателями преломления. Изменения наклона луча в этом случае связаны исключительно с преломлением на границах между слоями и могут быть рассчитаны прямо по теореме синусов sin(7r/2 — ai)/sin(Tr/2 - аз) = 2/ 1 где и 0 2 — значения а в слоях с показателем преломления Пх и П2 соответственно. Используя 1 и заменив sin(7r/2 — а) на osa I — а /2, получаем — а - 2(п2/п1 — 1). Таким образом, на участке с перепадом показателя преломления Ап угловая [c.157]

Он сконструировал неголономные механизмы (один из них известен в литературе под названием кресла Аппеля), позволяющие реализовать некоторые нелинейные неголономные связи путем предельного перехода от однопараметрических линейных связей. Э. Делассю подробно исследовал свойства механического движения с учетом материального осуществления связей. 97 Из этих исследований вытекает, что в ряде случаев, например при реализации связей первого порядка, движение механической системы зависит от способа реализации связей. Для преодоления возникающих при этом принципиальных трудностей при построении аналитической механики Делассю предложил рассматривать идеальное движение, возникающее при линейной идеальной реализации связей. Оказывается, что для идеа.чьных движений механической системы с нелинейными неголономными связями первого порядка принцип Даламбера — Лагранжа теряет свою силу, а принципы Гаусса и Аппеля — Майера остаются правомерными. При этом идеальные движения совершенно не зависят от кинематического и динамического строения вспомогательного объекта, реализующего неголономные связи. [c.97]

Развитие разрушения композиционных материалов при действии постоянной растягивающей нагрузки. Одним из наиболее перспективных материалов дня работы при высоких температурах являются направленно кристаллизованные эвтектические композиционные материалы (НКЭ КМ). Принцип термодинамического равновесия составляющих, на основе которого построены НКЭ КМ, обеспечивает прочную связь на полукогерентной границе раздела фаз. Более того, одна из фаз кристаллизующаяся в форме волокон или mia THHi обладает совершенной структурой и по свойствам приближается к нитевидным кристаллам. В силу этого в НКЭ КМ реализуется оптимальная для композиционных материалов ситуация армирующая фаза с высокой прочностью, регулярное и ориентированное расположение этой фазы,идеальное сопряжение с матрицей и, как следствие, высокая стабильность структуры при температурах, близких к эвтектическим. [c.24]

Если теперь мы спросим, насколько отличаются действительные течения жидкости с очень небольшой вязкостью (например, как у газов или воды) от тех движений, которые получаются в предположении жидкости, совершенно не обладающей трением, то оказеявается, что влияние вязкости у таких жидкостей сказывается, главным образом, только в тонком слое у пограничной поверхности жидкости и твердого тела. Это происходит потому, что в этом слое, так называемом пограничном слое Прандтля, имеет место очень быстрое возрастание скорости, которому пропорциональны силы трения (т. II, глава XVI). 6 то время как в случае идеальной жидкости происходит скольжение жидкости по пограничной поверхности, каждая действительная жидкость, какой бы малой вязкостью она ни обладала, прилипает своими частицами, сопри-касаюшимися с твердым телом, к последнему. Но так как в жидкости, текущей около твердого тела и обладающей малым внутренним трением (например, вода в противоположность глицерину), значительные скорости (такие же, как если бы жидкость была идеальной) обнаруживаются уже в самом незначительном расстоянии от твердого тела, то, следовательно, переход к нулевой скорости около самого тела должен происходить в очень тонком слое это же, как было сказано, связано с наличием больших сил трения, которые в указанном слое достигают порядка величины градиента давления. [c.98]

Течения газа могут быть классифицированы по признаку сообщения или несообщения рассматриваемому потоку извне тепловой или механической энерпт. Различают адиабатические течения, при которых не происходит теплообмена или передачи механической энергии между потоком газа и внешней средой, и иеадиабатические течения, при которых потоку газа сообщается или отбирается от него энергия. Понятия адиабатического и неадиабатического процессов равно относятся к течению идеального и неидеального газа. Процессы изменения состояния идеального газа при адиабатическом его течении называются изэнтропическимн, В данной книге под течением идеального газа во всех случаях имеется в виду течение, для которого можно не учитывать действие сил вязкого трения (см, п. 2). Данное замечание связано с тем, что иногда идеальными газами называют газы, состояние которых точно подчиняется уравнению Клапейрона, отличая их от газов, близких к состоянию конденсации, для которых последнее уравнение заменяется другими уравнениями (например, уравнением Ван-дер-Ваальса). Во избежание недоразумений, имея в виду последнее отличие, лучше называть газы соответственно совершенными и реальными. В связи с определением течения неидеального газа заметим, что наряду с обычным действием си.л вязкого трения могут наблюдаться и другие необратимые потери механической энергии, связанные с ее переходом в тепловую энергию такие потери имеют место, например, в скачках уплотнения, появляющихся при торможении сверхзвуковые потоков (см. 22). [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...