Газ идеальный совершенный

Подставляя это выражение в формулу (5.53) и учитывая малое влияние массовых сил, получаем уравнение Бернулли для адиабатного движения идеального совершенного газа [c.104]

Наиболее простыми свойствами обладает газ, разреженный настолько, что взаимодействие между его молекулами может не учитываться, так называемый совершенный (идеальный) газ. Для совершенных газов справедливо уравнение Клапейрона, позволяющее определять плотность газа при известных давлении и температуре, т. е. [c.13]

Интересно отметить, что вечный двигатель второго рода одноразового действия не запрещается вторым законом, Подведем теплоту к газу в цилиндре с неподвижно закрепленным поршнем, приращение внутренней энергии газа равно подведенной теплоте, поскольку работа не совершается (поршень неподвижен, и = 0). Поместим после этого цилиндр в адиабатную оболочку и дадим газу расшириться совершенная работа будет равна Ад, ибо теплообмена в процессе расширения нет. Если газ идеальный, то его температура в конце расширения будет равна температуре перед подводом теплоты, однако объем будет больше и повторение описанной операции (периодически действующая машина) невозможно. [c.40]

Так как движение среды установившееся, а обтекаемые тела твердые и непроницаемые, то линии тока, совпадающие с траекториями и приходящие из бесконечности, должны уходить в бесконечность за телами. Для простоты рассмотрим случай, когда внешних массовых сил нет, а жидкость является идеальной несжимаемой жидкостью или идеальным совершенным газом, движущимся адиабатически. В этих случаях на каждой линии тока имеет место интеграл Бернулли. На всех линиях тока, приходящих из бесконечности, в бесконечности имеем плотность р , давление Pi и скорость Kj, одинаковые на всех линиях тока, поэтому интеграл Бернулли и условие адиабатичности можно представить в виде двух (см. (5.13)) соотношений [c.71]

Рассмотрим еще раз обтекание тела установившимся потоком идеального совершенного газа при наличии адиабатич-ности, но в данном случае предположим, что либо набегающий поток сверхзвуковой, либо в возмущенном потоке вблизи тела образуются сверхзвуковые зоны. В этих случаях обычно возникают скачки уплотнения, и поэтому нельзя пользоваться принятым выше основным допущением о непрерывности движения. При наличии в потоке скачков уплотнения на линиях тока, пересекающих скачок, температура торможения Т по-прежнему сохраняется, а давление торможения р падает, так как при переходе через скачок благодаря росту энтропии появляются необратимые потери, связанные с переходом механической энергии в тепло. Наличие этих потерь в скачках, характеризующихся убыванием давления торможения, влечет за собой появление сопротивления при обтекании тел газом. [c.78]

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

Рассмотрим основные эффекты и элементы теории движения совершенного газа в камерах сгорания, причем учтем только количество тепла, поступающее в установившийся поток идеального совершенного газа. Изучим изменение параметров [c.98]

Для дальнейшего анализа свойств движения газа в камере сгорания рассмотрим законы изменения скорости, плотности, давления и числа Маха потока в цилиндрической камере сгорания. Уравнения установившегося движения идеального совершенного газа в цилиндрической трубе имеют вид [c.100]

Современная газодинамика, рассматривающая главным образом вопросы течения идеального газа, выработала совершенные методы определения состояния изоэнергетических потоков. Эти методы опираются на таблицы газодинамических функций и вспомогательные графические построения [4, 8]. Разработаны приемы аналитического расчета состояния потока в условиях многообразных воздействий на него [5]. [c.196]

Что. происходит с температурой идеального совершенного газа с ростом скорости при установившемся адиабатическом течении в трубке тока [c.161]

Рассмотрим адиабатическое течение идеального газа без совершения над газом внешней механической работы. Тогда dQ=0 gdH=0. Кроме того, [c.54]

Для того чтобы проинтегрировать последнее равенство, надо знать зависимость С/ от Г и /. Несмотря на то, что мы рассматриваем стержни — термодинамический объект, совершенно отличный по своей природе от газов, как идеальных, так и реальных, имеется важное, хотя и формальное, сходство между уравнениями состояния в этих трех случаях — идеальные газы, реальные газы, идеальные стержни. Это сходство заключается в том, что во всех трех случаях обобщенная сила (Р в случае газов,/в случае стержней) является линейной функцией температуры (уравнение (14.8)). Отсюда следует, что для идеального стержня С/ не зависит от /, подобно тому как для идеального и реального газов Су не зависит от V. [c.68]

С этой целью рассмотрим для простоты баротропный поток идеального совершенного газа, все линии тока которого параллельны оси х, а составляющая скорости и, так же как давление р, плотность р и температура Т являются функциями только X и t при этом будем пренебрегать действием объемных сил. [c.100]

Уравнения (В.2) и (В.З) дают возможность записать уравнение состояния идеального (совершенного) газа в виде [c.8]

В случае рассмотрения движения идеального (совершенного) политропного вязкого газа в качестве основных размерных величин можно выбрать р, и и тогда производными величинами будут t, /, р, е(Г) я (К- - - величина безразмерная и сама служит дополнительным критерием подобия). [c.485]

Таким образом, идеальный совершенный газ баротропен вдоль линий тока. [c.13]

При дозвуковом обтекании профиля потенциальным потоком идеального совершенного газа, как и при обтекании несжимаемой жидкостью, имеет место теорема Жуковского (строгое доказательство этого обобщения было получено М.В. Келдышем и Ф.И. Франклем [45] независимо от режима обтекания—до- или сверхкритического). Однако при наличии в сверхзвуковых зонах (при М > Мкр) скачков уплотнения потенциальность обтекания нарушается и доказательство теоремы Жуковского уже неправомерно. Более того, сама теорема становится неверной, так как из эксперимента известно [c.186]

Книга Больцмана состоит из двух частей. Часть первая посвящена теории одноатомных идеальных газов. Во второй части рассматриваются реальные газы (теория ван-дер-Ваальса) и газы, состоящие из многоатомных молекул. В последней, седьмой, главе второй части Больцман, уже выходя за пределы теории газов, затрагивает совершенно общие принципиальные вопросы, связанные с необратимостью и вторым началом термодинамики. [c.5]

Термины идеальный газ и совершенный газ часто используются как синонимы. (В русской литературе по аэрогидродинамике газ, подчиняющийся уравнению состояния (1.27), чаще называют совершенным газом. Невязкий же газ называют идеальным, т, е. идеальный газ может подчиняться и более сложному уравнению состояния, чем (1.27).— Прим. ред.) [c.17]

Как было показано, теоремы Гельмгольца не имеют места в общем случае движения идеального совершенного газа. Тем более они не будут выполняться для вязкого газа. [c.146]

В этом интеграле внутренняя энергия е в общем случае идеального совершенного газа определяется из дифференциального соотношения [c.162]

Рассмотрим течение идеального совершенного газа с показателем адиабаты А = 1,4 в плоском гиперзвуковом воздухозаборнике, схема которого представлена на рис. 14.9. В таком воздухозаборнике скорость потока на выходе остается сверхзвуковой. Ра1Счетное число М для воздухозаборника Мир = 6. Вычисления [c.286]

В тепловых двигателях теплота, отдаваемая более нагретыми телами, превращается в работу не полностью некоторая доля этой теплоты передается рабочим телом менее нагретым телам. Переход теплоты от более нагретых тел к менее нагретым в результате действия теплового двигателя и обусловленные этим переходом изменения состояния участвующих в процессе тел по сравнению с начальным и представляют собой те компенсационные эффекты, которыми согласно второму началу термодинамики обязательно сопровождается любой как обратимый, так и необратимый круговые процессы превращения теплоты в работу. Этот относящийся к круговым процессам результат выражают еще следующим образом превращение теплоты в работу всегда сопровождается компенсирующим переходом некоторого количества теплоты от более нагретого к менее нагретому телу. Подчеркнем, что сказанное относится к круговым процессам среди незамкнутых процессов с одним источником теплоты могут быть такие, в которых сообщенная телу теплота превращается в работу полностью. oшлe [ я в связи с этим на следующее высказывание Зоммерфельда .. . Планк приводит сам собой напрашивающийся пример полного превращения тепла в работу, а именно изотермическое расширение идеального газа с подведением тепла от источника с высокой температурой при полном использовании давления газа для совершения работы. В этом процессе энергия не будет обесцениваться , а наоборот, будет становиться ценнее (тепло полностью превращается в работу) . [c.47]

Таким обравом, рассматривая вместо действителыю существующих газов идеальные газы, мы освобождаемся от необходимости учитывать сложные взаимосвязи между отдельными молекулами, допуская при этом лишь небольшую погрешность, ибо эти взаимосвязи в действительно существующих газах в большинстве случаев совершенно ничтожны. [c.16]

В предыдущем параграфе уже употреблялось понятие адиабатическое движение для обозначения такого движения газа, когда р/р = onst. Как будет показано далее (см. (43)), для рассматриваемого случая идеального совершенного газа эти два определения эквивалентны друг другу. [c.96]

Покажем, что из этого соотношения следует баротропностъ адиабатического движения идеального совершенного газа, и найдем соответствующую связь между плотностью и давлением. Из равенства (40) и закона Клапейрона вытекает, что при дифференцировании вдоль траектории [c.97]

Так же как и в случае плоского обтекания, уравнения пространственного безвихревого движения идеального совершенного газа можно получить, используя условия 1) неразрывности течения, 2) отсутствия в потоке завихренности и 3) адиабатичности и изэнтропичности процесса. [c.323]

Как уже отмечалось в разд. 17.2, внутренняя энергия и энтальпия идеальных (совершенного и полусоверщенного) газов зависят только от температуры. Следовательно, пользуясь равенствами [c.288]

Для полусовершенных газов, когда Ср — Ср(Т), при произвольном виде этой зависимости написать выражение для g в проинтегрированном виде невозможно (разд. 18.9). Однако полученные в разд. 18.9 выражения для dh и ds пригодны как для совершенных, так и для полусовершенных газов ясно, что выражение для g в случае полус )вершенных газов будет по-прежнему представлять собой сумму RT np и некоторой функции Т. Поэтому в случае идеальных газов, как совершенных, так и полусовершенных, [c.361]

Теперь мы можем применить это равенство к изучению Я, S и G для смесей идеальных (совершенных и полусовершенных) газов. [c.441]

Газ идеальный 98 полусовершенный 105, 286 совершенный 105, 190, 193 Газоанализатор Ороса 283 Газовая доля 106, 193 Газовая постоянная 265 молярная 265 эквивалентная 270 Газовые смеси 264, 286 Газопаровые смеси 271 Гельмгольца функция 216 Гиббса — Гельмгольца уравнение 409 Гиббса — Дальтона закон 373, 441 следствия 385 Гиббса — Дюгема уравнение 355 [c.477]

Течения газа могут быть классифицированы по признаку сообщения или несообщения рассматриваемому потоку извне тепловой или механической энерпт. Различают адиабатические течения, при которых не происходит теплообмена или передачи механической энергии между потоком газа и внешней средой, и иеадиабатические течения, при которых потоку газа сообщается или отбирается от него энергия. Понятия адиабатического и неадиабатического процессов равно относятся к течению идеального и неидеального газа. Процессы изменения состояния идеального газа при адиабатическом его течении называются изэнтропическимн, В данной книге под течением идеального газа во всех случаях имеется в виду течение, для которого можно не учитывать действие сил вязкого трения (см, п. 2). Данное замечание связано с тем, что иногда идеальными газами называют газы, состояние которых точно подчиняется уравнению Клапейрона, отличая их от газов, близких к состоянию конденсации, для которых последнее уравнение заменяется другими уравнениями (например, уравнением Ван-дер-Ваальса). Во избежание недоразумений, имея в виду последнее отличие, лучше называть газы соответственно совершенными и реальными. В связи с определением течения неидеального газа заметим, что наряду с обычным действием си.л вязкого трения могут наблюдаться и другие необратимые потери механической энергии, связанные с ее переходом в тепловую энергию такие потери имеют место, например, в скачках уплотнения, появляющихся при торможении сверхзвуковые потоков (см. 22). [c.455]

Развитие исследований физических свойств газов привело в 1845 г. Джоуля к открытию закона о независимости внутренней энергии идеального газа от объема, названного его именем. В опытах Джоуля при расширении воздуха без совершения внешней работы i e было обнаружено изменения темиературы последнего. Более поздние опыты, проведенные Джоулем совместно с Томсоном, привели к установлению (1853) так называемого эффекта Джоуля—Томсона, показавшего, что в процессе расширения реального газа без совершения внешней работы его те.мпература изменяется и в отдельных случаях может не только уменьшаться, но и увеличиваться. Установление эффекта Джоуля—То.мсона имело большое значение для изучения физических свойств реальных газов, которое является одной из важнейших задач термодинамики. Созданная в дальнейшем теория этого эффекта позволила объяснить некоторые особенности реальных газов. Эта теория широко применяется при изучении процесса сжижения газов, а также используется при составлении некоторых уравнений состояния реальных газов. [c.26]

Идеальные (совершенные) Для идеальных (совершенных) газов при не ГйЗЫ слишком малых и не слишком больших дав- [c.277]

Не останавливаясь на деталях вывода дифференциальных уравнений в принятых выше предположениях (изложение которого можно найти в любом учебнике), приведем окончательный результат при отсутствии внешних сил и источников энергии — арифметически замкнутую систему уравнений идеального совершенного газа — систему уравнений Эйлера [c.11]

У-У(Т/р ) = 0. Этот интеграл получается вычитанием из уравнения энергии уравнения кинетической энергии (уравнения импульса, умпожеппого скалярно па V) с учетом уравнений неразрывности и Клапейрона. Его можно записать в виде З/сИ = О, т.е. в идеальном совершенном газе энтропия сохраняется в жидкой частице. [c.13]

Если газ калорически совершенный с постоянными коэффициентами теплопроводности и вязкости, то условия (10.13) выпадают из рассмотрения. При рассмотрении установившегося течения нетеплопроводного калорически совершенного идеального газа без учета внешних сил подобие определяется одним числом Маха, т. е. при рассмотрении частных задач некоторые критерии подобия могут не входить в соответствующие уравнения движения. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...