Идеальные (совершенные) газы

Подставляя это выражение в формулу (5.53) и учитывая малое влияние массовых сил, получаем уравнение Бернулли для адиабатного движения идеального совершенного газа [c.104]

Так как движение среды установившееся, а обтекаемые тела твердые и непроницаемые, то линии тока, совпадающие с траекториями и приходящие из бесконечности, должны уходить в бесконечность за телами. Для простоты рассмотрим случай, когда внешних массовых сил нет, а жидкость является идеальной несжимаемой жидкостью или идеальным совершенным газом, движущимся адиабатически. В этих случаях на каждой линии тока имеет место интеграл Бернулли. На всех линиях тока, приходящих из бесконечности, в бесконечности имеем плотность р , давление Pi и скорость Kj, одинаковые на всех линиях тока, поэтому интеграл Бернулли и условие адиабатичности можно представить в виде двух (см. (5.13)) соотношений [c.71]

Рассмотрим еще раз обтекание тела установившимся потоком идеального совершенного газа при наличии адиабатич-ности, но в данном случае предположим, что либо набегающий поток сверхзвуковой, либо в возмущенном потоке вблизи тела образуются сверхзвуковые зоны. В этих случаях обычно возникают скачки уплотнения, и поэтому нельзя пользоваться принятым выше основным допущением о непрерывности движения. При наличии в потоке скачков уплотнения на линиях тока, пересекающих скачок, температура торможения Т по-прежнему сохраняется, а давление торможения р падает, так как при переходе через скачок благодаря росту энтропии появляются необратимые потери, связанные с переходом механической энергии в тепло. Наличие этих потерь в скачках, характеризующихся убыванием давления торможения, влечет за собой появление сопротивления при обтекании тел газом. [c.78]

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

Рассмотрим основные эффекты и элементы теории движения совершенного газа в камерах сгорания, причем учтем только количество тепла, поступающее в установившийся поток идеального совершенного газа. Изучим изменение параметров [c.98]

Для дальнейшего анализа свойств движения газа в камере сгорания рассмотрим законы изменения скорости, плотности, давления и числа Маха потока в цилиндрической камере сгорания. Уравнения установившегося движения идеального совершенного газа в цилиндрической трубе имеют вид [c.100]

Что. происходит с температурой идеального совершенного газа с ростом скорости при установившемся адиабатическом течении в трубке тока [c.161]

С этой целью рассмотрим для простоты баротропный поток идеального совершенного газа, все линии тока которого параллельны оси х, а составляющая скорости и, так же как давление р, плотность р и температура Т являются функциями только X и t при этом будем пренебрегать действием объемных сил. [c.100]

Уравнения (В.2) и (В.З) дают возможность записать уравнение состояния идеального (совершенного) газа в виде [c.8]

Таким образом, идеальный совершенный газ баротропен вдоль линий тока. [c.13]

При дозвуковом обтекании профиля потенциальным потоком идеального совершенного газа, как и при обтекании несжимаемой жидкостью, имеет место теорема Жуковского (строгое доказательство этого обобщения было получено М.В. Келдышем и Ф.И. Франклем [45] независимо от режима обтекания—до- или сверхкритического). Однако при наличии в сверхзвуковых зонах (при М > Мкр) скачков уплотнения потенциальность обтекания нарушается и доказательство теоремы Жуковского уже неправомерно. Более того, сама теорема становится неверной, так как из эксперимента известно [c.186]

Как было показано, теоремы Гельмгольца не имеют места в общем случае движения идеального совершенного газа. Тем более они не будут выполняться для вязкого газа. [c.146]

В этом интеграле внутренняя энергия е в общем случае идеального совершенного газа определяется из дифференциального соотношения [c.162]

В этой главе рассмотрим обтекание тел вращения сверхзвуковым установившимся потоком идеального совершенного газа (массовыми силами пренебрегаем). Уравнение движения такого газа в векторной форме имеет вид [c.351]

В случае процесса при постоянном давлении из уравнения притока тепла для идеального совершенного газа получим [c.218]

Кроме поверхностей разрыва, по разным сторонам которых для описания движения сред используются разные модели, приходится также рассматривать такие подвижные поверхности разрывов плотности, скорости, давления, энтропии и т. п., с различных сторон которых сплошная среда должна рассматриваться в рамках одной модели (например, модели идеального совершенного газа). [c.353]

В ряде задач газовой динамики для идеального совершенного газа и во многих других случаях требование непрерывности по координатам искомых решений в области 3), занятой средой, приводит к отсутствию существования решений. Снятие требования непрерывности и допущение кусочной гладкости искомых решений обеспечивает при соответствующей постановке задачи существование и единственность решения. Получающиеся разрывные решения могут хорошо соответствовать реальным эффектам, наблюдаемым на практике. [c.353]

Например, можно указать случаи, когда нет непрерывного решения поставленной задачи для уравнений Эйлера в рамках модели идеального совершенного газа, но есть непрерывное решение с резкими изменениями параметров движения и состояния в тонких слоях для уравнений движения Навье — Стокса в рамках модели вязкого газа. [c.354]

Для определения возмущенного сферически симметричного адиабатического движения идеального совершенного газа необходимо интегрировать систему трех уравнений (6.30) с тремя неизвестными функциями р, р и г . Очевидно, что в качестве задаваемых независимых переменных аргументов искомых функций можно принять следующие величины [c.407]

Наиболее простыми свойствами обладает газ, разреженный настолько, что взаимодействие между его молекулами может не учитываться, так называемый совершенный (идеальный) газ. Для совершенных газов справедливо уравнение Клапейрона, позволяющее определять плотность газа при известных давлении и температуре, т. е. [c.13]

Величина СрТ для совершенного газа, как легко видеть, равна внутреннему теплосодержанию (энтальпии) ) i = U - --1- pip. Заметим, что в случае установившихся адиабатических движений произвольных двухпараметрических идеальных сред. [c.36]

В первой главе были даны некоторые элементарные общие выводы, основанные на зависимостях совершенного газа и идеального парового потока. Эти выводы являются ценными для изучения явлений в потоке на широком диапазоне, но все же в общем они имеют недостаточно удобные формы для того, чтобы производить расчетное проектирование. Задачей настоящей главы является определение коэффициентов, на основании которых можно вести проектирование сопел и рабочих каналов. Некоторые из этих коэффициентов основаны на экспериментальных данных, а некоторые имеют эмпирический характер. Все они широко применимы, так как дают приемлемо близкие результаты к действительным. [c.30]

Рассмотрим течение идеального совершенного газа с показателем адиабаты А = 1,4 в плоском гиперзвуковом воздухозаборнике, схема которого представлена на рис. 14.9. В таком воздухозаборнике скорость потока на выходе остается сверхзвуковой. Ра1Счетное число М для воздухозаборника Мир = 6. Вычисления [c.286]

В предыдущем параграфе уже употреблялось понятие адиабатическое движение для обозначения такого движения газа, когда р/р = onst. Как будет показано далее (см. (43)), для рассматриваемого случая идеального совершенного газа эти два определения эквивалентны друг другу. [c.96]

Покажем, что из этого соотношения следует баротропностъ адиабатического движения идеального совершенного газа, и найдем соответствующую связь между плотностью и давлением. Из равенства (40) и закона Клапейрона вытекает, что при дифференцировании вдоль траектории [c.97]

Так же как и в случае плоского обтекания, уравнения пространственного безвихревого движения идеального совершенного газа можно получить, используя условия 1) неразрывности течения, 2) отсутствия в потоке завихренности и 3) адиабатичности и изэнтропичности процесса. [c.323]

Идеальные (совершенные) Для идеальных (совершенных) газов при не ГйЗЫ слишком малых и не слишком больших дав- [c.277]

Не останавливаясь на деталях вывода дифференциальных уравнений в принятых выше предположениях (изложение которого можно найти в любом учебнике), приведем окончательный результат при отсутствии внешних сил и источников энергии — арифметически замкнутую систему уравнений идеального совершенного газа — систему уравнений Эйлера [c.11]

У-У(Т/р ) = 0. Этот интеграл получается вычитанием из уравнения энергии уравнения кинетической энергии (уравнения импульса, умпожеппого скалярно па V) с учетом уравнений неразрывности и Клапейрона. Его можно записать в виде З/сИ = О, т.е. в идеальном совершенном газе энтропия сохраняется в жидкой частице. [c.13]

Таким образом, идеальный газ не является пьезотропным. Следовательно, нельзя ожидать, что для идеального совершенного газа будет выполняться соотношение (XV. 3-32). Как это подсказывается частным случаем (XIV. 7-17), для идеального совершенного газа [c.568]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Как было показано в гл. VII (т. 1), при обтекании тел поступательным потоком беразмерные характеристики поля скоростей в идеальной несжимаемой жидкости определяются системой безразмерных параметров xld, y/d, zld, а, Р, где d — характерный размер тела, а, Р — углы, задающие ориентацию тела относительно скорости набегающего потока. Безразмерное отношение vjv не зависит от скорости, плотности и давления в набегающем потоке и получается постоянным при фиксированных безразмерных координатах xld, yid, z/d, а, р. Максимальное значение Отах/ оо соответствует вообще одной вполне определенной точке на поверхности тела. При учете сжимаемости в случае адиабатических движений совершенного газа получается [c.33]

Формально на расхождении между изоэнтропийными процессами идеального газа и газа реального сказывается не столько различие в законах изменения характерных теплоемкостей этих веществ, сколько разное строение уравнений состояния. Например, у тел Ван-дер-Ваальса (изо-хорная теплоемкость последних, как и совершенных газов, [c.65]

Лит. см. при ст. Собственные функции. Л. О. Чехов. СОВЕРШЕННЫЙ ГАЗ в гидроаэромеханике — газ, параметры к-рого удовлетворяют Клайпе-рояа ур-нию Р — р/р(Р,Т) (Р — давление, р — плотность, R — газовая постоянная, р. — молярная масса). С. г. имеет постоянные уд. теплоёмкости при постоянном объёме давлевий (соотв.,Су и Ср). В термодинамике такой газ ваз. идеальным газом, в гидроаэромеханике и газовой динамике под идеальным газом понимают газ, в к-ром отсутствует вязкость и теплопроводность (см. Идеальная жидкость). Модель С. г. удовлетворительно описывает поведение реальных газов и газовых смесей (напр., воздуха) в ограниченном диапазоне изменения Р и Т я широко используется при расчётно-теоретич. исследованиях течения газов. [c.569]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...