Условия несжимаемости

И использовано условие несжимаемости [c.576]

Уравнения движения идеального газа. Первые три уравнения движения идеального газа (или просто газа) совпадают с аналогичными уравнениями несжимаемой идеальной жидкости. При их выводе не использовалось условие несжимаемости. Таким образом. [c.577]

Уравнение (6. 4. 1) с граничными условиями (6. 4, 2)—(6. 4. 4) с.ледует дополнить замыкающими соотношениями, определяющими явный вид и у ,. Однако, для того чтобы получить общее выражение для полного потока целевого компонента через межфазную поверхность, можно не использовать конкретные выражения для и у, , а привести поставленную задачу путем несложных преобразований к виду, бо.лее удобному для последующего решения [1]. С этой целью запишем условие несжимаемости жидкости, занимающей область пространства вблизи межфазной поверхности [c.254]

Особенно простой вид имеют уравнения, описывающие движение жидкости, если к условиям существования интеграла Бернулли — Эйлера добавить еще условие несжимаемости жидкости. Действительно, в этом случае интеграл (162.31) будет иметь вид [c.256]

В некоторых случаях объемными деформациями можно пренебречь в силу их малости и использовать условие несжимаемости 6 = еА. = 0. Интегрируя уравнения (13.39), (13.40) по частям, запишем закон вязкоупругого формоизменения в виде [c.300]

Примем условие несжимаемости материала [c.314]

Из условия несжимаемости имеем уравнение [c.314]

Если в качестве дополнительного условия принять условие несжимаемости [c.41]

Фазовая скорость волн второй акустической ветви, как мы увидим, мала по сравнению с i. (o/fe = < i. Поэтому по отношению к этим колебаниям среду можно считать несжимаемой (ср. примечание на стр. 220). Уравнение непрерывности сводится при этом к условию несжимаемости div v = 0 в (47,5) опускаем второй член, так что уравнение (47,3) принимает вид [c.242]

То же для распространения перпендикулярно плоскости слоев = 0). Решение. Условие несжимаемости приводит в этом случае к тому, что [c.244]

Пусть и и V — составляющие скорости циркулирующей жидкости в точке А. Тогда из условия несжимаемости идеальной жидкости [c.89]

Сопротивление колен и отводов, а также других местных сопротивлений, главным образом в условиях несжимаемой жидкости, изучается в курсах гидравлики. [c.464]

Из условия несжимаемости материала (Ег + бф = 0) следует дифференциальное уравнение [c.331]

Решение. Из условия несжимаемости материала следует, что F = где fo, — площадь поперечного сечения и длина стержня в начальный момент времени (вслед за приложением нагрузки). [c.266]

Пластические составляющие скоростей деформаций е) , ее удовлетворяют условию несжимаемости е + 2ее =0. В этом случае уравнение сжимаемости среды имеет вид [c.92]

Из условия несжимаемости материала стержня имеем [c.244]

Найдите углы атаки тонкого профиля в условиях несжимаемого = 0) и сжимаемого потоков (Мо, = 0,5) газа, если коэффициент подъемной силы профиля Су а = 0,15. [c.173]

Данные уравнения представляют условие совместного деформирования фаз, регулирующее их объемные содержания. В ряде случаев в качестве такого условия может использоваться и условие несжимаемости одной из фаз. Несовпадение давлений в фазах может иметь место из-за капиллярных эффектов, прочности и инерции фаз в их мелкомасштабном движении. [c.31]

Основное условие несжимаемых жидкостей.— удельный объем (или плотность) — величина постоянная [c.99]

Это условие допускает уже наглядную геометрическую интерпретацию в трехмерном пространстве главных напряжений. Учитывая условие несжимаемости, следует считать функцию текучести зависящей от компонент девиатора напряжений или же [c.494]

Что касается скоростей в двух других направлениях, их величины могут быть произвольными, они связаны только условием несжимаемости со скоростью ез. Следует напомнить, что совершенно аналогичное положение было в теории идеальной пластичности при условии пластичности Треска — Сен-Венана. Условие равенства двух главных напряжений слишком частно, за него приходится расплачиваться допущением известной кинематической свободы. [c.633]

Решение этой задачи особенно просто в том случае, когда труба имеет донья и внутреннее давление вызывает осевую растягивающую силу. В этом случае деформация оказывается плоской, т. е. скорость деформации в направлении оси трубы = 0. Сохраним обозначения 8.12. Предположим заранее, что вг = 0. Как мы увидим, это упрощающее предположение несущественно. Очевидно, что скорости деформации будут выражаться через радиальную скорость ползучести и по тем же формулам, по которым в 8.12 были выражены деформации через радиальное перемещение, а именно, т = dv/dr, e = v/r. Из условия несжимаемости [c.634]

Если образец растягивается постоянной силой Р, то условное, т. е. отнесенное к первоначальной площади сечения, напряжение есть Оо = P/Fii. Из условия несжимаемости материала [c.673]

Условие несжимаемости потока требует, чтобы [c.96]

Для сохранения единой расчетной схемы численного решения указанных задач а) и б) в случае плоской деформации условие несжимаемости материала не используется, а применяется значение коэффициента Пуассона V = 0,46. [c.222]

Из уравнения (7.51) ясно видна роль числа М как критерия сжимаемости чем меньше М, тем меньше влияние изменения скорости [и связанного с ним по уравнению (7.29) изменения давления] на относительное изменение объема dv v. При этом по уравнению (7.29) йр и имеют противоположные знаки, что значит, что в направлении падения давления ( р<0) скорость возрастает ( г0/>О), а по уравнению (7.51) возрастает и объем (с1о>0). Указанному ранее (см. 18) условию несжимаемости г<и<<0,3а соответствует М<0,3 или М <С0,09, что, согласно уравнению (7.51), следует понимать так если изменению скорости соответствует примерно в 10 раз меньшее изменение объема, то поток можно считать несжимаемым. [c.181]

Внутри Уо имеется распределение объемных источников с плотностью (х, у, ). При продолжении движения несжимаемой жидкости в объем получим, что в объеме условие несжимаемости ((Ву г = 0) не удовлетворяется. [c.160]

Условие несжимаемости div v = Q будет выполнено, если положить [c.275]

Учитывая это и условие несжимаемости (Иу V = о, из (28.5) для вязкой несжимаемой жидкости получим [c.305]

Условие несжимаемости материала шара дает [c.109]

Характеристиками уравнения (5. 3. 37) являются =д,21ск = = н, Цр, два бесконечных значения л (л=+со), соответствуюгцие условию несжимаемости фаз и два корня уравнения [c.201]

Эта система незамкнута для ее замыкания можно использовать условие несжимаемости div о = О или условие баротропии р = р(р). [c.44]

Подставив это выражение тензора напряжений Р в равенство (147), получим (по условию несжимаемости divt = 0) [c.255]

Условия несжимаемости. Сопоставление п( рвого и второго уравнений (9.11) дает возможность далее сделать вывод, что любую движущуюся жидкость, в том числе и газ, можно считать нес кимаемой, если только скорость движения жидкости мала по сравнению со скоростью звука. Действительно, для того чтобы жидкость можно было считать несжимаемой, второй [c.292]

Здесь с — неопределенная пока постоянная интегрирования, множитель УЗУ2 введен для удобства. Определим по формуле (18.8.3) величину V, а именно, V = /r . Следует заметить, что если е О, то для достаточно длинной трубы эта величина постоянна, ввести в условие несжимаемости еще одно постоянное слагаемое и проинтегрировать получившееся уравнение не составило бы никакого труда. Вследствие условия = О должно быть в соответствии с законом ползучести (18.7.4) при условии (18.8.1) Oz = == /2(0г + 0ф) и по формуле (18.8.3) [c.634]

Условия несжимаемости и динамические соотвошевия. С помощью операции осреднения из уравнения несжимаемости и уравнений Навье - Стокса можно установить соотношения между независимыми компонентами тензоров связи скоростей ). Из уравнения несжимаемости получаются следующие соотношения [c.135]

Будет ли эпюра Токх в обоих случаях предыдущей задачи постоянной, если для определения ввести условие несжимаемости материала [c.228]

Условие несжимаемости, молчаливо принятое в рассмотренном анализе, накладывает свой отпечаток на ход полученных кривых. Мы видим, что форма равновесия кольца с отставанием от обоймы существует всегда, лишь бытольрю величина А была отлична от нуля. В действительности это, конечно, не так. Малая разность длин кольца и периметра обоймы выбирается за счет сжатия кольца. Полученное решение для форм равновесия остается справедливым и в случае сжимаемого кольца. Только под величиной А следует понимать уже не просто разность радиусов кольца и [c.288]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...