Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Процесс Уравнение

Термин политропный используют для обозначения различных процессов в идеальных газовых системах, не являющихся изотермическими или адиабатными. Работу, выполненную при течении такого процесса, удобно вычислять, используя форму уравнений, полученных для адиабатного обратимого процесса в идеальной газовой системе с заменой величины k эмпириче ской постоянной S. При политропных процессах уравнения (1-45), (1-37) и (1-42) принимают вид  [c.45]


На практике в уравнение (1-84) вводят эмпирический коэффициент для учета рассеяния энергии вследствие трения и других необратимых процессов. Уравнение (1-84) также находит применение для сжимаемых жидкостей, когда изменение давления достаточно мало по сравнению с абсолютным давлением. В таких случаях изменение удельного объема среды незначительно.  [c.56]

Для изохорных процессов уравнение (291) принимает вид  [c.297]

Восстановление такой сложной системы оксидов атмосферой, содержащей СО и СО2, разбивается на ряд отдельных, но в то же время взаимосвязанных процессов (уравнения температурной зависимости констант равновесия даны по В. А. Кистяковскому)  [c.336]

Таким же способом, как это было сделано для изохорного процесса, можно получить для изобарного процесса уравнение  [c.82]

Адиабатический процесс является частным случаем более общего политропического процесса, уравнение которого записывается в виде  [c.57]

При адиабатическом процессе уравнение Бернулли в такой же краткой форме, (т. е. полагая Az=0, а также пренебрегая величиной gK, 2) будет записываться в виде  [c.107]

При адиабатическом процессе движение газа описывается теми же основными уравнениями, но при этом показатель политропы п заменяется показателем адиабаты k, поэтому при адиабатическом процессе уравнение Бернулли будет записано в виде  [c.110]

Для элементарного процесса уравнение первого начала таково  [c.37]

Учитывая выражение (1.1) для 8W при равновесных процессах, уравнение (2.2) первого начала для элементарного процесса принимает вид  [c.38]

Если показатель политропы п = оо, то общую зависимость между давлениями и объемами в политропном процессе уравнение  [c.58]

Для изобарно-изотермических процессов уравнение (1.55) позволяет рассчитать одно из значений d x.i, если известны остальные. Так как  [c.17]

Рассмотрим теперь неравновесно-термодинамическое описание химических реакций, представляющих собой пример скалярных неравновесных процессов. Уравнение любой химической реакции можно записать в виде  [c.211]

Для гармонического во времени процесса уравнения (10.1.22) запишутся следующим образом  [c.324]

В условиях механических процессов уравнение распределения потенциальной работы формируется следующим образом (для удельной потенциальной работы)  [c.15]

Для адиабатного процесса уравнение первого закона термодинамики примет вид  [c.106]


Для бесконечно короткого (элементарного) процесса уравнение первого закона термодинамики приобретает следующую дифференциальную форму  [c.17]

Применительно к двум сечениям элементарной струйки невязкого газа при изометрическом процессе уравнение Бернулли запишется так  [c.50]

Для необратимых процессов, связанных, например, с трением или с завихрением (внутренние необратимые процессы), уравнения первого закона термодинамики несколько видоизменяются. Как показано выше, в необратимых процессах эффективная удельная работа всегда уменьшается  [c.26]

При адиабатном процессе уравнение (14.14) примет вид  [c.209]

На диаграмме is (рис. 15.14) обратимый адиабатный процесс истечения пара или газа в интервале давлений от до изображается вертикальной прямой аЬ. Адиабатный необратимый процесс в том же интервале давлений в силу неравенства ds>0 условно изображается кривой а-с. Применяя к обоим процессам уравнение  [c.223]

В тех случаях, когда теплота подводится к термодинамической системе в течение определенного интервала термодинамического процесса, уравнения (1.39) и (1.42) следует проинтегрировать. Тог да  [c.16]

Соотношения (184) и (186) показывают, что изотермный процесс идеального газа одновременно является процессом при постоянной внутренней энергии и = 0) и при постоянной энтальпии (сК = 0). Применительно к изотермному процессу уравнение (39) получает вид  [c.114]

Для политропного процесса уравнение (5-21) выражается так  [c.44]

Аналогично получим критерии для остальных параметров процесса. Уравнение подобия (96), записанное в симплексной форме, имеет вид  [c.152]

В большинстве предыдущих работ в качестве исходного принималось предположение о непрерывных несингулярных полях напряжений и деформаций во всем объеме материала, кроме кончика трещины, и непрерывном переходе напряжений от состояния а к состоянию Ь (т. е. отсутствие волновых процессов). Уравнение (6.11) в отличие от этого допускает стационарное движение трещины, пластическую деформацию и применение уравнения состояния общего вида. Более того, определяя скорость высвобождения энергии деформации g по Ирвину как отрицательную величину скорости изменения по-  [c.229]

Первым этапом методики прогнозирования является разработка математических моделей агрегатов-источников БЭР и утилизационных установок для возможных стратегий перспективного развития. Математические модели технологических процессов строятся на основе данных статистического анализа или с использованием математических соотношений, вытекающих из физической природы процессов (уравнений материального, теплового баланса и т. п.). При этом простые аналитические модели позволяют вчерне разобраться в основных закономерностях явлений, а любое дальнейшее уточнение может быть получено статистическим моделированием. В этом заключается дуализм использования математических моделей технологических процессов, которые, с одной стороны, являются неотъемлемой частью всего комплекса методов принятия решений в условиях неопределенности, а с другой стороны, будучи использованы в качестве самостоятельных объектов исследования, эти модели позволяют получить ряд полезных результатов. Путем варьирования различных параметров (входных по отношению к моделируемому процессу) может быть оценен целый ряд функциональных зависимостей, а также получаемые при возмущениях на входе изменения параметров на выходе системы (к которым относятся, в частности, удельные показатели выхода и выработки энергии на базе БЭР).  [c.269]

Частота ударных импульсов, возникающих в системе, и скорости вращения,[при которых виброударный процесс будет устойчив, определяются из совместного решения условий устойчивости виброударного процесса, уравнений движения системы и граничных условий при ее перемещении в поле бокового зазора зацепления.  [c.146]

Плотность распределения вероятностей w (у, t) dy для Значений X (t) удовлетворяет для такого процесса уравнению  [c.279]


Принято приближение процесса уравнением регрессии вида  [c.133]

Аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных процессов. Уравнения переноса количества движения, массы и энергии будут иметь одинаковый вид, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, т.е. при V— О— а... В этом случае говорят, что наблюдается аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных полей. Впервые она была замечена Рейнольдсом, поэтому в литературе известна под названием аналогия Рейнольдса. Последняя достаточно хорошо соблю-даез ся, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, что бывает очень редко на практике.  [c.47]

Предполагается, что струя жидкости со среднерасходовой скоростью и начальной температурой 7(, и заданным при л = 0 распределением скорости по сечению круглого отверстия радиусом / (, вытекает в пространство, заполненное насыщенным паром той же жидкости с температурой насыщения (7 ) радиальная составляющая градиента температуры много больше осевой. При не слишком низких давлениях процесс конденсации определяется в основном процессами переноса тепла в струе. Это позволяет описать данный процесс уравнениями количества движения в постановке Прандтля и энергии при турбулентном истечении струи  [c.70]

Функциональная связь, возникающая в случае простой системы между двумя из величин Т, V, р (i. е. между Т п V, Т и р, р и V) при том или ином процессе, называется уравнением этого процесса. Уравнения изотермического, изохорного и изобарного процессов непосредственно получаются (без использования первого начала) из уравнения состояния любой простой системы соответственно при Г= onst, К= onst и р = onst.  [c.43]

Для изотермического процесса уравнение (3.4) для определения работы можно преобразовать, подставив в него значение р нз уравнения состояния идеального газа. Зная, что в изотермическом процессе RT == onst, получим  [c.39]

Нецелесообразно использовать для определения работы пара в адиабатном процессе уравнение, ранее полученное для определения работы идеального газа (4.33), так как значецня показателя k для перегретого и влажного пара различны.  [c.100]

Вернемся вновь к многопараметрической системе. Фигурирующая здесь пфафова форма характеризуется выражением (2.19), содержащим три переменные (Z, а, /). Однако эти переменные не независимы, из них действительно независимыми переменными являются только две. 3)то становится ясным из рассмотрения адиабатического процесса, уравнение которого получается из выражения (2.19), если положить dQ 0.  [c.90]

Основные термодинамические процессы в идеальном газе — частные случаи политропных процессов. При и = О уравнение политропы (1.88) принимает вид р = onst, т. е. в этом случае будем иметь изобарный процесс. Для этого процесса уравнение состояния принимает вид  [c.24]

Напишем уравнение политропы (1.88) в виде p v = onst. Тогда, подставляя п= + со, получим v = onst — изохорный процесс, который в координатах р, v изображается прямой, параллельной оси ординат (рис. 1.7, а). Отсюда следует, что работа в изохорном процессе равна нулю. Для этого процесса уравнение состояния Менделеева — Клапейрона примет вид  [c.25]

На рис. 7.4 изображены процессы сжатия в е/ьдиаграмме в области температур То и, следовательно, при > 0. Процесс f-2-изотер-мичеекий процесс сжатия, идущий по линии То = onst, следовательно, е, = q (I — То/Т) = О, т. е. эксергия теплового потока, отводимого от газа в окружающую среду, равна нулю. Тогда для необратимого процесса уравнение (7.27) принимает вид  [c.317]

Следовательно, при изобарическом процессе полученное телом тепло (т. е. тепловой эффект данного изобарического троцесса Qp) равняется изменению энтальпии тела. При тех же условиях, которые были высказаны относительно уравнения (2-33), этот вывод справедлив как для обратимых, так и для необратимых процессов. Уравнение изобарического процесса имеет вид  [c.46]


Смотреть страницы где упоминается термин Процесс Уравнение : [c.100]    [c.172]    [c.55]    [c.55]    [c.127]    [c.16]    [c.213]    [c.180]   
Автомобильные двигатели Издание 2 (1977) -- [ c.135 ]



ПОИСК



241, 305—309, 328 — Функции Крылова марковских процессов — Методы 516, 517, 540—544 Уравнение Понтрягнна

259, 261, 262 — Процесс установившийся 260, 261 — Уравнения

259, 261, 262 — Процесс установившийся 260, 261 — Уравнения диссипативных — Амплитуды

259, 261, 262 — Процесс установившийся 260, 261 — Уравнения механических систем нелинейных с одной степенью свободы

Адиабатный процесс уравнение

Анализ сходимости процессов, описываемых уравнением третьего порядка

Бернулли при адиабатическом процессе реальные 87 — Коэффициент активности — Зависимость от приведенных давлений и температуры Графики 89 —Уравнение состояния

Броуновское двпжепие (Зоб). 54. Общие методы статистической теории протекания процессов во времени. Цепи Маркова Уравнение Эйпштсйпа — Фоккера

ВЗАИМОСВЯЗЬ УРАВНЕНИЙ СОСТОЯНИЯ И ИХ ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ДЛЯ ОПИСАНИЯ ПРОЦЕССА ДЕФОРМИРОВАНИЯ МАТЕРИАЛА В КОНСТРУКЦИЯХ

Введение в неравновесную термодинамику Глава тринадцатая Исходные положения неравновесной термодинамики Локальное равновесие и основное уравнение термодинамики неравновесных процессов

Второе начало термодинамики для неравновесных процессов. Основное уравнение и основное неравенство термодинамики

Вывод уравнений движения оболочки в процессе её развёртывания

Вывод уравнения массопереноса для процесса загрязнения

Главные уравнения безмоментного и чисто моментного итерационных процессов

Дифференциальное уравнение процесса зачерпывания

Дифференциальные уравнения влаготеплопереноса в процессе сушки

Дифференциальные уравнения и особенности исследования процессов теплообмена и гидродинамики в колеблющихся потоках

Дифференциальные уравнения процессов изменения давления и расхода в каналах, получаемые при учете сжимаемости среды

Дробилки — Реологические уравнения процесса дробления

Дробилки — Реологические уравнения щековые — Процесс дроблени

Закон Гей-Люссака (уравнение изобарического процесса)

ИТЕРАЦИОННЫЕ МЕТОДЫ ИНТЕГРИРОВАНИЯ УРАВНЕНИЙ ТЕОРИИ ОБОЛОЧЕК Итерационные процессы построения интегралов уравнений теории оболочек

Использование второго уравнения для TdS при выводе выражения для обратимой полезной работы в процессах со стационарными потоками

Исследование погрешностей, связанных с линеаризацией уравнений переходных процессов в пневматических камерах

Исследование стационарных процессов теплообмена в каналах ядерных реакторов. Сопряженные уравнения теплопроводности и теория возмущений

Исходные уравнения для расчета процесса выпуска газа из цилиндра

Исходные уравнения для расчета процесса наполнения цилиндра газом

Калорический вариант расчетных уравнений миграционного тепломеханического процесса

Канонические уравнения миграционного тепломеханического процесса

Кинетические уравнения процесса цементации металлов

Классификация нелинейно-оптических эффектов в атмосфере Уравнения процесса

Ковариантность уравнений Гамильтона при канонических преобразовани. 171. Канонические преобразования и процесс движения

Контроль Физические процессы и основные расчетные уравнения

Критериальные уравнения процесса разрушения тела упруговязкого

Критериальные уравнения физических процессов

Локальное равновесие и основное уравнение термодинамики неравновесных процессов

МЕТОДЫ РАСЧЕТА НЕСТАЦИОНАРНЫХ ТЕПЛОВЫХ ПРОЦЕССОВ Математическое описание процессов переноса тепла Дифференциальное уравнение энергии (теплопроводности)

МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ТЕПЛО- И МАССОПЕРЕНОСА Вулис, И. Ф. Жеребятьев, А. Т. Лукьянов. Решение нелинейных уравнений теплопроводности на статических электроинтеграторах

Марковские процессы и уравнение Фоккера—Планка—Колмогорова (ФПК)

Методы коррекции решений в процессе интегрирования кинематических уравнений

НЕКОТОРЫЕ АВТОМОДЕЛЬНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ГАЗОВОЙ ДИНАМИКЕ Группы преобразований, допускаемые уравнениями газовой динамики . 2. Автомодельные движения

Некоторые основные свойства процессов теплопередачи при изменении агрегатного состояния вещества и основные уравнения

Некоторые примеры использования феноменологических уравнений для описания процесса излучения

Непосредственное исследование дифференциального уравнения (бб). — 4. Затухающий апериодический процесс

Непосредственный вывод уравнения адиабатических процессов

Нормирование коэффициентов характеристического уравнения и его связь с характером переходного процесса

ОБОСНОВАНИЕ ТЕОРИИ ОБОЛОЧЕК Итерационные процессы интегрирования уравнений теории упругости

Обобщенная форма основных уравнений процесса передачи

Обобщенное уравнение для торможения коррозионного процесса ингибиторами

Общее уравнение динамики для сплошной среды при изотермических и адиабатических процессах в переменных поля первого рода. Переменные поля второго рода и принцип Журдена

Общее уравнение переходного процесса

Общее уравнение связи параметров состояния в рабочем процессе поршневой машины

Общее уравнение. Простое гармоническое движение. Нормальные моды колебаний. Энергетические соотношения. Случай малой связи Случай резонанса. Передача энергии. Вынужденные колебания. Резонанс и нормальные моды колебания. Движение при переходных процессах Задачи

Общие методы статистической теории протекания процессов во времени. Цепи Маркова Уравнение Эйнштейна — Фоккера

Определяющие уравнения при изотермических процессах

Определяющие уравнения при изотермических процессах многоосное нагружение

Определяющие уравнения при изотермических процессах неизотермических процессах

Определяющие уравнения при изотермических процессах одноосное нагружение

Определяющие уравнения при изотермических процессах термореологически простой материал

Определяющие уравнения при изотермических процессах термореологически сложные материалы

Определяющие уравнения при изотермических процессах термореологическн сложный материал

Основные термодинамические процессы и их уравнения

Основные уравнения динамики переходных процессов в машинах

Основные уравнения и материальный баланс процесса горения

Основные уравнения процесса истечения

Основные уравнения процесса фильтрации

Основные уравнения, описывающие сферически-симметричпые процессы движения, тепло- и массообмепа вокруг капли или пузырька

Основные уравнения, описывающие сферпческп-симметричные процессы движения, тепло- и массообмена вокруг каплп пли пузырька

Особенности процесса теплообмена при пузырьковом кипении Дифференциальные уравнения. Обобщенные переменные

ПРОЦЕССЫ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ И ЖИДКОСТЕЙ 8- 1. Основные уравнения процессов течения

Приближенные уравнения для описания динамики процессов в лазерах (балансные уравнения)

Применение вариационных принципов и основных уравнений аналитической механики дискретных систем для описания процессов в термоупругой среде

Применение законов термодинамики к описанию процесса деформирования упругих тел. Закон Дюамеля — Неймана и система уравнений линейной термоупругости

Применение методов численного решения дифференциальных уравнений для построения кривой переходного процесса на примере системы четвертого порядка

Применение уравнения политропы к исследованию действительных процессов

Применения уравнения сохранения энергии в беспотоковых процессах как способ анализа системы

Процесс Джоуля — Томсона основное уравнение

Расчет точности шлифования, основанный на описании процессов обработки дифференциальными уравнениями

Релятивистские уравнения диссипативных процессов

Связь коэффициентов разложения i и С кривой переходного процесса с коэффициентами правой и левой части дифференциального уравнения системы

Система дифференциальных уравнений и условий однозначности, определяющая процессы нагрева металла

Система дифференциальных уравнений, описывающая процесс установления режима синхронизации мод

Случайные процессы. Уравнение Фоккера — Планка

Соображения о применении ЭВМ для замены дифференциального уравнения высокого порядка эквивалентным ему по переходному процессу нелинейным уравнением второго порядка

Сушка уравнение процесса

Схема задачи приближенного разложения процессов в системах на отдельные составляющие. Задача понижения порядка уравнений систем

Термический вариант расчетных уравнений миграционного тепломеханического процесса

Уравнение движения двумерное изотермическом процессе

Уравнение движения двумерное при адиабатическом процесс

Уравнение движения. Поправки первого порядка. Примеры применения метода возмущений. Характеристический импеданс. Вынужденные колебания. Однородная струна. Установившийся режим Процесс установления Влияние податливости точек закрепления

Уравнение идеального адиабатического процесс

Уравнение кинематики процесса консолидации

Уравнение кинетики процесса. Теория возмущений различных приближений

Уравнение коррозионного процесса

Уравнение моментов количества движения для процессов с диффузией

Уравнение обратимого процесса

Уравнение переходного процесса для камеры

Уравнение политропного процесса

Уравнение процесса Сгорания

Уравнение процесса дросселирования

Уравнение процесса структурирования

Уравнение рабочих процессов пневмодвигателя

Уравнение электрохимической поляризации при замедленности электрохимического процесса переноса заряда (перенапряжение перехода)

Уравнения адиабатического процесса

Уравнения адиабатического процесса Ван-дер-Ваальса

Уравнения адиабатического процесса термические

Уравнения адиабатического процесса эмпирические

Уравнения безмоментной теории итерационного процесса для основного напряженного состояния

Уравнения безмоментной чисто моментного итерационного процесс

Уравнения главные безмоментного итерационного процесса

Уравнения движения идеальной жидкости при баротропных процессах (полная система)

Уравнения движения клапана в процессе наполнения

Уравнения диффузионных процессов

Уравнения для описания энергетических процессов в лазере

Уравнения изобарического процесса

Уравнения изотермического процесса

Уравнения изохорического процесса

Уравнения итерационного процесса для простого краевого эффекта

Уравнения первого закона термодинамики для процессов течения

Уравнения политропического процесса

Уравнения процессов износа агрегатов ЖРД

Уравнения рабочих процессов пневматического двигателя

Уравнения, описывающие процесс теплообмена при пузырьковом кипении. Обобщенные переменные

Уравнения, описывающие процессы в камере сгорания

Уравнения, описывающие процессы на межфазных границах

Уравнения, описывающие процессы ползучести материала с анизотропным упрочнением

Уравнения, определяющие рабочий процесс в шариковой насадке

Формулировка определяющих уравнений на основе теории необратимых процессов

Функции марковских процессов — Методы 5IC, 517, 540— 544 Уравнение Понтрягина

Чабакаури Г.Д. Оптимизация граничного управления процессом колебаний на одном конце при закрепленном втором конце в случае ограниченной энергии Дифференц. уравнения

Энергетический вариант расчетных уравнений миграционного тепломеханического процесса

Энтропия. Равенство Клаузиуса. Следствия основного уравнения термодинамики обратимых процессов, относящиеся к равнекегным состояниям

Энтропия. Равенство Клаузиуса. Следствия основного уравнения термодинамики обратимых процессов, относящиеся к равновесным состояниям

Энтропия. Уравнение второго закона термодинамики для обратимых процессов



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте