Газ совершенный

Это соотношение было установлено Л. А. Вулис.ом ) и лолу-чило название условия обращения воздействия. Особенность этого соотношения состоит в том, что знак его левой части изменяется при переходе значения скорости через критическое. Поэтому характер влияния отдельных физических воздействий на газовое течение противоположен при дозвуковом и сверхзвуковом режимах. Воздействия, вызывающие ускорение в дозвуковом потоке (сужение канала, подвод дополнительной массы газа, совершение газом работы, трение и подвод тепла dF <0, dG > О, dL > О, [c.203]

Для определённости предположим, что газ совершенный, не вязкий и не теплопроводный, причём движение не сопровождается какими-либо физическими или химическими превращениями (в какой мере в той или иной задаче можно отказаться от этих предположений, будет рассмотрено позднее). В этом случае уравнения движения, неразрывности и энергии можно взять в следующей форме [c.169]

Внешне спектры инертных газов совершенно не похожи на спектры атомов с одиночными и триплетными термами. [c.254]

Во-вторых, для выполнения условий контракта и продавец, и покупатель должны вложить в дело огромные суммы, нередко достигающие нескольких миллиардов долларов. Иностранная валюта, выручаемая за газ, совершенно необходима для покрытия расходов по проекту. Это обстоятельство, несомненно, оказывает стабилизирующее влияние на весь проект в целом и повышает надежность поставок природного газа. [c.59]

Найти изменение температуры, вызванное эффектом Джоуля - Томсона. Определить среднее значение коэффициента Джоуля - Томсона и сравнить его со значениями 5 (pj, Г,) и 5, T l), взятыми из прил. 8. Найти также изменение температуры, считая газ совершенным и расширение адиабатическим. Принять к= 1,3. [c.155]

Предполагая газ совершенным, а течение изотермическим, найти скорость 2 и расстояние от входа в трубу до того сечения, где давление Рг = 1,07 МПа, Л = 0,016. [c.197]

Считая газ совершенным и движение изотермическим, определить, какое давление надо иметь на компрессорной станции, чтобы обеспечить давление у газораспределительной станции не ниже 1,2 МПа. [c.201]

Определить в этих условиях необходимый минимальный диаметр трубопровода, считая газ совершенным, движение изотермическим, а скорости малыми. [c.201]

Вязкость кажущаяся 204 Газ совершенный 148 [c.236]

Произведение fAh есть увеличение объема газа Av, т. е. fAh — Av. Тогда элементарная внешняя работа газа, совершенная им, при сообщении тепла Aq, равна [c.60]

Величина коэ ициента ослабления луча в двухатомных газах, в частности, азота, кислорода и водорода, настолько мала, что практически эти газы совершенно проницаемы для теплового излучения. [c.404]

Парциальная энтальпия ij зависит от химического состава, температуры и давления. Во многих задачах мы будем считать газ совершенным и пренебрегать зависимостью энтальпии от давления. В дальнейшем мы остановимся подробнее на вычислении i для отдельных случаев движения жидкости. [c.50]

Термодинамика системы воздух — вода — пар проста поэтому такая система удобна для иллюстрации задач массопереноса, в которых в L-состоянии находится жидкость, а в О- и оо-состояниях — газ. Мы рассмотрим сначала расчет этой системы, затем — систем с химическими реакциями и, наконец, некоторые специальные случаи. Если считать газ совершенным и для определения парциальных давлений использовать только закон Гиббса—Дальтона, то термодинамическое состояние рассматриваемой системы однозначно определяется заданием следующих параметров кривой зависимости давления насыщенных паров воды от температуры, скрытой теплоты испарения Н2О при некоторой определяющей температуре, а также удельных теплоемкостей воды, водяного пара и воздуха. [c.389]

Для изоэнтропических течений (предполагая газ совершенным) уравнение импульсов можно проинтегрировать [c.126]

Обратим внимание на то, что в указанном интервале температур теплоемкость Су можно считать приближенно постоянной, а газ — совершенным. Этим приближением мы существенно пользовались в феноменологической термодинамике (гл. I). [c.233]

Проблема выделения пузырей газа из жидкости, перенасыщенной газом, совершенно аналогична проблеме образования пузырей в перегретой жидкости или в жидкости, находящейся под отрицательным давлением. Если бутыль карбонатной воды, насыщенной двуокисью углерода при давлении 2—3 атм, оставить на некоторое время в покое, а затем открыть, не взбалтывая содержимого, то в жидкости либо вовсе не возникнет пузырей, либо возникнет всего несколько пузырей. Однако встряхивание бутыли приведет к обильному выделению [c.15]

Поток будем считать адиабатическим, а газ совершенным и идеальным. При этих условиях, как уже было ранее ( 21) доказано, движение газа можно считать изэнтропическим. [c.111]

Следовательно, предельный переход при Л ->оо дает нам возможность описать приближение к равновесию. Однако, если мы рассмотрим конечный объем V и допустим, что число молекул оо, то, если не потребовать одновременно а—>О, собственный объем молекул ( N0 ) будет стремиться к бесконечности, что абсурдно Мо <сУ). Поэтому статистическая механика по суш еству имеет дело с предельным переходом А ->оо, а- 0. Правда, возможны и другие варианты. Например, можно рассматривать газ, для которого в пределе Л а ->Ь>0, или газ, для которого Л а >0 поскольку Ыо с точностью до тривиальных численных множителей совпадает с собственным объемом молекул, Ыо - О означает, что молекулы занимают пренебрежимо малую часть доступного объема. В этом случае мы говорим, что газ совершенный (идеальный). [c.55]

Из вышесказанного следует, что изменение активной длины конденсатора простой газорегулируемой тепловой трубы с рабочей температурой происходит вследствие изменения соответствующего давления пара теплоносителя Р , а- Таким образом, чувствительность регулируемой тепловой трубы можно повысить, используя теплоносители, которые подвержены большим относительным изменениям давления пара APv,JPv,a с температурой, т. е. с большими значениями й пРг,а)МТг,а- Используя уравнение Клаузиуса — Клапейрона и считая газ совершенным [c.110]

Здесь Е — внутренняя энергия, складывающаяся в случае многоатомного газа из энергии поступательного Е , вращательного в и колебательного Ек движений молекул (предполагается, что нет процессов диссоциации, ионизации и др.). В газовой динамике предполагают, что газ совершенный, а теплоемкость обычно считают постоянной, что справедливо в определенном диапазоне температур, когда можно не учитывать колебательную энергию. В этом случае для двухатомных газов (воздух обычно рассматривают как смесь кислорода и азота) Е = Е + Е = [c.114]

В дальнейшем будем считать движущиеся жидкость или газ совершенными, т. е. будем предполагать, что внутреннее молекулярное движение в них сводится к свободному соударению абсолютно упругих шариков, не подверженных действию межмолекулярных сил и столь малых по величине, что можно пренебречь их вращением. В этом предположении можно считать внутреннюю энергию равной произведению абсолютной температуры Т на коэффициент теплоемкости при постоянном объеме с — для сжимаемого газа или на коэффициент теплоемкости с — в случае несжимаемой жидкости. Уравнению баланса энергии жидкости или газа в индивидуально движущемся объеме х с поверхностью о можно придать следующую интегральную форму [c.101]

Для воздуха и других двухатомных газов это давление равно круглым числом 0,53 давления в покоящемся газе. При таком истечении количество вытекающего газа совершенно не зависит от противодавления. После выхода из отверстия струя газа расширяется и притом, вследствие инерции, настолько сильно, что давление внутри нее делается меньше давления в окружающем пространстве. Это приводит к тому, что на некотором расстоянии от отверстия струя перестает расширяться и начинает суживаться, причем в результате сужения в ней достигается приблизительно опять такое же давление, как и в отверстии, вследствие чего весь процесс несколько раз повторяется. На рис. 216 изображена фотография такой многократно расширяющейся и суживающейся воздушной струи . Эта фотография получена по способу Теплера, о котором будет сказано в 5. [c.359]

Параметры, характеризующие действительный цикл двигателя. Среднее индикаторное давление цикла представляет собой условное, постоянно действующее избыточное давление, при котором работа газов, совершенная за один ход поршня, равна индикаторной работе за цикл. Это давление определяют по индикаторной диаграмме. Работа расширения газов равна заштрихованной площади S диаграммы (рис. 176). Площадь, размещенная ниже, в данном случае во внимание не принимается, так как она эквивалентна работе газов, затрачиваемой на впуск горючей смеси и вытеснение [c.233]

В случае реальных газов, температура которых мало отличается от критической, пользоваться аналитическими соотношениями, полученными для идеального газа, совершенно невозможно, Здесь при исследовании процессов и циклов для определения параметров состояния необходимо либо иметь соответствующие [c.165]

Теперь определим работу, совершенную т кг газа при изотермическом расширении (рис. 3-3). Величина работы изотермического расширения, так же как и изобарного, определяется пл. 1234, ограниченной кривой процесса, осью абсцисс и крайними ординатами. Однако по закону Бойля—Мариотта изменение состояния газа при изотермическом расширении сопровождается падением давления газа в цилиндре. Поэтому определить работу газа, совершенную при изотермическом расширении, значительно трудней, чем при изобарном. [c.31]

Из всего сказанного о критических параметрах следует, что при понижении давления ра ниже скорость в устье сопла остается неизменной. Поэтому перепад давлений — р не может быть использован для увеличения кинетической энергии потока газа. Совершенно очевидно, что по выходе из сопла [c.132]

В развитие результатов, описанных в Главе 4.11, работы по оптимальному профилированию сопел велись в ЛАБОРАТОРИИ в нескольких направлениях. Применительно к классическим соплам Лаваля программы оптимального профилирования сверхзвуковых частей были дополнены предварительным построением изэнтроп газов с реальной термодинамикой. Расчеты с их использованием показали, что замена реального газа совершенным, со средним показателем адиабаты, определенным по критическим и близким к выходным давлениям и плотностям, практически не сказывается на результатах оптимального профилирования. Наряду с профилированием в предположении плоской поверхности перехода, использовались реальные неравномерные распределения параметров в минимальном сечении, полученные установлением по времени. Было показано, что учет неравномерностей параметров в критических сечениях обычно используемых сопел при профилировании сверхзвуковых частей также практически не сказывается форме оптимальных контуров. [c.364]

Для доказательства этого равенства необязательно исходить из соотношения (2.21). В случае идеального газа совершенно ясно, что дифференциал работы pdV превращается в полный дифференциал, если его разделить на абсолютную температуру 7 д, поскольку р/Т) dV = = R (dViV). С другой стороны, так как у идеального газа и — функция только температуры, то dUIT ri есть также полный дифференциал. Но тогда полным дифференциалом будет и сумма этих дифференциалов, равная dQlT y-Следовательно, абсолютная температура есть интегрирующий делитель для элементарного количества теплоты, и как таковой он совпадает с термодинамической температурой. [c.90]

Найти, считая газ совершенным, изменение энтропии и энтальпию. Принять с = 1050Дж/(кгК),Л= 1,4. [c.157]

Необходимо выявйть наиболее точные континуальные уравнения переноса, поскольку известные в литературе сведения о величинах численных коэффициентов слишком разноречивы. Нет единого мнения о выборе определяющих температур. Без подобного критического анализа трудно разработать для разреженных газов совершенные методы расчета переноса, поскольку и решения, полученные из дифференциальных уравнений с учетом скачков скоростей и температур, и наши критериальные обобщенные формулы базируются на.континуальных, уравнениях. [c.227]

Это соотношение справедливо для всех идеальных систем — больц-мановских, бозонных и фермионных. Этот факт весьма важен, поскольку, как мы видели, выражения для отдельных термодинамических функций в этих трех случаях имеют совершенно различный вид. В частности, уравнение состояния бозонного или фермионного идеального газа совершенно отлично от классического соотношения (5.2.26) ферми- и бозе-газы в термодинамическом смысле не являются идеальными газами . [c.188]

Н. Е. Жуковский является основоположником учения о подъемной силе крыла в илоскопараллельном потоке. Знаменитая формула Жуковского, выражающая подъемную силу крыла в виде произведения плотности жидкости на скорость движения в ней крыла и на напряжение присоединенных вихрей или циркуляцию , опубликованная п 1906 г., получила всеобщее признание как основа теории подъемной силы крыла. Зарубежные историки аэродинамики пытаются без достаточных к тому оснований поделить приоритет Жуковского на эту формулу с немецким ученым Кутта, работа которого по вопросу о подъемной силе частного вида крыла была опубликована несколько ранее работы Жуковского. При этом затушевывается тот основной исторический факт, ч го только Жуковский дал первую общую теорию подъемной силы, основанную на смелой и оригинальной идее присоединенного вихря . Приоритет на циркуляционную теорию подъемной силы великого русского ученого, далеко продвинувшего вперед разрешение почти всех основных гидроаэродинамических проблем своего времени и открывшего новые пути развития современной механики жидкости и газа, совершенно неоспорим. [c.30]

Клапан должен быть установлен таким образом, чтобы возможность отбора нехарактерных лроб газа совершенно исключалась или во ВСЯК01М случае была маловероятной. При высоких температурах в месте установки клапана его корпус следует охлаждать. [c.104]

Из всего сказанного о критических параметрах следует, что при понижении давления рг ниже р р скорость в устье сопла остается неизменной. Поэтому перепад давлений Ркр — Рг не может быть использован для увеличения кпнетнческой энергии потока газа. Совершенно очевидно, что по выходе из сопла газ расширяется от давления Ркр до давления Однако это расширение не приводит к увеличению используемой кинетической энергии струи,так как истечение протекает неор- [c.87]

В 1886 г. Пироговым была опубликована статья Новое аналитическое доказательство второго начала термодинамики , а зате.м в 1887 г. статья Применение второго начала к системам, на кои действуют внешние силы . В 1886 г. была опубликована также статья О вириале сил . Эта статья и.мела разделы теоремы Клаузиуса, частичное давление, длина частичного пути, уравненне Ван-дер-Ва-альса, идеальный газ, совершенный газ, многоатомный газ, между-частичные силы, В 1889 г, была опубликована статья О несовершенных газах и о законе Максвелла , а в 1890 г. статья Основания термодинахмики . Эта статья была посвящена второму закону термодинамики и некоторы.м историческим данным, относящимся к его установлению. Пирогов в этой статье подверг критическому анализу некоторые положения и высказывания Клаузиуса. Клаузиус показал (1850), — писал Пирогов, — что теорема Карно не противоречит новым взглядам на теплоту заслуга в этом его, очевидно, весьма велика. То.мсон полагал, что теорема Карно противоречит новы.м воззрениям. [c.70]

Уравнения движения и их решение. Рассмотрим одномерные движения невязкого, нетенлонроводного газа нри наличии раснространяюгцейся но газу ударной волны. Газ совершенный с постоянными удельными теплоемкостями. За основные искомые функции примем расстояние К частиц от центра (осп, плоскости) симметрии, плотность р и давление р, а за независимые переменные -время I и лагранжеву координату ш, определенную формулой йт = р1 г)г (1г, г - значение К в начальный момент времени, р (г) - начальное распределение илотности, и = 1, 2, 3 для течений с плоскими, цилиндрическими и сферическими волнами. При сделанных предположенпях уравнения неразрывности, движения и энергии записываются в виде [c.262]

Пусть сверхзвуковой ноток на входе невозмугцен. Тогда линеаризованные соотношения, получаюгциеся из (1.3) и (1.4), принимают вид (газ совершенный) [c.612]

Реакцию С Г и СГК на неравномерность сетки демонстрирует рис. 1, где представлены результаты расчета обтекания затупленной по торцу пластины потоком с Моо = 3. Здесь и далее газ совершенный с показателем адиабаты х = 1.4. Использовались две сетки сравнительно хорошая и преднамеренно деформированная (рис. 1, а). Деформация состояла в образовании елочки, пересекающей расчетную область. Изобары р/роо = onst, полученные на деформированной сетке по СГ (рис. 1,6) и по СГК (рис. 1, в), даны сплошными линиями, а на исходной - штрихами. СГК лишь слегка реагирует на весьма грубую деформацию сетки. Изломы изобар на рис. 1, б указывают на отсутствие в тех же случаях анроксимации в СГ. Наблюдаемые погрешности СГ на нерегулярной сетке имеют место, несмотря на то, что для уравнений, записанных в декартовых координатах СГ, как и СГК, является согласованной схемой в смысле [9]. Напомним, что согласованные схемы на любых сетках не искажают равномерного поступательного потока. [c.204]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.13 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.8 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.148 ]

Теория и приложения уравнения Больцмана (1978) -- [ c.46 ]

Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 (1963) -- [ c.17 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.17 , c.462 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.217 , c.218 , c.254 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.322 , c.325 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.322 , c.325 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.322 , c.325 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...