Состояние истинное

Напряжение, отнесенное к поверхности элемента dm с нормалью п, в недеформированном состоянии называется условным напряжением, а напряжение, отнесенное к поверхности элемента d(X) с нормалью п в деформированном состоянии — истинным напряжением. [c.34]

Теореме Томсона можно дать истолкование, близкое по форме к данному в предыдущем пункте истолкованию теоремы Делонэ-Бертрана. Будем рассматривать послеударное кинематическое состояние системы, заданным точкам которой сообщены заданные скорости, как одно из послеударных состояний системы с увеличенным числом связей. Тогда среди бесконечного множества таких состояний истинное послеударное состояние выделяется тем, что оно дает наименьшую кинетическую энергию при тех же скоростях заданных точек системы. [c.457]

При сжигании мазута для доведения его до состояния истинного топлива, подготовленного для высокотемпературного действительного процесса горения, необходимы еще до газификации подготовительные стадии механического дробления — распыления и испарения. [c.68]

Если d jdt и А в момент времени t равны нулю, то считают, что система находится в состоянии истинного равновесия. [c.38]

Состояниями истинного равновесия закрытой системы называются такие, для которы.х выполняется условие [c.68]

Подводя итог изложенному, можно сделать следующее заключение. Для того чтобы состояние, определяемое переменными (j , у, I) при постоянных X п у, было состоянием истинного (стабильного) равновесия, достаточно выполнения условий [c.69]

Из (11.113) и (9.16) можно сделать вывод, что все состояния истинного равновесия (Л = 0) смеси идеальных газов являются состояниями стабильного равновесия и, как следует из (9.34), состояниями стабильного (V, 7)-равновесия. Следовательно, к таким смесям можно применять теоремы Ле Шателье (9.21) и Вант-Гоффа (9.22). В соответствии с (7.6), (5.61) и (11.70) также имеем [c.90]

Рассмотрим состояние истинного равновесия, когда Л = 0, [c.106]

Рассмотрим теперь сдвиги истинного равновесия. Обе системы 1 и 2 находятся в состоянии истинного равновесия. В этом случае Л=0 и 6Л=0. Такие сдвиги равновесия должны удовлетворять следующему условию [c.107]

Рассмотрим состояние истинного равновесия тогда А = 0, т. е. [c.115]

При уменьшении электродвижущей силы свинец свинцовой пластины расходуется, при увеличении электродвижущей силы свинец отлагается на пластине. Когда отсутствуют реакции в обоих направлениях, имеется баланс активных тенденций и система находится в состоянии истинного равновесия. [c.224]

Теперь уже является общепризнанным, что во многих важных областях исследования состояние истинного термодинамического равновесия достигается только при исключительных условиях. Так. например, опыты с мечеными атомами показали, что нуклеиновые кислоты, содержащиеся в живых клетках, непрерывно обмениваются веществом с окружающей средой. Хорощо известно также, что непрерывный поток энергии, исходящий от Солнца и звезд, не позволяет атмосфере Земли и звезд достигнуть состояния термодинамического равновесия. [c.16]

Принцип минимума дополнительной работы. Принцип минимума потенциальной энергии системы был получен путем сравнения полей перемещений упругого тела в состоянии равновесия и в бесконечно близком к нему допускаемом связями состоянии. В принципе минимума дополнительной работы сравнению подвергаются два статически возможных напряженных состояния — истинное, задаваемое тензором напряжения Т, и бесконечно близкое к нему, с тензором напряжения Т -f бГ. Оба состояния рассматриваются, конечно, при одном и том же задании внешних сил — объемных рК и поверхностных, распределенных на части О2, ограничивающей тело поверхности О. Итак, в объеме V [c.156]

Если в системе некоторый процесс протекает с конечной скоростью, то из этого практически неизбежно следует наличие некоторого отклонения системы от состояния истинного устойчивого равновесия. Тем не менее наши теоретические расчеты должны быть связаны с устойчивыми состояниями, поскольку только для таких состояний мы располагаем термодинамическими данными. По этой причине удобно постулировать некоторые гипотетические квазистатические процессы, в которых система проходит через непрерывную последовательность квазистатических устойчивых состояний. При этом подразумевается, что процесс протекает бесконечно медленно, позволяя тем самым установиться равновесию в конце каждого бесконечно малого процесса. Например, для того чтобы газ, заключенный в цилиндре под движущимся поршнем, считался участвующим в некотором квазистатическом процессе, необходимо уменьшать давление позади поршня так, чтобы оно всегда отличалось от давления впереди поршня на бесконечно малую величину — лишь в этом случае газ будет проходить через непрерывную последовательность квазистатических состояний. Таким образом, поршень необходимо двигать бесконечно медленно — только при этом условии можно считать, что давление под поршнем сбалансировано внешним давлением. [c.44]

Далее мы отметили, что для завершения всех естественных процессов требуется конечное время, что неизбежно приводит к некоторому отклонению системы от состояний истинного устойчивого равновесия. Так как все термодинамические данные связаны с устойчивыми состояниями, то оказалось удобным постулировать некоторые гипотетические квазистатические процессы, в ходе которых система должна плавно проходить через непрерывную последовательность квазистатических устойчивых состояний. Поскольку квазистатические процессы должны протекать бесконечно медленно, они являются идеализированными процессами, на которых основываются теоретические расчеты. Заметив, что на примере этих процессов мы впервые познакомились с чрезвычайно важным классом идеальных процессов, называемых обратимыми, мы завершили обсуждение установлением связи между необратимостью и отклонением от устойчивого равновесия. Была также отмечена связь между необратимостью и потерей возможности совершения работы (или большим потреблением работы по сравнению с идеальным случаем). Это обстоятельство, имеющее существенное значение с прикладной точки зрения, будет изучено в последующих главах, [c.48]

Закалка состоит в нагреве сплавов выше температур фазовых превращений и последующем быстром охлаждении, фиксирующем их высокотемпературное состояние (истинная закалка) или состояние, промежуточное между высокотемпературным и равновесным, характерным для нормальной температуры. [c.71]

На tg6 и проводимость масла практически не влияет влага, находящаяся в состоянии истинного раствора. При изменении растворимо- [c.74]

Возможность образования отложений в пароперегревателе из веществ, растворенных в паре, т. е. находящихся в состоянии истинного парового раствора, может быть установлена по разности между растворимостью Ю8 [c.108]

Диаграммы состояния, построенные по экспериментальным данным, не отвечают состоянию истинного равновесия, так как получены в условиях реальных скоростей охлаждения. Однако [c.95]

Диаграммы состояния, построенные по экспериментальным данным, не отвечают состоянию истинного равновесия, так как получены в условиях реальных скоростей охлаждения. Однако они качественно согласуются с диаграммами состояния, полученными исходя из термодинамических условий равновесия фаз, и поэтому к ним можно применять общие условия равновесия фаз, в том числе и правило фаз. [c.97]

Возможность образования отложений в пароперегревателе из веществ, растворенных в паре, т. е. находящихся в состоянии истинного парового раствора, может [c.129]

После образования шейки (точка В на рис. 2.1.2) деформация сосредоточена в области шейки, где создается объемное напряженное состояние. Истинное напряжение в этой области следует определять с учетом объемного напряженного состояния по формуле [c.13]

На tg б масла практически не влияет влага, находящаяся в масле в состоянии истинного раствора. [c.112]

Таким образом, тепловая диаграмма Тз, кроме изменения температуры и энтропии в процессе, отчетливо устанавливает, сообщается теплота или отводится, и в каком количестве, а также позволяет определить в любом состоянии истинную теплоемкость тела с. Зти свойства тепловой диаграммы делают ее весьма ценной для термодинамических исследований и объясняют широкое применение ее наряду с рабочей диаграммой рг). [c.115]

Процессы, самопроизвольно, т.е. без вмешательства извне, происходящие в системе по пространству состояний только в одном направлении и при которых система проходит последовательность неравновесных состояний, называются необратимыми. Характерно, что только конечное состояние процесса является состоянием истинного равновесия. Для описания необратимого процесса и системы в целом недостаточно знания форм энергии, входящих в основное уравнение Гиббса. По мере протекания процесса система часто разбивается на отдельные системы, между которыми может происходить обмен дополнительными формами энергии. Например, внутри системы появляются вихри, потоки, поля и т.п., которые исчезают по мере протекания процесса. Интенсивные термодинамические параметры таких систем обычно не определены, путь процесса как последовательность состояний нельзя указать. При таких условиях интегрирование дифференциального уравнения Гиббса невозможно, так как в рамках классической термодинамики описать происходящие в системе процессы нельзя. [c.29]

Если бы реакция окисления марганца не достигала состояния истинного равновесия, то с повышением температуры не происходило бы повышения его концентрации в металле, скорее всего наблюдалось бы ее снижение ввиду улучшения кинетических условий для реализации термодинамических возможностей. Однако на практике, особенно в подовых агрегатах (мартеновской и электродуговой печах), при постоянстве содержания оксидов железа в шлаке повышение температуры ванны в конечных стадиях вызывает увеличение концентрации марганца в металле. [c.36]

Система стремится достичь состояния истинного равновесия, но этот процесс занимает большой промежуток времени, если система имеет очень большие размеры и велика длина волны флуктуации. Это легко понять, рассматривая фурье-преобразование макроскопического уравнения диффузии [c.302]

Следствием третьего закона термодинамики является положение о недостижимости абсолютного нуля температуры. Данное следствие, конечно, не запрещает приближаться к нему сколь угодно близко. Равенство нулю энтропии при абсолютном нуле температуры имеет своей причиной квантовый характер процессов, происходящих при низких температурах, и выполняется для обычных систем, которые могут находиться при сверхнизких температурах в состоянии истинного равновесия. [c.62]

Переменной х соответствует простое утвердительное высказывание (либо определенно истинное, либо определенно ложное) или устройство, характеризуемое двумя конечными (дискретными) значениями его состояний и называемое обычно реле. [c.596]

По теории предельного анализа конструкций [14] из всех кинетически возможных состояний истинным предельным состоянием будет то, которому соответствует наименьшее значение нагрузки / цин ДРУ" гимн словами, предельная нагрузка F является минимумом всех кинематически возможных значений / кин- [c.176]

Указанное различие не приводит к противоречию, так как принцип максимума энтропии справедлив для квазистационар-ного перехода к равновесному состоянию, при котором время t выступает как параметр [11 ]. Поэтому набор допустимых функций р (х) в вариационной задаче можно рассматривать как последовательность распределений для квазиравнбвесных состояний. Истинное распределение р (х) доставляет максимум функционалу (2.7). [c.42]

Такие же явления возникают под влиянием внутреннего магнитного поля ферромагнетика (рис. 17.3) в отсутствие внешнего поля форма и размер домена искажены магнитострикцией. Истинные размеры выявляются лишь при нагреве до температур выше температуры точки Кюри t > в), когда устраняются все магнитострикционные деформации в связи с переходом в парамагнитное состояние. Истинные размеры домена условно показаны на рис. 17.3 в виде квадрата. При охлаждении до температур ниже точки Кюри t < в) линейнал магнитострикция искажает форму домена, вытягивал его в направлении вектора самопроизвольной намагниченности (превращая квадрат в прямоугольник). Объемная магнитострикция увеличивает размеры домена (прямоугольника). [c.561]

V -V/ и столкновительного члена ). В гидродинамическом режиме первый из них описывает медленный процесс, протекающий со скоростью порядка //тд, а второй — быстрый процесс со скоростью порядка fix,.. Следовательно, начав эволю1щонировать из произвольного начального состояния, система в результате столкновений сначала стремится быстро отрелаксировать к равновесному распределению в пространстве скоростей. Однако, как мы знаем из разд. 12.2, если первоначально система была неоднородной, то в результате столкновительной эволюции она не обязательно перейдет в состояние истинного равновесия. Более вероятно, что конечным состоянием окажется состояние локального равновесия, определенное формулой (12.2.30), которую мы приведем еще раз [c.92]

Полярные вещества, влага и газы, находящиеся в состоянии истинного раствора, не влияют на Епр масла. Их выделение в свободном виде снижает пр масла, особенно при одновременном наличии в масле твердых микропримесей. Поэтому в маслах для работы при высоких напряжениях и напряженностях электрического поля нормируют содержание микропримесей, особенно с наиболее опасными размерами частиц — от 2 до 10 мкм, присутствующих к тому же в наибольших количествах. [c.75]

Стекловидно-аморфными можно получить, например, такие элементы, как 5е и 5 (быстрым охлаждением расплава) Р, Аз, 5Ь, В , Ое и С (напылением). Последние путем отжига можно перевести в кристаллическое состояние. Истинные металлы лишь с трудом можно получить в стекловидном состоянии. Аморфные олово и висмут получают конденсацией паров на охлажденной подложке в присутствии примесей меди или галлия. Чистые щелочные галогениды при конденсации кристаллизуются, но стекловидный йодистый калий К1 можно получить ирн добавлении фторида калия КР. Галогениды меди ведут себя как чистые щелочные галогениды, соответстующие же галогениды таллия можно выделить в стеклообразном виде. [c.204]

На основании многих современных работ [2] можно предполагать отсутствие кристаллической структуры у нерастянутых пленок эфиров целлюлозы и многих других линейных полимеров. Такие продукты рассматриваются как жидкости, перешедшие в стеклообразное состояние. В состоянии истинного равновесия их цепеобразные молекулы расположены беспорядочно по отношению друг друга и внутренняя энергия системы мало зависит от взаимного расположения молекул [6]. [c.42]

Признавая существование этих двух диаграмм, нужно полагать, что присутствие цементита в сплавах не есть состояние истинного равновесия и последнее наступает лишь тогда, ксгда вместо карбида образуется графит. [c.111]

Движущиеся электроны могут устойчиво задерживаться, образуя снова центры, которые вначале были ионизованы световыми квантами. Для галоидно-щелочных соединений это означает, что Лцентры могут быть образованы путём рекомбинации освобождённых электронов и галоидно-ионных дырок. При состоянии истинного равновесия скорость протекания этого процесса равна скорости ионизации центров светом. [c.598]

Это уравнение одинаково по виду с уравнением для поперечных смещений натянутой струны и указывает на невозмущенное распространение волн любого типа в потожительном и отрицательном направлениях Скорость а найдена относительно стержня в нерастянутом состоянии истинная скорость, с которой возмущение распространяется в просграпстве, будет больше в отношении, равном опюшению растянутой и нерастянутой длин произвольной части стержня. Это различие существенно только в случае постоянного нагяжения. [c.267]

Любое реологическое уравнение состояния, записанное в терминах тензорных компонент в конвективной системе координат, автоматически удовлетворяет принципу объективности поведения материала [1, р. 46]. Из этого в литературе часто незаконно делают вывод, что такие уравнения, записанные в некоторой алгебраически простой форме, имеют некий особый физический смысл. Предположения о линейности , которые типичны для старых неинвариантных формулировок линейной вязкоупругости, были сделаны инвариантными относительно системы отсчета при помощи метода конвективных координат и, следовательно, предполагались физически реальными, хотя имеется бесчисленное количество других возможностей удовлетворить принципу объективности поведения материала, равно подтверждаемых (или не подтверждаемых) с феноменологической точки зрения. Смешение систем координат и систем отсчета оказывается даже более вопиющим в некоторых опубликованных работах, основанных на методе конвективных координат, а различие между тензорами (как линейными операторами, отображающими евклидово пространство само в себя) и матрицами тензорных компонент часто совершенно игнорируется. Наконец, конвективным производным часто приписывался некоторый особый физический смысл, и бесплодные дискуссии о том, что они являются истинными временными производными, были вызваны неправильным толкованием метода конвективных координат. В данном разделе мы собираемся осветить этот вопрос в соответствующей перспективе и указать некоторые распространенные ошибки, встречаюпщеся при применении данного метода. [c.111]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...