Адиабатическое течение

Адиабатическое течение без трения [c.286]

Адиабатическое течение в сопле [c.301]

Хорошо известно, что в случае адиабатического течения чистого газа в сопле без трения критический режим наступает при звуковой скорости. Из-за внутреннего трения между фазами в системе газ — твердые частицы ожидается другой результат. Удельный расход смеси через сечение А равен [c.301]

В случае адиабатического течения без трения на стенке уравнения (7.10), (7.13) и (7.14) дают для критического режима (индекс с) [c.302]

Адиабатическое течение в сопле без трения на стенках. Если пренебречь излучением, трением на стенках и теплоотдачей от стенок к газу, принять Мпр = 2 и предположить, что применим закон Стокса для сопротивления частиц, то уравнения (7.26), (7.29) и (7.30) принимают вид [c.304]

Условия в горле для адиабатического течения б сопле — [c.337]

Абляция 40, 370 Агломерация частиц 267 Адгезия твердых частиц на твердой поверхности 267, 480 Адиабатическое течение без трения 286 [c.526]

Адиабатическое течение газа с трением. [c.181]

АДИАБАТИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА С ТРЕНИЕМ 183 [c.183]

Так как для адиабатического течения в цилиндрической трубе Т = Т и F2 =F, то отсюда следует [c.261]

Уравнение сохранения теплосодержания струйки при адиабатическом течении можно представить в виде [c.106]

При адиабатическом течении, имея в виду (77.2), можно получить для скорости звука следующие различные виды записи [c.293]

В силу (77.11) можно получить следующее выражение для так называемой общей для всего потока критической скорости при адиабатическом течении невязкого газа [c.296]

Вводя теплосодержание также в исходное уравнение адиабатического течения (77.3), можно получить [c.304]

В газовой динамике доказывается, что при адиабатическом течении газа могут иметь место только скачки уплотнения, т. е. такие, при которых Рч Рх- Из выражений (80.12) и (80.13) сле- [c.305]

Плотность газа вдоль канала будет изменяться в зависимости от давлений в последовательных сечениях. Плотность газа при адиабатическом течении будет изменяться по закону [c.117]

При адиабатическом течении, где отсутствует обмен тепла со средой вне границ потока, можно получить уравнение движения в конечном виде следующим образом. В термодинамике применяется функция состояния газа, называемая энтальпией (i). Ее изменение записывается так [c.125]

При адиабатическом течении энергия, потерянная в результате вязкости, переходит во внутреннее тепло (dZ = = d ), т. е. [c.125]

АДИАБАТИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА И ЖИДКОСТИ [c.54]

Кривая адиабатического течения с трением на i—S диаграмме изображается (рис. 7-8) линией АС, лежащей вследствие возрастания энтропии при течении справа от линии идеального процесса АВ, представляющей собой вертикальную прямую. Из рис. 7-8 видно, что при том же самом перепаде давлений (pi—pz) энтальпия в конечном состоянии при течении с трением (точка с) будет иметь большее значение, чем энтальпия в конечном состоянии при течении без трения (точка В), а скорость истечения согласно первому из уравнений (7-38) будет меньше, чем в случае течения без сопротивления. [c.277]

Интеграл Бернулли для адиабатических течений совершенного газа [c.36]

Будем рассматривать обратимые адиабатические течения совершенного газа. В этом случае [c.36]

Насадок, состоящий лишь из сужающегося участка (рис. 26, б), называется простым соплом, или очком. Наибольшая скорость, которую можно получить, выпуская адиабатически газ через простое сопло, равна скорости звука, и достигается эта скорость в наиболее узком сечении, т. е. на срезе сопла. Простые сопла и сопла Лаваля широко применяются в технике сопло Лаваля является необходимым элементом конструкций ракетных двигателей, сверхзвуковых аэродинамических труб и т. п. Рассмотрим подробнее адиабатические течения в простом сопле и в сопле Лаваля. [c.47]

При адиабатическом течении газа (Q = 0) возрастание его кинетической энергии м) /2 может происходить только при понижении энтальпии. Наоборот, возрастанию энтальпии будет соответствовать уменьшение кинетической энергии и, следовательно, скорости. Изменение энтальпии в конечном счете приводит к изменению температуры газа. [c.248]

При адиабатическом течении газа возрастание его кинетической энергии может происходить только при условии понижения энтальпии. Поэтому увеличение скорости при адиабатическом течении газа связано [c.250]

В дозвуковых течениях скорость возрастает по длине трубы тем сильнее, а давление падает тем круче, чем больше число М. Если наряду с работой сил трения происходит подвод или отвод теплоты через стенки трубы, то в первом случае давление падает вдоль потока сильнее, чем при адиабатическом течении, а во втором случае — слабее. Проходя по трубе, сверхзвуковой поток тормозится, т. е. скорость вдоль потока падает, а давление возрастает. [c.250]

М. М. Н а 3 а р ч у к. Некоторые вопросы адиабатических течений в каналах. Киев, 1957. [c.202]

Подставим в (3), кроме (4), выражение для скорости адиабатического течения газа, установленное в [9] [c.87]

Прежде чем перейти к исследованию этой зависимости, отметим, что при отсутствии внешнего теплообмена на исследуемый газовый ноток наложен один геометрический вид внешнего воздействия. Следовательно, в соответствии с дифференциальным условием обращения внешних воздействий [2, 3] критическая скорость М = 1) должна возникать в узком сечении дросселя, аналогично тому как это имеет место для адиабатического течения газа без потерь энергии. Покажем это на основании равенства (78), [c.207]

Исследование особенностей зависимости расхода газа от величины разности давлений р п р выполним для адиабатического течения газа с сопротивлениями, а затем — для течения с теплообменом. [c.239]

Адиабатическое течение газа. Для последующего приближенного анализа удобно общую формулу расхода (60) переписать, исключив Mg и Гд при помощи (162) и (52) [c.239]

При адиабатическом течении реального газа через дроссель (вентиль, диафрагму и т.д.) из области большего давления Pi в область меньшего давления наблюдается изменение температуры, вызванное изменением давления. Это явление называется эффектом Джоуля —Томсона. Если за дросселем восстанавливается начальная скорость течения газа, то энтальпия сохраняется неизменной [c.150]

Как можно видеть из приведенных выше примеров, основное преимущество полученных здесь выражений заключается в том, что они содержат такие параметры потока, характер изменения которых может быть легко установлен из условий задачи, на-пример постоянство температуры торможения Т в адиабатических течениях и рост Т прп подводе тепла, сохранение полного давления р в изознтропическом течении и падение р при наличии потерь и т. д. Выбором соответствующего выражения для расхода или импульса можно свести к минимуму число неизвестных параметров в основных уравнениях. При этом часто удается найти неизвестные величины непосредственно из исходных уравнений, минуя громоздкие преобразования. [c.258]

В технике имеют особое значение изотермическое и адиабатическое течения газа. При изотермическом (7"= onst) течении идеального [c.284]

Адиабатический процесс движения вязкого газа показан линией 1—2, соторая отклоняется вправо вследствие увеличения энтропии из-за потерь механической энергии. При одинаковой разности энтальпий ii — I2 и I l — i 2 скорости Vi = v 2, а давление р 2 вязкого газа меньше по сравнению с невязким. Следовательно, при адиабатическом течении вязкого газа уравнения (150), (151) применять нельзя. [c.126]

Стюшин Н. Г. Об относительном движении паровой (газовой) фазы при адиабатическом течении двухфазного потока в вертикальных каналах,— В кн. Доклады XXX научно-технической конференции (труды МИХМ, т. I, вып. 2). 1969, с. 87—91. [c.444]

Влияние кинетики реакции 2NO2 + Oj 2NO2 на параметры адиабатического течения в канале с постоянным поперечным сечением [c.155]

Эту же задачу можно численно решать и без использования ЭЦВМ. Особенно просто получить решение для критического расхода газа. Однако прежде чем это сделать, покажем, что, в отличие от адиабатического течения газа по трубе, при изотермическом течении так называемая критическая длина трубы не соответствует Mg = 1. Действительно, преобразуя (228) при помощи (229) к виду [c.259]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.47 , c.127 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.236 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.535 ]

Линейные и нелинейные волны (0) -- [ c.157 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.535 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.535 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...