Температурные эффекты

Величину г называют дифференциальным температурным эффектом Джоуля — Томсона. Значение аг определяется из уравнения (10-36) [c.221]

Состояние реального газа при адиабатном дросселировании, в котором температурный эффект дросселирования меняет свой знак или в котором дифференциальный эффект Джоуля—Томсона равен нулю, называется точкой инверсии, а температура, соответствующая этой точке, как указывалось, называется температурой инверсии. Если начальная температура реального газа перед дросселем меньше температуры инверсии, то газ при дросселировании будет охлаждаться, если же начальная температура газа будет выше температуры инверсии, то газ будет нагреваться. [c.222]

Для упрощения формул не будем учитывать температурные эффекты, полагая, что процессы происходят при постоянной температуре. [c.243]

Результаты опытов (ри 2.8) представляют собой обобщенную характеристику ti,=в виде поля значений максимальных температурных эффектов. Снижение максимально достигаемой температурной эффективности от 0,53 при 5 до 0,49 при 71 = 16,5 связано с увеличением стока воздуха непосредственно из сопла по торцевой стенке в отверстие диафрагмы, что приводит к повышению температуры охлажденных в трубе приосевых масс газа. Очевидно, относительный расход паразитных масс, стекающих в пограничном слое на торцевой поверхности диафрагмы, растет с увеличением перепада давления на вихревой трубе. [c.51]

Рис. 6.7. Изменение температурного эффекта АТ от компонентного состава исходного газа и от степени расширения газа PJP

Снижение температурного эффекта при вихревом энергоразделении объясняется в основном конденсацией углеводородных компонентов с большой молекулярной массой. [c.172]

Снижение температурного эффекта при пульсационном охлаждении газа объясняется увеличением теплоемкости газа с увеличением молекулярной массы компонентов. [c.185]

Рассчитанные и полученные экспериментальным путем величины температурного эффекта ДГ представлены на рис. 9.26 графиком зависимостей ДГ от степени [c.258]

Отношение бесконечно малого изменения температуры к бесконечно малому изменению давления при дросселировании называется дифференциальным температурным эффектом дросселирования и обозначается через [c.140]

Для идеального газа температурный эффект дросселирования равен нулю. Действительно, согласно уравнению Клапейрона производная R V [c.175]

Таким образом, температурный эффект дросселирования целиком обусловлен действием межмолекулярных сил. Для реальных газов.температурный эффект дросселирования не равен нулю и может иметь в зависимости от состояния газа как положительный, так и отрицательный знаки. [c.175]

Следовательно, а >0, т. е. температурный эффект дросселирования в критической точке имеет для всех веществ положительное значение, равное обратной величине углового коэффициента кривой упругости насыщенного пара при критической температуре. Другими словами, адиабатическое дросселирование вещества в критической точке и вблизи нее приводит к понижению температуры. [c.175]

Так как в области двухфазных состояний температурный эффект всюду не равен нулю и положителен, то инверсионная кривая должна огибать пограничную кривую. [c.176]

Вид инверсионной кривой для азота показан на рис. 5.12. В области, лежащей под инверсионной кривой, температурный эффект положителен — дросселирование сопровождается охлаждением, а в области над инверсионной кривой температурный эффект отрицателен—дросселирование вызывает нагревание вещества. [c.176]

Из хода инверсионной кривой видно, что одному и тому же значению давления соответствуют две точки инверсии, или две температуры, в которых температурный эффект дросселирования равен нулю. Первая точка, соответствующая меньшей температуре, называется нижней инверсионной точкой, вторая — верхней инверсионной тонкой. [c.176]

Значительно более сильное охлаждение газа и независимость знака температурного эффекта от вида уравнения состояния газа составляют принципиальное преимущество обратимого адиабатического расширения как метода охлаждения по сравнению с адиабатическим дросселированием. [c.178]

Чтобы составить эмпирическое уравнение состояния какого-либо газа, можно воспользоваться опытными данными о зависимости между термическими параметрами р, Т и V (т. е. экспериментальными данными о сжимаемости газа) или данными о зависимости теплоемкостей от параметров состояния, или, наконец, значениями температурного эффекта дросселирования. В последнее время для этого стали применять также данные о скорости распространения звука. [c.202]

Третий способ составления эмпирических уравнений состояния основывается на использовании экспериментальных данных по определению температурного эффекта адиабатическое дросселирования и теплоемкости. Пусть, например, из опыта известна эмпирическая зависимость дифференциального температурного эффекта адиабатического дросселирования и теплоемкости от давления и температуры, т. е. заданы функции а,- (р, Т) и Ср (р, Г). Тогда из уравнения (5.35), которое мы перепишем в виде [c.204]

Третий способ дает наиболее точные эмпирические уравнения состояния. Это вытекает из того, что температурный эффект дросселирования обусловлен исключительно действием межмолекулярных сил. Благоприятным обстоятельством при его использовании является также и то, что подлежащих определению произвольных функций здесь только одна. Зная уравнение состояния данного вещества и аналитическое выражение для теплоемкости Ср (или Су), нетрудно определить и все другие термодинамические функции этого вещества. [c.204]

Температурный эффект Барометрический эффект [c.1177]

Перейдем теперь к обсуждению температурных эффектов. В волне сжатия происходит уплотнение и торможение среды, а за счет кинетической энергии — повышение температуры пара. За счет тепло-массообмена с паром будет повышаться и температура капель. При этом возникает два различных случая с точки зрения изменения массы капель в волне или изменения величины Л/а (см. зависимость If к, (До, Мао) на рис. 4.4.1). [c.348]

Повышение температуры в области теплой пластической деформации практически не влияет на пластичность металлов с г. ц, к. решеткой (медь, никель, алюминий и др.). Это связано с практически мало изменяющимся числом систем скольжения и интенсивным развитием внутризеренной деформации еще при низких температурах. Поэтому температурный эффект повышения пластичности в данном случае незначителен, а увеличение скорости деформации несущественно снижает пластичность в этом температурном диапазоне. [c.513]

Для идеального газа температурный эффект дросселирования равен нулю. Действительно, согласно уравнению Клапейрона производная (да/дТ),, = Rip = v/T, и, следовательно, а , д =0. Этот результат можно получить и непосредственно из условия L = Jj, так как для идеального газа i = с ,Т -г io- Из этого следует, что температурный эффект дросселирования обусловлен действием межмолекулярных сил. Для реальных газов температурный эффект дросселирования не равен нулю и может иметь в зависимости от состояния газа как положительный, так и отрицательный знак. [c.290]

Так как в области двухфазных состояний температурный эффект не всегда равен нулю и положителен, то кривая инверсии должна огибать пограничную кривую. Кривая инверсии для азота показана на рис. 4.7. В области, лежащей под кривой инверсии, температурный эффект отрицателен (дросселирование вызывает повышение температуры вещества). [c.291]

Определим температурный эффект дросселирования и инверсионную кривую для газа, по уравнению Ван-дер-Ваальса [c.292]

Для составления эмпирического уравнения состояния какого-либо газа используют опытные данные, полученные по зависимости между р, V н Т, или по зависимости теплоемкости этого газа от основных параметров состояния, или по температурному эффекту дросселирования. [c.30]

Заметим, что температурные эффекты могут быть определяющими в таких пористых системах как снег, состоящий из льда, в порах которого имеются вода н влалшый воздух, ледник, состоящий из собственно льда, в порах которого имеется вода. [c.240]

Большие трудности возникают при теоретическом обосновании необходимой длины I камеры энергетического разделения. Проще эту задачу решить для прямоточных вихревых труб. Равновесное состояние, определяющее завершенность процесса энергоразделения, определяется в этом случае положением сечения трубы с адиабатным распределением термодинамических параметров. При вычислении расположения сечения с максимальным температурным эффектом энергоразделения в условиях достаточного уровня развития турбулентной структуры требуется найти число необходимых микрохолодильных циклов. Можно считать, что на участке трубы длиной в один калибр (// /,= 1) число циклов турбулентных перемещений равно частному от деления объема участка на среднестатистический объем турбулентного моля. Объем участка трубы [c.186]

Испытания трубы на сжатом воздухе с относительной влажностью ф = 100% и содержанием в нем смазочного масла с концентрацией = 0,2-0,4 10" кг/кг воздуха показали, что в течение первых часов работы температурный эффект охлаждения постепенно снижался на 1—2°. Это можно объяснить накоплением масла в межреберных камерах, вызывающий ухудщение теплообмена. [c.295]

В настоящем параграфе и в 3.7 изложение проводится применительно к декартовой системе координат и ограничивается случаем статического равновесия и отсутствием температурного эффекта. Построение вариационного уравнения Лагранжа применительно к четырехмерной задаче (при наличии термоэффекта) и в ортогональной криволинейной системе координат дано в оригинальной работе А. Е. Крушевского [48], к которой и отсылаем читателя, особенно интересующегося расчетом сложных корпусных деталей машин. [c.71]

Пример. Определим температурный эффект дросселирования и кривую инверсии для газа, (У1едующего уравнению Ван-дер-Ваальса [c.176]

Из уравнения (5.28) следует, что температурный эффект обратимого адиабатического расширения = (дТ1др)з определяется по формуле [c.177]

Эффективный коэффициент вязкости при радиальных пульсациях. Рассмотрим еще более упрощенную, чем двухтемиера-турная, схему описания радиального движеиия пузырька без анализа температурных эффектов, том самым понижая порядок системы уравнений (1.6.29). [c.124]

Уравнения, отражающие эф([)екты деформирования пористой насыщенной жидкостью или газом среды, инерции фаз, температурные эффекты, подробно эассмотрепы в 4 гл. 4 книги Р. Й. Нигматулина (1978). [c.304]

Более сильное охлаждение газа и независимость знака температурного эффекта от вида уравнення состояния газа обусловливают принципиальное преимущество обра- [c.294]

Демпфирование колебаний (1988) -- [ c.77 , c.86 , c.88 , c.96 , c.106 , c.110 , c.117 , c.120 , c.130 , c.145 , c.171 , c.247 , c.252 , c.267 , c.272 , c.277 , c.285 , c.298 , c.313 , c.330 , c.337 , c.347 ]

Теория упругости и пластичности (2002) -- [ c.48 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...