Столкновение частиц

Непосредственным взаимодействием (столкновениями) частиц можно пренебречь. [c.188]

Столкновения частиц помимо передачи импульса и кинетической энергии могут привести к макроскопическому потоку тепла внутри дисперсной фазы из-за обмена теплом при столкновениях. Примем следуюш,ее соотношение для указанной теплопроводности [c.215]

Аналогичное выражение, но включающее силу Магнуса из-за вращения частиц, получается из уравнений (4.3.38) для дисперсной смеси со столкновениями частиц. Видно, что составляющая Pi a связана с действием среднего давления из-за расширения трубки тока первой фазы и вид ее не зависит от структуры смеси (см. (2.3.10) и (2.3.11)), Ffi = — ЛгТ связана с вязкими силами на межфазной поверхности, а F = — связана с мелко- [c.231]

Очевидно, что для расчета и установления соотношений между процессами переноса количества движения, тепла и массы в смеси газ — твердые частицы требуется знать скорости обеих фаз и распределение концентрации твердых частиц. В предыдущих разделах соотношения устанавливались исходя из общей средней концентрации. Измерения потока массы дискретной фазы с помощью счетчика столкновений частиц [741] и последующая обработка результатов [726] показали, что скорости отдельных фаз различны. Осуществлялась также регистрация столкновений частиц в отдельных точках потока с помощью датчика [830], а также емкостным методом [847]. [c.181]

Столкновение частиц с поверхностью [c.209]

Фиг. 5.7. Теоретические соотношения и экспериментальные данные, характеризующие столкновение частиц в потенциальном и вязком потоках со сферой [623].

Обзор работ по столкновению частиц и столкновению струй дан в работе [623]. Более подробный обзор литературы по инерционному осаждению и фильтрации выполнен в работе [243]. В связи с требованиями противообледенительной системы изучалось образование переохлажденных облаков на поверхности крыла самолета [82]. Процесс осаждения водяных капель при обтекании сверхзвуковым потоком двумерного клина, включая прохождение частиц через ударную волну, исследован в работах [696, 827]. Численный расчет процесса накопления водяных капель на поверхности лопаток компрессоров газовых турбин выполнен в работе [c.211]

Дальнейшие исследования были выполнены автором настоящей книги в работе [733]. Так как соотношения, приведенные в разд. 5.2, учитывают влияние жидкости между частицами, то развитие идеи кинетической теории о столкновении частиц может быть полезным при изучении взаимодействия между частицами. Этот метод остается все же приближенным, так как скорость жидкости в общем случае отличается от скорости частиц. [c.216]

Автор [136] учитывал столкновения частиц, используя решение уравнения переноса Больцмана. Несмотря на пренебрежение фактом присутствия жидкости (разд. 5.3), введение в расчеты функций распределения высокого порядка обычно дает более точное выражение для кажущейся вязкости и коэффициента диффузии. [c.237]

Если напряжение трения, обусловленное столкновением частиц со стенкой, не учитывается, а периметр оР связан с А через гидравлический диаметр [c.299]

После этого можно вычислить 81х (фиг. 8.9, Рро/ро = 0,10). Можно показать, что в предельном случае при Ь = 0, когда не учитывается напряжение, обусловленное столкновением частиц, [c.364]

При большой концентрации дискретной фазы существуют значительные нормальное и касательное напряжения, обусловленные хаотическим движением и столкновениями частиц [17, 19]. Тогда проблему можно рассматривать с позиций механики твердого тела. Это относится к смесям крупных частиц (гранулы и песок) при турбулентном режиме движения. [c.427]

На входе в канал плотность твердых частиц постоянна (Рро)-Столкновения частиц со стенкой считаются неупругими. Рассмотрим область, где скорость и практически постоянна, т. е. внешнюю область относительно гидродинамического пограничного слоя, в которой у-составляющая скорости жидкости равна 0. Уравнение движения в направлении х при х = xlu( имеет следующий вид [c.488]

Массовая скорость столкновений частиц с единицей площади стенки канала выражается произведением [ррУ] при г/ = 1. Из уравнения (10.182) следует [c.492]

Фиг. 10.17. Безразмерная массовая скорость столкновения частиц со стенкой канала, показанного на фиг. 10.15.

Вебера число 106, 143 Вероятность столкновения частицы и элемента жидкости 67 Взаимодействие твердых частиц с электролитом 470 Винера — Хинчина теорема 52 Вихревого разряда частота 149 Вихревое движение 338 [c.526]

Датчик для регистрации столкновений частиц в отдельных точках потока 181 [c.526]

Длину свободного пробега частицы Л, среднее время пробега т = Л/у и число столкновений частиц за 1 с v = 1/т можно связать с характеристиками, определяющими самый процесс столкновения частиц, введя понятие об эффективном сечении столк- [c.39]

С другой стороны, вероятность столкновения частиц при малом dx соответствует отношению толщины слоя dx к длине пробега Л и равна dx/X. Следовательно, [c.40]

Это заключение справедливо также для электронов в металле или полупроводнике, для нейтронов в графитовых замедлителях и вообще для всех объектов, в которых главную роль играют столкновения частиц не друг с другом, а с какими-то неподвижными или почти неподвижными центрами рассеяния. [c.198]

Необходимо отметить, что //-система играет существенную роль в физике. Это обусловлено рядом несомненных преимуществ, которые дает ее применение во многих ситуациях. В дальнейшем мы будем обращаться к этой системе отсчета неоднократно (в теории столкновений частиц, в динамике твердого тела и др.). [c.75]

Хотя мы будем говорить о столкновении частиц, необходимо сразу же оговорить, что все последующие рассуждения и выводы в равной степени относятся и к столкновению любых тел. Надо только иметь в виду, что вместо скорости частицы следует брать скорость центра масс каждого тела, а вместо кинетической энергии частицы — ту часть кинетической энергии каждого тела, которая характеризует его движение как целого. [c.114]

В дальнейшем при рассмотрении столкновений частиц будем считать [c.115]

Перейдем к существу вопроса. Различают три типа столкновения частиц абсолютно неупругое, абсолютно упругое и промежуточный случай — неупругое. [c.115]

Столкновение частиц. В /<-системе отсчета частица I массы т, налетает на покоящуюся частицу 2 массы m2. Заряд каждой частицы равен q. Найти минимальное расстояние, на которое они сблизятся при лобовом соударении , если кинетическая энергия частицы 1 вдали от частицы 2 равна Ti. [c.129]

Тот факт, что в результате столкновения частиц и последующего затем распада составной частицы полная энергия системы (а значит, и ее импульс) не меняется, приводит к другому важному выводу величина для системы будет инвариантной не только по отношению к разным инерциальным системам отсчета, но и для указанных выше стадий процесса столкновения. [c.229]

Поэтому представляет интерес исследование наиболее многообещающих способов возбуждения атомных ядер. Имеются два основных метода возбуждение в результате поглощения излучения (гамма-излучения) и возбуждение с помощью непосредственных столкновений частиц высоких энергий с атомными ядрами. [c.147]

После столкновения частицы слипаются, и новая составная частица обладает массой Мх Мг. Эта частица должна покоиться [c.184]

Перед столкновением частицы двигались вдоль оси х так что полная у-я компонента импульса равнялась нулю. По закону сохранения импульса полная у-я компонента импульса после столкновения также должна быть [c.185]

В монографии последовательно изложены теоретические основы, необходимые для понимания и расчета движения гетерогенных или многофазных смесей в различных ситуациях. Такие смеси широко представлены в различных природных процессах и областях человеческой деятельности. Подробно изложены вопросы вывода уравнений движения, реологии и термодинамики гетерогенных сред. Для этого рассмотрены как феноменологический метод, так и более глубокий метод осреднения. Получены замкнутые системы уравнений для монодпсперсных смесей с учетом вязкости, сжимаемости фаз, фазовых переходов, относительного движения фаз, радиальных пульсаций пузырей, хаотического движения и столкновений частиц и других эффектов. Рассмотрены уравнения и постановки задач применительно к твердым пористым средам, насыщенным жидкостью. Описаны имеющиеся в совремеввой литературе решения задач о движении и тепло- и массообмене около капель, частиц, пузырьков. [c.2]

Многообразие, взаимовлияние и сложность эффектов неодно-фазности (фазовые переходы, химические реакции, теплообмен, силовое взаимодействие, прочность, капиллярные эффекты, пуль-сационное и хаотическое движение, вращение и столкновение частиц, их дробление, коагуляция и т. д.) и обстоятельств, в которых эти эффекты проявляются, приводит к некоторой разобщенности исследований, разрыву между теорией и экспериментом. В связи с этим главная задача данной книги изложить с единой точки зрения основные представления, необходимые для понимания и расчета процессов движения гетерогенных смесей в различных ситуациях. [c.5]

OM и энергией на межфазной границе, капиллярные эффекты, хаотическое движение, вращение и столкновения частиц, дробление, коагуляция и т. д.) и, в результате, число возможных процессов, которые должны быть отражены в уравнениях, многокрахно расширяется. Поэтому очень важным является описать в едином виде возможные способы учета ряда основных эффектов, привлекая, где это можно, данные теоретического анализа, а где необходимо-эмпирические соотношения и параметры. Именно такой способ изложения дан в гл. 4, где представлены наиболее обш ие замкнутые системы уравнений некоторых движений гетерогенных смесей, построенные с учетом анализа осреднения уравнений движения в гл. 2 и 3. Анализ осреднения позволил более обоснованно и однозначно привлечь замыкающие гипотезы для дисперсных смесей вязких сжимаемых фаз, концентрированных дисперсных смесей с хаотическим движением и столкновениями твердых частиц и обладающих прочностью насыщенных жидкостью пористых сред. [c.7]

Здесь рассматриваются моно дисперсные смеси, в которых столкновения частиц происходят из-за их хаотического движения. В по 1идисцерсных смесях столкновения между частицами разных фракций могут происходить из-за их разных макроскопических скоростей [2]. Соответствующий анализ одномерных и квазиодномерных течений с учетом коагуляции (в случае капель) имеется в [8, 15, 22]. Процессы коагуляции из-за броуновского движения капель рассмотрены в [6]. [c.209]

Если хаотическое движение изотрогеко,то для тензора напряжений и интенсивности переноса хаотического движения из-за столкновений частиц дпсперсной фазы можно принять следующее обобщение только что полученных выражений [c.214]

На фиг. 4.7 были представлены данные об интенсивности столкновений частиц со стенкой, полученные с помощью клейкой ленты. Эта величина в сильной степени зависит не только от плотности частиц, но и от интенсивности турбулентности вблизи стенки. Видно, что для частиц диаметром 30 мк постоянная вре.мени [c.192]

Рассмотрим случай однократного рассеяния при столкновении частиц со сферой радиусом Н, когда частица после столкновения в течение конечного интервала времени не сталкивается со сферой вторично. Для простоты рассмотрим случай ц = 1. При зеркаль- [c.213]

Бэгнольд измерял во вращающемся вискозиметре напряжения, возникающие в плотной суспензии, образованной сферическими частицами из смеси парафинового воска (50%) и стеарата свинца (50%) диаметром 1 мм, взвешенными в воде (рр р). Анализируя скользящее столкновение частиц, он получил закон 2,25 (3/4л) / ф V2 [1 j о (ф з)] причем давление, возникающее, в момент отталкивания вращающихся частиц, равно 0,042 (3/4я) / (ди1дуУ фАз фХ/з ] Ана.логично вычислялись скорости фаз. [c.222]

Эти условия известны из механики однофазной среды. Отметим, что для получения простейшего нетривиального решения необходим ряд дополнительных условий. Так как соударения частиц не учитываются и поскольку само определение ламинарного движения исключает столкновения частиц со стенкой, частицы, попавшие на стенку, должны скользить вдоль нее. Подробный анализ движения частиц со скольжением вдоль стенки требует знания законов сухого трения. Простейшее допущение состоит в том, что это сухое трение не учитывается, но учитывается торможение частиц жидкостью, которая замедляется у стенки до нулевой скорости. Уравнение (8.33) для условий на стенке (Ур = О, и = 0) дает (дир1дх) = —Р. Интегрируя, получим [c.347]

Аналитическое решение возможно для простого случая, когда Рр Э Р (например, осаждение из смеси типа газ — твердые частицы), Р е = F = onst, а столкновение частиц с дном сосуда и другими частицами у дна является неупругим. Уравнение (9.7) преобразуется к виду [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...