Функция поверхностная влияния

При получении закона трения использованы относительные функции, учитывающие влияние вдува в закрученный поток на поверхностное трение в направлении оси х [c.129]

Рабочее тело (или термодинамическая система), равновесное состояние которого вполне определяется значениями двух независимых переменных-функций состояния (например, р п v, р ц Т, Т и s и т.п.), называется простым телоМ (или простой системой). Примерами простых тел являются газы, пары, жидкости и многие твердые тела при условии, что эти вещества находятся в термодинамическом равновесии и не подвержены действию химических и -фазовых превращений, электромагнитных и гравитационных полей и сил поверхностного натяжения (или подвержены в такой незначительной степени, что влиянием этих факторов можно пренебречь). [c.12]

Если вся масса жидкости, поступающей в трубу парогенератора, прогревается до температуры насыщения, то по ходу потока значение коэффициента теплоотдачи (как и при кипении в большом объеме) меняется от значения, устанавливающегося при заданной скорости в однофазной среде, до значения при развитом пузырьковом, кипении насыщенной жидкости. Закономерность изменения коэффициента теплоотдачи ino длине парогенератора а=[ х) для данной жидкости при фиксированном давлении зависит от соотношения между скоростью. парообразования /(гр"), скоростью циркуляции Wo и недогревом жидкости на входе в трубу. А ед. Наиболее простой вид функции а от х наблюдается при высоких давлениях, когда изменение температуры насыщения по ходу потока пренебрежимо мало. При низких давлениях суммар ное сопротивление, обусловленное трением и ускорением смеси, при определенных соотношениях режимных параметров оказывается соизмеримым с абсолютным давлением в системе. При этом температура насыщения по ходу потока заметно. понижается, в связи с чем закон изменения t T, а следовательно, и коэффициента теплоотдачи а по длине трубы может существенно отличаться от зависимостей t T=f(x) и a=f x), устанавливающихся, при высоких давлениях. Обеднение теплоотдающей поверхности активными зародышами паровой фазы при понижении давления также влияет на вид функции ter от х. В этих условиях влияние скорости оказывается более значительным и переход от области конвективного теплообмена в однофазном потоке к области развитого поверхностного кипения происходит на участке трубы большей длины. [c.261]

Взаимодействие твердых тел при контактировании в значительной степени зависит от распределения материала по высоте, отсчитываемой от плоскости (в случае контактирования твердых тел, имеющих плоские поверхности), параллельной плоскости касания. Распределение материала в поверхностном шероховатом слое аналитически описывается [20] или нормальным законом со смещенным центром распределения для поверхностей, у которых на образование микрогеометрии поверхности оказывают влияние периодические факторы, или нормальным законом для поверхностей, имеющих нерегулярную шероховатость. Во многих расчетах взаимодействия контактирующих тел [20, 52, 83] начальную часть опорной кривой аппроксимируют степенной функцией (П.8). Уравнение (II.8) можно использовать [69] для вычисления фактической площади касания в зависимости от сближения между поверхностями. В этом случае уравнение напишем в следующем виде [c.44]

Для эллиптической в плане трещины, расположенной внутри тела, реализация намеченных процедур не связана с принципиальными затруднениями, так как весовая функция определяется в этом случае в замкнутом виде. Хуже обстоит дело с поверхностной трещиной, имеющей форму части эллипса. Для нее весовая функция может быть определена лишь приближенно (введением поправочных коэффициентов, учитывающих влияние свободной поверхности). [c.233]

Дается краткий обзор исследований распространения трещин, использующих метод функций влияния при расчете среднеквадратичного значения коэффициента интенсивности напряжений. Рассмотрено поведение поверхностных и угловых трещин в пластинах, подвергающихся циклическим нагружениям. Предполагается, что в исходном состоянии граница трещины имеет форму эллипса, у которого в процессе распространения трещины изменяются размеры полуосей и положение центра. [c.430]

Исследователи неоднократно отмечали многообразие связей между долговечностью материала как функции режима нагрузки и рядом сопутствующих производственных и эксплуатационных факторов (формой и размером деталей, состоянием поверхностных слоев эффектом термообработки, температурой окружающей среды, влиянием агрессивной среды, вакуума, радиации и т. п.), а также фактором случайности. Поэтому, несмотря на большой опыт проведения испытаний на усталость (начало их относится к 1854 г.), и в настоящее время нередко возникают затруднения при попытке заблаговременно и с достаточной степенью точности оценить опасность усталостного разрушения реальных объектов в эксплуатационных условиях. Многообразие связей заставляет в каждом отдельном случае, даже при одном и том же характере нагрузок, критически подходить к использованию опыта расчета других конструкций и материалов, так как условия подобия часто неизвестны. [c.12]

Влияние поверхностных явлений на структуру термодинамических функций системы жидкость — пар [c.38]

Итак, для системы, состоящей из капель жидкости, распределенных в паре того же вещества, получен вид связи основных термодинамических функций с термическими параметрами на пограничных кривых, размером капли и коэффициентом поверхностного натяжения. Соотношения (1-27) — (1-29 ) дают возможность учесть влияние поверхностных сил в термодинамических процессах, [c.48]

В 1-4, рассматривая влияние поверхностных сил на структуру и значения термодинамических функций, мы опирались на формулу Кельвина [c.119]

Полученные функции влияния позволяют рассчитывать функции ослабления плотности потока излучения цилиндрических источников при произвольной пространственной ориентации источника, плоской защиты и детектора, а также защиты цилиндрической формы. Результаты (1) — (16) несложно распространить на поверхностные цилиндрические источники. [c.307]

На фиг. 15 представлена зависимость отношения числа Стантона при наличии массообмена к числу Стантона без массообмена в функции 2сд/с/( . Данные показывают, что влияние массообмена на теплоотдачу приблизительно такое же, как и на поверхностное трение. Эмпирическое уравнение (5) применимо как для отношения чисел Стантона, так и для отношения коэффициентов трения. [c.411]

Процессы, текущие при скин-эффекте, имеют не только поверхностную, но и объемную функцию, что определяет взаимное влияние скин-эффекта и структуры металла как объемной фазы. [c.209]

Перейдем теперь к рассмотрению модели первого уровня оптимизации ПТУ второй схемы, циклы которой изображены на рис. 9.2. В качестве независимых переменных целевой функции модели этой установки целесообразно использовать давление торможения парового потока на выходе из первой ступени турбины р2 и температуру жидкости на входе в конденсирующий инжектор Т]2. Если выбор первой из них достаточно очевиден, то относительно Т12, которая в модели ПТУ первой схемы принималась неизменной, необходимо сделать следующее замечание. С одной стороны, по мере уменьшения значений Тп давление потока на выходе из конденсирующего инжектора возрастает, что способствует повышению энергетической эффективности ПТУ. С другой стороны, при снижении значений Г/г происходит уменьшение кратности циркуляции D = ij— te)/(is — L12) и в соответствии с уравнением (2.18) — уменьшение массового расхода рабочего тела, проходящего через вторую ступень турбины и поверхностный конденсатор к жидкостному соплу конденсирующего инжектора Шц. , что ведет к снижению мощности второй ступени турбины и КПД в целом. Указанный неоднозначный характер влияния Г/2 на эффективный КПД ПТУ второй схемы т эф п определяет необходимость включения Г/г в число оптимизируемых параметров. При этом остаются в силе высказанные ранее соображения по поводу минимально допустимого значения Т,2. [c.162]

Количественная сторона закона сохранения и превращения энергии в применении к термодинамическим системам выражается первым началом термодинамики — внутренняя энергия Е системы является однозначной функцией ее состояния и изменяется только под влиянием внешних сил. Термодинамическая система может совершать работу — это может быть работа расширения против сил внешнего давления, работа увеличения поверхности против сил поверхностного натяжения, работа перемещения вещества в поле тяготения и т.п. Несмотря на различия физической сущности различных видов работы, общим для них является то, что соотношения для подсчета величины работы А во всех случаях являются структурно-одинаковыми и имеют вид [c.10]

При осуществлении наплавки внутренних поверхностей сосудов давления возможно образование начальных трещин в наплавленном металле, что обусловливает необходимость исследования зависимости скорости роста поверхностных трещин от режима нагружения с учетом влияния плакирования. С этой целью проведены испытания образцов из биметалла № 1 с поверхностной трещиной (см. рис. 5.8) на трехточечный изгиб. В процессе испытаний периодически фиксировали фронт трещины снижением максимальной нагрузки цикла на 40...60 %. Изменение соотношений полуосей Ь / а трещины как функции относительной глубины трещины Ь / Ь для образцов с наплавкой (а) и без нее представлено на рис. 5.26 (а). При увеличении относительной глубины трещины, т.е. при приближении ее вершины к зоне сжимающих напряжений, происходит более интенсивное, по сравнению с основным металлом, увеличение соотношения полуосей Ь / а в биметалле, что указывает на меньшую скорость трещины йа/ dN по плакирующему слою биметалла, несмотря на более низкие значения соотнощения /К (см. рис. 5.26, б) при фиксированной глубине трещины Ь/Ь (К — значение КИН в глубине об- [c.143]

Однако траектория трещины не может определяться только формой поверхности тела. Она зависит (помимо не учитываемых здесь факторов, например структуры) также и от напряженного состояния. Для учета влияния напряженного состояния на положение трещины примем, что элемент длины трещины определяется произведением линейного элемента поверхности на некоторую функцию Ф, зависящую от напряженного состояния в окрестности данного линейного элемента поверхности тела. В соответствии с этим уравнение траектории поверхностной трещины получаем из условия, что функционал [35] [c.12]

Влияние внутреннего давления сложнее влияния внешнего давления. Внутреннее давление слагается из давления паров и газов, находящихся над столбиком, давления, возникающего в результате поверхностного натяжения в мениске, и, наконец, гидростатического давления жидкости. Изменение каждой составляющей является функцией собственных аргументов. В ртутных термометрах составляющие внутреннего давления, несмотря на затруднения, можно учесть достаточно точно. В термометрах, заполненных органическими жидкостями, давление упругости паров заметно изменяется с температурой и большее количество газов растворяется в жидкости. Это нарушает увязку материального баланса газов. На практике некоторой устойчивости показаний удается добиться устройством в верхней части капилляра небольшой ампулы. [c.89]

Размеры ячеек (блоков, фрагментов), характеризующихся малыми углами разориентации, когда еще. удается разрешить дислокационную структуру границ, обычно составляют около 5—10 мкм, хотя и зависят от материала, условий его испытания и степени предшествующей деформации. Разумеется, эти размеры неодинаковы для различных ячеек наиболее полное представление о них дают не среднестатистические цифры, а функции распределения по размерам. Примеры подобных построений для меди даны на рис. 6. Форма малоугловых ячеек, как правило, близка к округлой. Такая структура ячеек,, по-видимому, означает, что ее стабильность определяется условиями минимизации энергии всей дислокационной системы и прежде всего поверхностным натяжением границ, как в мыльной пене. (]ам механизм построения ячеек, вероятно, не оказывает на их морфологию сколько-нибудь существенного влияния. [c.46]

Из анализа рис. 44, в, г видно, что качественный характер основных дифракционных зависимостей, исследованных для случая узких щелей, остается неизменным в случае Я-поляризации при более широких щелях. Для любых 0 и достаточно больших h в интервале О < х < 1 функция Во Ml имеет максимумы и минимумы. Первые максимумы в области длинных волн (малых х) близки к тем значениям х, при которых длина волноводов, образованных стенками брусьев решетки 2h, кратна полуволне распространяющихся в них колебаний. Последующие максимумы по сравнению с расчетными точками начинают сильно смещаться влево. Вблизи X = 1, максимумы Вд появляются в тех точках, когда высота щелей примерно равна нечетному числу четвертей длины волны. Сдвиг влево на четверть длины волны можно объяснить влиянием поверхностного резонанса, возникающего в точке скольжения х = 1 и связанным с ним резким изменением arg Rss- [c.94]

Второй член в (3.81) известен как коэффициент механической составляющей силы трения. Момент М рассчитывается из соотношения (3.56). Поскольку момент М зависит от параметра т] (см. соотношения (3.53), (3.54) и (3.56)), иг),в свою очередь, является функцией коэффициента трения /Хд (см. (3.9)), механическая составляющая зависит от Ца- Напомним, что коэффициент трения На во многом определяется свойствами контактирующих поверхностей и поверхностных пленок. Таким образом, на величину механической составляющей силы трения оказывают влияние процессы взаимодействия поверхностей на более низком масштабном уровне, включая и их молекулярное взаимодействие. На рис. 3.15 представлены зависимости безразмерного момента М/ Р1о), пропорционального механической составляющей [c.179]

Используем подход к моделированию усталостного изнашивания, изложенный в 6.2.2. Первый этап моделирования состоит в расчёте поврежденности тел как функции времени. Поскольку процессы, ведущие к усталостному износу, имеют место в подповерхностных слоях, на их протекание существенное влияние оказывают напряжённое состояние поверхностного слоя и его фрикционный разогрев. В свою очередь эти характеристики в значительной степени зависят от трения при контактном взаимодействии поверхностей. [c.342]

Анализ модели показывает, что размер отделившихся частиц существенно зависит от коэффициента трения, оказывающего влияние как на напряжённое состояние, так и на распределение температуры. Увеличение коэффициента трения увеличивает фрикционный разогрев и смещает к поверхности точку максимума функции максимальных касательных напряжений. Оба эти фактора ведут к уменьшению размера отделяемых частиц. В пределе процесс изнашивания имеет характер поверхностного износа, который аналогичен рассмотренному в 6.3.2 случаю. [c.353]

В частном случае, когда = а 2 Ф < зз, в [66,67] исследовалось влияние начальной деформации на полюсы функции Kij ( i, 2, h, ш) (случай плоской задачи) и связанные с ними фазовые скорости поверхностных волн. [c.89]

Вопросы существования и единственности решений интегральных уравнений, символы ядер которых имеют подобные свойства, изучались в работах [11, 13, 38]. В [67] исследовалось влияние различных видов изменения свойств материала и характера изменения начальной деформации на полюсы функции ( 1, 012, h, и) и связанные с ними фазовые скорости поверхностных волн, а также на распределение контактных напряжений под штампом. [c.97]

Влияние вязких эффектов на нестационарные аэродинамические характеристики затупленных тел проявляется через коэффициенты поверхностного трения и вязкого гиперзвукового взаимодействия, связанные с толщиной вытеснения пограничного слоя 5. При колебательном характере обтекания тела эти функции могут быть представлены в виде [c.159]

Помимо диффузионных процессов и граничных реакций, которые оказывают при напылении решающее влияние на качество сцепления, вязкость и поверхностное натяжение распыляемых частиц также влияют на структуру и прочность сцепления напыленного покрытия с подложкой. Смачивание, которое влияет на сцепление с подложкой так же, как на сцепление напыленных частиц друг с другом, может считаться функцией поверхностного натяжения. Кислород, содержащийся в использовавшихся инертных газах, приводит к более эффективному смачиванию, понижая поверхностное натяжение. Например, поверхностное натяжение, или свободная энергия расплавленного железа, при температуре 1550° С достигает 1750 дин/см. Добавка 5% РегОз снижают эту величину до 585 dunJ M уже при 1420° С. Железо, содержащее 18 вес. % FesOs, обладает поверхностным натяжением 490 дин см.. [c.173]

Если менять материалы, из которых изготавливается волокно, или метод их изготовления, то можно получить волокна бора с различными свойствами. Исследование механических свойств нескольких борных волокон было осуществлено в [22] полученные результаты дали большой разброс прочностных свойств для каждого типа волокна. Этот разброс есть следствие потери пластичности, когда дефекты в материале приводят к катастрофическому разрушению при относительно низких напряжениях. Гистограмма значений прочности на растяжение для двух типов непрерывных борных волокон показана на рис. 3. Один тип низкого качества, а другой — высокого. Приведены результаты для волокон в состоянии поставки и для протравленных волокон, в которых влияние поверхностных дефектов сведено к минимуму. При анализе временньгх свойств прочности волокнистых композитов, армированных борными волокнами, необходимо помнить о форме функции распределения прочности. [c.272]

Расчеты, произведенные для воды, ртути, аммиака, фреонов и углекислоты, показали, что в диапазоне давлений Р /Рк -С 0.6 и вплоть до капель радиуса порядка сотых долей мкм обе вычитаемые из единицы величины в выражении для 8 (As) весьма малы. Таким образом, в пределах этой области при фиксированном размере капель поправка к разности энтропий на пограничных кривых S (As) (лэ avJT (пропорциональна отношению капиллярной постоянной к абсолютной температуре). Поскольку с повышением давления растет температура и одновременно уменьшается капиллярная постоянная av [Л. 25], то и поправка 8 (As) на криволинейность поверхности раздела с ростом давления убывает. По мере приближения к критическому состоянию (Рн/Рк > 0.6) усиливается влияние vjv" изменяется и характер температурной зависимости коэффициента поверхностного натяжения, устремляюще- гося в критической точке к нулю. Вид функции а = а (Т) вблизи критического состояния неизвестен. Если считать, что в окрестности критической точки коэффициент поверхностного натяжения пропорционален T — Tf [Л. 27], то в этой области производная daldT и с по- [c.45]

Радиальное смещение под г-м диском зависит как от кольцевой нагрузки Я ), так и от кольцевых нагрузок соседних с ней 1фк). Влияние соседних дисков будет, естественно, тем большим, чем меньше расстояние между ними. Подсчет радиальных смещений с учетом взаимного расстояния дисков может быть произведен с помощью построения функций влияния для смещений и составления системы линейных алгебраических уравнений, связывающих эти смещения. Однако эта приводит к весьма громоздкому расчету, связанному с вычислением коэффициентов и решением системы N алгебраических уравнений (где N — число дисков). Пренебрежение деформациями вала от действия поверхностных нагрузок приводит к завышению максимальных напряжений не более чем на 25% [18]. В дальнейшем не будем полностью пренебрегать деформациями вала от поверхностных нагрузок, а примем, что смещение участка вала под i-м диском вызывается только влиянием нагрузки и центробежными силами вала и не зависит от действия нагрузок PW при k i. Это приведет к тому, что напряженая на расточке будут завышены не более чем на 10—12%. [c.229]

Трение титана в различных средах. При трении в поверхностных слоях трущихся деталей происходит развитие пластических деформаций, на интенсивность которых значительное влияние оказывает теплота трения. Одновременно с этим существенно возрастает роль диффузионных и окислительных процессов. Для титана, являющегося реактивным металлом, влияние диффузии газов из окружающей среды на характер трения и износа оказывается более существенным, чем у обычно применяемых в технике металлов. Это обстоятельство, а также влияние процесса наводорожи-вания поверхности титана при трении впервые было показано авторами [23] при исследованиях изменений в поверхностных слоях сплавов титана марок ВТБ и ВТ14 и их связи с антифрикционными характеристиками в зависимости от удельной нагрузки, скорости и пути трения в воздухе, в 3%-ном растворе Na l, трансформаторном масле и аргоне. Трение однородной пары из титанового сплава марки ВТБ во всех средах сопровождалось схватыванием трущихся поверхностей, которое при нагрузке 10 кгс/см обнаруживается уже в процессе приработки, и исходная шероховатость поверхности (классов 7—8) постепенно ухудшается до классов 2—Б в зависимости от удельной нагрузки. Процесс схватывания носит установившийся характер, что проявляется в прямолинейной зависимости износа контртела и образца от пути трения. Типичный для других сочетаний металлов (или других видов фрикционной связи) участок неустановившегося износа отсутствовал. Среднее значение суммарной интенсивности износа образцов и контртел во всех испытанных средах при скоростях трения 0,2 м/с оказалось линейной функцией удельной нагрузки q (рис. 87, а) [c.183]

Как уже отмечалось, развитая поверхность изолированных наночастиц дает большой вклад в их свойства. Неаддитивность термодинамических функций, связанная с вкладом границ раздела фаз и учитываемая введением поверхностного натяжения о, приводит к размерным эффектам термодинамических величин. В случае наночастиц необходимо учитывать также зависимость поверхностного натяжения от размеров частиц. Влияние поверхностной энергии сказывается, в частности, на термодинамических условиях фазовых превращений. В наночастицах могут возникать фазы, которые не существуют в данном веществе в мао сивном состоянии. С уменьшением размера .астац вклад поверхности Fj = a(n)dv (где а(п) — поверхностное натяжение, зависящее от направления единичного вектора п, нормального к поверхности) в свободную энергию F = F, + F, (F,, — объемный вклад) увеличивается. Если в массивных образцах при некоторой температуре устойчива фаза 1, т. е. то при уменьшении размера с учетом может оказаться, что [c.62]

В поверхностных водах средней полосы России содержится от 0,1 до 1 мг/л железа и от О до 0,05 мг/л марганца, в подземных водах содержание железа часто превышает 15—20 мг/л, концентрация марганца колеблется в пределах 0,5—3 мг/л. Же лезо и марганец придают воде неприятную красновато-коричневую или черную окраску, ухудшают ее вкус, вызывают развитие железобактерий, отложение осадка в трубопроводах и их засорение. Избыток железа в организме увеличивает риск инфарктов, длительное употребление человеком железосодержащей воды вызывает заболевание печени, оказывает негативное влияние на репродуктивную функцию организма. Марганецсодержащие воды отличаются вяжущим привкусом, окраской, оказывают элебриотоксическое и гонадотоксическое воздействие на организм человека. [c.29]

Изучение образования пузырей на одиночной впадине показы вает, что геометрия впадины имеет важное значение по двум причинам диаметр устья впадины определяет перегрев, необходимый для начала кипения, а от ее формы зависит устойчивость начавшегося кипения. Показано, что краевой угол играет большую роль при образовании зародышей прежде всего из-за своего влияния на стабильность впадины. Измерения величины краевого угла воды, проведенные на чистой и покрытой слоем парафина поверхности из нержавеющей стали, показывают, что при температурах от 20 до 170° С краевой угол изменяется в пределах от 20 до 110°. На основе теории зародышеобразования на одиночной впадине предла гается характеризовать совокупность зародышеобразующих свойств данной поверхности для всех жидкостей при всяких условиях едиг ным комплексом, имеющим размерность длины. Такая характеристика, как подтвердили эксперименты, адекватна в случае кипения на различных медных поверхностях (обработанных наждачной шкуркой 3/0) воды, метилового и этилового спиртов показано, что поверхностная плотность действующих центров парообразования является функцией только одной этой переменной. [c.99]

Заканчивая рассмотрение основных закономерностей зарождения и размножения дислокаций вблизи свободной поверхности, следует отметить, что они могут быть обусловлены также особенностями атомно-электронной структуры и динамики кристаллической решетки в поверхностных слоях твердого тела [309-312], [380-413] и, как следствие этого, влиянием указанньгх факторов на особенности изменения соответствующих термодинамических параметров с учетом определенного удельного вклада термодинамических функций, относящихся к свободной поверхности кристалла [380, 414—422]. Принципиальная возможность появления такого рода эффектов предполагалась и обсуждалась в работах [108, 109,309 -312,368, 380, 414—453]. Причем, по-видимому, вклад этих эффектов будет максимально проявляться для систем, имеющих большую удельную долю поверхности и малые поперечные размеры (тонкие пленки, дисперсные системы и порошки, нитевидные кристаллы и др.). Еще несколько лет тому назад прямых экспериментальных данных по характеру атомно-электронной структуры и динамике кристаллической решетки в поверхностных слоях было очень мало, однако быстрое развитие в последнее десятилетие нового физического метода исследования поверхности твердого тела — метода дифракции медленных электронов (ДМЭ) позволило получить эти данные. [c.123]

Рассмотренные выше особенности динамики решетки поверхностных слоев и как следствие этого специфика ее термодинамических функций, по-видимому, могут оказать существенное влияние на физико-механ№ ческие свойства и деформационную способность приповерхностных слоев кристалла. Например, если среднеквадратичные смещения для поверхностных атомов всегда больше, чем для объемных, а характеристические температуры Дебая всегда меньше вблизи поверхности, то, поскольку указанные факторы (в и [/ ) непосредственно связаны с упругими константами решетки и формой ее потенциального рельефа, можно предполагать, что они также являются одной из причин проявления аномальных особенностей микропластического течения вблизи поверхности твердого тела. Так, в работах [428, 436—438] показано, что в ультрамалых частицах Ли [436], Sn [437], SnOj [438], а также в пленках Sn толщиной 20-500 А [428] дебаевская температура, как правило, уменьшается по сравнению с массивными образцами именно за счет ослабления упругих связей поверхностных атомов (см. рис. 73). [c.131]

Зависимости безразмерной потери энергии Aw/ (poL ) и силы отрыва Ршш/ pqL ) от безразмерной поверхностной энергии jKpoL), полученные для случая адгезии сухих поверхностей, представлены на рис. 2.10,а и б соответственно. Зависимости построены для двух различных форм штампов параболоида вращения (п = 1, сплошные линии) и описываемой функцией /(г) = (п = 2, штриховые линии). Результаты показывают, что при увеличении поверхностной энергии тел значение функции Aw/ pqL ) растёт и при больших величинах у/ роЬ) выходит на постоянную. Потеря энергии Aw/ poL ) больше для меньших значений Е /ро, т. е. для более мягких тел. Сила отрыва Рщт/ напротив, увеличивается с увеличением Е /ро. Сравнение кривых 2 и 2 позволяет заключить, что форма штампа оказывает существенное влияние на величину силы отрыва при больших значениях поверхностной энергии взаимодействующих тел. [c.103]

Результаты расчётов, демонстрирующие влияние параметров и to на характер процесса разрушения, представлены на рис. 6.5. Здесь и в дальнейшем на рисунках сверху для наглядности изображена функция P i). Кривые на рис. 6.5,а-в иллюстрируют влияние амплитудных значений функции Р i) на характер процесса изнашивания. Несмотря на то, что период и среднее значение функции Р ( t) для всех трёх кривых одинаковы, они качественно отличаются друг от друга. При малых S процесс идет аналогично процессу при P(t) = onst, т. е. происходит несколько актов подповерхностного разрушения, а затем идёт только поверхностный износ с периодически меняющейся скоростью. При увеличении значения 6 возникает незатухающее подповерхностное разрушение. В ходе подповерхностного разрушения можно выделить две стадии начальную, когда возникновение разрушения не связано непосредственно с изменением Р [i) и стадию, когда подповерхностное разрушение возникает периодически с некоторым запаздыванием по отношению к моменту увеличения функции Р t), при этом число актов разрушения в периоде увеличивается при увеличении S. [c.334]

I4l. Взаимодействие поверхностей трения уже случайно их микрогеометрия (шероховатость) может быть описана только при помощи функций распределения участков поверхности по высоте опорными кривыми [6]. Так как выступы на поверхностях имеют различную высоту и форму (не говоря уже о возможной неоднородности свойств материала), то и величина напряжений и деформаций, возникающих при их взаимодействии, также будет характеризоваться определенным спектром [17]. Сам процесс усталостного разрушения вследствие его природы также случаен [32]. В процессе износа, протекающего по усталостному механизму, возникает фрикционно-контактная усталость материалов. То, что в поверхностном слое в период разрушения наблюдаются физические, физико-химические, механо-химические и химические процессы (окисление, деструкция, фазовые переходы и т. п.), не противоречит представлениям об усталостной природе износа, а, наоборот, подтверждает их, так как аналогичные процессы происходят и при динамической усталости материалов (в обычном понимании этого явления). Современная флуктуационная теория прочности твердых тел 7] рассматривает в единстве влияние термических и механических факторов на вероятность флуктуации, приводящей к разрушению материала. Применительно к износу данный термоактивационный механизм разрушения подтверждается последними исследованиями 129]. Усталостная теория износа не исключает возможности разрушения в результате одного акта взаимодействия выступов шероховатых поверхностей трения, когда возникающие деформации или напряжения велики и достаточны, чтобы сразу наступило разрушение. При этом наблюдается абразивный износ (микрорезание) или износ в результате когезионного отрыва (схватывание). Но и в этих случаях характер взаимодействия и разрушения поверхностей случаен. Условия работы пары трения всегда характеризуются определенным спектром нагрузок, скоростей и подобных параметров, что также оказывает влияние на износ [17]. [c.6]

В то же время корпускулярное рассеяние при некоторых метеорологических условиях может быть весьма значительным. В основном оно имеет место в той зоне атмосферы, где происходит ее турбулентное перемешивание. Толщина этой зоны измеряется не от среднего уровня моря, а от поверхности Земли и составляет около 5 км. В пределах указанного слоя изменяющиеся во времени коэффициенты рассеяния (являющиеся функцией высоты) тесно связаны с видимостью в поверхностном слое. Поэтому, устанавливая лазерный локатор даже на горе, не удается полностью избежать влияния низковысотной дымки, поскольку ламинарные и турбулентные воздушные потоки заносят в горы с небольших высот некоторое количество аэрозолей (взвешенных частиц). Плотность аэрозолей над гористой местностью зависит не только от видимости в поверхностном слое, но также и от ветров в этом случае, от восходящих потоков воздуха и местного рельефа. [c.51]

Рассмотрим влияние поверхностного эффекта на примере протекания переменного тока по шине прямоугольного сечения. При достаточно больших размерах шины ее можно рассматривать как полуограниченное металлическое тело с плоской поверхностью (полубесконечность), на которую падает плоская электромагнитная волна. Падающая волна частью отражается от поверхности проводящей среды, частью проникает в эту среду и поглощается в ней. Примем дополнительно, что магнитная проницаемость и удельное электрическое сопротивление р проводящей среды постоянны во всем исследуемом объеме. Значения комплексных амплитуд напряженности магнитного Н,п и электрического Ет полей для волны, прошедшей через плоскую поверхность полубесконечной среды, получены на основании решения уравнений Максвелла (3) и (4) при условии, что Н я Е — синусоидальные функции времени [22, 351 [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...