Число Стантона

Решение данной задачи получено при различных числах Ке, 3 е и Рг, причем число Вебера изменялось в пределах от 10 до 5, число Ке - от 200 до 1000, а число Рг -от 1 до 50. В этих пределах найдены профили температур и скорости на различном расстоянии от входа струи, а также развитие радиуса струи. Затем по найденным величинам по формуле (2.3.13) вычислялось число Стантона, а результаты численного решения аппроксимировались с точностью до 5% следующей формулой [c.68]

Число Стантона, которое применялось для сравнения теоретических расчетов с экспериментальными данными, вычислялось по формуле (вывод формулы приведен в [c.72]

Для изученного диапазона чисел Ве, Рг, Рг, Уе установлено, что изменение числа В = / М() от о до 0,001 число Стантона оставалось практически постоянным. Ма- [c.72]

На основании аппроксимации численного решения системы уравнений (2.5.8) -(2.5.10) с граничными и начальными условиями (2.5.4) - (2.5.7) в интервале чисел Ке от 1500 до 20000, Рг от 1 до 50, Рг от 50 до 15000, 1 1 от 0,01 до 1 с помощью соотношения (2.5.14) получено выражение для числа Стантона [c.76]

Представляет интерес провести сравнение формулы (2,5.15) для числа Стантона с экспериментальными данными. В 2.4 проводилось такое сравнение по данным работы [17]. Начальный профиль скорости считался плоским из условий эксперимента, значение параметра переохлаждения находилось в интервале от 0,04 до 0,16 и его не учитывали. [c.76]

Для ламинарного течения аппроксимационная формула для числа Стантона, полученная на основании численного решения уравнений (2.5.1) - (2.5.3) при У ,ф = V, зф = а имеет вид [c.76]

Вводя безразмерный коэффициент теплоотдачи (число Стантона St) и выражая напряжение трения Гш через коэффициент [c.295]

Таким образом, если коэффициент трения С/ найден, то легко определяется число Стантона. [c.296]

Коэффициент трения не зависит от величины Рг и может быть найден по формуле (37). Число Стантона и коэффициент трения связаны соотношением [c.298]

Вместо числа Nu иногда используют число Стантона St [c.312]

Система интегральных уравнений- пограничного слоя является незамкнутой для ее решения необходимо иметь дополнительные уравнения, устанавливающие функциональную связь коэффициента трения и числа Стантона с локальными и интегральными характеристиками пограничного слоя, входящими в левую часть интегральных соотношений импульсов и энергии. [c.30]

Подставив это решение в выражение закона теплообмена, получим уравнение, характеризующее изменение числа Стантона по длине пластины для различных законов изменения температуры поверхности по длине [c.35]

Это условие позволяет найти температуру на поверхности. Расчетное изменение температуры и числа Стантона на поверхности пластины при наличии чередующихся участков вдува и отсоса показано на рис. 7.14, там же для сравнения приведены опытные данные. [c.264]

Рис. 7.15. Изменение числа Стантона вдоль поверхности при наличии сильно ускоренного внешнего потока (о — опыты Моретти, Кейса)

Для определения теплового потока (или числа St) на стенке получим отношение 2St/ /, которое определяет обобщенное подобие переноса импульса и тепла. Воспользовавшись решением (8.40) и выражением (8.76), получим связь числа Стантона и коэффициента трения в виде [c.290]

Рис. 8.5. Изменение числа Стантона St при вдуве гелия и воздуха в воздушный поток у плоской

Среднее число Стантона St = (с /2) Рг =0,2484-Ю З, удельный тепловой поток д = — дт)=2,801 МВт/м", а соответствующая суммарная теплопередача [c.694]

Соответствующее число Стантона 51 = [c.696]

Следовательно, с = 0,3478-10" . Число Прандтля, подсчитанное по определяющим параметрам, Рг = с р Д = 0,3507. Местное значение числа Стантона St = = о,5с Рг -2/з = 0,3497 10- [c.697]

На рис. 7.4.2 приведены экспериментальные данные о теплопередаче на проницаемой пластине при вдуве различных однородных газов. Зависимость местного относительного числа Стантона St r/St ro (где 51 0 — местное число Стантона без вдува) от параметра Вт = (р1 )вд/51 о сначала резко [c.467]

Следует отметить, что при 5 число Стантона уменьшается в несколько раз. Это можно объяснить тем, что конвективная теплопередача в рассматриваемых условиях практически отсутствует и тепловой поток к стенке образуется только за счет теплопроводности. [c.471]

При внешнем обтекании высокоскоростным потоком выражение для теплового потока можно выразить через число Стантона [c.66]

Левая часть полученного соотношения есть число Стантона St [c.125]

Анализ решений уравнений пограничного слоя для различных отношений TJT и различных значений п (11.67) показал, что выражения (11.7) для коэффициента восстановления г и (7.46 ) для числа Стантона сохраняют свою силу и в рассматриваемом случае. В то же время было установлено, что трение и теплоотдача изменяются с изменением чисел Прандтля и Маха, отношения температур T JT и показателя п. Ввиду справедливости выражения (7.46 ) далее будет обсуждаться лишь изменение коэффициента трения Су. [c.214]

Имея значение для конкретной задачи, можно найти число Стантона по формуле (7.46 ), в которую подставляют число Прандтля, найденное для эталонной температуры (11.69). [c.215]

Зная число Стантона, находят коэффициент теплоотдачи а по формуле (7.45), в которую подставляют плотность р и теплоемкость с,, найденные для эталонной температуры. [c.215]

На том же основании число Стантона определяют не по (7.46 ), а по следующей формуле [c.216]

С учетом введенного определения числа Стантона (11.73) представим формулу (7.46 ) применительно к приближенной методике в виде [c.216]

Исследования Э. Р. Эккерта показали, что разработанная им приближенная методика определения коэффициента трения су, энтальпии восстановления Л, и числа Стантона St,j дает наилучшее совпадение с аналогичными величинами, подсчитанными на основании точных решений уравнений пограничного слоя, если физические константы газа определять не по эталонной температуре 7 , а по эталонной энтальпии, выражение для которой имеет вид [c.216]

На рис. 11.8 представлена зависимость локального числа Стантона St для пластины, подсчитанного по параметрам свободного потока, от критерия Рейнольдса Re для воздуха при п = 0,76, к=1,4, М = 0, [c.219]

Формулы для определения коэффициента теплоотдачи удобно выражать через модифицированное число Стантона St [c.244]

Уравнение (11.157) можно написать через число Стантона в виде [c.246]

Связь числа Стантона с местным коэффициентом трения имеет вид (11.92) [c.246]

На рис. 2.3.3. представлена зависимость локального числа Стантона от безразмерной длины струи. Сплошные линии / и2 получены по формуле (2.3.14) для У/е = = 0,05, Ке = 772 и 473 соответственно, линии 3 и 4 получены на основании решения указанной выше задачи при следующих предположениях [16, 19] пренебрегалось развитием скорости струи и температуры, а также конвективным членом ы(й7Уйу) в уравнении (2.3.1), учитывающим радиальный перенос тепла, предполагалось, что скорость и в уравнении (2.3.1) равна средней величине, одинаковой по всей длине струи и равной начальной скорости истечения из сопла. Точки на рис. 2.3.3 соответствуют экспериментальным данным работ [17, 19], Как легко заметить, расчет по формуле [c.69]

В 2.3 проводилось сравнение числа Стантона с экспериментальными данными 119]. В этом случае значение параметра переохлаждения было не бо.тьше 0,15, поэтому его влиянием на теплообмен при конденсации на ламинарной струе жидкости пренебрегли. [c.77]

Результаты расчета числа Стантона на участке реламиниризации пока- [c.264]

Результаты расчетов по приведенной методике коэффициента трения и числа Стантона в бинарной смеси на пластинке при налл-чии вдува приведены на рис. 8.3, 8.4, 8.5. На рис. 8.3 показано изменение коэффициента трения при отсосе и вдуве газа, однородного с газом основного потока. На рис. 8.4 дано изменение коэффициента трения при вдуве разнородных газов фреона, воздуха [c.291]

Результаты экспериментов по измерению теплообмена для гладкой (кривая У) и шероховатой (кривая 2) пористых поверхностей представлены на рис. 7.4.3 в виде зависимостей для отношения теплового потока при вдуве к тепловому потоку без вдува на гладкой поверхности ( сто)гл от параметра В = (рТ)ед/(84 о)гл, где (81д о)гл = а/(СррЕз) — число Стантона на гладкой поверхности при отсутствии вдува. [c.468]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.40 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.273 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.100 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.197 ]

Динамика разреженного газа Кинетическая теория (1967) -- [ c.358 ]

Тепломассообмен (1972) -- [ c.225 ]

Теплопередача при низких температурах (1977) -- [ c.93 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...