Скорость динамическая равновесная

Очень сильно изменяется и картина распределения плотности смеси по высоте динамического двухфазного слоя. При технически чистой воде доля сечения, занятая паром, стабилизировалась уже на высоте 20—30 мм от дырчатого листа, что хорошо увязывается с представлением о быстром переходе пузыря к равновесной скорости. [c.90]

Если скорость течения раствора и другие характеристики ионитов и жидкости соответствуют условиям достижения равновесия или состояния, близкого к равновесному, между определенным объемом раствора и некоторым небольшим слоем ионита, то динамический процесс в колонке можно уподобить статическому с чрезвычайно большим числом ступеней [29]. Следовательно, многие теоретические представления о статическом [c.36]

Равновесным пограничным слоем называют слой, в котором профили скорости и(х, у) на определенных отрезках продольной координаты X подобны по форме и отличаются только масштабами скорости и длины. Показателями динамического подобия являются автомодельные распределения средней скорости и рейнольдсовых касательных напряжений. Такие пограничные слои могут устанавливаться на плоской пластине и в потоках с продольными градиентами давления при определенных законах изменения скорости внешнего потока в направлении течения. [c.181]

Условия, соответствующие динамическому фазовому равновесию твердый металл — пар, реализовать практически очень трудно. В громадном большинстве случаев технического использования нагретых металлов происходит необратимое расходование твердой фазы, поскольку давление пара над ней почти всегда меньше равновесного. Причиной этого нередко является частичная конденсация пара на менее нагретых поверхностях. Если между металлом и такими поверхностями имеется недостаточно разреженный газ, скорость неравновесной сублимации может быть замедлена за счет взаимных столкновений испаряющихся атомов металла с молекулами остаточного газа. Поэтому в объеме, ограниченном газонаполненной оболочкой, скорость сублимации материала определяется, помимо равновесного давления его пара, диффузией через газовую среду (если не рассматривать конвективных течений газа) и скоростью конденсации на оболочке. Так как конденсация на оболочке происходит обычно достаточно быстро, скорость неравновесной сублимации в стационарных условиях лимитирует диффузия испаряющихся атомов через газ. [c.418]

Естественно, что с изложенных позиций легко объясняется влияние поверхности на скорость движения дислокаций, которая играет роль практически бесконечного источника и стока вакансий. При этом действие поверхности сводится к ускоренному перемещению ступенек в результате канальной диффузии точечных дефектов, что облегчает движение перегибов [500]. Поэтому, как только дислокационная петля выходит своими концами на поверхность, ее движение уже не лимитируется обменом вакансий между 60-градусными компонентами петли для перемещения имеющихся на них ступенек, а определяется в основном кинетикой обмена точечными дефектами дислокации с поверхностью. При этом следует особо подчеркнуть то обстоятельство, что именно вследствие аномалий специфики динамических параметров решетки поверхностных слоев энергия образования вакансий вблизи поверхности должна быть значительно ниже, а равновесная концентрация значительно выше, чем в объеме крис-талла. [c.166]

Скорость деформации, вероятно, еще один фактор, изменяющий температуру вязкохрупкого перехода при инициировании разрушения. Рост трещины, как рассматривалось ранее, представляет собой медленный равновесный процесс, когда влияние скорости деформации незначительно. По этой причине общепринятые динамические испытания по определению температуры перехода (например, испытание образцов Шарпи с V-образным надрезом, испытание падающим грузом для определения температуры нулевой пластичности и т. д.) имеют лишь косвенное отношение к температуре перехода при инициировании разрушений. Однако если скорость деформации или скорость нагружения заметно повышаются (например, в результате давления волны или ударной нагрузки какого-либо вида), следует ожидать, что и температура вязкохрупкого перехода будет повышаться, достигая предельного значения, установленного при ударном испытании. [c.170]

Согласно второму закону термодинамики в изолированной системе энтропия, являющаяся показателем состояния системы и критерием эволюции системы, всегда возрастает. Однако, в природе в большинстве своем системы являются открытыми. В открытых системах может устанавливаться стационарное состояние, при котором необходимо учитывать не только общий статистический баланс энергии, но и скорости трансформации энергии. Это в полной мере относится и к автоколебательным процессам, являющимся самоорганизующимися. Для неустойчивых систем характерна необратимость, повышающая энтропию. В равновесных условиях производство энтропии минимально. Нестабильность возникает из нестабильной динамики. С точки зрения И. Приго-жина [15, 16] нестабильность и хаос позволяют сформулировать законы природы без противоречий между динамическим описанием и термодинамическим, так как энтропия выражает фундаментальное свойство физического мира, существование симметрии неустойчивого времени. [c.107]

В пассивной области анодному акту растворения катиона с поверхности окисла препятствует необходимость создания либо нестабильной ячейки, удерживающей образовавшийся избыточный кислород, либо какой-то другой формы существования этого кислорода, в которой его энергия намного превышает среднестатистическую, равновесную дл данного потенциала по уравнению Нернста. Совершенно очевидно, что подобные затруднения должны существенно уменьшаться, если в результате общего повышения электродного потенциала вероятность существования таких поверхностных форм кислорода и скорость их динамического обновления возрастают независимо от анодного растворения катиона. [c.15]

Наряду со статической рассматривается Динамическая задача. Заданы длина трещин и расстояние между ними. Найти скорость при давлениях р, превышающих равновесное давление ро- [c.376]

Физико-химические процессы в следе достаточно сложны, но в двух предельных случаях — равновесного и замороженного потоков — возможны значительные упрощения. В термодинамически и химически равновесном потоке газа скорости термодинамических и химических процессов гораздо больше скоростей конвекции и диффузии, а в термодинамически и химически замороженном потоке газа соотношение между скоростями противоположное. В химически замороженном потоке всеми химическими эффектами можно пренебречь вследствие быстрого и значительного расширения газа, поскольку состав газа остается постоянным, или замороженным, при той степени диссоциации, которая соответствует точке, где ее изменение стало пренебрежимо малым. Динамические-изменения в газе протекают гораздо быстрее по сравнению с химическими превращениями, следовательно последние не могут существенно повлиять на состав газа, и смесь движется без изменений массовых концентраций компонентов. Если термодинамические процессы аналогичным образом связаны с динамическими изменениями в газе, то скорости термодинамических процессов, как и химических, равны нулю и поток становится обратимым. При больших скоростях и высотах след, возможно, является замороженным и ламинарным, но он становится турбулентным перед размораживанием . На высотах более 30 км замороженный след очень быстро теряет тепловую энергию и атомы диссоциированного газа начинают рекомбинировать. В процессе рекомбинации выделяется энергия и ядро следа нагревается, но теплопроводность в радиальном направлении вызывает его охлаждение. Так как в замороженном потоке на высоте более 30 км теряется больше тепла, чем выделяется в процессе рекомбинации, то тем- [c.127]

Если динамические изменения в газе протекают гораздо медленнее по сравнению со скоростями термодинамических и химических процессов, течение становится термодинамически и химически равновесным. Поскольку скорости этих процессов в пределе бесконечны, такие процессы также являются обратимыми. На достаточно Малых высотах поток газа находится в термодинамическом равновесии, а след охлаждается за счет расширения от высокого давления вблизи тела до давления во внешнем потоке. [c.128]

При принудительном смещении равновесного потенциала металла (например, вследствие воздействия приложенной извне э. д. с.) динамическое равновесие процессов его окисления и восстановления нарушается, и начинает преобладать либо процесс окисления (при более положительном, чем равновесный, потенциале), либо процесс восстановления (при более отрицательном значении потенциала). Анодная плотность тока, характеризующая суммарную скорость процесса, будет соответственно равна разности плотностей токов, определяющих скорости окисления и восстановления металла. Очевидно, что с ростом положительного заряда электрода в массообмене между электролитом и электродом все более превалирующую роль будет играть окисление металла. Плотность тока на катоде, естественно, будет характеризовать разность скоростей восстановления и окисления материала электрода. При равенстве скоростей восстановления и окисления плотность тока на каждом из электродов вследствие обмена катионами металла и раствора носит название тока обмена. [c.10]

Решение задач методами кинетостатики предполагает, что законы движения механизма заданы и, следовательно, скорости и ускорения любых его точек или угловые скорости и ускорения звеньев известны. Динамическое влияние движущихся масс на величину нагрузок на звенья и давлений в кинематических парах учитывается условным приложением сил инерции к звеньям, в результате чего механизм искусственно приводится в равновесное состояние. [c.179]

Прочностные свойства исследуют в статическом и динамическом режимах. Проверяют твердость, предел прочности при разрыве и относительное удлинение. Равновесный модуль упругости целесообразно исследовать при относительном удлинении —2%, что соответствует деформации губки манжеты. Исследуют релаксационные свойства материала. В деформированном полимере напряжение со временем падает, причем скорость падения напряжения и остаточное напряжение зависят от типа резины, температурных условий и других факторов. В резине при этом происходят химические и физические изменения. [c.104]

С момента появления вещества С реакция пойдет также и в противоположном направлении (по нижней стрелке). Вещество С начнет диссоциировать, т. е. распадаться на исходные компоненты А В. Процесс этот пойдет тем быстрее, чем больше будет получаться вещества С. В момент, когда скорости прямой реакции синтеза н обратной реакции диссоциации сравняются, наступит химическое равновесие, которое также надо рассматривать как динамическое (подвижное), ибо в этом состоянии реакция продолжает протекать, но так, что сколько вещества С синтезируется, столько же и распадается. Динамическое равновесие химической реакции достигается также при вполне определенных условиях, например при постоянных давлении р и температуре Т. При достижении динамического равновесия количества реагирующих веществ [А, В и С) остаются неизменными и называются равновесными. [c.87]

Температура равновесия между жидкой водой и ее паром реализуется динамическим методом, согласно которому термометр помещают в атмосферу насыщенного пара, находящегося или в герметически закрытых приборах, или в приборах, сообщающихся с атмосферой. Первый тип приборов, в которых гипсометр и манометр связаны с наполненным гелием маностатом большого объема, предпочтительнее при точном эталонировании в точке кипения воды. Гипсометр необходимо поместить так, чтобы были исключены перегрев пара вокруг термометра, загрязнение воздухом или другими веществами, а также влияние радиации. Критерием достижения равновесной температуры может служить то, что наблюдаемая температура, приведенная к постоянному давлению, оказывается независимой от времени, изменений в скорости подвода тепла к жидкости и в потерях тепла через стенки и от глубины погружения термометра. [c.57]

Этот вид вибрации еще недостаточно изучен, и четких представлений о причине ее возникновения нет. Эксперименты показывают, что она не связана с механической неуравновешенностью ротора, а зависит в основном от динамических характеристик масляного слоя, описывающих его упругие и демпфирующие свойства, а также от расположения оси вала относительно расточки вкладыша. Как известно, у неподвижного ротора центр цапфы располагается под центром расточки вкладыша Oi со статическим эксцентриситетом бо (рис. 3-18,а). При вращении вала между цапфой и вкладышем образуется масляный слой, на котором вал всплывает в направлении вращения. С увеличением скорости вращения центр цапфы перемещается по дуге О—Оь являющейся линией подвижного равновесия цапфы, и эксцентриситет б уменьшается. Теория и эксперименты показывают, что в случае значительного всплывания вала, когда 6 0,7бо, вал теряет устойчивость и начинает перемещаться относительно своего равновесного положения на линии подвижного равновесия Оо—Ох. Эти перемещения происходят по замкнутой траектории и носят название прецессии вала. [c.100]

Обладая такой информацией, можно более подробно изучить поведение жидкой массы за критической фигурой Якоби. Если свободная поверхность получает смещение включающее гармонические функции третьего порядка), и если допустить, что любое общее (внешнее, Б. К.) физическое возмущение содержит подобные же члены, то амплитуды вне зависимости от трения начнут возрастать экспоненциально со временем. Эта система больше не сможет совершать колебания около равновесной формы, т. к. устойчивости нет, и вместо колебаний будет происходить динамическое движение до тех пор, пока система не достигнет нового устойчивого состояния. Уравнения движения системы в первом приближении позволяют проследить её развитие только до тех пор, пока скорости и смещения остаются малыми. Большего линейные уравнения дать не могут. По так или иначе, в конечном счёте система должна достигнуть какого-то другого устойчивого состояния, в котором не происходит дальнейшего рассеивания энергии. П тут возникает интересный вопрос какой будет конечная конфигурация. К сожалению, с помощью доступных точных методов детально этот вопрос исследовать невозможно. По вполне может быть, как раньше и предполагалось, что конечным результатом будет деление первоначальной [c.19]

Если любому значению х соответствует одна и та же равновесная угловая скорость и равновесная кривая регулятора имеет вид прямой, параллельной оси ординат, то )тах = т п и 8 = 0. В этом предельном случае характеристика совпадает с линией центробежной силы, и регулятор находится в динамическом равновесии в любом положении. Такой регулятор называется астатическим. Теоретически он может поддерживать постоянную )тловую скорость при всех положениях муфты. Однако астатические регуляторы не обладают динамической устойчивостью, и если и применяются, то при введении в схему регулирования дополнительных устройств. [c.528]

Различают динамический и квазистатический процессы нагружения. Во втором случае процесс нагружения образца, вообщ,е говоря, не есть смена равновесных состояний. Последние при неизменных во времени нагрузках в Л-образцах (телах) наступают после кратковременной ползучести. Будем условно считать, что такие тела имеют склерономные свойства. Если равновесные состояния при постоянных нагрузках вообще не достигаются, то такие тела обладают реономными свойствами. Тела со склерономными свойствами являются идеализацией реальных физических тел и для них время t является не существенной переменной, а переменной, характеризующей последовательность наступления различных механических состояний. Б реономных телах время t имеет существенное значение для описания не только последовательности состояний тела, но и скорости их смены. [c.80]

Динамический возврат. Эволюция дислокационной структуры во время динамического возврата начинается в наиболее деформированных местах с накопления дислокаций и постепенного образования субграниц. С повышением плотности дислокаций скорость их аннигиляции возрастает до тех пор, пока не станет равной скорости их образования. В результате плотность дислокаций увеличивается до равновесной величины подобно тому, как это происходит в холодно-обработанных и подвергнутых возврату металлах. Поскольку только часть субграпиц способна мигрировать, стенки ячеек должны непрерывно распадаться и вновь образовываться в процессе, названном ре-полигонизацией [275]. Равновесное положение стенок определяется плоскостью расположения дислокаций в них и способностью последних покидать свои плоскости скольжения для образования более регулярных низкоэнергетических границ. От способности дислокаций к поперечному скольжению, ограниченной в металлах и сплавах с низкой энергией дефекта упаковки, в значительной мере зависит степень динамического возврата в деформируемом материале. [c.131]

На катодной старой поверхности берегов трещины устанавливается равновесная поверхностная концентрация атомов водорода hi характеризующаяся определенной адсорбционной степенью заполнения. Удаление атомов водорода с данной поверхности пойдет тремя путями десорбцией в атмосферу (преимущественно рекомбинацией), абсорбцией водорода в метагш и поверхностной диффузией в сторону СОП. Первый процесс характеризуется константой скорости К, второй и третий - константами скорости /С" и А" " Соответственно. Это равновесие носит динамический характер и определяется равенством скоростей адсорбции водорода и его удаления с поверхности. Тогда константа динамического равновесия Кр определится уравнением [c.84]

Модуль упругости у полимера в стеклообразном состоянии (рис. 4.94, о, б, в) имеет величину порядка 10 кГ1см , что меньше, чем у конструкционных металлов примерно в 100—200 раз, однако больше, чем у этого же полимера, но в высокоэластическом состоянии, примерно на три десятичных порядка. Модуль высокой эластичности в процессе воздействия нагрузки уменьшается, стремясь к равновесному Е . Динамический модуль упругости высокоэластичных полимеров зависит от скорости деформаций и частоты колебаний и складывается из двух частей [c.345]

Уравнения движения регулятора на заданном режиме стабилизации скорости вращения ДВС при непрямой однокаскадной схеме регулирования можно составить в координатах г/, = х,/хтт, Ус = xjx m, где Хг, Ха — текущие смещения выходного звена (муфты) центробе кного измерителя регулятора и сервопоршня усилительного элемента относительно соответствующих равновесных положений на регулируемом скоростном режиме Qp двигателя, Хгт, Хст — те же смещения при изменении цикловой задачи топлива в ндлпндрах ДВС от минимальной (на холостом ходу) до максимальной (при работе двигателя по внешней характеристике). Тогда па основании изложенного динамическое описание регуляторной характеристики M[q, и) дизеля можно представить системой дифференциальных уравнений [c.39]

Предельная гидромуфта с минимальным заполнением или с дополнительным объемом при разгоне нагружает двигатель по кривой 3 до точки N статическим моментом. При предельной нагрузке на рабочей машине в точке N характеристики двигателя равновесное состояние нарушается (Мст>Л1де), и двигатель, снижая скорость, переходит на работу в точку А установившегося режима. В этом случае для разгона рабочей машины используется также момент, близкий к опрокидывающему моменту двигателя. Однако при этом двигатель при разгоне располагает большим динамическим моментом (на величину заштрихованной площади), что позволяет ему пройти быстрее зону больших пусковых токов. [c.245]

Уравнение (4.3) применимо только к равновесному состоянию системы ионит — раствор. В производственных условиях, когда раствор фильтруется через слой ионита, равновесия не достигают из-за влияния кинетических факторов, т.е. скорости ионного обмена. Понятия, связанные со скоростью обменных процессов, можно проиллюстрировать с помощью рис. 4.5, на котором показана схема взаи-модиффузии на зерне ионита в Н-форме при обмене в динамических [c.109]

Дднные экспериментов по запаздыванию пластического деформирования. Результаты одноосных опытов показывают, что влияние скорости испытания на диаграмму деформирования проявляется для большинства материалов начиная с некоторого уровня скоростей деформации, называемого порогом динамической чувствительности материала [1]. Зависимость диаграмм от скорости деформации е при превышении этого порога указывает на то, что процесс деформирования материала не является равновесным. [c.145]

Характерным свойством открытой системы с большим числом (Л оо) независимых динамических переменных (г,р) является ее динамическая неустойчивость из-за перемешивания (экспоненциальной расходимости близких в начальный момент фазовых траекторий), так что любое начальное распределение функции плотности вероятностей в фазовом пространстве стремится к предельному равновесному распределению, то есть наиболее хаотичному состоянию с максимальной энтропией (в смысле Больцмана-Гиббса-Шенона). Турбулизацию движения жидкости или газа можно представить также как результат изменения топологии фазовых траекторий, приводящего к перестройке аттракторов и качественному изменению бифуркации) состояния движения. Корреляции скорости в любой точке потока ограничены малыми временными интервалами, зависящими от начальных условий, за пределами которых причинную связь между полем скоростей в различные моменты времени, в том числе корреляцию с предыдущим движением, установить невозможно. Все это подкрепляет представление о стохастическом характере пульсаций скорости в турбулентном потоке, которые возникают как результат потери устойчивости ламинарного движения гидродинамической системы при изменении внешних управляющих параметров (например, числа Ке). С этой точки зрения турбулентное движение является более хаотическим, чем ламинарное - турбулентность отождествляется с хаосом (или шумом). Отражением стохастической природы турбулентности служит плотное переплетение фазовых траекторий с различным асимптотическим поведением (топологией) и структурой окружающих их областей притяжения (аттракторов). Такое поведение траекторий в фазовом пространстве означает, что система обладает эргодичностью, то есть почти для всех реализаций случайного поля временные средние равны соответствующим статистическим средним, ее временные корреляционные функции быстро затухают, а частотные спектры непрерывны. Эргодическое свойство, по-видимому, является одной из характерных черт стационарного однородного мелкомасштабного турбулентного поля (см., например, Кампе де Ферье, 1962)). [c.21]

Непосредственно связанные с ними наиболее сильные нисходящие и восходящие вертикальные течения происходят со скоростями, соответственно, от -9.6 м/с до 400 м/с в утренние и поздние вечерние часы. Они приводят к значительному адиабатическому нагреву газа на ночной и охлаждению на дневной стороне. В частности, за счет дневного апвеллинга максимум разогрева термосферы смещается от полдня на экваторе к -15 ЬТ на широте -30°. Такая динамическая картина создает существенное отличие теплового режима термосфер Марса и Венеры от радиационно-равновесных условий и, вместе с тем, свидетельствует о важной роли как крупномасштабных ветров, так и мелкомасштабных процессов в распределении нейтральных компонент. Интересно, что, как показали результаты данного моделирования, при учете крупномасштабной динамики достаточно использовать значительно меньшее, по сравнению с приведенным выше, значение коэффициента турбулентной диффузии (-2 10 см /с) ниже уровня турбопаузы, чтобы наилучшим образом согласовать расчетные результаты отношения п 0)/п С02) с данными измерений, полученных в различные периоды солнечного цикла. Это ставит под сомнение саму концепцию определения турбопаузы на Венере и Марсе как достаточно резкой границы раздела областей преобладания турбулентной и молекулярной диффузии Боуже и др., [c.49]

Монокристаллы выращивались на затравках в динамическом режиме по методике, разработанной ранее для ИЖГ [4]. Сочетание условий кристаллизации, близких к равновесным в течение всего процесса роста, и интенсивной динамики способствовало получению однородных высококачественных монокристаллов. Независимо от степени замещения х при скоростях роста, не превышающих 0,5—0,6 мм сут, монокристаллы были огранены плоскостями 110 и 211 , как и моаокри-сталлы иттриевого феррограната, выращенные по аналогичной. методике. Преобладающими являются грани НО . Распределение намагниченности по сечению монокристалла с л = 0,65, полученное из измерений спектра магнитостатических типов колебаний [5] на сферических образцах, изготовленных из различных участков кристалла, иллюстрируется рис. 1. Отклонения намагниченности от среднего значения составляют 4% и находятся в пределах ошибки измерений. [c.56]

Процесс регулирования регулятора прямого действия определяется четырьмя параметрами, к-рые будем предполагать постоянными для всего рабочего хода муфты. Два из них уже знакомы нам 1) коэф. неизо-хронности Л и 2) коэф. нечувствительности г в случае плоского инерционного регулятора коэф. неизохронности надо брать динамический, равный сумме статического и инерционного, зависящего от эквивалентной касательной силы инерции. Третий параметр Т —время разбега двигателя или количество секунд, необходимое для того, чтобы неподвижная машина, пущенная в ход при наибольшем вращающем моменте, достигла нормального своего числа оборотов этот параметр характеризует величину махового колеса двигателя. Если принять обозначения I кгм ск —момент инерции массы махового колеса, а также всех масс, вращающихся вместе с коренным валом, ск. —средняя равновесная угловая скорость коренного вала и М кгм—вращающий момент двигателя ири наинизшем положении муфты, то [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...