Петля дислокационная

В случае некогерентных частиц возможно только огибание их дислокациями. На рис. 67, б показано сначала выгибание, а затем при больших напряжениях и огибание частиц дислокациями. При возрастании напряжений дислокации образуют замкнутые дислокационные петли вокруг частиц (рис. 67, б) Оставив вокруг частиц петли, дислокации останавливаются или продолжают скользить в прежнем направлении (эти петли или кольца, естественно, препятствуют движению новых дислокаций). [c.109]

С другого стороны, и пластическая деформация, и собственно разрушение являются по своей физической природе локальными процессами, и эта локализация пластической деформации и разрушение имеет свои специфические особенности на каждом структурном уровне. На микроуровне - уровне дефектов структуры (вакансий, дислокаций и т.д.) - развиваются свои процессы накопления микроповреждений, обусловленные перераспределением дефектов и увеличением плотности. Причем, поля внутренних напряжений на разных структурных уровнях также существенно различны и имеют разную физическую природу. Неодинаковы и концентраторы напряжений. На микроуровне это могут быть внедренные атомы, атомы замещения, дислокационные петли и [c.242]

Вместо того чтобы искать неоднозначные решения уравнений равновесия, будем рассматривать и (г) как однозначную функцию, условившись, что она испытывает заданный скачок Ь на некоторой произвольно выбранной поверхности 5 , опирающейся на дислокационную петлю D. Если и и — значения функции соответственно на верхнем и нижнем берегах разрыва Зщ то [c.152]

Рассмотрим дислокационную петлю D в поле упругих напряжений созданных действующими на тело внешними нагрузками, и вычислим силу, действующую на нее в этом поле. Согласно общим правилам для этого надо найти работу производимую над дислокацией при бесконечно малом ее смещении. [c.159]

Вернемся к введенному в 27 представлению о дислокационной петле D как линии, на которую опирается поверхность (5д) разрыва вектора смещения величина разрыва дается формулой [c.159]

Ясно, в частности, что в случае отдельной дислокационной петли тензор /г имеет вид [c.167]

Наконец, остановимся на случае, когда дислокационные петли в кристалле распределены таким образом, что их суммарный вектор Бюргерса (обозначим его В) равен нулю ). Это условие означает, что при интегрировании по любому поперечному сечению тела [c.167]

В этом легко убедиться, например, вычислив интеграл jih V по произвольной части объема тела с помощью выражения (29,10) как сумму по всем заключенным в этом объеме дислокационным петлям. Отметим, что выражение -(29,14) вместе с (29,12) автоматически удовлетворяют условию (29,7). [c.168]

При т, превышающих Ткр, конфигурация становится нестабильной и дислокация самопроизвольно расширяется, занимая положения 2, 3, 4. В положении 4 части дислокационной петли С п С имеют винтовые компоненты противоположного знака, т. е. они движутся навстречу друг другу в одной и той же плоскости скольжения и взаимно уничтожаются. В результате этого происходит разделение дислокации на две внешнюю и внутреннюю (положение 5). Внешняя дислокация разрастается-до поверхности кристалла, а внутренняя занимает исходное состояние. После этого весь процесс начинается сначала и будет продолжаться до тех пор, пока приложены внешние напряжения. Число дислокаций, генерируемых источником Франка — Рида, неограниченно, но в общем случае не все внешние дислокационные петли покидают кристалл. Число дислокаций увеличивается до тех пор, пока в результате взаимодействия упругих полей дислокаций суммарное обратное напряжение не сбалансирует критическое напряжение сдвига Ткр, необходимое для действия источника. После этого источник становится неактивным. [c.111]

В результате происходит упрочнение кристалла. Другим способом упрочнения является радиационное воздействие, при котором происходит образование скоплений вакансий или межузельных атомов, превращающихся далее в сидячие дислокационные петли. [c.245]

Другой сопровождающий выбивание эффект состоит в том, что-смещающийся атом перед остановкой (когда сечение взаимодействия-с другими атомами резко возрастает) может передать свою энергию сразу большому числу атомов, В результате большое количество атомов покидает свои места в решетке. Это явление называется пиком смещения. Возникновение пика смещения с последующей его-релаксацией приводит к сильному перемешиванию атомов. В ре-зультате уничтожаются многие точечные дефекты, но возникают более сложные дефекты, например, дислокационные петли. [c.653]

Дислокационная линия АВ в конце каждого цикла образования петли восстанавливается, поэтому она может генерировать неограниченное количество петель. Каждая петля при своем распространении на плоскости скольжения производит единичный сдвиг. Многократной генерацией источником Франка — Рида и образованием большого количества петель объясняются перемещения [c.66]

Будучи закрепленной на концах перетяжки, дислокация выгибается, а длина перетяжки увеличивается на стадии 7 (рис. 39,г). Движение дислокации и пластическая деформация по новой плоскости (111) могут быть облегчены, так как открываются возможности при образовании петли (см. рис. 39, г) для генерации источника Франка-Рида. Различие в ширине расщепленных дислокаций и соответственно в склонности к поперечному скольжению у разных металлов и сплавов играет очень важную роль в формировании дислокационной структуры (ячеистой структуры, см. гл. III) при деформации и в особенности структурных изменений при последующих возврате и рекристаллизации. [c.76]

Наряду с процессом стока вакансий к дислокациям, вызывающим разупрочнение, на стадии А происходят упрочняющие процессы в результате образования призматических дислокационных петель, обусловленные коагуляцией точечных дефектов, и снижением пути свободного пробега дислокаций. Соотношение между двумя противоположными процессами разупрочнения (переползание дислокации) и упрочнения (образование призматических петель) зависит от концентрации точечных дефектов и плотности дислокаций. При небольших концентрациях точечных дефектов они будут осаждаться на дислокациях, а при высокой их концентрации и не слишком большой плотности будут преобладать призматические дислокационные петли, образовавшиеся путем коагуляции точечных дефектов. С увеличением степени деформации число призматических петель возрастает настолько, что они ограничивают подвижность скользящих дислокаций и стадия А переходит в стадию В. [c.209]

В зависимости от того, перпендикулярен вектор Бюргерса к оси дислокации или параллелен ей, различают краевые (прямолинейные) и винтовые дислокации. Из-за наличия линейного натяжения дислокации не могут обрываться внутри кристалла, они выходят обоими концами на боковые поверхности кристалла или закрепляются внутри кристалла на атомах примесей или других включениях. В общем случае дислокации внутри кристалла представляют собой замкнутые кривые, называемые дислокационными петлями. Механические напряжения в области, охватываемой дислокационной петлей, больше, чем вне ее. Дислокации под действием механического напряжения перемещаются внутри кристалла. Внешне движение их аналогично движению в среде с трением. Чтобы вызвать перемещение дислокаций необходимо приложить некоторое начальное усилие для снятия дислокации с барьера, на котором она обычно закреплена. [c.369]

Для развития пластической деформации необходимо увеличить число дислокаций, что наблюдается при пластическом течении (рис. 57). Механизм размножения дислокаций предложен Франком и Ридом. При увеличении напряжения исходный дислокационный сегмент (рис. 57, а) закреплен в точках АВ. При увеличении напряжения сегмент будет выгибаться (рис. 57, б) и принимать последовательно формы, приведенные на рис. 57, (I—д. При сближении выступов сегмент приобретает свою исходную конфигурацию, образуя при этом расширяющуюся дислокационную петлю (рис. 57, е). При продолжающемся действии напряжения дислокационный источник может генерировать новые дислокационные контуры. Скопление вакансий и границы зерен [c.79]

Рис. 25. Образование дислокационной петли из плоского скопления вакансий.

Для дислокационных петель макроскопическая деформация пропорциональна площади Q, описываемой петлей, и если имеется N петель, то [c.38]

Вначале происходит образование остаточных петель при обходе частиц дислокациями (рис. 2.29, а, б), причем образование каждой новой петли, т. е. прохождение по плоскости скольжения следующей дислокации, связано с увеличением приложенного напряжения. При некотором значении напряжения винтовые компоненты ближайшего к частице остаточного дислокационного кольца начинают поперечно скольжение (рис. 2.29,. е) под действием концентрации напряжений, [c.78]

При всех вариантах поперечного скольжения остаточных дислокационных колец краевые компоненты образуют призматические петли возле частиц (см., например, рис. 2.29, д). Эти петли из-за почти полной компенсации полей упругих напряжений не оказывают существенного сопротивления движущимся в плоскости скольжения дислокациям, хотя в принципе при больших деформациях их вклад в деформационное упрочнение может,стать заметным [166].. [c.79]

Если пренебречь вкладом термической активации в поперечное скольжение, что справедливо при температурах выше 0,2Г л [76, 146, 166], и считать, что поперечное скольжение определяется в основном напряжениями, действующими в плоскости скольжения, то при поперечном скольжении ближайшей к частице петли ее сегмент должен изогнуться в плоскости поперечного скольжения до критического радиуса изгиба, равного примерно радиусу частицы (рис. 2.29, в), после чего он получит возможность свободно распространяться дальше (по аналогии с прохождением дислокаций между частицами). Для такого изгиба дислокационного сегмента требуется напряжение сдвига [c.80]

Указанные типы дислокаций являются предельными, поскольку предельными (О и я/2) будут углы между векторами Бюргерса и осями дислокаций. Помимо них встречаются промежуточные случаи взаимной ориентации вектора Бюргерса и оси дислокации. Их часто называют смешанными и нередко рассматривают как наложение краевой с вектором Бюргерса 6x=bsina и винтовой с ЬК = 6 os а дислокаций (а — угол между Ь и осью дислокации). Угол а не обязательно постоянен вдоль дислокации, поскольку дислокации могут быть и криволинейными. Однако величина относительного смещения двух частей кристалла неизменна, и поэтому вектор Бюргерса по всей длине любой дислокации остается постоянным. Дислокационные линии могут заканчиваться на поверхности кристалла, границах зерен, других дислокациях, могут образовывать замкнутые петли. Дислокационные линии в виде замкнутой петли называют дислокационной петлей. Характерная особенность — отсутствие точек выхода на поверхность. Такие дислокации возникают, например, за счет схлопывания плоских скоплений вакансий и т. п. Дислокационные петли широко распространены в материалах, подвергнутых радиационному воздействию,] поскольку при бомбардировке кристалла нейтронами или заряженными частицами часть атомов оказывается выбитой из своих мест, в связи с чем возникают вакансии (и межузельные атомы). Одиночные [c.239]

Можно показать в этом случае, используя формулы (6.4) — (6.13), что для низких частот (включая килогерцевый диапазон) связь между дислокационным сдвиговым напряжением и дислокационной деформацией практически не зависит от частоты дислокационная деформация прямо пропорциональна приложенному напряжению и зависит от длины петли. Поскольку при некотором а возникает процесс отрыва (рис. 10.8), в результате чего меняется длина петли дислокационная деформация нелинейна. Теорию амплитудно-зависимого внутреннего трения, основанную на учете отрыва дислокаций от точек закрепления, в литературе принято называть гистерезисной теорией. [c.268]

Наиболее простой вид деформация (27,10) имеет вдали от замкнутой дислокационной петли. Если представлять себе петлю расположенной вблизи начала координат, то на больших (по сравнению с ее линейными размерами) расстояниях в производной dGij/dx можно положить г — г г и вынести ее за знак интеграла. Тогда получим [c.153]

Компоненты аксиального вектора S равны площадям, ограниченным проекциями петли D на плоскости, перпендикулярные соответствующим координатнь(м осям тензор di естественно назвать тензором дислокационного момента. Компоненты тензора Gii являются однородными функциями первого порядка от координат X, у, 2 (см. С. 44). Поэтому из (27,11) видно, что щ со 1/г . Соответствующее же поле напряжений a f со 1//- . [c.154]

Определить деформацию изотропной среды вокруг дислокационной петли (У. М. Burgers, 1939). [c.158]

J. Weeriman, 1965). Полная сила, действующая на всю дислокационную петлю, равна [c.162]

Теория Зегера предполагает, что на стадиях I или А упрочнение происходит благодаря дальнодействующему взаимодействию далеко отстающих одна от другой дислокационных петель в первичной системе скольжения. По достижении напряжения т N источников дислокаций в единице объема испускает п дислокационных петель. Каждая петля согласно экспериментальным данным перемещается на большее расстояние L. Петли расположены в соседних плоскостях скольжения на расстояниях 5<Ь. [c.212]

По теории Кульман-Вильсдорф предпочтение отдается пересечению дислокаций с дислокационными сплетениями, также наблюдаемыми при электронномикроскопических исследованиях. Механизм образования дислокационных сплетений называют процессом ветвления . Он заключается в том, что движущиеся дислокации оставляют за собой пересекаемые дефекты, в результате чего позади движущейся дислокации образуются дислокационные диполи, вакансий и небольшие дислокационные петли, которые возникают в результате осаждения вакансий. Указанные дефекты искривляют прямолинейные дислокации этому способствует также поперечное скольжение. В конце концов первоначальная форма прямолинейных дислокаций настолько изменяется, что они принимают вид сплетений. Дислокационные сплетения распределены неравномерно. Поэтому на стадии / упрочнения дислокации заполняют места между сплетениями, т. е. свободные области кристалла, создавая квазиравномерную плотность сплетений. Затем на стадии II плотность сплетений в результате пересечения с движущимися дислокациями возрастает, расстояние между сплетениями уменьшается, вызывая рост деформирующего напряжения. При этом стадия III объясняется преобладанием поперечного скольжения. [c.213]

Смотреть страницы где упоминается термин Петля дислокационная : [c.151] [c.611] [c.22] [c.255] [c.161] [c.168] [c.101] [c.240] [c.37] [c.66] [c.100] [c.192] [c.214] [c.218] [c.164] [c.166] [c.80] [c.25] [c.125] [c.129] [c.78] [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...