Метод малых постоянных времени

А) МЕТОД МАЛЫХ ПОСТОЯННЫХ ВРЕМЕНИ [c.480]

Методы синтеза регуляторов, описанные в предыдущих главах, позволяют непосредственно учитывать реальные запаздывания, присутствующие в объекте управления. Это осуществляется достаточно легко, так как запаздывание просто вводится в модель объекта, представленную в дискретной форме, что является еще одним преимуществом дискретного представления по сравнению с описанием объекта в классе непрерывных сигналов. В связи с этим регуляторы для объектов с запаздыванием могут быть непосредственно синтезированы с использованием ранее изложенных методов. Управление объектами с запаздыванием, малым по сравнению с их другими динамическими характеристиками, уже рассматривалось в некоторых примерах. Малое запаздывание или является допустимой аппроксимацией малых постоянных времени объекта управления, или соответствует действительно присутствующим в объекте задержкам в передаче сигналов. Если же запаздывание велико по сравнению с другими динамическими характеристиками объекта, то здесь возможно несколько особых случаев, о которых речь пойдет ниже. Следует подчеркнуть, что большие значения запаздывания необходимо рассматривать исключительно как наличие задержек в передаче сигналов. В общем случае объекты управления с запаздыванием можно разделить на два класса объекты, характеризующиеся только задержкой в передаче сигналов, т. е. объекты с чистым запаздыванием, и объекты, обладающие запаздыванием и собственной динамикой. [c.181]

Если эти постоянные времени пренебрежимо малы по сравнению с постоянными времени объекта управления, то линеаризованное исполнительное устройство представляет собой звено пропорционального типа без задержки. Методы упрощения математических моделей путем пренебрежения малыми постоянными времени исследованы в работах [3.4, 3.5]. При использовании непрерывных ПИД-регуляторов для управления объектами порядка п=2, 4, 6 или 8 с одинаковыми постоянными времени Т, малыми постоянными времени Тзт можно пренебречь, если [c.480]

Исследование движения механизма с двумя степенями свободы рассматриваемым методом надо вести по шагам, как и в методе, разобранном ранее. По формулам (178) для заданного начального положения, определяемого углами фь- и ц>ц, и для заданных начальных скоростей движения ози- и ыц кривошипов 1 и 4 вычисляются угловые ускорения ей- и Задаваясь далее малым промежутком времени At и считая, что звенья 1 и 4 в этом промежутке времени движутся с постоянными ускорениями, по формулам, приведенным па стр. 156, для конца промежутка времени t/ = ti + At находим параметры движения ф , [c.168]

Сущность первой части этой схемы состоит в том, что при определении очередной составляющей процесса не учитывается влияние всех предыдущих составляющих. Это оказывается возможным потому, что сумма постоянных времени для всех звеньев, описывающих предыдущие (высокочастотные) составляющие, оказывается сравнительно малой или по отношению к длительности всего процесса по следующей составляющей, если этот процесс апериодический, или по отношению к длительности полуволны колебаний, если этот процесс колебательный. Кроме того, не учитывать влияние предыдущих составляющих процессов можно потому, что исходная предпосылка метода накладывает ограничение на значение колебательности этих составляющих. [c.75]

Рассмотрим, например, задачи, связанные с воздействием на металлы или пластические среды (такие, как плотная глина) в малые промежутки времени импульсов большой величины. Здесь можно применять следующий метод, который является обобщением описанного в предыдущих пунктах. В качестве начального распределения скоростей деформации среды принимается то распределение, которое имело бы место, если среда являлась бы идеальной жидкостью. Дальнейший расчет ведется в предположении, что области среды, где скорости деформации не превосходят некоторой фиксированной заранее (в зависимости от вязкости) постоянной с, рассматриваются как твердые тела. [c.299]

Если кинетическая энергия вращения спутника существенно больше работы возмущающих сил, то движение на небольшом интервале времени будет близко к невозмущенному. На достаточно большом интервале времени действие малых возмущающих моментов может привести к накоплению возмущений в движении и к постепенной его эволюции. Движение такого типа назовем ротационным. Для эффективного исследования возмущенного вращения спутника наиболее целесообразно применить метод вариации постоянных (аналогичный методу оскулирующих элементов при анализе возмущенных орбит в небесной механике). Постоянные параметры — интегралы невозмущенного движения — в возмущенном движении считаются переменными, и ищутся дифференциальные уравнения, связывающие эти параметры. [c.175]

Дифференциальные уравнения возмущенного движения (2.4), получаемые методом вариации постоянных, вполне точны. Когда вспомогательная задача (для функции Гамильтона И ) отличается от исходной малыми слагаемыми, то новые переменные в этих дифференциальных уравнениях — они были постоянными во вспомогательной задаче — представляют медленно изменяющиеся функции времени, вследствие чего оказываются применимыми приемы приближенного интегрирования. В противоположность этому, излагаемый далее способ рассмотрения возмущенного движения основывается на составлении приближенных дифференци альных уравнений относительно предполагаемо м лых отклонений (вариаций) возмущенного движения от заданного невозмущенного движения. При учете лишь первых степеней этих отклонений задача сводится к рассмотрению системы линейных дифференциальных уравнений, называемой системой в вариациях. Интегрирование ее облегчается возможностью непосредственного написания некоторых частных решений в числе, равном числу произвольных постоянных в решении задачи о невозмущенном движении, отклонения от которого рассматриваются ). [c.605]

Кроме того, одно из условий может быть задано в напряжениях, а другое в перемещениях (смешанная задача), либо одно из условий может быть задано в виде функциональной связи между напряжением и перемещением Ыг, характеризующей жесткостные свойства элемента конструкции, с которым контактирует рассматриваемое кольцо на данном радиусе. Вводя дискретизацию процесса по времени, можно получить для каждого момента времени —оо < т, I нелинейное обыкновенное дифференциальное уравнение относительно Ог при постоянных для данного малого отрезка времени граничных условиях. Решая эту краевую задачу одним из численных методов ( пристрелки , методом последователь- [c.446]

НИИ в тех случаях, когда другие приборы оказываются неприемлемыми. Кроме того, значение частоты среза может быть увеличено конструктивными методами или с помощью электрической коррекции. Измерение максимальных высокочастотных колебаний скоростей или давлений потоков, как видно из рис. 54, обеспечивают контактные тепловые расходомеры — термоанемометры с проволочными термопреобразователями. Это объясняется малыми размерами нитей или полупроводниковых бусинок. Так, для платиновых проволочек диаметром 0,003—0,005 мм и длиной 4 мм постоянная времени при скоростях потока порядка 20 м/с составляет Т = 0,001- 0,002 с. Верхняя частота среза будет находиться [c.97]

Упрощенные методы расчета напряженного состояния. Наряду с рассмотренными методами, позволяющими учитывать реальные формы поршней и действительные нагрузки, широко применяют методы, в которых производят значительную схематизацию изучаемой конструкции для упрощения процесса расчета напряжений. Выбор расчетной схемы зависит от поставленных целей. Наибольшее распространение получила схема [17], [75] и [76], в основу которой положен схематизированный поршень в виде цилиндрического стакана головка его представлена диском постоянной толщины, а юбка — цилиндром с постоянной толщиной стенки. Несмотря на значительные отличия от реальных конструкций поршней, применение такой схемы дает возможность производить с малой затратой времени сравнительный анализ влияния конструктивных и эксплуатационных факторов на их напряженное состояние. Упрощенные методы полезны также тем, что они облегчают понимание сложных процессов, происходящих в поршне под действием температурных и механических нагрузок. [c.135]

По затратам машинной памяти неявные методы уступают явным, так как здесь нужно хранить дополнительные массивы ненулевых элементов матрицы Якоби и массивы, содержащие информацию о распределении этих элементов по строкам и столбцам. Для этих массивов нужен дополнительный объем, составляющий, по крайней мере, (2<7 + 1)(р—1) 6а. Учитывая также большую сложность программной реализации алгоритмов метода разреженных матриц, следует заключить, что для машин с малым объемом оперативной памяти (до 8-10 ячеек) более предпочтительны явные методы. При больших объемах памяти неявные методы более предпочтительны, если отношение отрезка интегрирования 7 кон (или периода колебаний Т при 7 кон>7 ) к минимальной постоянной времени анализируемой схемы превышает 0,5-104. [c.102]

Некоторые обыкновенные дифференциальные уравнения не решаются ни одним из рассмотренных выше методов. Чтобы понять, почему это так, необходимо четко представлять структуру решения дифференциального уравнения. Постоянная времени дифференциального уравнения первого порядка — это промежуток времени, по истечении которого величина нестационарной части решения убывает в раз. В общем случае дифференциальное уравнение п-порядка имеет п постоянных времени. Если любые две из них сильно отличаются по величине или если одна из постоянных времени достаточно мала по сравнению с интервалом времени, для которого отыскивается решение, то задача называется жесткой и ее практически невозможно решить обычными методами. В таких случаях шаг должен быть достаточно мал, чтобы можно было учитывать изменение наиболее быстро изменяющихся членов уравнения даже после того, как их вклад станет практически незаметным. Если не удается сохранить достаточно малую величину шага, то решение становится неустойчивым. Хотя трудности, связанные с обеспечением устойчивости решения жестких задач обычными методами, можно временно обойти, уменьшив величину шага, такой подход имеет два недостатка. Во-первых, если величина шага очень мала по сравнению с интервалом, для которого отыскивается решение, то для получения решения потребуется очень много времени. Во-вторых, накапливающиеся в процессе длительных вычислений погрешности округления и усечения могут привести к получению бессмысленного результата. [c.92]

В ионизационном методе регистрации для лучшего разрешения близко расположенных линий при качественном фазовом анализе съемку производят лри малых значениях постоянной времени. [c.413]

Намагничивание магнитов производится при помощи электромагнитов. установок импульсного намагничивания, катушек постоянного тока и устройств с постоянными магнитами. Выбор того или иного способа намагничивания и применяемые для этого приспособления определяются формой магнита и конструкцией магнитной системы. Наиболее распространенным методом является намагничивание при помощи установки, генерирующей мощный импульс тока. В таких установках энергия накапливается в конденсаторах в течение сравнительно длительного времени, а затем за малый промежуток времени импульсно разряжается на намагничивающую катушку, создающую мощное намагничивающее поле. [c.229]

В правую часть этого неравенства входят постоянные величины, ограничивающие чувствительность. Согласно (2.22) при малых толщинах и низких частотах ультразвука чувствительность дефектоскопа при временном теневом методе становится больше, чем при обычном теневом методе, поэтому его применение предпочтительно при контроле крупнозернистых металлов. Чувствительность при временном теневом методе существенно снижается ввиду непостоянства скорости ультразвука в изделии. [c.120]

Степень концентрации пыли находят, определяя ее массу, осевшую в измерителе за заданное время. Предполагают, что концентрация пыли в течение всего времени испытаний постоянна. Вероятность осуществления таких условий без соответствующего контроля очень мала. Поэтому значительно точнее метод, позволяющий непрерывно измерять и регистрировать концентрацию пыли. Ниже описан электро-оптический метод, принцип которого основан на светопроницаемости смеси пыль—газ. Свет электрической лампы накаливания проходит через испытательную камеру со смесью пыль—газ и попадает на фотоэлемент, подключенный к гальванометру (рис. 18). [c.523]

Еще больше можно понизить минимально контролируемый уровень с помощью импульсного метода измерения. Он применяется в том случае, когда поток в месте установки камер настолько мал, что через компенсированную камеру ток проходит не постоянно, а в виде последовательности импульсов, разделенных временными промежутками. Поскольку ионизация газа осколками одного ядра радиатора намного больше, чем от одного у-кванта, электронными схемами легко отделить импульсы у-квантов от импульсов нейтронов и считать только последние. [c.134]

Основная система уравнений, описывающая напряженное состояние плоского концентратора с гиперболической выточкой, была сформулирована в [1, 2]. Отмечалось, что вследствие нелинейности системы решение ее может быть получено численным методом, если разбить весь процесс ползучести на достаточно малые отрезки (шаги) времени At, в течение каждого из которых напряжения можно считать постоянными. На каждом шаге по времени основная система уравнений решается методом сеток. Для общего случая этот метод подробно разбирался в [1]. [c.179]

Этот метод позволяет исследовать параметрический резонанс любого порядка в зависимости от учета членов разложения в ряд Фурье по малому параметру правых частей уравнений (5.5). В дальнейшем ограничимся, как уже отмечалось, первым приближением, что соответствует исследованию основного резонанса и позволит определить нижнюю границу динамической неустойчивости исследуемой системы. Так как при широкополосном спектре возмуш,ений избежать возникновения основного параметрического резонанса невозможно, то такой вывод является вполне оправданным, а резонансы более высокого порядка для системы со случайными возмуш,ениями в известной степени теряют смысл. Считаем, что время корреляции возмущений % и г[ значительно меньше времени релаксации Тр амплитуды или фазы системы. Если время наблюдения за системой значительно превосходит (но не превосходит величины /Ро), то возможно применение стохастических методов на основе замены реального процесса возмуш,ений % и if] эквивалентными S-коррелированными и использование аппарата процессов Маркова и уравнения ФПК [81 ]. Стохастические методы, связанные с использованием процессов Маркова, могут быть использованы при любом времени корреляции, если уменьшать интенсивность флюктуаций возмущений, оставляя скорость ее изменения постоянной. В этом случае время релаксации амплитуды и фазы будет увеличиваться и условие < Тр будет выполненным. [c.201]

Применение (для анализа и оценки точности методов обработки зубчатых колес малых модулей) точностных диаграмм дает возможность выявить и количественно оценить влияние постоянных и закономерно изменяющихся во времени первичных погрешностей системы станок — инструмент — деталь на размеры, форму и взаимное расположение элементов зубчатого венца, выявить значение погрешностей настройки и базирования, проанализировать ход процесса, количественно оценить имеющееся рассеивание и, таким образом, для данного процесса установить величину среднеквадратического отклонения. [c.260]

Для реальных пламен фронт пламени имеет конечную толщину, а сам процесс распространения фронта пламени определяется нелинейными уравнениями в частных гроиз-водных. Поэтому представляют интерес результаты числового анализа нестационарного распространения пламени, которые позволяют оценить степень достоверности результатов, полученных методом малых возмущений, и выяснить характер поведения возмущений с ростом времени. С этой целью рассмотрим распространение фронта пламени в по-лубесконечном цилиндре радиуса г . Так же как и в 6.8, предполагается, что начальная температура горючей смеси равна Тц, а некаталитический торец циллиндра в момент времени = 0 мгновенно нагревается до температуры То Тр, которая при о делается постоянной. Будем предполагать, что имеет место реакция первого порядка и справедливы четвертое и пятое допущения, сформулированные в начале этого параграфа. Определим условия, при которых возможно устойчивое и неустойчивое распространение фронта пламени. [c.340]

Таким образом в случае вращающихся или циклических систем мы пришли к необходимости делать различие между устойчивостью в смысле, указанном классическим лагранжевым методом малых колебаний, когда трением пренебрегают, и устойчивостью определяемой критерием Дирихле-Кельвина. Это различие было указано впервые Кельвином, и затем его подтвердил Пуанкаре в своих исследованиях о возможных формах равновесия вращающейся жидкости, частицы которой подвержены действию взаимного притяжения. Различают соответственно два случая обыкновенной" или временной" и практической", постоянной" или вековой" устойчивости, причем последнее наименование связано с приложениями в астрономии. [c.254]

В методе М = onst регистрация 7,, определяется временем приложения постоянного крутящего момента. В лучших, описанных в литературе исследованиях продолжительность задания постоянного момента составляла 0,01 сек. До настоящего времени отсутствует теоретический анализ условий задания за малые отрезки времени постоянных крутящих моментов в вязко-упругих средах. Поэтому неясно, насколько эффективно могут быть использованы современные быстродействующие автоматические устройства для задания постоянных крутящих моментов. Важную роль здесь должен играть инерционный фактор и могут проявляться колебательные процессы. Качественно на это обращалось внимание в работах [13, 27]. [c.100]

В 1890 г. Хевисайд разработал ставший знаменитым операционный метод для решения систем обыкновенных линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами, встречающихся в теории электрических цепей. Для этого случая Хевисайд дал элементарное обоснование своего метода. Затем он обобщил ) его на дифференциальные уравнения в частных производных электромагнитного поля и теплопроводности и получил целый ряд новых решений, причем этим методом не только удалось найти решения еще нерешенных задач, но и получить решения новых типов, например решения, специально соответствующие большим или малым промежуткам времени. Математическая строгость этих решений оставалась довольно сомнительной, и поэтому появилась настоятельная потребность математически строго обосновать всю теорию. Первый шаг в этом направлении был сделан Бромвичем ) [2], который в своей классической статье получил контурный интеграл с операционным выражением Хевисайда в качестве подынтегральной функции. Далее он доказал, что этот интеграл удовлетворяет дифференциальному уравнению и начальным условиям, а позже оценил интеграл обычными методами контурного интегрирования. Его идеи были в дальнейшем развиты в книге [4] и нашли широкое использование в теории теплопроводности. Подобный метод, в котором также применяется контурный интеграл, был разработан Карслоу [5] (см. также приложение 1), но в его методе подын- [c.292]

Представлен обзор методов, используемых для определения траекторий искусственных небесных тел на основании оптических и радиолокационных измерений. Обсуждаются методы расчета орбит, представления информации и коррекции орбит с помощью малых приращений. Объясняется применение метода малых приращений для определения астрономических постоянных и эфемерид доказывается утверждение, что радиолокационное сопровождение космических летательных аппаратов является новым мощным методом современной астрономии. Даны примеры применения этого метода перечислены задачи, решенные с его помощью до настоящего времени, и проблемы, которые можно будет разрешить в будущем по самым осторожным оценкам. Настоящий доклад является обзорным и пр едназначен главным образом для неспециалистов в области определения траекторий. [c.102]

Метод затухающих колебаний. Многие объекты не допускают даже кратковременной работы в режиме незатухающих колебаний. Следовательно, в этом случае нельзя пользоваться описанным выше методом определения параметров настройки регулятора. В [Л. 2] предлагается модификация этого метода, которая практически легко осуществима и дает, по-видимому, даже более точные результаты, чем сам исходный метод. Установим на объекте пропорциональный регулятор и будем увеличивать коэффициент усиления, начиная с его малых значений, до тех пор, пока декремент затухання в переходном процессе замкнутой системы не окажется равным 0,25. Рекомендуемые значения постоянных времени интегрирования и дифференцирования даются по отно- [c.238]

Прием интегрирования этой системы уравнений, основывающийся на замене в их правых частях неизвестных а ,, постоянными значениями, малопригоден в задачах колебаний, так как, давая количественно верное для достаточно малого промежутка времени решение, он не допускает суждения о качественном характере движения. Более приспособлен к задачам этого рода метод осереднения правых частей уравнений (9), являющийся в настоящее время одним из наиболее важных средств решения задач нелинейной теории колебаний. Он был разработан Н. М. Крыловым и Н. Н. Боголюбовым ) и развит в многочисленных трудах других ученых ). [c.576]

В работе В. Л. Бидермана [1.62] (1952) дано изложение теории изгибающего удара согласно классическому уравнению изгиба и уточненным уравнениям балки Тимошенко. Для решения задач применяется метод тригонометрических рядов и метод характеристик. Первый метод применим для не слишком малых моментов времени, и это дает возможность вычислять максимальные усилия при изгибающем ударе, которые имеют место, как известно, не сразу после приложения ударной нагрузки. Рассмотрена балка, которая движется поступательно с постоянной скоростью и ударяется коццами [c.57]

В. Paul и С. С. Fu [1.273] (1967) интегрировали классическое уравнение изгиба балки при нулевых начальных условиях и заданном на свободном конце перемещении, линейно зависящем от времени. Применением синус-преобразования Фурье и метода вариации произвольных постоянных построе но решение для изгибающего момента в функциях Френеля На основе предположения, что в начальной стадии дефор мированная часть балки не искривляется, а только повора чивается относительно еще недеформированной части (де формированная ось имеет вид ломаной), получена без реше ния дифференциальных уравнений простая формула для по перечной силы. Сравнение с решением уравнения Тимошен ко обнаруживает хорошее соответствие. Отмечается, что для максимального значения нагибающего момента, которое наступает через большое время после прохождения волновых фронтов, классическая теория изгиба и теория типа Тимошенко должны давать близкие результаты. В дискуссии по этой статье [1.295] (1967) было отмечено, что максимум поперечной силы в балке Тимошенко имеет место в начальный момент времени и поэтому его выражение можно получить применением предельной теоремы преобразования Лапласа к изображению, приведенному в обсуждаемой статье. Сомнительно, что при определении максимального изгибающего момента в заданном сечении и в любой достаточно малый момент времени решение авторов, основанное на классической модели изгиба, будет давать реальную оценку. В ответе авторов отмечается, что эксперименты все же подтверждают применимость классической теории изгиба, хотя теоретически это не доказано. [c.64]

Теория общих возмущений применима при решении далеко не всех задач орбитального движеиия. Однако в таких случаях всегда можно использовать специальные возмущения, т. е. методы численного интегрирования уравнений движения в той или мной форме. Имея в качестве исходной информации координаты и скорости тел в заданный момент времени, можно с помощью одного из таких методов вычислить из уравнений движения новые координаты и скорости, которые будут характеризовать систему тел спустя малый интервал времени. При этом удается учесть влияние всех действующих на тела сил. Полученные значения координат и скоростей, позволяют выполнить новые вычисления для последующего интервала времени и т. д. Каждый цикл вычислений называется шагом. Теоретически численное интегрирование можно вьпюлиять на сколь угодно большом интервале вре-мепи. На практике же при реализации любого численного процесса возникают так называемые ошибки округления. Поскольку все вычисления выполняются с определенным числом значащих цифр, математику или вычислительной машине приходится постоянно оперировать с округленными величинами, что неизбежно порождает ошибки. [c.223]

Рассмотрим теперь случай, когда время релаксации спина -5, обусловленное некоторым взаимодействием, отличным от взаимодействия ъА1-8, значительно меньше как постоянной времени химического обмена так и обратной величины 1 /А частоты А, Второе условие означает, что локальное магнитное поле А8 1) /у/, создаваемое спином и действуюш ее на спин /, флуктуирует со скоростью, которая велика по сравнению с частотой А. Частота А соответствует расш еплению энергетических уровней /, которое бы имело место, если бы локальное поле не флуктуировало. С физической точки зрения очевидно (количественная теория развивается в следуюш ей главе), что наблюдается лишь среднее значение этого взаимодействия и спину I соответствует единственная зеемановская частота и единственная резонансная линия. В этом случае к задаче о релаксации спина I можно подойти следуюш им образом спиновой системой будет спин /, система спина 5 объединяется с решеткой , с которой, по предположению, она находится в равновесии вследствие ее малого времени релаксации. Поэтому может быть применен метод расчета, изложенный в 6. [c.289]

По характеру временной зависимости акустической эмиссии (активность, скорость счета, энергия) различают три типа источников неактивные, характеризующиеся монотонным умень-щением параметров эмиссии активные, отличающиеся квазипостоянным поведением параметров критически активные, для которых наблюдается постоянный рост эмиссии. Все критически активные и активные источники проверяются штатными методами неразрушающего контроля. Отбракованный металл исследуют дополнительно. Неактивные источники проверяют выборочно, подразделяя их на три группы. Первая и вторая группы считаются потенциально опасными. К ним относят источники с высокой средней энергией и малым числом собы- [c.183]

В случае, когда коэффициенты уравнения (3.1.1) не являются, строго говоря, постоянными, но меняются во времени очень медленно (этот случай чаще всего и встречается на практике), для нахождения F(t, р) можно применить метод последовательных приблил<ений. Основная идея метода состоит в следующем. Поскольку коэффициенты а , а -ь. ... аа Ьт, Ьт-ь Ьо уравнения (3.1.1) медленно изменяются во времени, то и F t, р) является медленно меняющейся функцией t. В связи с этим все производные от F по будут малы по сравнению с F(t, р). Тогда в уравнении (11.31) можно считать все слагаемые в левой части малыми по отнощению к Фо( p)F и записать приближенное равенство Фо(<, p)F i, р) W(f, р), откуда F i, р) ж (<, р)/Фо(Л р). Полученное соотношение дает первое приближение для F(t, р). Опишем процедуру получения следующего приближения для F t, р). Перепишем уравнение (3.1.31) в виде [c.90]

Полезно сравнить различные экспериментальные методы. В испытаниях на откол и при определении динамических диаграмм деформирования [156], волны напряжений являются одномерными, т. е. для измерения прочностных свойств материалов используются вполне определенные напряженные состояния. Однако при испытании на соударение условия нагружения определяются контактом поверхности с затупленным телом и реализуется сложное напряженное состояние, В методах Изода и Шарни нож маятника имитирует реальный удар по образцу в форме балки. Реальный характер соударения с внешним объектом имитируется и при баллистических испытаниях, воспроизводящих локальное неоднородное напряженное состояние в окрестности области контакта. Однако различная природа инициируемых напряженных состояний исключает возможность сравнения различных методов. В частности, не всегда можно сопоставить данные, полученные методами Изода и Шарпи. Кроме того, из-за малого размера образцов при большом времени контакта (например, 10" с) возникает многократное отражение импульса, что затеняет его волновую природу, проявляющуюся в больших образцах или в реальных конструкциях. Однако при баллистических испытаниях, когда используются тела диаметром порядка 2 см, движущиеся с большой скоростью, время контакта может составлять менее 5 х 10 с. При скорости волны 6 мм/мкс энергия удара в пластине концентрируется в пределах круга с радиусом, не превышающем 30 см. В пластине больших размеров можно получить меньшее число отражений, чем в малом образце. По мнению авторов, масштабный эффект является существенным при испытаниях на удар. Для экстраполяции экспериментальных данных на протяженные конструкции необходимо, чтобы помимо других параметров сохранялось постоянным отношение их1Ь, где т — время контакта, и — скорость волны, Ь — характерный размер. [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...