Линия резонансная

В качестве примера на рис. 21 изображена схема сверхтонкого расщепления уровней и линий резонансного дублета натрия (переход 3 51/2 — 3 1/2,3/2). Натрий (2=11) имеет единственный стабильный изотоп с массовым числом А = 23. Ядро иНа относится к группе [c.68]

Рис. 21. Схема сверхтонкой структуры уровней и линий резонансного дублета натрия

Легирование 350 Линия резонансная 200 Люминесценция 78 [c.436]

В оптически тонких средах эффект О, н. проявляется в виде затухающих колебаний огибающей импульса резонансного излучения на выходе из среды. Причиной затухания в первую очередь являются процессы релаксации, к-рые приводят к уменьшению амплитуды нутационных колебаний отклика резонансных частиц, а следовательно, и к постепенному уменьшению глубины модуляции прошедшей волны. Если линия резонансного перехода уширена неоднородно, то значит, роль играет также т. н. когерентный механизм затухания нутационные колебания отклика частиц, имеющие разл. значения шьд, происходят с разными частотами, что приводит к затуханию ср, по ансамблю осцилляций разности населенностей и амплитуды резонансной поляризации. [c.436]

Поглощение радиоволн в тропосфере пренебрежимо мало для всех радиоволн вплоть до сантиметрового диапазона. Поглощение сантиметровых и более коротких волн резко увеличивается, когда частота волны ш совпадает с одной из собств. частот колебаний молекул воздуха (резонансное поглощение). Молекулы получают от приходящей волны энергию, к рая превращается в теплоту п только частично передаётся вторичным волнам. Известен ряд линий резонансного поглощения в тропосфере = 1,35 си, 1,5 см, 0,75 см (поглощение в парах воды) нК 0,5 см, 0,25 см (поглощение в кислороде). Между резонансными линиями лежат области более слабого поглощения (окна прозрачности). [c.257]

При достаточно остром резонансном пике увеличение частоты будет малозаметно, но амплитуда колебаний будет существенно возрастать. Когда характеристика двигателя займет положение, показанное штриховой линией, резонансный режим будет соответствовать границе устойчивости. При дальнейшем увеличении мощности происходит срыв колебаний , двигатель начинает разгоняться до установления нового стационарною рел<има с частотой, соответствующей точке пересечения характеристики с участком Ьз Н. Дальнейшее увеличение мощности на этом участке приводит к заметному росту частоты. [c.198]

В 1958 г. Р. Мессбауэр показал, что при некоторых условиях (достаточно низкая температура, мягкое у-излучение, жесткая связь ядер в кристалле) в спектре поглощения у-квантов появляется узкая линия (сплошная на рис. 203), максимум которой соответствует энергии ядерного перехода Е = Ео. Если по каким-либо причинам (под действием любого поля) энергия перехода, т. е. разница возбужденного и основного уровней, изменяется в источнике или в поглотителе на АЕ, причем АЕ > Г (здесь Г — естественная ширина линии резонансного поглощения, Г — Й/т h — h/2n, h — постоянная Планка, а т — среднее время жизни возбужденного состояния ядра), то линия резонансного поглощения исчезает. Однако ее можно получить вновь, используя [c.460]

Поэтому при уменьшении емкости конденсатора в конце линии резонансная длина волны уменьшается уменьшая емкость конденсатора (рис. 5-4, ), в начале линии также можно настроиться на более короткую волну. [c.124]

Обычно образцы имели форму ограненных гексагональных пластинок с поперечником - 0,5 мм и толщиной 0,05 мм. Спектр ферромагнитного резонанса наиболее однородных гексагональных пластинок при 290 °К состоял из одной линии резонансного поглощения (рис. 1,а). Ширина линии поглощения между точками максимального наклона изменялась от 8 до 40 э в зависимости от условий получения, оптической однородности и цвета кристаллов. Ширина линии у наиболее оптически однородных образцов, пластинок зеленого цвета, составляла 8 э, секториальные зеленые пластинки имели ширину 15 э, коричневые пластинки и объемные зеленые кристаллы 40 э. Форма линии также менялась от образца к образцу, некоторые кристаллы обнаруживали структуру линии поглощения (рис. 1,6). [c.158]

При 77 °К во всех образцах появлялась тонкая структура линии резонансного поглощения, количество компонент в которой, а также расстояния между ними зависят от оптической однородности образца и его геометрии. На рис. , в показано расщепление спектра резонансного поглощения образца, дающего при 290 °К спектр, показанный на рис. 1,6. Ширина компонент линии составляла 2 э, расстояние между ними — 5 э. Такое расщепление линии может объяснить отмеченное в работе [3] уширение линии ферромагнитного резонанса вблизи температуры 77 °К- Механизм расщепления, вероятно, связан [c.158]

Для С. ч. применяются квантовые системы с узкими спектральными линиями, резонансная частота к-рых определяется разностью энергий между энергетич. уровнями системы. Качество квантовой системы с точки зрения С. ч. определяется шириной и интенсивностью спектр, линии и ее зависимостью от внешних факторов. При этом определяющую роль играет также величина достижимого отношения сигнал/шум в системе индикации спектральной линии [4] (см. Спектроскопия. микроволновая). [c.64]

Поле упругих напряжений в окрестности дислокаций вызывает изменение электрического поля вокруг ядер, являющихся источниками сигналов ЯМР, и приводит к изменению параметров линий резонансного поглощения. [c.274]

Поэтому локальное поле, созданное спинами I и действующее на спины iS, содержит статическую часть, уменьшенную на множитель eos и исчезающую при точном резонансе, а также зависящую от времени часть, которая соответствует модуляции эффективной ларморовской частоты спинов S с частотой iOg. Последняя часть приводит к увеличению интенсивности боковых линий резонансной линии S. Для достаточно больших частот Ше интенсивность боковых линий, находящихся на расстоянии о)е QT центральной линии, становится значительно больше, чем интенсивность на всех других боковых частотах, но меньше, чем интенсивность центральной линии. Теперь получим этот же результат более точным способом. [c.524]

Вне линии резонансного поглощения, т. е. при ] сод —со (но, конечно, по-прежнему 1 сод —со < сод ), это соотношение принимает вид [c.290]

В последние годы широкое распространение получили без-электродные лампы, возбуждаемые СВЧ-разрядом. Они изготовляются следующим образом. Внутри хорошо откачанного полого шарика (диаметром 1 — 2 см) из специального стекла распыляется какой-либо металл. После заполнения инертным газом лампа отпаивается от установки. Основные (резонансные) линии металла возбуждаются с помощью миниатюрного СВЧ-генератора. Такая лампа дает резкие и интенсивные линии [c.11]

Остановимся кратко на нелинейных эффектах, связанных с воздействием света большой интенсивности на коэффициент его поглощения fe(v) в том или ином веществе, что приводит к нарушению закона Бугера (см. 2.5). Возникающее нелинейное поглощение света определенной длины волны, обычно совпадающей с резонансными линиями исследуемого вещества, может быть использовано в диагностических целях или других приложениях и нашло широкое применение в современной спектроскопии. [c.171]

Применение кристаллов в качестве дифракционных решеток позволяет продвигаться в еще более коротковолновую область спектра. Таким способом был изучен, например, спектр излучения водородоподобного железа (кратность ионизации 25). Длины волн его резонансных линий оказались равными 0,17767 и 0,17819 нм. [c.403]

Ниже 1 К газовым термометром пользоваться практически нельзя. Для определения термодинамич. темп-ры в этой области используют методы магнитной термометрии и ядерные методы. В основе ядерных методов измерения Н.т. лежит принцип квантовой статис-тич. физики, согласно н-рому равновесная заселённость дискретных уровней энергии системы зависит от темп-ры. В одном из таких методов измеряются интенсивности линий ядерного магнитного резонанса определяемые разностью заселённостей уровней энергии ядер в маги, поле в др. методе — зависящее оттемп-ры отношение интенсивностей компонентов, на к-рые расщепляется линия резонансного гамма-излучения (см. Мессбаузровская спектроскопия) во внутр. магн. поле ферромагнетика. [c.350]

Др. особенность КМП — радикальное изменение структуры резонансногоногяопденяя упругих нал,-магн. волн линии резонансного погяощеввя уширяются в полосы, старые резонансные пики исчезают, а вместо них появляются более слабые резонансные линии, положение к-рых зависит от веройпкостей IL м. [c.130]

Механизм неоднородного уширения, состоящий в разбросе резонансных электронных частот молекул, находящихся в различном локальном окружении, господствует в аморфных средах, таких как стекла, спирты, полимеры и т. д. Бороться с неоднородным уширением можно с помощью селективного лазерного возбуждения флуоресценции. Монохроматический лазерный свет возбуждает эффекгивно только те примесные центры, чьи линии резонансны с его частотой, селектирует молекулы по резонансной частоте. Селекция молекул по частоте их электронного возбуждения [c.8]

Честь открытия ЭПР принадлежит советскому ученому Е. К. Завойскому, который в 1944 г. опубликовал первые резонансные кривые. Суть явления можно сформулировать следующим образом парамагнитный резонанс — резонансное поглощение радиочастотного поля веществом, содержащим парамагнитные частицы (молекулы, атомы, ионы, слабо связанные с атомом электроны, обладающие постоянным магнитным моментом), при наложении статического поля Нц [22, 23]. Из-за различия ориентаций магнитных моментов отдельных частиц по отношению к направлению поля Но основной энергетический уровень парамагнитных частиц расщепляется на ряд зеемановских подуровней. Воздействие осциллирующего магнитного поля вызывает переходы электронов между подуровнями, что приводит к появлению одной или нескольких линий резонансного поглощения. [c.179]

ОТ концентрации атомов аргона (флуоресценцию которого наблюдают), между тем как сечения поглощения излучения самой резонансной флуоресценции зависят от концентрации атомоз. Чем выше давление, тем более самообращена линия резонансной флуоресценции и коэффициент поглощения измеряется всэ дальше от центра линии поглощения (на ее крыле). Поэтому с ростом давления сечение поглощения уменьшается. Исходя из двухслойной модели [20], наблюдаемая штенсивность резонансной флуоресценции определяется следующей формулой [c.327]

Рис. 8.15. Контур линии резонансного излуче- ЛИНИИ ДЛЯ ЗрГОНЗ ОКОЛО

Линейчатый спектр. Основными процессами уширения резонансного дуплета б5 — 6р в исследованных диапазонах изменения полного давления и температуры являются штарковское уширение и эффект собственного давления (уширение в однородном газе). Для расчета энергии излучения использовались экспериментальные данные Кватера и Мейстера [9] по вероятностям перехода и результаты Грима [10] по штарковскому уширению линий цезия. Полуширина линий резонансного дуплета в соответствии с данными [10] может быть представлена формулой b (слг ) =0,74 X X Ые Т 1 Если предположить, что профиль линии дисперсионный, энергию излучения Епт можно рассчитать по соотношению [c.304]

Для практической реализации метода дифференциального поглощения необходимо совпадение сразу нескольких важных условий. Во-первых, молекулы зондируемого газа должны обладать разрешенным спектром поглощения с достаточно сильными линиями резонансного поглощения. Во-вторых, разрешенный спектр поглощения зондируемого газа должен попадать в микроокна прозрачности атмосферы. В-третьих, необходимо наличие эффективных перестраиваемых лазеров, частоты излучения которых совпадают с резонансными линиями поглощения зондируемого газа. Кроме того, выбранные спектральные интервалы должны быть естественно обеспечены эффективными фотодетекторами. В этом смысле вполне обеспеченными в настоящее время можно считать спектральные диапазоны от 200 нм до 12 мкм (см. п. 2.3.2). В них находятся и основные окна и микроокна прозрачности атмосферы. Здесь же располагаются разрешенные полосы поглощения практически всех газов природного и антропогенного происхождения. [c.163]

Сравнивая (4.3.39) с (3.4.11) и (4.3.9), видим, что форма линии резонансного сигнала АСКР уже не будет лоренцевой, а ее полуширина равна (при G <2) [c.259]

Рис. 4.34. Сложная структура группы линий резонансного КР раствора псев-доизоциоанинхлорида в воде, разрешенная с помощыо АП КАРС а -эксперимент, б - расчет (v = 72°, =563,9 нм) [40]

В сердечнике из магнитоотрикцион-пого материала при наличии электромагнитного поля домены разворачиваются в направлении магнитных силовых линий, что вызывает изменение размера поперечного сечения сердечника и его длины. В переменном магнитном поле частота изменения длины сердечника равна частоте колебаний тока. При совпадении частоты колебаний тока с собственной частотой колебаний сердечника наступает резонанс и амплитуда колебаний торца сердечника достигает 2—10 мкм. Для увеличения амплитуды колебаний на сердечнике закрепляют резонансный волновод переменного поперечного сечения, что увеличивает амплитуду колебаний до 10— 60 мкм. На волноводе закрепляют рабочий инструмент — пуансон. Под пуансоном-инструментом устанавливают заготовку и в зону обработки поливом или иод давлением подают абразивную суспензию, состоящую из воды и абразивного материала. Из абразивных материалов используют карбиды бора или кремния и электрокорунд. Наибольшую производительность получают при использовании карбидов бора. Инструмент поджимают к заготовке силой 1 — 60 Н. [c.411]

Использование одного кат-кового гасителя требует наличия направляющих у демп( )ируем(и-о объекта, компенсирующих боковые реакции гасителя. Их нрименения можно избежать при использовании двух одинаковых гасителей с половинной массой (рис. 10.19), расположенных симметрично относительно линии действия возмущаюн1ей силы. После ирохождения резонансной частоты системы гасители синхронизируют свое вращение в противоположных направлениях, компенсируя тем самым боковые нагрузки. Таким образом, диапазон эффективности таких гасителей область зарезонансных частот. [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...