Внешний объект

Когда 1 кг движущегося газа совершает полезную работу 1 . (техническую) над внешним объектом и в нем изменяется потенциальная энергия положения (пьезометрическая высота), то закон сохранения энергии приводит к следующему уравнению [c.199]

Движение любой сплошной среды происходит вследствие того, что на частицы среды оказывают воздействие внешние, по отношению к изучаемой сплошной среде, материальные объекты. По определению, внешние силы есть количественная мера воздействия внешних объектов на частицы сплошной среды. Кроме внешних сил в механике сплошных сред вводятся в рассмотрение внутренние силы, характеризуюш,ие взаимное воздействие частиц, составляюш,их сплошную среду. Теоретическая механика внутренние силы не учитывает, так как они не дают вклада в работу в механике же сплошной среды определение внутренних сил представляет собой одну из основных задач. [c.15]

Таким образом, полезная внешняя работа, которая производится, над внешним объектом работы в результате данного процесса, равняется разности работы изменения объема тела и работы проталкивания, т. е. складывается как из работы тела, так и из работы окружаюш,ей среды. [c.21]

НУ, то разность — сж составляет положительную полезную работу двигателя за один цикл, передаваемую при помощи специального механизма внешнему объекту работы [c.47]

Цикл, совершаемый по часовой стрелке, называемый также прямым циклом, представляет собой цикл теплового двигателя в результате прямого цикла производится работа над внешним объектом работы, численно равная разности количеств теплоты, отданной источником теплоты высшей температуры и полученной источником теплоты низшей температуры. Цикл, совершаемый против часовой стрелки, т. е. обратный цикл, характерен для теплового насоса или холодильной машины в р( зультате обратного цикла за счет затраты работы внешним источником работы осуществляется перенос теплоты от низшей температуры к высшей (т. е. от источника теплоты с более низкой температурой к источнику теплоты с более высокой температурой), при этом источник теплоты низшей температуры отдает количество теплоты Q , а источник теплоты высшей температуры получает количество теплоты 1 Ql -= [c.49]

Процесс изменения состояния находящегося в окружающей среде тела может быть как обратимым, так и необратимым. В течение этого процесса тело будет обмениваться теплом с окружающей средой и, кроме того, совершать полезную работу над внешним объектом работы (который предполагается теплоизолированным как от рассматриваемого тела, так и от окружающей среды). Так как температура окружающей среды неизменна, то теплота Q, полученная телом от окружающей среды, равняется —T AS, где as = S2 — Si есть изменение энтропии окружающей среды в результате процесса /—2. [c.81]

В процессе 1—2 тело производит над внешним объектом работы полезную работу L в свою очередь, окружающая среда в результате изменения [c.81]

Помимо максимальной работы пользуются также понятием минимальной работы. Если максимальная работа есть работа, производимая телом при обратимом процессе 1—2 над внешним объектом работы, то минимальная работа представляет собой работу, затрачиваемую внешним источником работы для возвращения тела из состояния 2 в состояние 1 по тому же самому пути, что и в процессе 1—2. Другими словами, максимальная работа есть работа прямого обратимого процесса 1—2, а минимальная работа — работа обратного обратимого процесса 2—1. Очевидно, что [c.82]

Е5 исходном состоянии тело находится в механическом равновесии с внешним теплоизолированным объектом работы, который обеспечивает поддержание давления тела на заданном уровне в процессе изменения состояния тела внешний объект работы отдает телу работу рУ — роУ (сказанное хорошо иллюстрируется схемой поршня, нагруженного грузом см. рис. 1.5). [c.83]

Полезная внешняя работа, производимая телом при переходе из заданного состояния к состоянию равновесия с окружающей средой, опре.а е-ляется при помощи тех же рассуждений, которые были использованы при выводе соотношения (2.95), с учетом работы рУ — р У внешнего объекта работы [c.83]

Из уравнения (2.102) видно, что максимальная полезная внешняя работа, производимая телом над внешним объектом работы при переходе из начального состояния в состояние о равновесия с окружающей средой, имеющей постоянные температуру Т и давление р, равняется убыли эксергии тела. [c.84]

Максимальная работа тела. Внешний объект работы (источник работы) предполагается теплоизолированным от тела, вследствие чего взаимодействие между телом и источником работы имеет исключительно механический характер в каждой точке обратимого процесса источник работы оказывает на тело давление, в точности равное давлению тела. [c.96]

При этом предполагается, что вся работа над внешним объектом (источником) работы производится только телом окружающая среда с внешним источником работы не взаимодействует и внешней полезной работы не совершает. Соответственно этому при обратимом изменении состояния окружающей среды на основании термодинамического тождества имеем [c.98]

Изменение термодинамических потенциалов системы. Неравенства (3.18), (3.19) определяют направление, в котором изменяются термодинамические потенциалы системы, не производящей полезной внешней работы над внешним объектом работы. [c.101]

Но согласно выражению (3.12) минимальная работа, затрачиваемая при этих условиях внешним объектом, равна йР, поэтому [c.148]

Выше в 3.1 было показано, что убыль эксергии тела в начальном состоянии и в состоянии равновесия с окружающей средой определяет работоспособность тела, т. е. ту максимальную полезную работу, которую тело может совершить над внешним объектом работы при обратимом переходе из исходного начального состояния в состояние равновесия с окружающей средой. [c.164]

В том случае, когда смешение происходит в потоке, уравнение (2.8), если учесть, что полезная внешняя работа складывается из приращения кинетической энергии потока и так называемой технической работы, производимой текущим телом над внешним объектом работы, принимает вид [c.185]

Обычно процесс смешения происходит без совершения полезной работы над внешним объектом, так что I = О (возможен, однако, случай, когда из-за [c.185]

Так как нагревание жидкости, находящейся в равновесии со своим паром, сопровождается увеличением объема и, следовательно, совершением работы над внешним объектом, то теплоемкость с всегда положительна. [c.269]

Уравнение (9.12) представляет собой общин интеграл уравнений движения идеальной жидкости, выражающий закон сохранения энергии. Это ясно из самого вывода этого уравнения кроме того, в этом можно убедиться и из сопоставления его с уравнением (2.8) первого начала термодинамики. Приращение кинетической энергии жидкости есть располагаемая полезная внешняя работа, которая может быть произведена потоком жидкости над внешним объектом работы согласно уравнению (2.8) полезная внешняя работа равняется убыли энтальпии, что и заключено в уравнении (9.12). Из этого ясно, что уравнение (9.12) справедливо и для теплоизолированного течения с трением, однако только для средних (например, усредненных по сечению канала) значений удельной кинетической энергии и энтальпии, а не иР . [c.290]

Эффективный к. п. д. Отношение действительной полезной внешней работы Г, производимой тепловым двигателем или энергетической установкой над внешним объектом работы, к количеству теплоты д, выделяющейся при полном сгорании затраченного топлива, называют эффективным к. п. д. двигателя (установки) т) [c.517]

Разность между работой расширения и обш,ей работой проталкивания pW — p[Vi представляет собой полезную внешнюю работу L, которая произведена телом над внешним объектом работы в результате протекания данного процесса [c.23]

Очевидно, что Vj + К, = "Де V — общий об1,ем сосуда, который считается неизменным. Предположим, что после смешения, которое происходит без отвода пли подвода теплоты и без совершения работы над внешним объектом, каждый из газов распространится по всему оГ-ъ-(му V и будет иметь температуру и давления, равные соответственно и Так как Q = О и L = О, то [c.82]

Процесс изменения состояния находящегося в окружающей среде тела может быть как обратимым, так и необратимым. При изменении состояния тело обменивается теплотой с окружающей средой и совершает полезную работу над внешним объектом работы, который считаем теплоизолированным как от рассматриваемого тела, так и от окружающей среды. Так как температура окружающей среды постоянна, то теплота Q, полученная телом от окру- [c.126]

В процессе 1—2 тело производит над внешним объектом работы полезную работу L. В свою очередь, окружающая среда в результате изменения объема отдает телу работу, равную р V2 V ). Соответственно этому изменение внутренней энергии тела [c.127]

Выше указывалось, что дифференциалы dU, dl, dF и ofZ, взятые с обратным знаком, представляют собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть совершена системой в определенных заданных условиях при бесконечно малом процессе. Тогда из уравнения (9-48) следует, что химический потенциал будет численно равен максимальной полезной работе, отдаваемой в этих условиях системой во вне при обратимом уменьшении массы системы на едиЕшцу. Применительно к химическим реакциям химический потенциал представляет собой максимальную полезную работу, которая может быть совершена реагирующим телом над внешним объектом при уменьшении массы тела на единицу массы. [c.151]

Процесс дросселирования тела всегда связан с потерей располагаемой работы. Действительно, при дросселировании газ не производит полезной работы над внешним объектом работы, а кинетическая энергия газа не меняется, поэтому вся работа расширения газа от давления до давления Рг и работа piVi — P2V2, которую производит окружающая среда при проталкивании газа через дроссель, затрачивается на преодоление сил трения и переходит в теплоту трения [c.224]

Insert (Вставка) - осуществляет вставку блоков, внешних объектов, объектов других приложений [c.142]

Кроме работы изменения объема важное значение имеет также полезная внешняя работа, т. е. та работа, которая может быть произведена над каким-либо внешним объектом при изменении состояния тела, находящегося во внешней среде (при этом внешний объект работы предполагается теплоизолированным от тела). Для того чтобы ввести тело объема V во внешнюю среду, давление которой есть р, надо затратить работу р У, называемую работой проталкивания. Пусть в начальном состоянии давления и объемы тела и окружающей среды равны соответствено р , У ирг, У, а в конечном состоянии р2, Кг И Рг, У 2- Допустим далее, что произошло расширение тела от объема до объема >К1- В результате расширения телом совершена [c.21]

Следовательно, полезная внешняя работа которая может быть произведена над некоторым внешним объектом работы при расширении газа от начального состояния до конечного, равняется работе расширения газа за вычетом доли работы, затраченной на подъем груза Р к — Ргкх, т. е. [c.22]

Определим максимальную полезную внешнюю работу, которая может бф1ть произведена телом над внешним объектом работы при обратимом изотермическом процессе. [c.97]

Максимальная работа, производимая н[аходящимся в окружающей среде телом. Если тело находится в окружающей среде,температура и давление которой постоянны и равны Г, р, то полезная внешняя работа, которая может быть произведена телом в процессе 1—2 над внешним объектом работы, согласно уравнению (2.96) составляет [c.97]

Максимальная работа при переходе тела в состояние равновесия с окружающей средой. Найдем максимальную полезную внешнюю работу, производимую телом над внешним объектом работы при переходе тела из начального состояния I (которое предполагается равновесным) в состояние 0 равновесия с внешней средой, имеющей постоянные температуру Т и давление р. Как было показано в разделе 2.11, обратимый переход из состояния / в состояние 2 в этом случае состоит из обратимого изоэнтропического процесса и зателг обратимого изотермического процесса при температуре внешней среды. Полезная внешняя работа, производимая при этом обратимом переходе, на основании первого и второго начал термодинамики [c.99]

Течение с совершением внешней полезной работы и подводом теплоты. Приращение удельной кинетической энергии жидкости wl/2—w /2 представляет собой располагаемую полезную внешнюю работу, которая может быть произведена единицей массы движущейся жидкости при переходе из точки 1 в точку 2, Если движущаяся жидкость при течении по каналу непрерывно (т. е. в каждой точке потока) совершает полезную работу 1 техн над внешним объектом работы (эту работу называют также технической работой), то полная полезная внешняя работа / 1 кг текущей жидкости равняется сумме 1 техн и располагаемой удельной полезной внешней работы w l2—w l2. [c.293]

Под количеством теплоты ii 2 в уравнении (9.17) подразумевается как теплота, полученная текущей жидкостью от внешней среды путем теплооб- мена с ней, так и теплота, выделяемая в потоке внутренними источниками теплоты, например, вследствие сгорания части жидкости, т. е. — общее или суммарное количество теплоты, полученной текущей жидкостью на пути 1—2. Теплота трения Цтр в величину д, 2 не входит. Действительно, в основном уравнении (2.8) q представляет собой количество теплоты, полученной телом от других тел (источников теплоты), а / — полезную внещнюю работу, отданную внешнему объекту ни теплота трения q,np, ни работа против сил трения 1 ,р в значение q или I не входят. [c.293]

Приращение кинетической энергии ш /2 — хш 12 представляет собой, как уже неоднократно указывалось, располагаемую работу, которую может произвести 1 кг движущегося газа над внешним объектом работы вместе с 1 техн и приращвнием потенциальной энергии, равным g к — к ), оно [c.323]

При обратимом изотермическо-изохорическом процессе убыль энергии Гельмгольца системы, а при обратимом изотермическо-изобарическом процессе убыль энергии Гиббса системы равна согласно данным раздела 4.1 максимальной полезной внешней работе L. Поэтому можно также сказать, что мерой химического сродства участвующих в реакции веществ является максимальная полезная работа, которая может быть произведена над внешним объектом работы в результате химической реакции между этими веществами при обратимом ее проведении. [c.489]

Кроме работы изменения объема, большое значение имеет и полезная внешняя работа, т. е. та работа, которая может быть произведена над каким-либо внешним объ-сктом при изменении состояния тела, находящегося во внешней среде, в предположении, что внешний объект работы теплоизолирован от рассматриваемого тела. Чтобы ввести тело объема V во внешнюю среду, давление которой р, надо совершить работу p V, называемую работой проталкивания. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...