Природа свободных колебаний

Чтобы понять природу свободных колебаний, самое лучшее начать со случая (й) = 0), в котором не имеет места вращение. Когда о> будет увеличиваться, то пары равных по абсолютной величине и противоположных по знаку значений сг, которые мы получили в 199 начинают разниться по абсолютной величине, и именно то значение [c.439]

ПРИРОДА СВОБОДНЫХ КОЛЕБАНИИ [c.36]

Частота (и период) свободных колебаний системы не зависит ни от начальных условий движения (изохронность малых колебаний), ни от природы обобщенной координаты они представляют собой основные константы системы, определяемые структурой выражений кинетической и потенциальной энергий, т. е. инерционными свойствами материальной системы и характером консервативного силового поля, в котором происходит [c.482]

Сопоставление результатов исследований на основе двух указанных выше методов при определении второй и более высоких форм колебаний (по четвертую форму включительно) не дает удовлетворительного результата. Различие ме жду результатами, полученными методом конечных элементов и методом Рэлея, увеличивается при переходе от низшей формы колебаний к более высокой, а также с увеличением размеров выреза. Этот результат не является неожиданным. Диализ результатов исследований, полученных методом конечных элементов, показывает, что вследствие их сложной природы более высокие формы колебаний прямоугольной пластинки сложно аппроксимировать простыми тригонометрическими )ядами, в особенности для пластинок с большими вырезами, 1о мнению авторов, представление функции перемещений при определении частот и форм свободных колебаний прямоугольных пластинок с вырезами в виде полиномиальных рядов могло бы дать более приемлемые результаты при небольшом объеме вычислений. В своих следующих публикациях авторы предполагают изложить результаты исследований, проведенных в этом направлении. [c.154]

В трех методах измерения динамических упругих свойств твердых тел, которые были рассмотрены, — свободные колебания, вынужденные колебания и распространение волн — упругие постоянные и внутреннее трение не могли бы быть выведены из измерений, если бы не были сделаны некоторые предположения о природе диссипативных сил и о линейности системы. Эти предположения заключались в том, что диссипативная сила пропорциональна скорости изменения деформации и что тип механического поведения не зависит от амплитуды деформации в области напряжений, использованных в опытах. Предполагая, что имеет место принцип суперпозиции Больцмана, можно было бы построить функцию памяти из серии экспериментов, проведенных во всей области частот, и отсюда сделать теоретический вывод о механическом поведении твердого тела, подверженного негармоническому воздействию напряжений. [c.139]

Наконец, в последние полтора десятилетия основным потребителем теории сделалась ракетная техника. Создание автоматов стабилизации и управления ракетами требует весьма точной информации о природе спектра возможных стоячих колебаний в баках ракет. С точки зрения чисто математической задача о свободных колебаниях очень проста. Она сводится [c.62]

Вначале изучение сложных по своей природе волновых колебаний ограничивалось общим описанием наблюдаемых процессов. Однако растущие практические потребности, развитие механики вообще и гидромеханики в частности привели к созданию математической теории волн, В теории волн не рассматриваются причины зарождения и развития волновых форм. Принимается, что в некоторый момент времени жидкость на свободной поверхности выводится из положения равновесия внешним импульсом. Поверхностные перемещения передаются в нижние слои. Постоянно действующие силы тяжести при исчезновении кратковременной внешней силы возвращают частицы жидкости в исходное равновесное положение. Возникшие инерционные силы вызывают последующее смещение из этого положения частиц, которые начинают совершать колебательные движения. Процесс рассматривается в идеальной, т. е. в однородной, лишенной трения, несжимаемой жидкости. [c.514]

Мы имели возможность убедиться, что характер или природа корней сильнейшим образом сказывается на виде процесса свободных колебаний простейшего колебательного звена. Столь же ясно, что эти различия в характере корней зависят, по сути дела, от коэффициентов характеристического уравнения. [c.73]

Для случая, когда система вынуждена совершать заданные движения, не лишне будет сделать одно предостережение. Предположим, как и прежде, что координаты заданы. Тогда свободные колебания, существование или несуществование которых безразлично, поскольку дело касается вынужденного движения, должны пониматься как такие, к которым система способна, когда координатам. .., уНе позволяют уклоняться от нуля. Чтобы помешать их изменению, нужно ввести силы соответствующего типа, так что с известной точки зрения данное движение может рассматриваться как вынужденное. Но приложенные силы имеют исключительно природу связей, и их эффект — тот же самый, что и ограничение свободы движения. [c.173]

Характер звука, издаваемого трубой, зависит от того, имеются ли в нем различные обертоны — вопрос, требующий дальнейшего рассмотрения. Когда система колеблется свободно, обертоны могут быть гармоническими или негармоническими, в зависимости от ее природы, и состав звука зависит от начальных условий. Но в случае незатухающего (поддерживаемого) колебания, которое мы сейчас изучаем, движение строго периодическое и обертоны, если они вообще имеются, должны быть гармоническими. Частота всего колебания будет приблизительно соответствовать собственной наиболее низкой частоте трубы ), но совпадение между высотой слышимого обертона и обертона какого-либо свободного колебания может быть значительно менее близким. Интенсивность всякого обертона зависит, таким образом, от двух вещей во-первых, от того, в какой степени поддерживающие силы обладают компонентой правильного типа, и, во-вторых, от степени близости между обертоном и каким-либо собственным тоном колеблющегося тела, В органных трубах резкий верхний край и сравнительно небольшая толщина струи воздуха благоприятствуют образованию обертонов благодаря этому Гельмгольцу удалось в узких открытых трубах отчетливо слышать первые шесть парциальных тонов. Напротив, в широких открытых трубах совпадение между обертонами и собственными тонами менее близкое. Благодаря этому трубы этого класса, особенно деревянные, дают звук более мягкого характера, в котором кроме основного тона можно обнаружить только октаву и дуодециму ), [c.216]

Несколько по-иному обстоит дело с определением верхней границы ультразвука. Возможности человеческого слуха тут во внимание не принимаются, а отталкиваются от физической природы упругих колебаний, которые могут распространяться в материальной среде при условии, что длина волны должна быть больше длины свободного пробега частиц этой среды (молекул) или больше межатомных расстояний. Длина же волны [c.40]

Прежде чем перейти к строгому математическому описанию поведения различных систем при свободных колебаниях, остановимся подробно на природе их возникновения. [c.14]

СВОБОДНЫЕ КОЛЕБАНИЯ С СОПРОТИВЛЕНИЕМ. В классической теории линейных колебаний исследование влияния сопротивлений на свободные и вынужденные колебания основывалось на допущении, что силы сопротивления, действующие на колеблющуюся систему, являются линейными функциями обобщенных скоростей. Хотя такое допущение не оправдывается в действительности, тем не менее разработанные на его основе приемы некоторых расчетов и результаты этих расчетов имеют и в настоящее время большое практическое значение. Прежде всего, принимая такое допущение, мы остаемся в пределах линейной теории, а это приводит к значительному упрощению задачи в отношении математической ее трактовки, причем большей частью без существенного искажения качественной стороны общего направления вносимых сопротивлением изменений. Далее, уравнения с линейным сопротивлением получаются во многих случаях в результате линеаризации > некоторых реальных систем, а не каких-либо предположений о физической природе сопротивления. [c.141]

Здесь (1( — кругов-ая частота внешнего электромагнитного поля, определяемая длиной волны падающего потока излучения шо — круговая частота собственных колебаний свободных электронов атомов вещества, зависящая от их природы (Oft — круговая частота собственных колебаний электронов поляризуемости е, т — заряд и масса электрона соответственно /V, Nk — число атомов в единице объема, испытывающих поляризацию среды, соответствующее различным собственным частотам (Ds gn, gk — коэффициенты сопротивления среды для частот, близких к (Оо и (о соответственно. [c.767]

Различные металлы по-разному противостоят эрозии. В настоящее время не существует расчетных методов оценки эрозионной стойкости материалов. При экспериментальном лабораторном исследовании эрозионной стойкости материалов применяются обычно следующие способы 1) удар струи жидкости по вращающимся образцам, 2) удар капель или струи жидкости (влажного пара) по неподвижным образцам, 3) протекание жидкости с кавитацией у поверхности образца (кавитационные сопла, щелевые установки), 4) испытания образцов на магнитострикционном вибраторе, 5) исследования погруженных в жидкость неподвижных образцов с помощью кольцевого возбудителя колебаний жидкости у поверхности образца. Интенсивность эрозионных разрушений образцов из одинаковых материалов зависит от выбранного способа испытаний. Однако если испытать несколькими способами группу различных материалов, то они по своей эрозионной стойкости расположатся практически в одинаковой последовательности независимо от способа испытаний. Это правило объясняется общностью природы эрозионного разрушения при ударах капель или струй жидкости и при кавитации в жидкой среде и может быть использовано для свободного выбора удобного в данных конкретных условиях способа испытаний. Наибольшей эрозионной стойкостью обладают твердые сплавы типа стеллитов и сормайтов. Затем следуют вольфрам, твердые титановые сплавы и хромоникелевые ста-86 [c.86]

Коэффициент теплопроводности изменяется в весьма широких пределах в зависимости от природы тела, что объясняется различным механизмом переноса тепла, который имеет место в этих телах. Теплопроводность любого твердого вещества состоит из электронной проводимости, обусловленной движением свободных электронов, и так называемой ионной проводимости, связанной с тепловыми колебаниями кристаллической решетки. Удельный вес указанных проводимостей в различных телах различен. [c.7]

Рассматривая природу потенциальных импульсов, возникающих в процессе трения, с позиций элементарной теории свободных электронов, можно дать некоторое объяснение причинам, вызывающим колебания потенциалов. [c.44]

Трехатомные ионы. До настоящего времени исследованы очень немногие трехатомные ионы 0 , 50 , N0", СЮ . Эти частицы легко образуются при взаимодействии нейтральных молекул (имеющих достаточное сродство к электрону) с фотоэлектронами, полученными из атомов щелочных металлов, которые одновременно заморожены в матрице. Частоты колебаний таких ионов обычно зависят от природы щелочного металла, что указывает на образование "частично разделенных" ионных пар, а не свободных частиц. [c.129]

Полукруглый стержень — это всего лишь игрушка, но она вводит нас в курс вполне реальной проблемы галопирования линий электропередачи. При некоторых метеорологических условиях провода линий электропередачи, протянутые между пилонами, иногда колеблются с весьма большими амплитудами и низкими частотами. Такое явление наблюдалось, например, в северных областях Северной Америки, когда в морозные зимы провода покрывались льдом и поперечное сечение проводов приобретало такую форму, что под действием ветра возникали автоколебания. Это галопирование напоминает упоминавшиеся в гл. II колебания линии передачи, пересекавшей реку Северн, однако рассматриваемые колебания имеют иную природу провода, протянутые над рекой Северн, были свободны от каких бы то ни было наростов. [c.90]

Важной особенностью систем многих частиц является возможность возникновения в них возбужденных состояний особого типа, обязанных взаимодействию между частицами и потому не имеющих себе аналога в случае идеального газа (классический пример таких возбужденных состояний представляют плазменные колебания электронов в газовом разряде или в твердом теле). Поскольку взаимодействие вызывает здесь не просто поправки к энергиям свободных частиц, а состояния принципиально новой природы, важной задачей теории является создание регулярного аппарата, позволяющего следить за возникновением новых ветвей энергетического спектра ). В 4, 5 и 11 будет показано, что использование спектральных свойств функций Грина решает и эту задачу и в этом — третье достоинство данной методики. [c.13]

Волновое уравнение. Несмотря на разную природу В., закономерности, к-рыми определяется их распространение, имеют между собой много общего. Так, упругие В. в однородных жидкостях (газах) или электромагнитные В. в свободном пространстве (а в нек-рых случаях и в пространстве, заполненном однородным изотропным диэлектриком), возникающие в к.-л. малой области ( точке ) и распространяющиеся без поглощения в окружающем пространстве, подчиняются одному и тому же волновому уравнению. Пусть сферическая В. возбуждается синусоидальными колебаниями в начале прямоугольной системы координат х, у, z. Эти возмущения повторяются с запозданием на время t rie, а также с нек-рым уменьшением амплитуды на любом [c.71]

Сверхзвуковая нерасчетная струя представляет собой один из наиболее сложных газодинамических объектов. Сильные градиенты газодинамических величин, система ударных волн специфической конфигурации, до- и сверхзвуковые области течения с тангенциальными разрывами, сдвиговые слои на внешних границах струи — в целом все эти факторы создают уникальный по степени пространственной неоднородности газовый поток. Сильная пространственная неоднородность течения в свою очередь формирует предпосылки для развития разнообразных по своей природе неустойчивостей. Среди последних по ряду причин особое место занимают неустойчивости, приводящие к автоколебаниям с сильно выраженной компонентой в спектре пульсаций гидродинамических величин, получившим в литературе ряд специфических названий дискретная составляющая, дискретный тон и т. п. Превышение уровня колебаний газодинамических величин на частоте дискретного тона (ДТ) над фоном, обусловленным турбулентностью (сплошной спектр), достигает 20-40 Дб. В качестве характерных примеров, где реализуются эти автоколебания, будут рассмотрены следующие 1 — сверхзвуковая струя, истекающая в покоящуюся среду — свободная струя 2 — сверхзвуковая струя, натекающая на плоскую преграду, перпендикулярную оси струи. [c.55]

Колебания тел (физических систем) широко распространены в природе и технике, бывают разных видов и совершаются под влиянием различных причин. Виды колебаний вынужденные - вызванные вынуждающей силой (переменной во времени, не зависящей от колеблющейся системы) или путем кинематического возбуждения (заданным движением какой-либо точки системы) свободные - обусловленные начальным запасом энергии, происходящие без воздействия вынуждающей силы параметрические, которые поддерживаются изменением параметров системы (массы, момента инерции, коэффициента упругости и др.) автоколебания — асимптотически устойчивое периодическое движение, возбуждаемое энергией, идущей от внешнего источника, поступление которой регулируется движением самой колеблющейся системы и др. [c.52]

Для правильного определения наименований и числа звеньев, с которых наиболее целесообразно снимать сигналы, необходимо знать природу возникающих в MP колебаний. Существуют работы по изучению колебательных процессов, в которых механические колебания делятся по форме и виду. Известны такие формы механических колебаний, как продольные, поперечные, изгибные, осевые, крутильные. Колебания также можно разделить по признакам и видам. Например, по энергии, питающей колебательную систему, колебания могут быть следующих видов свободные, вынужденные, параметрические, автоколебания, колебания от соударения упругих тел, случайные. Колебания можно различать по числу степеней свободы, характеру колеблющейся системы, закону изменения основных параметров и другим признакам. [c.258]

Силы демпфирования в конструкции, вызываюпдае затухание свободных колебаний, могут иметь различное происхождение трение между поверхностями скольжения, сопротивление среды, внутреннее трение, обусловленное несовершенной упругостью материала, и т.д. Простейшим, с математической точки зрения, является случай, в котором демпфирующая сила пропорциональна скорости (так называемое вязкое демпфирование). Поэтому силы сопротивления, имеющие более сложную природу, при исследовании заменяют эквивалентпъш вязким демпфированием. Последнее определяется из условия, чтобы за один цикл колебаний при действии вязких сил рассеивалось столько же энергии, сколько и при действии реальных сил. Из этих соображений определяется соотношение между коэффициентом конструкционного демпфирования G и эквивалентпъш коэффициентом вязкого демпфирования С. [c.301]

Кимбал пользовался этим методом для измерения логарифмического декремента нескольких металлов, стекла, древесины, целлулоида и резины. Он нашел, что для этих материалов в использованной им области частот логарифмический декремент не зависит от частоты или, иначе говоря, энергия, потерянная за один цикл напряжения, не зависит от скорости нагружения. Как упоминалось ранее, Джемант и Джексон [40] получили аналогичные результаты методом свободных колебаний и высказали мысль, что механизм демпфирования скорее фрикционной, чем вязкой природы. Как показано в предыдущей главе, другое объяснение этого явления состоит в том, что в области частот, в которой велись исследования, распределение времен релаксации полого. [c.132]

Сделаем, наконец, еще одно замечание относительпо частот свободных колебаний. Такова природа вещей, что у всех конструкций средняя густота распределения собственных частот увеличивается с ростом номеров соответствующих форм колебаний. Это утверждение не противоречит отмеченному выше свойству велосипедной цепи, согласно которому распределение ее собственных частот с ростом номера форм стремится к равномерному. Дело в том, что указанное свойство цепи относится лишь к рассмотренным выше колебаниям в плоскости наименьшей жесткости. Но, кроме того, цепь может закручиваться и изгибаться в плоскости наибольшей жесткости отдельные ее звенья также могут деформироваться сложным образом. Все колебания этих типов связаны с деформациями материала и поэтому имеют высокие собственные частоты они и располагаются в промежутках между ранее рассмотренными равномерно распределенными частотами колебаний. [c.43]

Сделаем краткий обзор природы моды Гельмгольца или колебательной моды, как ее называет Платцман [518]. Ли [350 называет ее модой накачки . Эта мода возбуждается периодическим потоком воды через проходы и, таким образом, аналогична основному тону акустического резонатора (который будет рассмотрен позже). Для невращающегося прямоугольного залива длиной Ь и постоянной глубины О периоды свободных колебаний водной поверхности имеют следующие значения в единицах 2L/Уg D ( — ускорение свободного падения) [c.188]

Рагсмотрим, например, горизонтальный одноцилиндровый двигатель, установленный на опорной плите (рис. 72). При работе такого двигателя с неуравновешенными возвратно-поступательно движущимися частями возникает периодическая возмущающая сила, вызывающая вынужденные горизонтальные колебания жесткой опорной плиты ВС, опертой на гибкие стойки АВ и СО. При исследовании этих вынужденных колебаний важно точно выяснить природу возмущающей силы, а частности соотношение между периодом силы и периодом свободных колебаний системы. [c.97]

Пример 4. КОЛЕБАНИЯ НИТИ С БУСИНКАМИ. Как отмечают в своей книге Ф. Р. Гантмахер и М. Г. Крейн [14, с. 142—143], этой задаче принадлежит совершенно особая роль в истории механики и математики. Пожалуй, она была первой задачей на исследование малых колебаний системы с п степенями свободы. В связи с ней Ж. Даламбер предложил свой метод интегрирования системы линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами. Отправляясь от нее, Даниил Бернулли высказал свое знаменитое предположение, что решение задачи о свободном колебании струны можно представить в виде тригонометрического ряда, что вызвало между Л. Эйлером, Ж. Даламбером, Д. Бернулли и др. дискуссию о природе тригонометрических рядов, затянувшуюся на несколько десятилетий. Впоследствии Ж. Л 1гранж показал более строго, как можно предельным переходом из решения задачи о колебаниях нити с бусинками получить решение задачи о колебании струны. Наконец, этой задачей (и аналогичной задачей из теории теплопроводности) руководствовался III. Штурм в своих замечательных исследованиях по высшей алгебре и теории дифференциальных уравнений . [c.126]

Рассмотрим примеры диссипативных структур, самоорганизующихся в системах различной природы. А.И. Гапонов-Грехов и М.И. Рабинович [33] по аналогии с классификацией колебаний (свободные, вынужденные и автоколебания) классифицировали пространственно-временные структуры на свободные, вынужденные и автоструктуры. [c.62]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

Механические резонаторы в виде тонких круглых дисков часто используются при возбуждении осесимметричных колебаний в окрестности основной частоты толщинного резонанса. Уже первые опыты применения таких резонаторов показали необоснованность надежд на то, что в случае малой относительной толщины главная толщинная форма колебаний будет иметь близкое к поршневому движение плоских поверхностей диска [75, 264]. Кроме усложнения форм колебаний, значительные трудности встретились при объяснении структуры спектра собственных частот. Как отмечается в работе [121, с. 164], ... хотя при конструировании пьезоэлектрических резонаторов возникает много сложностей, ни одна из них не оказывается столь трудно преодолимой, как определение многочисленных мод колебаний в кристаллических пластинах. Первые опыты практического применения высокочастотных резонаторов с колебаниями по толщине были почти безуспешными вследствие казавшегося бесконечным ряда нежелательных сигналов вблизи основной модЫ колебаний . Наличие цилиндрических граничных поверхностей, особенности волноводного распространения в упругом слое, специфика отражения упругих волн от свободной границы обусловливают появление большого числа резонансов, сосредоточенных вблизи основного толщинного. Отмеченные обстоятельства явились стимулом к проведению многочисленных исследований, целью которых было получение данных для лучшего понимания природы толшин-ного резонанса в диске. [c.211]

Таким образом, физическая природа интенсификации микропластичес-кого течения в поверхностных слоях материалов и последующего усталостного разрушения при циклических нагрузках должна рассматриваться именно с указанных позиций. При этом следует отметить, что необратимое действие вакансионного насоса при циклировании, создающего спектр приповерхностных источников дислокаций и вызывающего их переползание, обеспечивается не только созданием периодического пересыщения при цикле сжатия и существующим недосыщением на стоках [601, 602], но и различием потенциальных энергетических барьеров на источниках и стоках точечных дефектов, непосредственно на поверхности и в более удаленных от поверхности приповерхностных слоях. Поэтому полученные в главе 7 результаты представляют основу для дальнейшего развития как теоретических, так и экспериментальных исследований в области изучения основных закономерностей эволюции дислокационной структуры при испытаниях на длительную и циклическую прочность и физической природы усталости металлических и неметаллических материалов в различном диапазоне напряжений и температур. Наконец, учитывая результаты работы [586], следует также весьма осторожно относиться к интерпретации низкотемпературных пиков внутреннего трения и помнить, что они могут появиться в ряде случаев именно в силу проявления методических особенностей способа нагружения (использование циклических изгибных или крутильных колебаний с максимальной величиной напряжений вблизи свободной поверхности и присутствием градиента напряжений по сечению кристалла). [c.258]

К настоящему времени природа этих явлений изучена достаточно хорошо. Установлено, что резонансное запирание диэлектрических слоев связано с возбуждением в них (как в плоских диэлектрических резонаторах) соответствующих собственных колебаний. Общей закономерностью проявления резонансов в слое является существование четко выраженных частотных зон, где такие резонансы проявляются, и зон, где они не существуют. Необходимым условием их существования является возбуждение в слое высших пространственных распространяющихся гармоник при отсутствии таковых в свободном пространстве. Эти пространственные гармоники — волны Флоке — оказываются как бы запертыми в слое и в этом смысле резонансы в диэлектрическом слое полностью идентичны известным резонансам в многомодовых волноводах 1224, 225, 249, 250]. [c.120]

Как показано в последнее время, весьма широко распространены в природе донорно-акцепторные взаимодействия, при которых один партнер является донором своих л-электронов или электронов неподеленных пар, а другой партнер — их акцептором на свои свободные молекулярные или атомные квантовые орбиты Донорно-акцепторное взаимодействие может быть, в частности, причиной димеризации молекул в растворах. Именно с этой точки зрения Бородько и Сыркин [ ] рассмотрели полученные ими спектроскопические данные исследования некоторых жидких систем. Авторы измеряли концентрационную зависимость коэффициентов интенсивности линий в спектрах комбинационного рассеяния ряда тетрахлоридов элементов четвертой группы, растворенных в бензоле и параксилоле. При этом оказалось, что по мере уменьшения концентрации тетрахлоридов одновременно растут коэффициенты интенсивности полносимметричных колебаний каждой из компонент. Наблюденные явления были поставлены в связь с изменением в растворе концентрации димеров тетрахлорид—бензол и бензол—бензол . Последнее, по мнению авторов еш е отчетливее проявляется в смеси бензола с циклогексаном, причем в этом случае ход интенсивности линии бензола к тому же обнаруживает тенденцию 1 насьщеншо в области высоких концентраций. [c.324]

Ультразвук (УЗ) — упругие колебания и волны, частота к-рых превышает (1,5—2)-10 Гц (15—20 кГц). Нижняя граница области УЗ-вых частот отделяюш ая её от области слышимого звука, определяется субъективными свойствами человеческого слуха и является условной, поскольку верхняя граница слухового восприятия человека имеет значительный разброс для различных индивидуумов. Верхняя граница УЗ-вых частот обусловлена физич. природой упругих волн, к-рые могут распространяться лишь в материальной среде, т. е. при условии, что длина волны значительно больше длины свободного пробега молекул в газах или межатомных расстояний в жидкостях и твёрдых телах. Поэтому в газах верхнюю границу частот УЗ определяют из условия приблизительного равенства длины звуковой волны и длины свободного пробега молекул при нормальном давлении она составляет 10 Гц в жидкостях и твёрдых телах определяюш им является равенство длины волны межатомным расстояниям, и граничная частота достигает 10 —10 Гц. В зависимости от длины волны и частоты УЗ обладает специфич. особенностями излучения, приёма, распространения и применения, поэтому область УЗ-вых частот удобно подразделить на три подобласти низкие УЗ-вые частоты (1,5 10 —10" Гц), средние (10 —10 Гц) и высокие (10 —10 Гц). Упругие волны с частотами 10 —10 Гц принято называть гиперзвуком. [c.9]

Если в резонаторе имеются потери другой физической природы — излучение в свободное пространство, связь с нагрузкой и т. д., — то каждый из этих видов потерь тоже может быть охарактеризован парциальной добротностью, вычисляемой независимо от других парциальных добротностей и входящей в полную добротность oглa нQ соотношению (1.11.23). Напомним, что условием аддитивности потерь является не только малость потерь каждого типа, но и отсутствие вырожденных типов колебаний, связанных через потери [c.85]

В работе [10] впервые было показано, что при подаче свободного газа на вход в насос могут самовозбуждаться колебания, природа которых аналогична пом-пажным колебаниям. В этом случае на напорной характеристике шнека в области малых расходов появляется восходящий участок [9], а между шнеком и центробежным колесом (рис. 2.18) наблюдается скопление газа — сепарационная каверна 1/к2- [c.72]

Нали ше двух механизмов конвективной неустойчивости осциллирующего течения, вибрационного и гравитационного, определяет методику эсперимента. В основном каждая серия опытов проводится при некотором постоянном значении гравитационного числа Рэлея Ка (где - разность температур границ слоя, 1г - ширина канала, - ускорение свободного падения). При этом температура теплообменников задается с помощью двух жидкостных термостатов. При пошаговом повышении (понижении) амплитуды колебаний столба воздуха изучается зависимость теплового потока через слой от амплитуды. Порог возбуждения тепловой конвекции регистрируется по критическому возрастанию теплопереноса. При изучении конвективной неустойчивости гравитационной природы (в отсутствие или при слабых вибрациях) измерения проводятся при пошаговом повышении (понижении) разности температур границ слоя. Одновременно с температурными измерениями ведутся визуальные наблюдения и фоторегистрация конвективных структур. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...