Диэлектрик однородный изотропны

Диэлектрик однородный изотропный 192 [c.569]

Граничные условия. Поставим перед собой задачу определения интенсивности отраженных и преломленных световых волн, а также их фаз и частот, опираясь на теорию поля Максвелла. Пусть плоская монохроматическая световая волна падает на плоскую, бесконечно простирающуюся границу раздела двух однородных изотропных прозрачных диэлектриков [c.45]

Полуволновые слои (без потерь), расположенные в однородной изотропной среде, являются неотражающими в некотором диапазоне углов падения волны на слой, который шире при вертикальной поляризации падающих воли и уменьшении кратности толщины слоя половине длины волны в диэлектрике. [c.210]

Вот как можно определить электромагнитное поле, производимое в однородном изотропном диэлектрике заданными электродвижущими силами . [c.104]

Закон Кулона между двумя точечными зарядами и <72 по линии, их соединяющей, действует сила F, пропорциональная произведению зарядов и обратно пропорциональная квадрату расстояния г между ними, В безграничном (однородном) изотропном диэлектрике F определяется формулой [c.207]

Диэлектрическая проницаемость показывает, во сколько раз уменьшается сила электростатического взаимодействия электрических зарядов при переносе их из вакуума в однородный изотропный диэлектрик, если расстояние между зарядами сохраняется неизменным. [c.149]

Рассмотрим однородную изотропную среду с показателем преломления п в инерциальной системе покоя 5 (см. рис. 8). Относительно системы 5 среда движется со скоростью и. В системе покоя 5 справедливы феноменологические максвелловские уравнения для неподвижных диэлектриков и, в соответствии с принципом относительности, они верны при любых постоянных скоростях движения 5 относительно неподвижных звезд. [c.47]

Волновое уравнение. Несмотря на разную природу В., закономерности, к-рыми определяется их распространение, имеют между собой много общего. Так, упругие В. в однородных жидкостях (газах) или электромагнитные В. в свободном пространстве (а в нек-рых случаях и в пространстве, заполненном однородным изотропным диэлектриком), возникающие в к.-л. малой области ( точке ) и распространяющиеся без поглощения в окружающем пространстве, подчиняются одному и тому же волновому уравнению. Пусть сферическая В. возбуждается синусоидальными колебаниями в начале прямоугольной системы координат х, у, z. Эти возмущения повторяются с запозданием на время t rie, а также с нек-рым уменьшением амплитуды на любом [c.71]

Выражения п. Т справедливы не только для однородного поля, но и для произвольных, в том числе и изменяющихся во времени, электрических полей в однородном изотропном диэлектрике (III. 1.6.Г). [c.211]

Итак, пусть на границу раздела двух изотропных однородных диэлектриков падает плоская электромагнитная волна. В таком случае, как показывает опыт, от границы раздела диэлектриков будут распространяться две плоские волны — отраженная и преломленная. [c.471]

Рассмотрим распространение плоской электромагнитной волны, падающей на плоскую границу, разделяющую две однородные непроводящие изотропные среды (диэлектрики). При этом будем предполагать, что обе среды бесконечны, иначе необходимо учитывать волны, отраженные от внешних границ сред. С такими волнами приходится считаться при отражении света от ограниченных поверхностей, например пластинок. [c.12]

Диэлектрическая проницаемость изотропного диэлектрика — скалярная величина е, равная отношению напряженности поля в однородном теоретически безграничном диэлектрике при неизменных значениях и расположении свободных электрических зарядов Е, создающих поле, к напряженности электрического поля в вакууме [c.149]

Рассмотрим полость, заполненную однородной и изотропной диэлектрической средой. Если стенки полости поддерживаются при постоянной температуре Т, то они непрерывно испускают и поглощают энергию в виде электромагнитного излучения. Когда скорости поглощения и испускания энергии становятся одинаковыми, как на стенках полости, так и во всем объеме диэлектрика достигается равновесное состояние. Это состояние можно описать с помощью величины, называемой плотностью энергии р, которая представляет собой электромагнитную энергию, заключенную в единице объема полости. Поскольку мы имеем [c.25]

Ниже приводятся формулы (2.4)—(2.6)] для расчета объемных сопротивлений R, Ом, участков изоляции из однородного и изотропного диэлектрика наиболее важных практически геометрических конфигураций. В этих формулах р [для диэлектриков часто обозначается также рт в отличие от удельного поверхностного сопротивления ps, см. формулу (2.11)—параметр диэлектрика— его удельное объемное сопротивление-, единица р — Ом-м ( ом-метр ). [c.18]

Однородное тело Изотропный диэлектрик [c.7]

Запишем первые два уравнения Максвелла в дифференциальной форме для однородного и изотропного диэлектрика, не содержащего свободных зарядов. [c.28]

Если электрические заряды создают поле в среде, которая представляет собой изотропный однородный диэлектрик (1И.1.6.Г), то при заданном расположении элект- [c.182]

Диэлектрик называется однородным и изотропным, если все его свойства одинаковы в любой точке объема ди- электрика и по всем направлениям внутри диэлектрика, Валентные электроны в атомах диэлектриков прочно связаны со своими ядрами н в обычных условиях не могут отщепляться от них. [c.192]

ПОПЕРЕЧНАЯ ВОЛНА — волна, у к-рой характе- ризующая её векторная величина лежит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны (для гармонии, волн — волновому вектору к). К П. в. относят, иапр., волны в струнах или упругих мембранах, когда смещения частиц в них происходят строго перпендикулярно направлению распростраие- ВИЯ волн, а также плоские однородные эл.-магн, волны в изотропном диэлектрике иля магнетике в этом слу- чае поперечные колебания совершают векторы элек-1 трич, и магн. полей. [c.86]

Электрическое смещение (электрическая индукция) D вводится в уравнения электростатики как геометрическая сумма вектора напряженности электрического поля в данной точке диэлектрика Е, улшоженного на электрическую постоянную, II вектора поляризованности Р в той же точке для однородного поля и изотропного диэлектрика [c.24]

При бесконечно малом уменьшении поверхности жидкости dS работа силы поверхностного натяжения а раппа 6Л = —adS. Для изотропного диэлектрика с поляризацией Р в однородном электрич. поле Е элементарная работа поляризации равна дА = — Ес1Р. Для системы с магнитным моментом М в магнитном поло Я элементарная работа равна бЛ = — (Н(1М). В общем с.тучае, если система характеризуется п экстенсивными параметрами й , 2,..., и п обобщенными силами Хх,..., Хп, то элементарная работа равна [c.602]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...