Характер звука

Так же как в системе, состоящей из отдельных масс, выбором соответствующих начальных условий в стержне можно возбудить то или иное из свойственных ему нормальных колебаний. При произвольном выборе начальных условий в стержне сразу возбуждаются в той или иной степени все нормальные колебания, которыми обладает эта система. Всякое колебание стержня, возникающее в результате начального толчка, представляет собой суперпозицию тех или иных нормальных колебаний. В системе, состоящей из отдельных масс, возникновение тех или иных нормальных колебаний определяется характером начальных отклонений всех масс. Точно так же в струне возникают различные нормальные колебания в зависимости от характера начального отклонения струны. Оттягивая струну в различных точках, мы будем возбуждать в ней, вообще говоря, различные нормальные колебания. Поэтому и характер звука, издаваемого струной, будет, вообще говоря, различным. [c.652]

По громкости и характеру звука судят, насколько поверхность детали лучше или хуже поверхности образца. [c.431]

Уменьшение плотности тока ведет к неустойчивому горению дуги характер звука, сопровождающего плавление проволоки, становится похожим на ряд следующих друг за другом взрывов. [c.195]

Характер звуков работающего трактора. Обычно при работе трактора от механизмов исходит монотонный глухой звук. При появлении неисправностей возникают самые разнообразные звуки, которые при достаточном внимании тракториста могут быть им легко [c.59]

Простейший вариант МСК - простукивание изделия с регистрацией изменений характера звука на слух. [c.272]

Интересное приложение результатов этого раздела можно произвести для объяснения явления, названного гармоническим эхо ). Если первичный звук является сложной музыкальной нотой, то различные составляющие ее тоны рассеиваются в неодинаковой пропорции. Октава, например, в шестнадцать раз сильнее в сравнении с основным тоном во вторичном звуке, чем это было в первичном. Нетрудно, таким образом, понять, каким образом эхо, отраженное от такого препятствия, как группа деревьев, может оказаться повышенным на октаву. Это явление имеет также и дополнительную сторону. Если на пути звуковых волн лежит значительное число небольших тел, то колебания, испускаемые ими во всех направлениях, происходят за счет энергии главного потока, и там, где звук сложный, возбуждение более высоких гармоник в рассеянных волнах предполагает пропорциональное отсутствие их в прямой волне после прохождения препятствий. Это является, может быть, объяснением некоторых эхо, о которых сказано, что они возвращают звук ниже первоначального действительно известно, что высота чистого тона часто оценивается слишком низко. Однако факты противоречивы, и весь этот вопрос требует дальнейшего тщательного экспериментального исследования, которое можно рекомендовать вниманию располагающих необходимыми условиями. В то время как изменение характера звука легко понятно и, действительно, в ограниченной степени должно вообще происходить, изменение высоты простого [c.153]

Характер звука, издаваемого трубой, зависит от того, имеются ли в нем различные обертоны — вопрос, требующий дальнейшего рассмотрения. Когда система колеблется свободно, обертоны могут быть гармоническими или негармоническими, в зависимости от ее природы, и состав звука зависит от начальных условий. Но в случае незатухающего (поддерживаемого) колебания, которое мы сейчас изучаем, движение строго периодическое и обертоны, если они вообще имеются, должны быть гармоническими. Частота всего колебания будет приблизительно соответствовать собственной наиболее низкой частоте трубы ), но совпадение между высотой слышимого обертона и обертона какого-либо свободного колебания может быть значительно менее близким. Интенсивность всякого обертона зависит, таким образом, от двух вещей во-первых, от того, в какой степени поддерживающие силы обладают компонентой правильного типа, и, во-вторых, от степени близости между обертоном и каким-либо собственным тоном колеблющегося тела, В органных трубах резкий верхний край и сравнительно небольшая толщина струи воздуха благоприятствуют образованию обертонов благодаря этому Гельмгольцу удалось в узких открытых трубах отчетливо слышать первые шесть парциальных тонов. Напротив, в широких открытых трубах совпадение между обертонами и собственными тонами менее близкое. Благодаря этому трубы этого класса, особенно деревянные, дают звук более мягкого характера, в котором кроме основного тона можно обнаружить только октаву и дуодециму ), [c.216]

Характер звука 448, 449, 450 Характеристика гласных 454 [c.475]

Экспериментально было установлено оптимальное время реверберации. Оно зависит от характера звуков (речь, музыка), объема помещения и вида исполняемых музыкальных произведений (рис. 1.32). Чем медленнее темп исполняемого произведения, тем выше оптимальное время реверберации. Отмечена также некоторая зависимость оптимального времени реверберации от частоты звука. С понижением частоты ниже 500 Гц и повышением выше 2000 Гц оптимальное время реверберации увеличивается. [c.45]

Большое влияние на характер звука инструмента может оказывать жесткость крепления деки к футору. При толстой деке и недостаточно жестком ее креплении большое количество энергии теряется на раскачку крепящих элементов и опорной конструкции. [c.115]

Для измерения уровня границы раздела фаз продукт/подтоварная вода зонд (после определения уровня жидкости) продолжать опускать в резервуар, наблюдая за характером звука. [c.100]

Более простым способом при определении непроклеев на склеенном изделии является контроль простукиванием. При этом наносят легкие удары по поверхности изделия с помощью небольшого стержня (медь, алюминий, текстолит) длиной 100—150 мм и диаметром 6—8 мм со скругленными торцами либо применяют маленькие молоточки. Места с непроклеями определяют на слух по характеру звука. Б зоне непроклея получается резкий, порой дребезжащий звук, а на утолщенных клеевых фугах — более глухой, низкого тона. Часть непроклеев определяют по появлению звука более низкого тона, чем на участках высококачественной склейки. [c.104]

Таким образом, звуковая волна характеризуется колебательным отклонением давления воздуха (в зависимости от характера звука) в ту илн иную сторону от атмосферного давления и соответствующим изменением скорости движения молекул газа относительно мгновенного значения скорости газа. Мощность, создаваемая звуковой волной, представляет собой произведение скорости частицы звука, близкой к мгновенному значению скорости, на акустическое давление, близкое к нормальному атмосферному давлению. [c.12]

На одинаковой высоте звук виолончелей заметно напряженнее, чем у альтов и скрипок в этом ярко выступает отличие основного характера звука виолончелей как мужского голоса от альтов и скрипок как женских голосов. [c.184]

Основной недостаток контроля простукиванием — субъективность оценки оператором характера звука, воспринимаемого на слух. [c.266]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Для этого численного примера на фиг. 7.7 показан общий характер изменения отношения с/се в соответствии с уравнением (7.43). Скорость звука в смеси определяемую процессами переноса, можно выразить теперь через ее отношение к скорости [c.309]

Если же Я, > а, то характер поглощения меняется. В такой волне можно считать, что каждый кристаллит подвергается воздействию однородно распределенного давления. Но ввиду анизотропии кристаллитов и граничных условий на поверхностях их соприкосновения возникающая при этом деформация неоднородна. Она будет испытывать существенные изменения (изменение порядка величины ее самой) на протяжении размеров кристаллита, а не на протяжении длины волны, как это было бы в однородном теле. Для поглощения звука существенны скорости изменения деформации и возникающие градиенты температуры. Из них первые будут иметь по-прежнему обычный порядок величины. Градиенты же температуры в пределах каждого кристаллита аномально велики. Поэтому поглощение звука, обусловленное теплопроводностью, будет велико по сравнению с поглощением, связанным с вязкостью, и достаточно вычислить только первое. [c.182]

Казалось бы, что применение моделей уменьшенного размера позволит обойтись без грандиозных и дорогостоящих аэродинамических труб. Однако значительное уменьшение размеров моделей неосуществимо, ибо, как было указано в предыдущем параграфе, аэродинамическое подобие двух различных движений достигается только при том условии, что число Рейнольдса в обоих случаях имеет одно и то же значение. Поэтому при уменьшении размеров модели (размер модели в рассматриваемом случае и является характерным размером I) нужно соответственно увеличивать скорость потока в трубе. Но когда скорость потока приближается к 330 м сек (скорости звука в воздухе), существенную роль начинает играть сжимаемость воздуха, изменяющая характер течения и нарушающая подобие. Поэтому при больших скоростях, интересующих современную авиацию, приходится применять модели либо в натуральную величину, либо лишь немного уменьшенных размеров. [c.541]

Чтобы выяснить характер импульса, представим себе, что пуля движется не непрерывно, а равными скачками каждый из этих скачков вызывает возникновение импульса сжатия, который распространяется во все стороны в виде шарового импульса так как он быстро ослабевает с расстоянием, то на некотором расстоянии от места возникновения скорость его распространения приближается к скорости звука с . На рис. 374 цифрами отмечены последовательные положения пули через равные промежутки времени. Пользуясь указанным представлением, мы должны рассматривать точки 1, 2, 3,. .. как источники, шаровых импульсов сжатия, возникающих в момент появления пули в данной точке. Так как эти моменты отделены от момента, соответствующего положению 8, разными промежутками времени, то импульсы от отдельных точек успевают распространиться на разные расстояния. Расположение таких отдельных импульсов для момента времени, когда пуля находится в точке 8, отмечено на рисунке соответствующими кругами. [c.584]

На характер распространения звука в Рис. 466. свободной атмосфере существенно влияет [c.730]

При скорости движения газа, приближающейся к скорости распространения звука в нем, изменения плотности газа становятся весьма значительными и его течение приобретает иной характер, резко отличный от течения жидкости (см. 36). [c.131]

Характер смешения газов в основном участке смесительной камеры до режима запирания практически такой же, как и прп докритических отношениях давлений в сопле, скорость смеси газов шг в широком диапазоне начальных параметров газов остается меньше скорости звука. Однако при увеличении отношения начальных давлений газов сверх некоторого определенного для каждого эжектора значения поток смеси в основном участке камеры становится сверхзвуковым и может остаться сверхзвуковым до конца смесительной камеры. Условия перехода от дозвукового к сверхзвуковому режиму течения смеси газов, как будет показа- [c.500]

Как показывают эксперименты, конфузорный характер течения в решетках осевых турбин позволяет при правильном выборе параметров решетки и профиля обеспечить в некотором диапазоне углов атаки безотрывное обтекание и в результате получить плавное ускорение потока вплоть до скорости звука на выходе из решетки. [c.73]

По характеру звука (изменению его тона), шумам можно судить о работе двигателя. Источниками звуковых явлений служат струя горячих газов, выходящая из реактивного сопла (частота колебаний которой может находиться в диапазоне 75—13 ООО гц), воздушный винт у ТВД, срабатывание элементов механизации двигателя, компрессор, турбина, редукторы. Такие звуковые явления, как стук, скрежет, скрип, особенно хорошо прослушиваемые фонендоскопом или стетоскопом при работе двигателя на земле, слышимые при неизменных зна- 1ениях рабочих параметров, указывают на возникновение процесса разрушения внутренних деталей двигателя (шестерен или подшипников редукторов, подшипников опор ротора, лопаток компрессора или турбины и др.). Резкое изменение шума, периодическое возникновение хлопков и ударов свидетельствует (наряду с падением числа оборотов ротора и тяги, резким ростом температуры ti) о возникновении помпажа компрессора. [c.224]

Каждый музыкальный инструмент обладает, как правило, своим специфическим тембром ), который редко можно спутать с тембром другого инструмента. Каждый, например, сразу узнает различный характер звуков флейты, скрипки, трубы и человеческого голоса. Совершенно очевидно, что различие в тембре, если оно не обусловлено привходящими обстоятельствами ), можно нриписать только различию вида колебаний и, таким образом, различию относительных амплитуд и фаз простых гармонических составляющих. Согласно Гельмгольцу, влияние фазы неощутимо. Некоторые авторы оспаривали это высказывание, однако несомненно, что в большинстве случаев разница в тембре зависит только от относительных амплитуд. [c.17]

Выражение "медные духовые" относится к характеру звука инструментов, используемых в данной группе оркестра, а не к материалу, составляющему эти инструменты. В эту позицию включаются инструменты, обычно сделанные из металла (латуни, нейзильбера, серебра и т.д.) в форме конусообразной трубы, оканчивающейся раструбом они могут быть в разной степени свернуты в спираль. Они снабжаются пустотелым мундштуком, из которого губами извлекается звук и который обычно работает от клапана. К ним относятся корнеты, трубы (простые трубы, оркестровые трубы, и т.д.), сигнальные рожки, бюгельгорны, саксгорны, баритоны и басовые сигнальные рожки, бомбардоны (туба-бас), бас-сузафоны (вид тубы), тромбоны (вентильного типа или цугтромбоны), оркестровые рожки (например, французские рожки) и бесклапанные рожки, используемые в оркестрах (например, охотничьи рожки). [c.203]

Другим характерным признаком индикаторной диаграммы детонирующего двигателя являются вибрации давления на спадаю(цей части диаграммы. В практике принято устранять детонацию в двигателе уменьшением опережения зажигания или дросселированием. Наоборот, появление детонации в двигателе м. б. вызвано увеличением опережения зажигания или же открытия дросселя. При этом благодаря более раннему окончанию сгорания увеличивается максимальное и среднеиндикаторное давление (СИД) р а следовательно и мощность двигателя. В действительности увеличение моп ности двигателя наблюдается в течение короткого промежутка времени после наступления детонации. Детонация сопровождается резким увеличением теплоотдачи в стенки цилиндра, что приводит к прогрессирующему разогреву их и особенно электродов свечей и в результате к самовоспламенению рабочей смеси. С повышением темп-ры стенок и электродов самовоспламенение происходит во время хода сжатия до верхней мертвой точки (ВМТ), что создает обратные удары и приводит к резкому падению мощности и даже остановке двигателя. Детонационный режим за исключением случая очень слабой Д. т. (на пределе слышимости) не м. б. устойчивым. Вместе с тем не м. б. использовано и связанное с Д. т. кратковременное повышение мотцности двигателя. Самовоспламенение, возникающее часто в результате Д. т., а иногда и независимо от нее, отличают от Д. т., во-первых, по характеру звука — глухого при самовоспламенении и резко металлического при детонации во-вторых, по характеру индикаторной диаграммы — с резким скачком давления, сопровождающимся вибрациями, возникающими после [c.277]

Характер звуков различных духовых инструментов, применяемых в музыке, очень различен. Сильно разнящимися качествами обладают тромбон и баритон звук первого блестящий и резкий, звук второго мягкий. Блэйкли 2) проанализировал звуки большого числа инструментов и указал на различные обстоятельства, такие, как размер выходного устья и форма мундштука, примыкающего к губам, от которых, вероятно, зависят эти различия. Давления, применяемые на практике и достигающие 40 дюймов (102 см) водяного столба в случае баритона, были измерены Стоном ). [c.228]

Наряду с моделями, описывающими ирослраиствениые свойства слуха, разработаны также модели бинаурального распознавания слухом характера звуков (разборчивости). Не рассматривая подробно эти модели, приведем лншь некоторые общие сведения. [c.181]

Глинка, говоря о флейте, пишет Характер звука вообще — довольно мягкий свист, без особенной силы , лишь от ноты фа третьей октавы свист становится более и более пронзительным и неприятным, но выгодным для forte 2. [c.226]

По своей тесситуре (как это видно из таблицы), а отчасти и по характеру звука гобой приближается к лирическаму сопрано. Его тембр, слегка гнусавый, ближе подходит к скрипке, чем к флейте. [c.235]

Слуховое ощущение, характеризуемое остротой слуха и точностью определения местонахождения источника <вука играет важную роль ь работе водителя Водитель во время работы на автомобиле должен различать характер звука, его силу и умегь определить место расположения исгочника его, — находится он спереди, сзади, слев>1 или сорав -з например, пру подаче звукового сигнала другим транспортным средством. [c.339]

На слуховую оценку детонации влияет, кроме того, характер звука. Как показывают исследования, слух более восприим-шв к детонации чистых тонов, т. е. синусоидальных сигналов и [c.59]

Можно предположить, что в вихревой трубе эти зоны совпадают и находятся в области разделения вихрей. Соответственно либо резонанс должен иметь локальный характер, при котором вихревые структуры самосинхронизируются в поле порождаемых ими звуковых волн, либо вихревую трубу следует рассматривать как резонатор и генерация звука происходит по принципу, реализованному в струйных музыкальных инструментах (скейта, орган и т. п.). [c.138]

Движение газа имеет существенно различный характер в зависимости от того, является ли оно дозвуковым или сверхзвуковым, т. е. меньше или больше его скорость, чем скорость звука. Одним из наиболее существенных принципиальных отличий сверхзвукового потока является возможность суш,ествования в нем так называемых ударных волн, свойства которых будут подробно рассмотрены в следующих параграфах. Здесь же мы рассмотрим другую характерную особенность СЕерхзвукового движения, связанную со свойствами распространения в газе малых возмущений. [c.441]

V есть монотонно возрастающая функция ф, то при полном обходе вокруг начала координат (т. е. при изменении ф на 2л) мы получили бы для V значение, отличное от исходного, что нелепо. Ввиду этого истинная картина движения вокруг особой линии должна представлять собой совокупность секториальных областей, [разделённых плоскостями ф = onst, являющимися поверхностями разрывов. В каждой из таких областей происходит либо движение, описываемое волной разрежения, либо движение с постоянной скоростью. Число и характер этих областей для различных конкретных случаев будут установлены в следующих па-рагря(1)ах. Сейчас укажем лишь, что граница между волной разрежения и областью однородного течения должна быть непременно слабым разрывом. Действительно, эта граница не может быть тангенциальным разрывом (разрывом скорости Vr), так как на ней не обращается в нуль нормальная к ней компонента скорости = с. Она не может также быть ударной волной, так как нормальная компонента скорости (о,,,) по одну сторону от такого разрыва должна была бы быть больше, а по другую — меньше скорости звука, между тем как в данном случае с одной из сторон границы мы во всяком случае имеем Уф == с. [c.575]

В этом параграфе мы рассмотрим теоретически важный вопрос — о характере стационарного плоского оитеканпя, когда скорость набегающего потока равна в точности скорости звука. [c.624]

С описанными свойствами звуковых волн в гелии И тесно связан и вопрос о различных способах их возбуждения ( , М. Лиф-шиц, 1944). Обычные механические способы возбуждения звука (колеблющимися твердыми телами) крайне невыгодны для получения второго звука в том смысле, что интенсивность излучаемого второго звука ничтожно мала по сравнению с интен-сив(1остью одновременно излучаемого обычного звука. В гелии II возможны, однако, и другие, специфические для него способы возбуждения звука. Таково излучение твердыми поверхностями с периодически меняющейся температурой интенсивность излучаемого второго звука оказывается здесь большой по сравнению с интенсивностью первого звука, что естественно ввиду указанного выще различия в характере колебаний температуры в этих волнах (см. задачи 1 и 2). [c.727]

Интересно отметить, что в то время, когда производились первые 0ПЫ1Ы по измерению скорости звука, пользовались неправильной формулой, полученной Ньютоном без учета адиабатического характера процесса и не содержавшей поэтому под корнем множителя у. Когда обнаружилось расхождение с опытом, причина этого была выяснена и формула исправлена Лапласом, [c.581]

Источником звука является всякое тело, колеблющееся с частотой, лежащей в пределах звукового диапазона, и возбуждающее в окружающей упругой среде (обычно в воздухе) звуковые волны. Этот процесс возбуждения волн в окружающей среде носит название излучения волн. Различные тела в разной степени обладают способностью излучать звуковые волны. Например, колеблющийся камертон сам по себе излучает очень слабо. Это объясняется малыми размерами ножек камертона и характером их колебаний. Как и в случае отдельного импульса ( 134), колеб пощаяся ножка камертона вызывает сжатие воздуха с одной стороны и в то же время разрежение — с другой. Вследствие того, что выравнивание давления в воздухе происходит со скоростью звука, эти сжатия и разрежения в сильной степени компенсируют друг друга. Вместо того, чтобы возбуждать упругую волну в окружающем воздухе, колеблющаяся ножка камертона лишь перекачивает прилегающие к ней слои воздуха с одной стороны на другую. Звуковые волны возбуждаются только постольку, поскольку это перекачивание происходит не полностью. [c.738]

Режим работы эжектора, при котором коэффициент эжекции не зависит от давления на выходе из диффузора, называется критическим. Особенности работы эжектора на критическом режиме связаны с характером течения в начальном участке смесительной камеры — между входным сечением и сечением запирания 1 (рис. 9,6). Как уже указывалось, дозвуковой поток эжектируемого газа движется здесь по каналу с уменьшаюп1 имся сечением, ограниченному стенками камеры и границей сверхзвуковой эжектирующей струв. Скорость эжектируемого шотока в минимальном сечении — оно совпадает с сечением запирания — не может превысить скорости звука этим и определяются предельные значения скорости во входном сечении и максимального расхода эжектируемогогаза. Для тога чтобы определить эти максимально возможные значения, необходимо найти соотношения между параметрами потоков во входном сечении и в сечении запирания. [c.518]

При малых значениях числа Маха (М1 < 0,3) величина скорости набегающего потока газа не оказывает заметного влияния на характер распределения давления по профилю. Коэффициенты давления р на профиле остаются практически такими же, как в несжимаемой жидкости. Увеличение скорости приводит к уменьшению минимального давления и соответственно к росту максимального числа Маха на профиле. Хотя при больших значениях М1 (М1 > 0,3) эпюра коэффициентов давления и величина ртш изменяются, но по-прежнему увеличение скорости набегающего потока приводит к росту максимального числа Маха. В результате при некотором критическом значении числа Маха набегающего потока (М1 = М1 р) максимальная скорость на профиле становится равной местной скорости звука, т. е. Мпих = 1,0. При этом минимальное давление достигает своего критического значения [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...