Сток точечный

Интегралы движения системы вихрей 297 Источник (сток) точечный 214 [c.563]

Точечный источник представляет собой бесконечно малую область пространства, из которой жидкость вытекает радиально во всех направлениях. В диаметрально противоположных случаях, при которых жидкость стекает в точку, система называется стоком. Точечные источники и стоки являются абстракциями, которые не могут быть реализованы в природе, хотя их можно моделировать в той или иной степени приближения. [c.127]

Повышение подвижности дислокаций и релаксационной способности их групп при Т — 300 К обусловлено прежде всего благоприятной возможностью их неконсервативного движения, поскольку поверхность является практически бесконечным источником и стоком точечных дефектов. Повышенная подвижность приповерхностных дислокаций, обусловленная влиянием сил изображения и действием фактора переползания, отмечалась, например, Л.В. Тихоновым [27]. Было показано, что наиболее подвижными местами дислокационных линий являются их приповерхностные участки в слое толщиной до 100 мкм. При этом, как уже отмечалось ранее (см. п. 4.4), роль сил изображения и свободной поверхности заключается не только в усилении тенденции к неконсервативному движению, но и в увеличении эффективного напряжения сдвига т и, сле- [c.152]

В настоящее время хорошо известно, что в подавляющем числе случаев зарождение усталостных трещин начинается в поверхностных или приповерхностных слоях металла. Поэтому очень важно знать закономерности пластического поведения приповерхностных слоев металла в условиях циклического деформирования. Особенности поведения приповерхностных слоев металла при усталости и их влияние на циклическую прочность рассмотрены в ряде работ [9, 10, 12, 39, 48, 49, 118-124]. Предложены различные специальные механизмы генерации дислокаций в приповерхностных слоях металла в условиях циклического деформирования, В частности, В.П. Алехин [48] предложил диффузионно-дислокационный механизм микродеформации, сущность которого заключается в том, что в поле приложенных внешних напряжений изменяется химический потенциал точечных дефектов и в материале возникают соответственно направленные диффузионные потоки, В приповерхностных слоях и, в особенности, в условиях циклического нагружения указанные процессы протекают более интенсивно, вследствие того что свободная поверхность является областью облегченного зарождения и стока точечных дефектов. Следует отметить, что вопрос о механизмах действия дислокационных источников в условиях циклического деформирования требует дальнейших теоретических разработок и проведения специальных экспериментов. [c.186]

Пример ЗБ Кинематика сферически симметричного течения к точечному стоку. [c.124]

Симметрия задачи диктует использование системы сферических координат с центром в точечном стоке. В этом случае течение [c.124]

Второй прием, с помощью которого можно рассчитать процесс выравнивания, основан на использовании фиктивных источников и стоков теплоты. Его целесообразно применять в тех случаях, когда известен закон действия источника теплоты вплоть до начала процесса выравнивания. Например, известно, что на поверхности полубесконечного тела в течение времени to действовал точечный источник теплоты постоянной мощности q [c.166]

Искусственно можно представить, что после прекращения действия источника теплоты q продолжают действовать одновременно в одной и той же точке фиктивный источник теплоты q и фиктивный сток теплоты —q. Под стоком теплоты будем понимать такой источник теплоты, действие которого вызывает отрицательное приращение температуры. Фиктивный источник и фиктивный сток теплоты будут взаимно уничтожаться, т. е. будет соблюдаться условие о прекращении существования действительного источника теплоты начиная с момента времени /=/о. Изменение температуры в период выравнивания определится как разность приращений температур источника и стока теплоты АТ" . Например, для точечного источника, используя выражение [c.167]

Группа методов, называемая методами особенностей, основана на замене заданного контура тела системой непрерывно распределенных вдоль него точечных особенностей (источников, стоков, диполей, вихрей). Широкое распространение получил метод распределенных вихрей или просто вихревой метод, в котором контур тела заменяется вихревым слоем (см. п. 7.2). Такая [c.247]

Группа методов, называемых методами особенностей, основана на замене заданного контура тела системой непрерывно распределенных вдоль него точечных особенностей (источников, стоков, диполей, вихрей). Широкое распространение получил метод распределенных вихрей или просто вихревой метод, в котором контур тела заменяется вихревым слоем ( 2 гл. 7). Такая замена имеет физические предпосылки, так как при обтекании тел реальной (вязкой) жидкостью на их поверхности образуется тонкий пограничный слой, [c.292]

Г. Как изменяются скорость и давление в потоке от плоского точечного источника (или стока) при удалении от него [c.44]

Потенциал скоростей точечного сверхзвукового неустановившегося источника (стока) единичной интенсивности определяется выражением [191 [c.480]

Функция (5.6) в зависимости от знака Q соответствует точечному источнику (Q > 0) или стоку Q < 0), причем сама величина Q называется мощностью источника (или стока) и физически представляет собой объемный расход жидкости через произвольную сферическую поверхность радиуса г. Действительно, объемный расход [c.186]

Поскольку уравнение (5.5) — линейное, решение (5.6) можно использовать для получения других частных решений уравнения Лапласа. Очень важным для приложений является решение уравнения (5.5) для диполя, т.е. для течения, обусловленного действием источника и стока одинаковой мощности. Если мощность источника и стока устремить к бесконечности, а расстояние между ними — к нулю и потребовать, чтобы произведение мощности на расстояние оставалось конечной величиной т, называемой моментом, или интенсивностью точечного диполя [3, 26], то потенциал скорости такого течения получается дифференцированием функции (5.6) по направлению прямой, соединяющей источник и сток. В частности, для направления оси л (рис. 5.1) потенциал течения, обусловленного диполем, определяется как [c.187]

Особая точка другого типа получается при рассмотрении задачи о вытекании среды из одной точки или, наоборот, при ее втекании в точку (рис. П.4). Первое движение будем называть точечным источником, а второе — стоком. В обоих случаях в точках пересечения линий тока величина скорости обращается в бесконечность. [c.40]

Наряду с процессом стока вакансий к дислокациям, вызывающим разупрочнение, на стадии А происходят упрочняющие процессы в результате образования призматических дислокационных петель, обусловленные коагуляцией точечных дефектов, и снижением пути свободного пробега дислокаций. Соотношение между двумя противоположными процессами разупрочнения (переползание дислокации) и упрочнения (образование призматических петель) зависит от концентрации точечных дефектов и плотности дислокаций. При небольших концентрациях точечных дефектов они будут осаждаться на дислокациях, а при высокой их концентрации и не слишком большой плотности будут преобладать призматические дислокационные петли, образовавшиеся путем коагуляции точечных дефектов. С увеличением степени деформации число призматических петель возрастает настолько, что они ограничивают подвижность скользящих дислокаций и стадия А переходит в стадию В. [c.209]

Температура—один из основных факторов, влияющих на степень радиационных нарушений в материалах. Бомбардировка нейтронами приводит к образованию точечных дефектов, дальнейшая судьба которых определяется температурными условиями. Миграция дефектов к местам стоков, аннигиляция парных дефектов Френкеля, образование комплексов и другие диффузионные (процессы связаны с температурой. Число смещенных атомов в момент взаимодействия излучения с веществом при низкой и высокой температуре одинаково однако, так как подвижность дефектов при высокой температуре больше, они скорее аннигилируют. Это приводит к уменьшению концентрации дефектов, а следовательно, к меньшему изменению свойств при облучении. [c.91]

Одной из причин возникновения пор в металлах является асимметрия поглощения точечных дефектов дислокациями. Наличие атомов гелия, возникающего в процессе ядерных реакций при облучении, также стимулирует процесс образования пор, поскольку атомы гелия являются эффективными ловушками вакансий и сильно конкурируют с другими стоками вакансий. Вакансионные кластеры, стабилизированные атомами гелия, можно рассматривать как зародыши пор. [c.62]

Радиационное распухание представляет собой ярко выраженное проявление конкуренции сил взаимодействия в дефектной структуре кристалла. Следовательно, исследования радиационного-распухания являются источником столь необходимой в физике твердого тела информации о взаимодействии точечных дефектов G дислокациями, порами, когерентными и некогерентными границами и о перераспределении точечных дефектов между однородно и неоднородно распределенными стоками различной эффективности. [c.113]

При выборе эквивалента радиационного повреждения исходили из процессов взаимодействия падающей частицы с атомами вещества, не включающих процесс отжига возникающих при этом точечных дефектов, — в экспериментах по ионному и электронному облучению, как правило, имитируется доза, выраженная в числе смещений на атом. Из экспериментальных данных следует, что на развитие радиационного распухания существенно влияют структура первичных повреждений, наличие напряжений в облучаемом образце (под напряжением находятся оболочки твэлов, являющиеся основным объектом исследования реакторного повреждения, и распухающие слои в имитационных экспериментах) и зависимость от интенсивности облучения (т. е. от числа смещений / а с) соотношения скорости создания точечных дефектов и скорости их исчезновения на стоках. [c.117]

Наличие температурного сдвига легко объясняется необходимостью сохранения постоянного соотношения скорости возникновения точечных дефектов и скорости их исчезновения на стоках для воспроизводства вакансионного пересыщения, характерного для реакторного облучения поэтому температурная зависимость распухания при одинаковой интегральной дозе сдвигается с ростом скорости создания точечных дефектов в область более высоких температур, причем без изменения высоты распухания в максимуме [281, а зна- [c.136]

Понижение при помощи скважины — точечного стока. Предположим, что нужно понизить уровень грунтовых вод около горной выработки. Тогда в самом грубом приближении область действия насосов, откачивающих воду, можно заменить сферой, к которой притекает вода с дебитом q. [c.189]

В настоящее время не представляется возможным проанализировать истинную роль частиц фазовых выделений являются ли. они стоками точечных дефектов, местами рекомбинации вакансий и межузельных атомов, центрами зарождения пор или местами закрепления дислокаций. Однако вне зависимости от механизма влияния выделений на развитие пористости четкая корреляция между распуханием сплавов и концентрацией выделений [211] (Может в принципе стать основой для получения материалов, устойчивых к распуханию. Задача сводится к разработке сплавов с высокой концентрацией мелкодисперсных выделений, которые в процессе облучения не должны коагулировать. Разработанный в Англии сплав нимоник РЕ-16, упрочненный мелкодисперсными выделениями у -фазы состава Nis (Ti, Al), уже вошел в группу штатных обо-лочечных материалов (см. табл. 21). [c.178]

При этом, как упоминалось в п. 2.4. при обсуждении причин появления эффекта Хаазена-Келли и как будет показано ниже, одним из основных факторов, ответственных за появление барьерного эффекта, является интенсификация процесса переползания дислокаций вблизи свободной поверхности, поскольку последняя, во-первых, является практически бесконечным источником и стоком точечных дефектов и, во-вторых, в процессе нагружения и последующего разгружения в образце возникает пересыщение по вакансиям, а затем недосьщ(ение (в случае испытания на сжатие, в случае растяжения — наоборот), что приводит в появлению направленных диффузионных потоков между свободной поверхностью и приповерхностными объемами материала. Это, в вo o очередь, приводит к существенному переползанию приповерхностных участков дислокаций и их более жесткому закреплению неконсервативно движущимися ступеньками и соответственно более резкому проявлению барьерного эффекта поверхности. [c.84]

Примером такого смешанного движения (скольжение и переползание) может служить рис. 95. Особенно часто процесс поперечного скольжения и переползания может наблюдаться на концах дислокационных полупетель, выходящих на свободную поверхность [522, 528], поскольку здесь ему благоприятствуют действие сил изображения и действие самой поверхности как бесконечного источника и стока точечных дефектов. Последнее наглядно иллюстрируется, например, рис. 96, 97. [c.162]

Таким образом, из (7.5) - (7.9) следует, что химический потенциал вакансий должен уменьшаться с увеличением внешнего сжимающего давления, при этом общий термодинамический потенциал образования вакансий должен увеличиваться согласно (7.5), а концентрация вакансий соответственно уменьшаться по сравнению с равновесным значением при Р = О и р = 0. При этом максимальный эффект следует ожидать именно в приповерхностных слоях образца в области его торцов, где максимален коэффициент концентрации напряжений, который может быть порядка (Отах/ ср) 3—10 и более, а также в области ребер, где имеет место пересечение двух свободных поверхностей, т.е. свободная поверхность как облегченный источник и сток точечных дефектов здесь работает максимально. Еще большее изменение (повышение или понижение в зависимости от типа включения) локального химического потенциала G следует ожидать 206 [c.206]

О возможности переползания дислокаций при малых величинах напряжений указывалось в ряде работ. Например, А.Л. Ройтбурд [618] отмечает, что неконсервативное движение дислокаций, по-видимому, является основным механизмом пластической деформации при повышенных температурах или малых нагрузках . О принципиальной возможности перемещения ростовых дислокаций за счет образования неравновесной концентрации точечных дефектов при электронном и ионном облучении свидетельствуют также работы [619—620]. Некоторые расчетные подходы, описывающие модель стока точечных дефектов на дислокации, были рассмотрены также в [621]. Обработка экспериментальных данных на рис. 141 показала, что низкотемпературная ползучесть Ge и Si подчиняется логарифмическому закону е = а1пт,+ 5, где a=kTjqh — коэффициент, равный углу наклона прямых е Inr для каждой ступени нагружения В — некоторая постоянная q = kT/ah — активационный объем h = AajAe — коэффициент упрочнения Да — величина ступени нагружения Де — величина ступени деформации е - величина микропластической деформации на переходной стадии ползучести. [c.213]

Еще одним резервом выявления кинетики микропластичности в области хрупкого разрушения является способ максимальной локализации ее в тонких проповерхностных слоях кристалла, где термоактивируемые процессы протекают более интенсивно, чем в объеме кристалла (гл. 2—5). При этом наиболее успешно могут проявляться не только все особенности более облегченного термоактивируемого процесса зарождения и движения дислокаций, рассмотренные в главах 4, 5, но и появляется возможность максимального использования свободной поверхности, как области, обладаюшей наиболее благопрятными в энергетическом отношении возможностями зарождения и стока точечных дефектов. В частности, о специфической роли по- [c.251]

Таким образом, физическая природа интенсификации микропластичес-кого течения в поверхностных слоях материалов и последующего усталостного разрушения при циклических нагрузках должна рассматриваться именно с указанных позиций. При этом следует отметить, что необратимое действие вакансионного насоса при циклировании, создающего спектр приповерхностных источников дислокаций и вызывающего их переползание, обеспечивается не только созданием периодического пересыщения при цикле сжатия и существующим недосыщением на стоках [601, 602], но и различием потенциальных энергетических барьеров на источниках и стоках точечных дефектов, непосредственно на поверхности и в более удаленных от поверхности приповерхностных слоях. Поэтому полученные в главе 7 результаты представляют основу для дальнейшего развития как теоретических, так и экспериментальных исследований в области изучения основных закономерностей эволюции дислокационной структуры при испытаниях на длительную и циклическую прочность и физической природы усталости металлических и неметаллических материалов в различном диапазоне напряжений и температур. Наконец, учитывая результаты работы [586], следует также весьма осторожно относиться к интерпретации низкотемпературных пиков внутреннего трения и помнить, что они могут появиться в ряде случаев именно в силу проявления методических особенностей способа нагружения (использование циклических изгибных или крутильных колебаний с максимальной величиной напряжений вблизи свободной поверхности и присутствием градиента напряжений по сечению кристалла). [c.258]

Рассмотрим типы движущихся энергетических источников и стоков точечные, линейные, поверхностные и объемные. Будем предполагать далее, что скорость движения источийка или стока энергии в любой точке совпадает со скоростью движения замкнутой поверхности или контура,. охватывающих эту точку. Можно считать также, что поверхность S и контур С неподвижны при этом решение, фигурирующее в подынтегральном выражении, надо брать в системе координат, движущейся вместе с источником или стоком как единое целое (как в предыдущем параграфе). [c.230]

Границы субзерен могуг также действовать как источники и стоки точечных дефектов, что было первоначально преДЦоло-жено Фриделем [123], а ползучесть Кобле может возникать из-за переноса вещества вдоль границ субзерен по механизму диффузии вдоль дислокаций. И действительно, в некоторых случаях согласие между наблюдаемой и вычисленной вязкостью лучше, если при нахождении последней использовать размер субзерен вместо размера зерен [75]. Но даже после такого изменения наблюдаемая вязкость остается меньшей, чем. вычисленная. [c.226]

Расчетные формулы. Определим сначала скорости подтекания жидкости из неограниченного пространства к отсасывающему отверстию конечных размеров. Сток к отверстию можно рассматривать как результат взаимодействия элементарных точечных стоков. Элементарная площадь отсасывающего отверстия круглого сечения, образуемая элементарными отрезками двух концентрических дуг окружностей и их радиусами Р1 (рис. 6.2), df = р1ф1 (р, а элементарный расход жидкости через эту площадку [c.138]

Пусть в двух точках Л и В расположены соответственно точечные источник и сток с одинаковой интенсивностью (рис. 2.28). В некоторой точке Р суммарный потенциал от них ф = [ 1 2п) д пг — /1пл1) == = [у/(2л )11п[1 — (Л1 — г) г . [c.68]

Скорость от плоского точечного источника (стока) в некоторой точке потока изменяется обратно пропорционально ее расстоянию от этого источника (или стока). Действительно, расход жидкости через окружность радиусом г с центром в источнике (рис. 2.30) равен интенсивности этого источника q, т. е. р = 2ллУ. Отсюда V = q 2nr). [c.72]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

ЛОМ С ТОЧКИ Зрения влияния фокусирующих столкновений на степень радиационного повреждения материалов следует отметить, что их роль является двоякой. Во-первых, на фокусировку столкновений расходуется часть энергии каскада и, следовательно, эта энергия не используется для образования смещений, в связи с чем число пар Френкеля будет меньше по сравнению с оценками для модели аморфной среды. Во-вторых, поскольку в результате образования динамического кроудиона вакансии и смещенный атом, составляющие пару Френкеля, оказываются на значительном удалении друг от друга, вероятность последующего уменьшения числа дефектов за счет взаимной аннигиляции должна быть меньше. Таким образом, предполагается, что фокусировка увеличивает степень радиационного повреждения в условиях, облегчающих взаимную рекомбинацию дефектов (высокие температуры облучения, отсутствие стоков), и, напротив, способствует снижению уровня повреждения, если точечные дефекты заморожены в решетке (низкая температура, наличие примесных атомов, большая плотность стоков и т. д.). [c.201]

В модели Летертра предполагается, что влияние этих параметров должно стать незначительным после того, как плотность возникающих петель достигает насыщения. С этого момента плотность стоков для вновь образующихся точечных дефектов достаточно велика для того, чтобы условия фокусировки и ранее существующие стоки не имели существенного значения. Следует отметить, что влияние температуры облучения и примесных атомов может оказаться все же заметным даже при сравнительно больших дозах облучения, если предположить, что эти параметры могут каким-либо образом влиять на эффективный размер объемов V .a и Увак, поскольку именно от этих величин зависит скорость достижения асимп-готического значения коэффициента роста. [c.207]

Механизм радиационного роста а-урана на основе представлений о направленной конденсации точечных дефектов в пиках смещения позволяет в качественной форме понять основные закономерности этого явления, наблюдаемые экспериментально. Так, резкое снижение радиационного роста а-урана для телгаератур выше 200—300 С в модели Бакли [14] объясняется термически активированным распадом образующихся петель. В соответствии с экспериментальными данными при этих температурах эффект роста должен зависеть от скорости образования точечных дефектов, т. е. от скорости выгорания. Различие в скорости радиационного роста, наблюдаемое для холоднодеформированных (большая плотность дефектов структуры) и отожженных образцов, сглаживается при р > что служит подтверждением уменьшения роли предварительно существующих стоков в процессах улавливания дефектов, когда плотность петель, вводимых облучением, достигнет насыщения. [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...