Импульс внешних сил

Обозначим сумму векторов / по всем внешним силам через / и назовем этот вектор импульсом внешних сил системы. Тогда [c.78]

Если векторная сумма импульсов внешних сил системы равна нулю, то главный вектор количеств движения системы материальных точек по- [c.177]

Если сумма проекций импульсов внешних сил на некоторую ось равна нулю, то проекция на эту ось главного вектора количеств движения системы неизменна. Например,если [c.177]

Изображаем ударные импульсы внешних сил 5 — ударный импульс, приложенный в центре тяж ести С мишени, 5 , 5 , [c.571]

Теорема импульсов для системы в конечной форме формулируется так изменение количества движения системы за какое-либо время равно векторной сумме всех импульсов внешних сил, действуюш,их на систему, за то же время. [c.260]

По теореме об изменении количества движения системы известно, что изменение количества движения системы за какой-либо промежуток времени равно сумме импульсов внешних сил, приложенных к системе за тот же промежуток времени. Для изменения количества движения системы за время удара по этой теореме [c.482]

В этих рассуждениях предполагалось, что система замкнута. Если же она находится под действием каких-то внешних сил, то под импульсами р, pi и рг надо понимать те значения этих величин, которые они имели непосредственно до и после распада, а сам процесс распада считать протекающим за очень малое время. Последнее необходимо для того, чтобы импульс внешних сил за время распада был пренебрежимо мал. [c.70]

Векторное приращение количества движения системы за некоторый промежуток времени равно главному вектору импульсов внешних сил, приложенных к системе. [c.132]

Подставим выражения, полученные для суммы импульсов внешних сил и количеств движения в формулу (I). Получим [c.168]

Ни одна система тел на Земле не является замкнутой. Но если рассматривается движение системы в горизонтальном направлении, на котором проекция силы тяжести равна нулю, то систему в этом направлении можно считать замкнутой. Кроме того, закон сохранения импульса можно применять к незамкнутым системам в том случае, когда импульс внешних сил много меньше, чем импульс внутренних сил, действующих в системе. [c.42]

Из механики известно, что проекция на произвольно намеченную ось X приращения количества движения движущегося тела равна сумме проекций на эту же ось х импульсов внешних сил, действующих на тело, за соответствующий промежуток времени. Если внешние силы постоянны во времени, то уравнение можно написать в виде [c.59]

Спроектируем импульсы внешних сил и изменение количества движения на ось потока и в соответствии с теоремой об изменении количества движения (см. 4.7) приравняем эти проекции. Так как сила АС действует нормально к оси потока, то проекция импульса этой силы будет равна нулю, поэтому [c.102]

Ответ Сумма импульсов внешних сил равна нулю. [c.274]

По условию при г = О, уа = О, и поэтому = 0. Определим проекции импульсов внешних сил на ось i за время < t t = j = J sin a = m gt sin a, [c.181]

Механика располагает двумя независимыми законами сохранения энергии (в гидравлике — уравнение Бернулли) и сохранения импульса внешних сил и количества движения. [c.106]

Импульс внешних сил определяется давлениями Р( и рг в первом и втором сечениях трубы и силом трения на стенках трубы между рассматриваемыми сечениями. Напряжения трения на стенках обозначим буквой т и диаметр трубы О. [c.110]

Движение свободной затопленной струи, в отличие от случая расширяющейся трубы (диффузора), происходит при постоянном давлении, равном давлению окружающей среды. Это означает, что импульс внешних сил на границах струи равен нулю, а секундное количество движения остается неизменным. [c.259]

Импульсы внешних сил (ИС), приложенных к телу АВ. Известно, что импульс силы [c.121]

Изменение количества движения системы равно импульсу внешних сил, следовательно, [c.156]

Интеграл в правой части формулы (4) называется импульсом внешних сил системы за время 2 ti- Таким образом, приращение количества движения за конечное время равно импульсу внешних сил за это время. [c.157]

Для получения исходных данных, необходимых для применения численного разложения в ряды Фурье, использовался метод импульсов. К патрубку прикладывался импульс внешней силы, причем одновременно замерялись величина этого импульса с помощью динамометрического датчика и динамическая реакция системы в этой же точке с помощью акселерометра. Входной и выходной сигналы затем пропускались через фильтры, преобразовывались в цифровую форму и использовались для численного преобразования Фурье, в результате чего были получены зависимости амплитуд и фаз от частоты колебаний. Затем вычислялось отношение динамической реакции к возбуждающей колебания силе и получали зависимость податливости от частоты колебаний, т. е. динамическую реакцию. Типичная зависимость податливости от частоты колебаний в точке приложения возмущающей силы показана на рис. 6.73. Вследствие большого числа наблюдаемых форм колебаний в дальнейшем были рассмотрены лишь типичные резонансные частоты колебаний и соответствующие им формы. Этими частотами были 52,7 84 207 и 339,8 Гц. Формы колебаний получались методом импульсов путем построения графиков передаточных функций для различных точек выхлопной трубы. Известно, что построе- [c.359]

Для вывода уравнения Эйлера обратимся к известному из механики твердого тела закону изменения количества движения. Согласно этому закону изменение количества движения тела (системы материальных точек) равно импульсу внешних сил, приложенных к телу. Математически этот закон записывается следующим образом [c.27]

Изменение момента количества движения системы материальных точек относительно некоторого центра вращения равна сумме моментов импульсов внешних сил за то же время и относительно того же центра вращения. [c.46]

Прираи ение вектора количества движения (импульса) системы за конечное время равно импульсу внешних сил системы за то же время. [c.78]

Как видно из приведенного выводя, на нзменеиие количества движения системы влияют только импульсы внешних сил, или, [c.132]

Решение. В условиях задачи предполагается, что движение гранаты происходит относительно системы отсчета, связанной с Землей. Силы, возникающие при взрыве гранаты, во много раз больше внешних сил, а время взаимодействия (время, за которое происходит взрыв гранаты) весьма мало. Поэтому импульсом внешних сил в течение малого промежутка времени можно пренебречь и систему, состоящую из двух осколков, считать замкнутой. Тогда, по закону сохранения импульса, (т + т2)у = т-у + гп2У2. Чтобы импульс системы не изменялся, меньший осколок должен двигаться также в горизонтальном направлении, но в противоположную сторону. Переходя от векторного равенства к скалярному, имеем + т2)и = п11и2 + гп2 2. Отсюда получим [c.43]

Пусть вначале деформация сжатия охватывает слой среды толщиной Ах, а средняя плотность среды в нем возрастает до р. Частицы среды не перемещаются от слоя к слою вместе с распространяющейся деформацией. Вместе с ней от слоя к слою передается лишь уплотнение Лр = р —р. В первом слое этому уплотнению соответствуют масса (1/п = Др5(1Аг и импульс (1ти = Ар5с1л с, где v = = = Ах1А1 — скорость распространения импульса деформации сжатия. Если вязкость в среде пренебрежимо мала, то такой же импульс будет последовательно соответствовать уплотнению во втором слое, в третьем и т. д. Приравняем этот импульс импульсу внешней силы [c.203]

В самом деле, если на сечение щотТдейству-ет давление р - -Ар, а на пп—давление р , то величина проекции на ось трубопровода импульса внешних сил, действующего в течение промежутка времени Ai, будет равна ApwAi изменение же количества движения остановившегося слоя жидкости при этом будет равно (— рй)Д5Уо). Отсюда после сокращения на со найдем [c.136]

Напомним, что упомянутая теорема читается так проекщ1я на произвольно намеченную ось х приращения количества движения S КД) движущегося тела равна сумме проекций на ось х импульсов внешних сил (ЯС), действующих на тело, за соответствующий промежуток времени. Данную теорему условно можно написать в виде [c.120]

Если на систему действуют внешние силы, то количество движения системы за время Ы изменится вследствие (геометрического) добавления суммы импульсов внешних сил. Следовательно, центр масс будет двигаться в точности так, как если бы в нем была сосредоточена вся масса системы и на него действовали все внешние силы, предполагая, что они приложены к центру масс в направлениях, параллельных их действительным направлениям. Так, в случае истемы точек, тдвержен-ных действию обыкновенной силы тяжести и любым силам взаимодействия, центр масс будет описывать параболу. [c.127]

Под действием перепада давления dp через сечение А—Л внутрь объема втекает жидкость со скоростью d . Движение жидкости через сечение В—В отсутствует, так как это сечение определяет положение звуковой волны через промежуток времени dt и отделяет возмущенную звуковыми волнами жидкость от невозмущенной. Изменение количества движения выделенного объема тйс должно быть равно импульсу внешних сил, приложенных к этому объему. В данном случае в качестве внешних сил рассматривается только повышение давления в звуковой волне dp. Следовательно, md =dpFdt, где f —поперечная площадь канала. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...