Роль вязкости

Отметим, что в данной схеме роль вязкости сводится к тому, чтобы передать циркуляцию жидкости от вращающейся сферы, а реализующаяся при этом сила не зависит от вязкости. [c.252]

На достаточно малых расстояниях от стенки начинает играть роль вязкость жидкости обозначим порядок величины этих расстояний посредством у . Определить г/о можно следующим образом. Масштаб турбулентного движения на этих расстояниях — порядка i/o, а скорость — порядка и . Поэтому число Рейнольдса, характеризующее движение на расстояниях есть Р, [c.245]

Помимо скорости V и характерного для данной задачи размера I, число Рейнольдса зависит от отношения вязкости жидкости (или газа) ц к ее плотности р. Существенную роль играет именно отношение этих величин, так как кинетическая энергия элемента жидкости пропорциональна плотности р, а работа сил вязкости пропорциональна коэффициенту вязкости р. Поэтому относительное влияние сил вязкости определяется величиной V = fi/p, которую называют кинематической вязкостью жидкости или газа. Кинематическая вязкость v лучше, чем коэффициент вязкости р, характеризует роль вязкости при прочих равных условиях. Так, хотя коэффициент вязкости it для воды примерно в сто раз больше, чем для воздуха (при t = 0°), но вследствие того, что плотность воды примерно в 1000 раз больше плотности воздуха, кинематическая вязкость воды почти в 10 раз меньше, чем воздуха. При прочих равных условиях вязкость будет сильнее влиять на характер течения воздуха, чем воды. [c.540]

Наглядность картины обтекания вращающегося цилиндра позволяет проследить происхождение подъемной силы и лобового сопротивления и отчетливо разделить роль вязкости в образовании той и другой силы. Подъемная сила обусловлена тем, что скорость жидкости над цилиндром оказывается больше, чем под ним, и поэтому, в соответствии с законом Бернулли, давление под цилиндром выше, чем над ним. Лобовое сопротивление обусловлено главным образом неполным обтеканием цилиндра — наличием позади него области с пониженным давлением. Именно благодаря силам вязкости увеличивается скорость потока, обтекающего вращающийся цилиндр сверху, [c.563]

Существенная роль вязкости в механике объясняется тем, что она при движении реальных жидкостей или газов создает передачу движения от слоя к слою и вызывает диссипацию механической энергии потока. Динамическая вязкость характеризует быстроту передачи движения из одного слоя в другой. [c.143]

Описанный способ решения задачи (двухслойная модель) пригоден только в условиях развитого турбулентного течения. Для учета роли вязкости в пристенной области и с целью получения результатов, справедливых в широком диапазоне чисел 17 [c.259]

Теоретический анализ задачи о росте парового пузыря, учитывающий инерционные динамические эффекты (при сохранении вполне допустимых для технических задач допущений о пренебрежимо малой роли вязкости жидкости и эффектов молекулярной кинетики испарения), должен включать в себя уравнение (6.1а) для поля скорости в жидкости, уравнение Рэлея (6.7), определяющее давление пара в пузырьке р" в процессе его роста, и уравнение энергии в окружающей пузырек жидкости (6.25). При этом в последнем из перечисленных уравнений температура = Т - Т", т.е. отсчитывается от температуры пара, изменяющейся в процессе роста пузырька. [c.259]

Отметим, что в данной схеме роль вязкости сводится к тому, [c.154]

Далее, из этих соображений очевидно также, что при движении тела в одной и той же жидкости эффект вязкости падает с увеличением скорости и размеров тела ). Теоретические исследования и экспериментальные данные показывают, что при больших значениях числа Рейнольдса роль вязкости жидкости уменьшается и в некоторых случаях становится [c.49]

Из этих соображений очевидно также, что при движении тела в одной и той же жидкости эффект вязкости падает с увеличением скорости и размеров тела. Теоретические исследования и экспериментальные данные показывают, что при больших значениях числа Рейнольдса роль вязкости жидкости уменьшается и в некоторых случаях становится несущественной. Пренебрегая вязкостью, т. е. полагая ц = О, приходим к понятию идеальной жидкости. [c.169]

Роль вязкости в некоторых технологических процессах и научных исследованиях [c.55]

Уравнения Навье—Стокса (6.8), (6.9) содержат члены, учитывающие как силы инерции (первые два члена уравнений), так и силы вязкости (последние члены). При очень медленном движении или при течении очень вязких жидкостей силы вязкости могут быть много больше, чем силы инерции. Поскольку отношение сил инерции к силам вязкости характеризуется числом Ке, то течения с преобладающей ролью вязкости соответствуют очень малым числам Не. Если можно пренебречь инерционными силами, то уравнения (6.8), (6.9) примут вид [c.143]

Расчеты инициирования термоядерной тепловой волны при сосредоточенном подводе энергии для более сложной модели, учитывающей наличие двух компонент плазмы — ионов и электронов, каждая из которых имеет свою температуру, а также их вязкость, с определением пороговой энергии и структуры одномерной плоской волны горения проводились в уже упоминавшейся работе [3]. Роль вязкости оказывается малой, роль же различия температур и теплопроводности электронной и ионной компонент на существенно нестационарном этапе развития волны весьма значительна. Предполагалось, что начальная энергия сообщается электронному газу, поэтому первоначально по холодной среде распространяется лишь тепловая волна в электронном газе, нагревание ионов происходит вследствие процесса выравнивания температур компонент, температура электронов всюду превышает ионную. При достижении ионным газом температуры интенсивного протекания термоядерной реакции выделяющееся в глубине волны тепло передается в ее головную часть электронной теплопроводностью. В случае воспламенения в глубине волны температура ионов превышает электронную, в головной части волны более нагретой продолжает оставаться электронная компонента. Наконец, на развитой стадии распространения тепловой волны во всей ее основной области температура ионов существенно превышает температуру электронов. [c.158]

Здесь нижними индексами обозначены частные производные. Можно добиться, чтобы коэффициент при первом члене в правой части был бы равен единице. Это не сделано для того, чтобы в дальнейшем легче было проследить роль вязкости. [c.622]

Увеличение вязкости среды также приводит к росту долговечности в пределах одного гомологического ряда, например спиртов, углеводородов. Это согласуется с нашими представлениями о вероятном влиянии поверхностной диффузии среды на кинетику хрупкого разрушения. При этом относительная роль вязкости для различных значений а в разных группах сред неодинакова. [c.139]

Группа безразмерных комплексов (1.51) оказывается неудобной, если ставится эксперимент для изучения влияния вязкости жидкости на характер гидродинамического нагружения. Действительно, коэффициент вязкости (л входит здесь одновременно в каждый член уравнения (1.52) и выявление его влияния в чистом виде при обработке эксперимента по данному уравнению становится невозможным. Кроме того, уравнением (1.52) нельзя пользоваться, если для некоторого гидродинамического процесса роль вязкости жидкости пренебрежимо мала. [c.30]

В зоне весьма малых чисел Рейнольдса (Re < 25) сжатие струи вследствие увеличения роли вязкости жидкости и значительного повышения торможения скорости у кромки практически отсутствует (е яа 1), ввиду чего значение р ф. Расход жидкости в этой зоне пропорционален напору в первой степени и коэффициент р пропорционален числу Re. [c.27]

Современные достижения в механике жидкости обязаны в значительной степени выяснению роли вязкости. Очевидно, что предположение о том, что движение является безвихревым, приводит к важным упрощениям в уравнениях движения. Это допущение, следовательно, дает значительные преимущества при анализе большого числа задач в гидродинамике, в которых вихревые характеристики являются второстепенными. В некоторых других случаях можно считать, что вихревое движение сосредоточено в тонком пограничном слое , в то время как течение вне этого слоя может рассматриваться как безвихревое. Этот тип течения будет детально разобран ниже. [c.135]

Таким образом, в жидкости с исчезающей вязкостью вязкий подслой вырождается и роль вязкости сводится только к созданию эффекта прилипания жидкое ги к стенке, т. е. обеспечению условия (о = 0 ири g=0 и диссипации энергии турбулентного движения. [c.47]

Л, Значит, роль инертности по сравнению с ролью вязкости при обтекании тел можно характеризовать величиной отношения Это отношение называется числом Рейнольдса и обозначается Re [c.36]

Такие опыты указывают на то, что когда бесконечно малая скорость упругого деформирования возрастает, растет и предел упругости. Однако у Тэйлора и Дэвиса нет никаких данных в отношении роли вязкости при конечных пластических деформациях и высоких скоростях деформирования. [c.205]

Выше речь шла о вихревых потоках, в образовании которых так или иначе играла роль вязкость среды. Следует указать еще на одну возможность возникновения потоков в идеальной невязкой среде. В гл. 2 при решении задачи [c.209]

Постоянную интегрирования С удобнее заменить другой постоянной, учтя при этом то обстоятельство, что в непосредственной близости от стенок играет роль вязкость. Очевидно, что выражение в скобках в правой части формулы (26) должно быть безразмерным числом, и это число не должно зависеть от применяемой системы единиц. Для того чтобы придать этому выражению безразмерный вид, необходимо вычесть из пу логарифм упомянутой выше длины следовательно, необходимо принять, что [c.174]

Течение с преобладающей ролью вязкости. Как уже [c.203]

Для этого выясним предварительно, какими параметрами могут вообще определяться свойства турбулентного движения в участках, малых по сравнению с /, но больших по сравнению с расстояниями ,о. на которых начинает играть роль вязкость жидкости ниже будет идти речь именно о таких расстояниях. Этими параметрами является плотность р жидкости и, кроме того, еще одпа. характерная для турбулентного потока величина — энергия е, диссипируемая в единицу времени в единице массы жидкости. Мы видели, что е представляет собой поток энергии, непрерывно передаваемой от пульсаций с большими к пульсациям с меньшими масштабами. Поэтому, хотя диссипация энергии и обусловливается в конечном итоге вязкостью жидкости и происходит в самых мелкомасштабных пульсациях, тем не менее величина е определяет свойства движения и в больших масштабах. Что касается масштабов I и Аи размеров и скорости движения в целом, то естественно считать, что (при заданных р и е) локальные свойства турбулентности от этих величин не зависят. Вязкость жидкости V тоже не может входить ни в какие интересующие нас теперь величины (напоминаем, что речь идет о расстояниях [c.189]

Выясним теперь, на каких расстояниях начинает играть роль вязкость жидкости Эти расстояния Хо опре,челяют собой в то л<е время порядок величины масштабов наиболее мелкомасштабных пульсаций в турбулентном потоке (величину Хо называют внутренним масштабом турбулентности в противоположность [c.190]

Толш,ина пограничного слоя растет вниз по течению вдоль обтекаемой поверхности (закон этого возрастания будет найден ниже). Это объясняет, почему при течении по трубе логарифмический профиль имеет место вдоль всего сечения трубы. Тол-ш,ина пограничного слоя у стенки трубы растет, начиная от входа в трубу. Уже на некотором конечном расстоянии от входа пограничный слой как бы заполняет собой все сече]1ие трубы. Поэтому если рассматривать трубу как достаточно длинную и не интересоваться ее начальным участком, то течение во всем ее объеме будет того же типа, как н в турбулентном пограничном слое. Напомним, что аналогичное положение имеет место и для ламинарного течения по трубе. Оно всегда описывается формулой (17,9) роль вязкости в нем проявляется на всех расстояниях от стенки и никогда не бывает ограничена тонким пристеночным слоем жидкости. [c.252]

Однако происхон4дение тех и других сил связано с одним и тем же свойством жидкостей и газов — именно с их вязкостью. Роль вязкости и механизм возникновения сил трения и сопротивления среды будут выяснены в гл. XVI. [c.194]

Кирпичников Б. Н., Абрамов В. Н. О роли вязкости аэрозоль-1[ых частиц в процессе образования отложений. — В кн. Проблемы теплоэнергетики и прикладной теплофизики. Вып. 5. Алма-Ата, Наука КазССР, 1969. [c.126]

Проанализируем теперь ламинарное течение вязкого газа при Ке = 2 10 . При анализе результатов расчетов необходимо учитывать два фактора при Ке = 2 10 пограничный слой толгце, чем при Ке = 2 10 , что приводит к уменьшению зоны эффективного МГД-взаимодействия. С другой стороны, увеличение роли вязкости при переходе к Ке = 2 10 должно способствовать усилению торможения потока. Эти тенденции нашли отражение в приведенных в табл. 1 результатах (см. варианты 5-9). [c.397]

Характерную роль вязкости можно объяснить, по-видимому, различным механизмом разрушения полимерных материалов в поверхностно-активных средах и растворителях, а также относительной ролью поверхностной диффузии среды в микротреш,ины образца при достаточно высоких а и ее влиянием на кинетику процесса разрушения. Действительно, влияние вязкости должно сказываться в первую очередь в том случае, если скорость разрушения определяется скоростью поверхностных или объемных процессов диффузии среды к локальным местам разрушения. Проникание сильных растворителей в перенапряженные пред-разрывные участки, как отмечалось выше, приводит к резкому ослаблению химических связей и к мгновенному разрушению. С возрастанием вязкости скорость проникания среды уменьшается, долговечность полимерного образца увеличивается. При действии поверхностно-активных сред, не обладающих pa iBO-ряющим действием для ПАША, сохраняется термофлуктуацион-ный механизм разрушения, ускоряемый поверхностно-активным действием среды. При этом скорость поверхностной диффузии среды является определяющей, очевидно, только в области достаточно высоких а и малых т. В области малых а и больших т среда успевает проникнуть к вершинам микротрещин. Подробно этот вопрос, с количественнбй интерпретацией кинетики процессов разрушения в средах, рассматривается в разделе IV.6. [c.139]

Следуя за описанием серии экспериментов, в которых она рассматривала эффект Тарстона при паузах 0,5 ч и до 22 ч при конечном шаге в процессе испытания в области конечных деформаций, Элам представила сравнение очень медленных и очень быстрых опытов с алюминиевым сплавом, в котором проявился эффект типа Савара — Массона (Портвена — Ле Шателье), наблюдаемый тогда, когда опыты проводятся на жестких машинах. Эти результаты, показанные на рис. 4.119, обеспечивали такую же функцию напряжение — деформация для очень медленного опыта при сравнении с быстрым опытом. Таким образом, аномалия в смысле вязкопластичности не ограничивалась армко-железом. Отсюда мы ясно обнаруживаем, имея противоречивые экспериментальные факты, что к 1938 г. роль вязкости в пластическом деформировании кристаллических твердых тел была еще не выяснена- [c.193]

Проводившиеся в течение шестидесяти лет переупрощенные опыты по определению конечных деформаций при ударе в кристаллических телах привели к долгому, бесплодному спору о роли вязкости в пластичности. Эти долгие годы косвенных измерений никоим образом не заложили основы для внезапного открытия 50-х гг. XX века, состоящ,его в том, что для полностью отожженных кристаллических тел явления динамической пластичности при высоких скоростях деформаций отмечались отсутствием влияния вязкости во всем диапазоне температур, даже вблизи точки плавления. Это открытие оказалось возможным только после создания метода непосредственного и точного наблюдения за волнами конечной амплитуды, без использования квазистатических гипотез. [c.383]

Потоки с вязкостным сопротивлением. Так как каждая жидкость обладает вязкостью, абсолютная величина которой больше нуля, заявление, что ее обычно можно считать равной нулю, лишь относительно верно. Иными словами, любое явление потока, для которого влиянием вязкости можно пренебречь при определенной величине числа Рейнольдса, может подвергаться значительному воздействию вязкости при более низких числах Рейнольдса. Так, известно, что рассмотренные в п. 12 характеристики струи подвергаются возрастающему воздействию вязкости при уменьшении Не, когда поток становится полностью ламинарным. Волны, разбиравшиеся в предыдущем пункте, также подвержены вязкостному замедлению, когда масштаб и скорость становятся малыми или когда длина волны становится очень большой в действительности пренебрежение вязкостью при всяком анализе волнового движения правомерно, поскольку энергия любой волны в конечном счете диссипируется вязкостным сопротивлением. С другой стороны, конечно, существует очень много примеров практического направления, в которых роль вязкости является первостепенной и пренебречь ею невозможно. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...