Движение катодного пятна

По данным [Л. 7-1 ], на скорость движения дуги в этом случае влияют материал электродов и расстояние между ними. При медных электродах скорость меньше, чем при стальных. Кроме того, обнаружено, что скорость движения дуги определяется, главным образом, движением катодного пятна, которое движется медленнее, чем анодное или ствол дуги. Это обстоятельство отмечалось и в исследованиях Брона и Бабакова. [c.176]

Результаты исследования структуры катодного пятна приводят к представлению, что пятно на ртути находится в процессе непрерывной перестройки, состоящей не только в замене распадающихся ячеек новыми, но и включающей в себя перестройку самих ячеек. В связи с этим возникает вопрос о том, нельзя ли, опираясь на это представление о неустойчивости пятна и проистекающей отсюда непрерывной перестройке, объяснить его изменчивость на металлах. Подробный анализ процесса перестройки пятна на ртути с учетом существенной роли в нем собственного магнитного поля дуги позволяет сформулировать общее правило, определяющее направление процесса перестройки в условиях дуги низкого давления с жидким ртутным катодом. Применимость этого правила, названного принципом максимума поля, доказывается путем количественного исследования трех основных форм движения катодного пятна, а именно его упорядоченного движения в магнитном поле, деления и хаотического перемещения по катоду (гл. 4). Таким образом, оказывается возможным свести все многообразие форм движения катодного пятна к общей причине — его неустойчивости на катодах холодного типа. [c.7]

Движение катодного пятна [c.35]

Обратный тип движения катодного пятна наблюдался на всех подвергнутых испытанию металлах [Л. 9 и 79]. Интересно отметить, что при очень малых расстояниях между электродами обратное движение не имеет места (Л. 86 и 91]. К числу существенных фактов относится также наблюдение [Л. 82], что при нагревании танталового и вольфрамового катодов до температур, достаточных для термоэлектронной эмиссии, оказывалось возможным лишь нормальное движение пятна в направлении, предписываемом законом Ампера. [c.37]

Приведенный обзор показывает, что, несмотря на большое количество попыток объяснения упорядоченного движения катодного пятна в магнитном поле, до последнего времени не имеется удовлетворительной теории, объясняющей обратное движение пятна. Что касается имеющихся экспериментальных данных, то они ограничиваются почти исключительно установлением зависимости скорости движения от различных параметров разряда и напряженности поля. [c.42]

По-видимому, приблизительно в таком же состоянии находится вторая часть задачи исследования дуги — объяснение удивительных свойств и особенностей поведения катодного пятна. Несмотря на ряд ценных наблюдений, сделанных отдельными авторами, остались до сих пор непонятыми такие существенные особенности дуги, как стягивание тока к малой области катодного пятна, непрерывное беспорядочное перемещение пятна по металлу и самопроизвольные погасания дуги в области малых токов. Сравнительно подробно изучено направленное движение катодного пятна в магнитном поле, но и это явление не получило до сих пор достоверного, подтвержденного специальными опытами объяснения. Практически ничего не известно о закономерностях и причинах деления пятна, а вопрос о его устойчивости даже не поднимался до настоящего времени. Для современного состояния сведений о дуге в особенности характерно то, что от физиков пока полностью ускользала связь между перечисленными явлениями. [c.70]

Исследуя зависимость продолжительности существования дуги от внутренних условий разряда, можно эффективно воздействовать на дугу наложением продольного магнитного поля. Такой тип поля оказывает минимальное влияние на движение катодного пятна и перепады напряжения в разряде, вследствие чего производимые полем изменения условий должны носить сравнительно простой характер. Они сводятся преимущественно к искажению траектории электронов, интегральным эффектом 102 [c.102]

Каковы бы ни были исходные положения теории движения катодного пятна в магнитном поле, правильное решение задачи о его механизме не может быть найдено без учета собственного поля дуги. Это следует из того, что в рассматриваемых условиях дуги с высокой плотностью тока напряженность собственного [c.211]

А. УПОРЯДОЧЕННОЕ ДВИЖЕНИЕ КАТОДНОГО ПЯТНА НА ЖИДКОМ [c.214]

Совпадение рассмотренных качественных выводов теории относительно особенностей упорядоченного движения катодного пятна с данными наблюдений иллюстрирует наглядно приложимость теории. Тем не менее, главной задачей практического обоснования теории должна явиться количественная проверка соотношения (47) при каком-либо конкретно.м распределении поля. Уравнение траектории пятна приобретает простой вид, в случае поля, зависящего лишь от координат х и г и обладающего тангенциальной составляющей, направленной вдоль оси л [c.219]

Принимая к сведению все сказанное относительно зависимости 5 от ДЯ , можно выразить скорость обратного движения катодного пятна с помощью соотношения [c.239]

Рис. 89. Устройство и расположение между полюсами магнита трубки для измерения скорости движения катодного пятна в магнитном поле.

Рис. 90. Устройство трубки для измерения скорости движения катодного пятна в радиальном магнитном поле на однородном ртутном катоде.

Рис. 92. Зависимость скорости движения катодного пятна от напряженности поля для трех токов, полученная с трубкой, изображенной на рис. 89.

Рис. 93. Спектрограмма свечения катодной области дуги при быстром движении катодного пятна в магнитном поле в условиях, соответствующих рис. 89 / = 3,5 а.

До сих пор рассматривалось движение катодного пятна в естественных условиях вакуумной ртутной дуги, развивающейся в парах металла катода при равновесном давлении, соответствующем температуре около 20° С. Для полноты картины, а также с целью проверки сделанных выше заключений о границах применимости теории необходимо дополнительно выяснить вопрос о том, как влияет на скорость движения пятна посторонняя газовая среда. [c.250]

Рис. 99. Зависимость скорости движения катодного пятна в магнитном поле от давления гелия при токе 2 а и напряженности около 2 кэ.

Резюмируя кратко результаты проведенного исследования упорядоченного движения катодного пятна в магнитном поле, можно констатировать, что все рассмотренные материалы относительно направления движения, его скорости и условий инверсии целиком отвечают развитой в работе точке зрения на упорядоченное движение пятна как одну из форм его перестройки, совершающейся преимущественно под влиянием стойкой асимметрии суммарного магнитного поля в катодной области дуги. [c.253]

С целью исследования влияния возможных пропусков в регистрации актов деления пятна на форму распределения типа W (i) был применен метод искусственной статистической выборки из наблюдений. При выборке отбрасывались последовательно группы отсчетов Тг, не удовлетворяющих вновь избранному более грубому критерию деления. При это.м за счет опущенных актов деления неизбежно увеличивались некоторые интервалы t и оказывалась необходимой перегруппировка исследуемого распределения W t). Результаты последовательных выборок такого типа для тока 30 а применительно к условиям упорядоченного движения катодного пятна в магнитном поле даны в виде ряда гистограмм на рис. 117. Гистограммы расположены так, что количество умышленных пропусков в регистрации актов деления возрастает сверху вниз в порядке следования римских цифр. Гистограмма / представляет собой исходное распределение W t). Она построена непосредственно по данным наблюдений, включающим все множество актов деления, удовлетворяющих избранному в работе критерию. Гистограмма II получена в результате отбрасывания 46 актов деления с продолжительностью существования распадающихся ветвей т<4-10 сек, составляющих около 14% общего количества отсчетов. Гистограмма III построена в результате игнорирования 101 акта деления (31%) с т<6-10- сек, а для гистограмм IV и V число неучтенных актов деления с т<8-10 сек и Г<10 10" сек равно соответственно 143 (45%) и 177 (56 /о). [c.284]

Рис. 121. Результаты количественного исследования хаотического движения катодного пятна на ртути при токах 5, 10 и 15 а. Штриховая линия показывает данные работы Шмидта.

Движение катодного пятна в магнитном поле [c.70]

Движение катодного пятна ртутной дуги в поперечном магнитном поле составляет одну из загадок физики. Пятно дуги движется в обратном направлении, т. е. в направлении, противоположном тому, куда его должна нормально перемещать сила взаимодействия между магнитным полем и током. Это так называемое обратное 70 [c.70]

С точки зрения интерпретации физических процессов у катода прежде всего представляет интерес вопрос о протяженности катодных частей дугового разряда. При непосредственных визуальных наблюдениях катодное пятно производит впечатление светящегося участка поверхности самого металла катода, что уже го Ворит о крайне незначительной протяженности этой области разряда. Более точное ее определение связано с большими трудностями вследствие быстрого беспорядочного движения пятна по катоду и неровностей поверхности катода, обычно во много раз превосходящих измеряемую величину. Одна из наиболее совершенных и эффектных попыток измерений такого рода описана в работе Смита, [Л. 4], результаты которой используются до настоящего времени во многих расчетах. Примененный в этой работе принцип наблюдений показан схематически на рис. 1. Под воздействием тангенциального к поверхности ртути магнитного поля катодное пятно приводилось в прямолинейное движение вдоль оси симметрии катода, расположенной на рис. 1 нормально к плоскости чертежа, изображающего поперечное сечение трубки. Увеличенное изображение отрицательного свечения и его отражения в ртути g фотографировалось с помощью микрообъектива, установленного сбоку под углом около 3° к поверхности катода. Вследствие быстрого движения катодного пятна на снимке получались две [c.13]

Значительно больший интерес был проявлен со стороны физиков к исследованию направленного движения катодного пятна, наблюдающегося при наложении тангенциального к катоду магнитного поля. По всей вероятности, причиной этого повышенного интереса к данному явлению послужило необычное с точки зрения законов электротехники направление отклонения пятна магнитным полем при низких давлениях среды. Еще Штарк (Л. 72], занимаясь исследованием дуги в магнитном поле, обратил внимание на то интригующее обстоятельство, что в дуге низкого давления катодное пятно движется под влиянием поля в направлении, противоположном предписываемому правилом Ампера. Отсюда этот тип движения получил впоследствии название обратного движения . Это отклонение внушало мысль о каком-то необычном направлении движения зарядов в катодной области дуги. В силу этого сложилось [c.36]

Пытаясь объяснить обратный тип движения катодного пятна, Танберг [Л 75] высказал предположение, что быстрые струи металлических паров, вырывающиеся из катода, принуждают положительные ионы двигаться против электрического поля, причем они должны отклоняться магнитным полем как раз в желаемом направлении. Аналогично этому выглядит предположение Ротштейна [Л. 85] о дырочном характере проводимости в области плотного пара у катода дуги с вытекающим отсюда неправильным отклонением тока. Как видно из этого, в обоих случаях для объяснения обратного движения пятна потребовалось постулировать движение зарядов в электрическом поле в несвойственном для них направлении, что само по себе может служить признанием несостоятельности подобных попыток. Более правдоподобной кажется теория. 38 [c.38]

Рис. 2. Иллюстрация к происхождению. обратного движения катодного пятна по Сент-Джону и Уайнансу.

В известном смысле прямой противоположностью описанной выше точки зрения является теория, опубликованная в 1958 г. Эккером и Мюллером [Л. 97]. В этой работе, претендующей на количественное объяснение закономерностей обратного движения, предлагается механизм движения пятна, являющийся по существу перевернутой схемой рис. 2. Он представлен схематически на рис. 3. В качестве первичной причины движения катодного пятна на этот раз принимается отклонение магнитным полем положительных ионов, движущихся из ионизационной области Q к катоду. В результате отклонения ионы попадают на катод в- области Рь смещенной относительно Q в нормальном направлении пондеромоторной силы. Определяя расчетным путем некоторый усредненный путь ионов с помощью ряда сомнительных упрощений (сплошная кривая, рис. 3), авторы не считают нужным исследовать специально электронные траектории. Вместо этого принимается, что эмиттируемые катодом в области Р электроны движутся (пунктир) вдоль созданной ионами силовой трубки, позторяя в нижней ее половине путь ионов в обратном направлении. При этом вопреки элементарным фактам авторы пренебрегают влиянием магнитного поля на движение электронов, считая искривление электронных тра-40 [c.40]

Что касается второго типа перестройки пятна, а именно перестройки самих ячеек, то его главньгми сферами действия должны быть процессы перераспределения тока между отдельными ячейками и перемещение ячеек и образуемых ими автономных пятен по катоду. В сущности такое перераспределение тока от распадающейся ячейки к новой как раз и представляет собой одиночный акт полной перестройки ячейки. Требующееся для него время и уже было оценено по длительности координирующего импульса напряжения в 10 сек, что и может быть принято за продолжительность одиночного цикла перестройки ячейки. Как видно, для второго типа перестройки требуется время, в 1 ООО раз меньшее, чем для первого. Уже одно это обстоятельство является достаточным основанием для того, чтобы считать второй тип перестройки целиком ответственным за перемещение автономных пятен по катоду. По-видимому, г представляет собой время, необходимое для нагревания микроскопической области поверхности металла -до бурного испарения. В таком случае (г должно изменяться обратно пропорционально величине энергии ионов, приобретаемой и.ми в области катодного падения. Энергия двух-и трехзарядных ионов должна вдвое и втрое превосходить энергию однозарядных ионов. Это служит естественным объяснением резкого увеличения скорости движения катодного пятна в сильных магнитных полях при одновременном появлении в спектре дуги искровых линий [Л. 93], о чем будет подробнее оказано в следующей главе. [c.195]

Если эти заключения соответствуют действительности, то исследование перестройки пятна приобретает особый интерес как средство оценки иапряженности собственного поля дуги у границ пятна. Значение такой оценки состоит в том, что напряженность поля у границ пятна зависит непосредственно от величины плотности тока у катода дуги и может служить наиболее достоверным показателем этой важной характеристики разряда. Таким образом, можно рассчитывать, что подробное исследование процесса перестройки при разнообразных условиях опыта позволит выработать новые, более совершенные методы определения плотности тока у катода. Однако прежде всего необходимо получить прямые доказательства того, что перестройка пятна происходи г действительно под влиянием асимметрии магнитного поля. Одним из Наиболее прямых путей решения этого вопроса является исследовапие траектории движения катодного пятна в сторон- [c.213]

При исследовании траектории упорядоченного движения катодного пятна представляет интерес лишь случай движения, в сильном магнитном поле, при котором влияние случайных отклонений пятна от траектории незначительно. Следует учесть, также, что в реальных условиях опыта неоднородность стороннего поля относительно невелика. При таких условиях после диф-ференцирО Вапия (45) по ф можно пренебречь рядом членов,, содержащих Я и производные Я, в результате чего уравнение- [c.217]

Это соотношение указывает на существование каких-то двух эффектов, один из которых зависит от тока, тогда как другой постоянен. Природу этих эффектов удается установить в результате приведеиного ииже более подро бного анализа факторов, определяющих направление движения катодного пятна в магнитном поле. [c.228]

Исправленный эффективный радиус взаимодействия катодного пятна с магнитным полем лишь в 2,5 раза превосходит размеры пятна, определяемые с помощью соотношения (42), выведенного Фрумом из оптических измерений. Это обстоятельство следует расценивать как непосредственное доказательство того, что движение катодного пятна зависит от распределения поля вблизи самих его границ. [c.235]

Подводя итоги выполненного здесь исследования траектории катодного пятна в магнитном поле, можно констатировать следующее. При всех рассмотренных условиях опыта, включая так называемое обратное движение пятка в однородном тангенциальном поле, а также движение в более сложных условиях наклонного к катоду однородного и неоднородного полей, направление движения пятна в каждой точке траектории оказывается совпадающим с направлением наиболее резкого увеличения суммарной напряженности у его границ. Этот результат может служить достаточным основанием для более общего заключения, что принцип максимума поля описывает правильно движение катодного пятна на ртути при низких давлениях среды также и при любых иных условиях опыта независимо от того, доступно ли нашему контролю распределение суммарного магнитного поля или нет. Но применимость принципа максимума поля к задаче движения пятна означает по существу, что движение вызывается асимметрией распределения суммарного поля у границ пятна. Так как основным источником этой асимметрии является собствевное магнитное поле дуги, то действенность принципа максимума поля одновременно служит подтверждением существенной роли собственного поля дуги в упорядоченном движении катодного пятна. [c.236]

В соответствии с проводимой здесь точкой зрения о доминирующей роли в движении катодного пятна асимметрии распределения магнитного поля вокруг его границ следует принять, ЧТО величина смещения 5 зависит иск. 1ючительно от контраста условий у противоположных границ пятна. Количественной мерой этого контраста является разность абсолютных значений напряженности суммарного поля у границ в направлении [c.238]

Возвращаясь к вопросу о скорости упорядоченного движения катодного пятна в магнитном поле, следует произвести оценку максимальной скорости, которую можно ожидать согласно соотношению (66) при предельно больщих величинах контраста условий у противоположных границ пятна. Это максимально возможное значение скорости пятна определяется размерами области испарения а , и продолжительностью одиночного цикла перестройки 1 , зависящей преимущественно от инерционного процесса нагревания металла на новом участке катода. Его можно оценить согласно (66) с помощьо простого соотношения [c.241]

Измерения скорости движения катодного пятна в магнитном поле производились при двух резко различающихся расположениях опыта. В одном случае пятно вращалось вокруг цилиндра, укрепленного в центре трубки с ртутным катодом на металл.ическом днище, как это показано на рис. 89. В верхней стеклянной части трубки, через которую производились наблюдения, над цилиндром располагался плоский анод значительно большего диаметра. Трубка помещалась целиком между полюсами большого электромагнита, создававшего в разрядном промежутке однородное поле, направленное вдоль образующих цилиндра. Последний состоял из двух разнородных кусков, плотно пригнанных друг к другу. Нижняя, смачивавшаяся ртутью часть цилиндра была изготовлена из чистой меди, в то время как для верхней части была использована немагнитная хромоникелевая сталь. Обе эти части цилиндра растачивались на станке уже в скрепленном состоянии, вследствие чего было обеспечено совпадение их образующих. Высота нижнего медного цилиндра на 2—3 мм превосходила глубину его погружения в ртуть. При этом линия раздела медного и стального цилиндров оказывалась расположенной лишь немногим выше уровня ртути, ограничивая высоту области смачивания ртутью поверхности цилиндра. Этим достигались устойчивость и правильная круговая форма линии смачивания ртутью меди, вдоль которой вращалось катодное пягно. Анод и металлическое днище трубкн были изготовлены целиком из немагнитной стали, что исключало возможность искажения магнитного поля в разрядном промежутке этими металлическими деталями. Во время опытов температура катода поддерживалась на желаемом уровне посредством непрерывной циркуляции в полости днища воды, подогреваемой до необходимой температуры. Частота вращения катодного пятна вокруг цилиндра определялась с помощью фотоумножителя, сигналы от которого подавались на осциллограф и сравнивались с переменной э. д. с., подводимой от звукового генератора. [c.242]

Как и в условиях вынужденного движения катодного пятна в магнитном поле, раапределение отделяющихся пятен по продолжительности существования носит один и тот же характер при всех значениях тока. В условиях беспорядочного движения пятна функция распределения может быть также выражена. монотонно падающей кривой типа экспоненты. Для нахождения этой функции на рис. 112 проделано вновь построение, подобное рис. 109. При этом использованы отличающиеся наибольшей полнотой данные серии наблюдений, выполненных при токе 10 а. Как и прежде, в области средних времен, простирающейся на этот раз приблизительно от 10 до 80 мксек, экспериментальные точки располагаются вдоль наклонной прямой, указывая на чисто случайный характер распределения пятен по продол- [c.276]

X-10 сек смещающимся приуменьшении тока в сторону больших времен. Одновременно с этим заметно увеличивается дисперсия распределения. Количественное сравнение двух рассматриваемых рисунков показывает, что интервалы последнего рисунка превосходят приблизительно в два раза интервалы первого рисунка. Это обстоятельство следует отнести за счет неизбежной в условиях беспорядочного движения катодного пятна потери половины актов деления, совершающихся в направлении развертки или близких к нему направлениях. С учетом этих потерь оба метода приводят к совпадающим в качественном и количественном отношениях результатам, о чем говорит сравнение данных табл. XVI и XVII. В последней сведены полученные с использованием метода зеркальной развертки величины, характеризующие распределение интервалов между последовательными актами деления катодного пятна нормальной дуги в отсутствие сторон-282 [c.282]

К третьей категории сведений о дуге, несколько расширяющих представления об этой форме разряда, следует отнести установление причинной связи между разнородными явлениями дугового разряда, ускользавшей до настоящего времени от физиков. Найденная в работе. воз1мож1ность установлетия причинной связи между явлениями, по м-неиию автора, является наиболее существенной чертой применениого здесь подхода к проблеме дуги, основывающегося на исследовании устойчивости дугового цикла. На этой стороне вопроса следует остановиться несколько подробнее. Как можно видеть из приведенного отчета, при исследовании выявились две основные линии подобной связи между явлениями. С одной стороны, оказались тесно связанными друг с другом как проявления внутренней неустойчивости дуги ее самопроизвольные погасания, различного рода колебательные процессы и обнаруживаемая катодным пятном тенденция к непрерывному перемещению по металлу. С другой стороны, основываясь на данных о неустойчивости пятна и влиянии на дугу магнитного поля, оказалось возможным установить связь между различными формами движения пятна на однородном жидком катоде в виде его направленного движения в магнитном поле, деления и хаотического перемещения по катоду. Указанные типы движения оказались лишь различными формами одного и того же процесса непрерывной перестройки катодного пятна, связанного с его неустойчивостью и контролируемого распределением суммарной напряженности магнитного поля в районе пятна. Как показало детальное исследование поведения пятна при варьируемых условиях опыта, направление перестройки при произвольных условиях правильно описывается сформулированным в работе принципом максимума поля с учетом собственного магнитного поля дуги. Таким образом, основные формы движения катодного пятна находят простое объяснение при учете роли собственного поля дуги, сводящейся в данном случае к внесению асимметрии или неоднородности в распределение суммарного поля в районе пятна. [c.300]

Установленные в работе законы движения катодного пятна на ртути могут быть положены в основу новых методов фиксации пятна и ограждения от него мегалличеокого корпуса ртутных вентилей с неизолированным катодом. [c.303]

Отмеченные недостатки магнитной фиксации пятна делают более целесообразным применение других методов ограждения корпуса вентилей, при которых пятно выталкивается из запретной внешней области катода собственным магнитным шлем дуги без помощи стороннего поля. Одна из принципиальных возможностей такого использования законов движения катодного пятна для ограждения корпуса вентилей основывается на том, что при приближении пятна к барьеру ли стенке из ферромагнитного металла симметрия распределения поля дуги вокруг его границ нарущаегся. При этом между стенкой и пятном поле резко ослабляется, а с противоположиой стороны— усиливается, как это изображено схематически на рис. 122. Результатом такого нарушения симметрии согласно принципу максимума поля должно явиться отталкивание пятна от стенки. Следовательно, для ограждения корпуса от катодного пятна в принципе достаточно его изготовить из обыкновенной магнитной стали либо поместить перед ним стальной барьер в виде выступающего из ртути кольца. Об отталкивании пятна от такого барьера свидетельствует снимок, помещенный на рис. 123. Снимок сделан [c.304]

Обнаруженная неравномерность распределения капель по направлениям, по всей вероятности, связана с профилем ловерхности ртути в районе пятна и указывает на его асимметрию. Можно предполагать, что при движении пятна по катоду перед ним образуется вал, а позади — углубление. С увеличением скорости такого рода искажение поверхности должно у.меньшаться, чем и объясняется выравнивание распределения капель по направлениям. Уменьшение размеров капель с ростом скорости хорошо согласуется с представлением, что причиной разбрызливания ртути является взрывоподобное вскипание перегретой жидкости, так как лри больших скоростях глуби-. а прогрева должна резко уменьшаться. Это измельчение капель лри больших скоростях движения пятна может быть использовано на практике как средство устранения в вентилях обратных зажиганий, вызываемых ртутными каплями. Как показало исследование капельных обратных зажиганий, возникающих при упорядоченном движении катодного пятна, их вероятность резко уменьшалась с ростом скорости движения, что являлось прямым следствием уменьшения размеров и количества разбрызгиваемых капель. [c.311]

Обратное движение катодного пятна, наблюдавшееся впервые Минорским [Л. 98], изучалось при разных системах электродов и магнитов. Оно не очень чувствительно к деталям этих устройств. Все, что при этом требуется,— это чтобы магнитное поле было параллельно катодной поверхности, на которой находится пятно. В числе испытывавшихся систем были вертикальная дута, конец которой перемещался прямолинейно по горизонтальному катоду в однородном магнитном поле вертикальная дуга с круговым перемещением по горизонтальному кольцевому катоду между концентрическими полюсами, создававшими горизонтальное радиальное магнитное поле, и, наконец, система, изображенная на рис. 25. Дуга здесь горит между анодом (верхний электрод) и молибденовым катодом (нижний электрод), слегка выступающим из жидкой ртути, смачивающей молибден. Катодное пятно расположено на вертикальной стенке молибденового цилиндра в месте его соприкосновения со ртутью. Сильное магнитное поле направлено параллельно этой части катодной поверхности. Определение частоты и направления кругового движения катодного пятна осуществляется благодаря тому, что свет из двух точек траектории фокусируется на два фотоэлемента. Для определения частоты выход одного или обоих фотоэлементов присоединяется к одной паре отклоняющих пластин осциллографа, а на другую пару для получения фигур Лиссажу подается напряже- [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...